Наименьшая ньютоновская вязкость

Хорошие результаты, как в области малых, так и в области умеренных значений градиента скорости (до тех пор, пока не достигается переход к течению с наименьшей ньютоновской вязкостью) дает уравнение Кессона, выведенное автором для описания кривых течения дисперсных систем (в частности, крови) на основании некоторых теоретических представлений о взаимодействии между дисперсной и дисперсионной средами. Это уравнение в конечном виде может быть записано так [c.75]

Для аномально вязких систем характер изменения вязкости при разных напряжениях различается (рис. 6.2). При малых напряжениях зависимости т)=/(Р) отвечают закону Ньютона, характерному для нормальных низкомолекулярных жидкостей. В отличие от последних коэффициент т1о (называемый наибольшей ньютоновской вязкостью) для полимеров и дисперсных систем в этой области напряжений весьма высок (10 —10 Па-с). С увеличением напряжения сдвига происходит разрушение малопрочной пространственной структуры (сетки) системы и скорость течения аномально возрастает, пока при относительно больших напряжениях структура не будет разрушена полностью и в процессе течения не будет успевать восстанавливаться. Поэтому при больших напряжениях система характеризуется также ньютоновским законом течения, но коэффициент т)т (называемый наименьшей ньютоновской вязкостью) намного меньше, чем т о. [c.151]

Кроме жидкообразных и твердообразных систем имеются условно твердообразные системы. В них при малых касательных напряжениях наблюдается область очень высокой вязкости. С возрастанием приложенного касательного напряжения или градиента скорости вязкость таких систем постепенно снижается и асимптотически приближается к значению наименьшей предельной вязкости (наименьшей ньютоновской вязкости). [c.68]

При малых скоростях сдвига подчинение расплавов полимеров закону Ньютона обусловлено тем, что в них не успевает накапливаться высокоэластическая деформация, и ориентация цепных молекул, вызываемая ею, подавляется тепловым броуновским движением макромолекул. При таких режимах деформирования скорость релаксационных процессов в полимере выше скорости накопления им высокоэластических деформаций, и материал течет с постоянной наибольшей ньютоновской вязкостью т]о (участок /, рис. 11.15). При очень высоких напряжениях и скоростях сдвига накопленная высокоэластическая деформация вызывает предельную ориентацию макромолекул в направлении течения, при этом сопротивление деформации, т. е. вязкость, резко снижается и материал течет с постоянной наименьшей ньютоновской вязкостью т]ос (участок III, рис. II. 14 рис. И. 15). [c.35]

Область ньютоновской вязкости предельно разрушенной структуры может отсутствовать (т. е. область наименьшей ньютоновской вязкости) вследствие возможного разрыва сплошности структуры. [c.68]

Такие измерения были выполнены в ряде работ. Типичный пример полученных результатов показан на рис. 3.11. Судя по этим данным, предельная динамическая (наименьшая ньютоновская) вязкость раствора т)т оказывается существенно выше вязкости раство- [c.258]

На третьем участке — участке наименьшей ньютоновской вязкости — при доста- [c.75]

Типичная кривая течения с областью аномальной вязкости Оа— область ньютоновского течения, характеризуемого значением наибольшей ньютоновской вязкости Tld, аЬ — область аномалии вязкости, характеризуемая постепенным уменьшением коэфф вязкости с возрастанием скорости и напряжения сдвига, Ьс — область ньютоновского течения, характеризуемого значением наименьшей ньютоновской вязкости Т)оо. [c.283]

С другой стороны, иногда удается достигнуть таких значений ах и у. при которых интенсивность внешнего воздействия на структуру полимерной системы намного превосходит влияние теплового движения, и при дальнейшем увеличении скоростей и напряжений сдвига не происходит изменений структуры. Это отвечает режимам течения с постоянной, наименьшей ньютоновской вязкостью. [c.216]

