Наибольшая ньютоновская вязкость

Для аномально вязких систем характер изменения вязкости при разных напряжениях различается (рис. 6.2). При малых напряжениях зависимости т)=/(Р) отвечают закону Ньютона, характерному для нормальных низкомолекулярных жидкостей. В отличие от последних коэффициент т1о (называемый наибольшей ньютоновской вязкостью) для полимеров и дисперсных систем в этой области напряжений весьма высок (10 —10 Па-с). С увеличением напряжения сдвига происходит разрушение малопрочной пространственной структуры (сетки) системы и скорость течения аномально возрастает, пока при относительно больших напряжениях структура не будет разрушена полностью и в процессе течения не будет успевать восстанавливаться. Поэтому при больших напряжениях система характеризуется также ньютоновским законом течения, но коэффициент т)т (называемый наименьшей ньютоновской вязкостью) намного меньше, чем т о. [c.151]

Наибольшая ньютоновская вязкость высококонцентрированных растворов сополимера. Для определения проницаемости материала сополимера, являющейся нелинейной характеристикой М-элемента диаграммы связи (см. рис. 4.5), необходимо исследование зависимости ньютоновской вязкости системы от концентрации растворителя в ней. Изучению ньютоновской вязкости высококонцентрированных систем посвящен ряд работ [55—58]. Непосредственное изучение структуры таких систем методами электронной микроскопии встречает большие затруднения. Вместе с тем [c.318]

Рис, 66. Зависимость наибольшей ньютоновской вязкости и вязкости предельно разрушенной структуры от температуры [c.122]

Рис. 67. Зависи.мость отношения эффективной к наибольшей ньютоновской вязкости от напряжения сдвига при температуре, °С.

ОА (зона Г) - наибольшая ньютоновская вязкость ЛВ (зона //) - переходная ВС (зона III) - вязкость полностью разрушенной ст( уктуры [c.165]

При Тс наибольшая ньютоновская вязкость аморфных полимеров близка к некоторой стабильной величине т] Ю 2 Па с. Повышение гидростатического давления Р обусловливает снижение fe расплавов полимеров и ведет к возрастанию т о (табл. 4.2). [c.190]

В принципе, используя Р как параметр, можно таким путем зондировать структуру и регистрировать изменение релаксационного спектра с Р, варьируя у при наборе постоянных Р. К сожалению, такой эксперимент невозможен, ибо Я и у на самом деле связаны между собой соотношением типа (V. 12), и мы не можем их произвольно менять, не меняя структуры системы, характеризуемой коэффициентом пропорциональности между Р и . Поэтому и предпочтительны опыты вблизи наибольшей ньютоновской вязкости, когда соблюдается условие малости Р. [c.182]

Для такой структурированной системы верхний участок кривой вязкости был принят за отрезок горизонтальной прямой, определяю-ш,ей наибольшую ньютоновскую вязкость t],,. По положению экспериментальных точек е (Р) для очень малых напряжений сдвига предел [c.164]

Наибольшая ньютоновская вязкость, т. е. условно-постоянная вязкость практически неразрушенной структуры, которая определяется при Р < / к , выражается т] . [c.16]

Условный статический предел текучести — Р х- При напряжении ниже предела текучести наблюдается упругость, упругое последействие и весьма замедленное течение с наибольшей ньютоновской вязкостью. [c.17]

Влияние температуры на наибольшую ньютоновскую вязкость. [c.252]

Наибольшая ньютоновская вязкость [c.417]

Лучше всего изучена наибольшая ньютоновская вязкость концентрированных растворов полимеров, которая являстся характеристикой течения системы с неразрушенной структурой (глава X). Поэтому ее исследование имеет большое зпачение как метод оценки структуры раствора тем более, что непосредственное изучение раствора высокой концентрации методом электронной микроскопии встречает большие экспериментальные трудности. Наибольшая ньютоновская вязкость растворов полимеров зависит от концентрации, молекулярного веса растворенного иолимера, температуры и природы растворителя. [c.417]

Влияние температуры. С повышением температуры наибольшая ньютоновская вязкость растворов полимеров уменьшается. Зависимости lgт] = /( / ") в небольшом интервале температур выражаются Прямыми линиями, а в широком диапазоне температур эти зависимости нелинейны, что, как уже указывалось, связано с природой жидкого состояния. Концентрированный раствор полимера, как и любая многокомпонентная жидкость, представляет собою единую систему, отличающуюся от самого полимера меньшими временами релаксации. [c.421]

На рис. 84 приведены кривые концентрационной зависимости наибольшей ньютоновской вязкости для растворов типичного представителя гибкоцепных полимеров — полиизобутилена — в различи ных растворителях Из рисунка следует, что максимально пяз- [c.422]

Структурная вязкость растпоров, так же как и наибольшая ньютоновская вязкость, в разных растворителях различается незначительно. [c.426]

При достаточно низких скоростях сдвига 7 вязкость расплава т ПЭВД не зависит от 7, т. е. является наибольшей ньютоновской вязкостью [c.146]

При малых скоростях сдвига подчинение расплавов полимеров закону Ньютона обусловлено тем, что в них не успевает накапливаться высокоэластическая деформация, и ориентация цепных молекул, вызываемая ею, подавляется тепловым броуновским движением макромолекул. При таких режимах деформирования скорость релаксационных процессов в полимере выше скорости накопления им высокоэластических деформаций, и материал течет с постоянной наибольшей ньютоновской вязкостью т]о (участок /, рис. 11.15). При очень высоких напряжениях и скоростях сдвига накопленная высокоэластическая деформация вызывает предельную ориентацию макромолекул в направлении течения, при этом сопротивление деформации, т. е. вязкость, резко снижается и материал течет с постоянной наименьшей ньютоновской вязкостью т]ос (участок III, рис. II. 14 рис. И. 15). [c.35]