Вязкость даже разбавленных растворов полимеров может зависеть от приложенного напряжения сдвига или градиента скорости. Следовательно, разбавленные растворы полимеров могут вести себя как неньютоновские жидкости. При этом в большинстве случаев удается получить полную кривую течения (рис. 13.1), т. е. значения наибольшей, эффективной и наименьшей ньютоновской вязкости. Для характеристики разбавленных растворов полимеров необходимо располагать значениями наибольшей ньютоновской вязкости. Поэтому, если верхний участок кривой течения получить не удается (кривая 2 на рис. 13.1), то экстраполируют кривые [c.371]

При вращении макромолекул в потоке и их передвижении происходит трение сегментов макромолекул о молекулы растворителя, что макроскопически проявляется в увеличении вязкости раствора по сравнению с вязкостью чистого растворителя. Увеличение вязкости, вызванное вращением отдельных макромолекул, оценивается характеристической вязкостью [т)]. Снижение вязкости с увеличением напряжения или градиента скорости объясняется разворачиванием молекулярных клубков и их взаимной ориентацией в потоке, которая нарушается тепловым движением. Поэтому степень ориентации зависит от соотношения интенсивности теплового движения и величины приложенного напряжения или градиента скорости. Чем больше градиент скорости, тем меньше роль теплового движения, тем больше ориентация и тем меньше вязкость. Когда макромолекулы полностью ориентированы, вязкость раствора перестает меняться с напряжением сдвига, т. е. наблюдается течение с наименьшей ньютоновской вязкостью. [c.373]

Снижение вязкости является результатом одновременно происходящих процессов разрушения структуры и ориентации макромолекул. Но часть структур, более прочных, по-видимому, остается неразрушенной. Их перемещению соответствует третий участок кривой с наименьшей ньютоновской вязкостью. Прочные агрегаты в растворах АЦ в плохих растворителях сохраняются вплоть до бесконечного разбавления, что проявляется в повышенных значениях молекулярной массы. [c.392]

Зависимость от Р, приводящая к существованию наибольшей и наименьшей ньютоновской вязкости, следует из правила логарифмической аддитивности и отражает непосредственное изменение структуры вязкой жидкости (т. е. сетки) под влиянием приложенного напряжения. Как правило, влияние это носит характер тиксотропии, хотя в отдельных случаях возможны и антитиксотроп-ные эффекты (здесь не имеется в виду продольное течение, при котором кажущаяся антитиксотропия обусловлена упоминавшимся на стр. 177 правилом тензоров см. гл. VI). С позиций, развитых в рл. I и II, этот тип аномалии связан с изменением релаксационного спектра, вызванным изменением структуры. [c.182]

Таким образом, зависимость логарифма вязкости от напряже ния сдвига для разбавленных растворов полимеров выражается полной кривой течения (рис. 177),начальный участок которой отвечает наибольшей пьютоноаской вязкости, конечный — наименьшей ньютоновской вязкости при предельной ориентации макромолекул. Средний участок кривой соответствует структурной вязкости (гла- на IX). При определении характеристической вязкости необходимо проводить измерения в ньютоновских режимах течения, Эго дo т f-гается проведением опытов при очень малых напряжениях и скоростях сдвига или экстраполяцией полученных зависимостей lgr =/(Y) или Igr] —/(стт) к нулевой скоросги кли к рулевому напряжению сдвига [c.412]

III — в области очень высоких скоростей сдвига т = / (у) также линейна и отношение у/т onst = 1/ JtonM т. е. это область наименьшей ньютоновской вязкости [c.17]

На неныотоцовских режимах течения зависимость вязкости от молекулярного веса ослабевает. Для очень высоких скоростей и напряжений сдвига, когда достигается наименьшая ньютоновская вязкость и структура полимера становится предельно измененной, зависимость вязкости от молекулярного веса оказывается линейной. Сказанное поясняется схематически рис. ИЗ. В неньютоновских режимах течения при различных постоянных значениях напряжения сдвига зависимости эффективной вязкости от М . в логарифмических координатах описываются прямыми лиииями. В первом Приближении температура не влияет на зJLBи и IO Tи эффективной вязкости от получаемые при постоянных напряжениях сдвига. [c.257]