При измерении вязкости при т -> О значения Лэф Ло- Поэтому наибольшая ньютоновская вязкость (вязкость неразрушенной структуры) расплавов полимеров определяется как функция молекулярной массы при Т = onst. Для многих волокнообразующих полимеров справедливо соотношение [c.197]

Зависимость отношения наибольших ньютоновских вязкостей расплавов разветвленного и линейного ПЭТФ от степени разветвленности приведена на рис. 4.20, б. [c.201]

Анализ широкого набора экспериментальных данных позволил установить (см. 2), что у высокомолекулярных гибкоцепных полимеров наибольшая ньютоновская вязкость пропорциональна (Под высокомолекулярными полимерами понимают такие, у которых молекулярная масса в достаточной мере превышает /Икр, при котором завершается застройка флуктуационной сетки). Однако для возникновения в системе высокоэластических деформаций, т. е. для того чтобы система, находящаяся в вязкотекучем состоянии, проявила некоторое каучукоподобие, молекулярная масса должна превосходить М р в несколько раз [45]. При меньших М проявляются лишь признаки неньютоновского течения. Все это относится лишь к полимерам с узким молекулярно-массовым распределением. При широких молекулярно-массовых распределениях упомянутые закономерности сохраняются, но относить их нужно к средневязкостной молекулярной массе с усреднением по абсолютной вязкости [35, с. 24]. [c.176]

Рис. 118. У иверсальный темпера-т у -ив а ар и ам т цы й ре. да кс ацнонны спектр линейных полимеров з текучем состоянии, а также релаксационный спектр для полимера с наибольшей ньютоновской вязкостью, равной миллиону муаа.

Важнейшим параметром, характеризующим свойство полимеров в текучем состоянии, является наибольшая ньютоновская вязкость, зависящая от температуры и мслекулярного веса. [c.251]

Чем выше молекулярный вес полимера, тем сильнее в не.м развито надмолекулярное структурообразование и тем при более низких скоростях и напряжениях сдвига совершается переход к неньтоцовскому течению. Это, однако, справедливо только в преде лах одного полимергомологического ряда. Следовательно, появление аномалии вязкости, так же как изменение характера зависимости наибольшей ньютоновской вязкости от молекулярного веса, служит верным признаком образования в полимерах надмолекулярных структур и для гибких линейных полимеров позволяет оцепить средние размеры участков це-пей между зацеплениями. [c.257]

Во-вторых, полимеры бывают в эквивалентных состояниях при одинаковых значениях произведении скорости сдвига па наибольшую ньютоновскую вязкость. Чем выше утПил при данной скорости сдвига, тем интенсивнее было деформационное воздействие на пО ли мер, когда совершался переход от состояния покоя к данному [c.259]

При невысоких скоростях сдвига для линейных полимеров оказывается справедливой универсальность температурно-инвариант-пой характеристики вязкостных свойств. При этом же ограничительном условии можно принять, что скорость сдвига численно равна круговой частоте. Отсюда следует, что универсальная темпе-ратурно-инвариаптная характеристт1ка справедлива также для динамических свойств полнмолекулярных полимеров в текучем состоянии, причем прн сопоставлении релаксационных свойств различных полимеров их следует нормировать по пеличине наибольшей ньютоновской вязкостью. [c.265]

Для концентрированных растворов полистирола в плохих растворителях (декалин, пиклогексан) при обычных температурах наблюдаются полные кривые течения кривые течения растворов полистирола в хороших растворителях (этилбензол, бензол и др.) имеют только два участка наибольшей ньютоновской и структурной вязкости Различие Q повелении этих систем видно из рис. 185, на котором представлены кривые течения раствора полистирола При малых напряжениях сдвига для всех растворов наблюдается наибольшая ньютоновская вязкость, постоянство которой сохраняется в некотором диапазоне напряжений. С увеличением напряжения [c.423]

Наибольшая ньютоновская вязкость зависит от температуры и структуры полимера. Поскольку вероятность течения определяется наличием свободного объема ( дыркн ) и преодолением сил межмолекулярного взаимодействия вследствие теплового авижснпя и направленного действия силы, вязкость, представ-лк ощая собой сопротивление системы перемещению, зависит от температуры. Температура определяет физический свободный объем, который тем больше, чем та тыне Т отстоит от Т Зависимость вязкости от величины свободного объс.ма > с определяется соотношением Дулиттла [c.304]

По кривым вязкости, описывающим зависимость эффективной вязкости расплава от напряжения сдвига, определены значения наибольшей ньютоновской вязкости (т1о) для 1,2-СПБ при различных температурах (рис. 2). Исходя из полученных значений, по тангенсу угла наклона прямой в координатах lgтlo-l/T, найдена энергия активации вязкого течения 1,2-СПБ (Е ), которая составила 55 кДж/моль. [c.34]

I — в области низких скоростей сдвига т = / (у) имеет линейный характер и отношение у/х = onst = 1/р1онб т. е. это область наибольшей ньютоновской вязкости [c.17]

Оценка модуля эластичности, ньютоновской и эффективной вяз1 ости каучуков и резиновых смесей. Одними из наиболее важных oбъeктивныJ реологических показателей полимеров являются наибольшая ньютоновская вязкость г]н и минимальный (квазиравновесный) эластический модуль Смин- Обычно эти по казатели определяются экстраполяцией кривых зависимости эффективных вязкостей г]эф и эластических модулей О от сдвиговых напряжений t (при t—>-0) [5]. [c.62]