Для жидкообразных систем наклон линий на графиках определяют три независимых постоянных величины т1о, т1 и т1о и т)с имеют место при значениях т О и т оо. Их называют наибольшей и наименьшей ньютоновской вязкостью. Пластическая вязкость Т1пл определяется соотношением [c.68]

В результате скольжения полимера в канале и сопутствующего падения сопротивления перепад давления, отвечающий критическому напряжению сдвига, сосредоточивается во входной зоне канала, где резко возрастает скорость движения полимера. Это приводит к разрыву сплошности среды как любого упругонапряженного тела. Поэтому участок кривой ЕР описывает движение разорванного на куски высокоэластичного тела. Отсюда следует, что ветвь ЕР только внешне напоминает верхнюю ветвь полной кривой течения, т. е. ту ее часть, которая описывает течение полимерных систем с наименьшей ньютоновской вязкостью. В действительности ветвь ЕР характеризует режимы движения полимеров, которые пе имеют ничего общего с ньютоновским течением. [c.195]

Эффект эластического раздутия струи, выходящей из капилляра, наблюдается для любых высокоэластичных полимерных систем. Особый интерес представляют зависимости коэффициента раздутия от напряжения сдвига для таких растворов полимеров, для которых удается измерить полную кривую течения, так как при этом оказывается возможным оценить полную зависимость коэффициента а от напряжения сдвига. Данные, представленные на рис. 5.19 для системы полистирол — диэтилфталат, показывают, что зависимости lg у и а от г во многом подобны. При низких напряжениях, отвечающих области ньютоновского течения, коэффициент восстановления мал. Возрастание коэффициента начинается при несколько меньпшх напряжениях, чем при которых наблюдаются существенные отклонения от режима ньютоновского течения. Это связано с тем, что, как указывалось в разделе 3 настоящей главы, заметные высокоэластические деформации могут развиваться уже в области ньютоновского течения. По мере увеличения степени аномалии вязкости и снижения эффективной вязкости коэффициент а увеличивается и в области наименьшей ньютоновской вязкости достигает максимального значения, равного примерно 4. [c.395]

Изменение структуры нолимерных систем, являющееся внутренней причиной В. а. и сопутствующих эффектов, происходит во времени, вследствие чего все эти явления имеют тиксотроиный характер. По мере развития деформации происходит постепенно углубляющееся разрушение исходной структуры системы этот процесс завершается выходом на режим установившегося течения, к-рому отвечает динамич. равновесие процессов восстаповлепия и разрушения структурных связей. Поэтому В. а., экспериментально оцененная при различных скоростях и напряжениях сдвига, характеризует конечные (предельные) степени тиксотропного разрушения структуры, реализуемые при данных. механич. и темп-рных условиях деформирования. Кривая течения в области структурной вязкости описывает совокупность таких предельных состояний полимерной системы при различных напряже]шях. При этом области наибольшей ньютоновской вязкости отвечает течение с условно неразрушенной структурой (точнее — структурой, изменения в к-рой не удается зафиксировать вис-козплютрич. методами), а области наименьшей ньютоновской вязкости — течение системы с полностью разрушенной структурой, так что дальнейшее возрастание напряжения уже не может привести к еще болео глубоким структурным превращениям. [c.286]

Смотреть страницы где упоминается термин Наименьшая ньютоновская вязкость: [c.377] [c.174] [c.11] [c.257] [c.258] [c.425] [c.426] [c.247] [c.302] [c.168] [c.257] [c.258] [c.425] [c.249] [c.425] [c.426] [c.404] [c.34] [c.141] [c.155] [c.157] [c.225] [c.283] [c.81] [c.111] [c.215] [c.392]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология