Эллиса модель

Эллиса T,/2, Io. а X а-1 Модель дает зависимость вязкости от на- [c.171]

Решение. Мы не располагаем точной зависимостью Q от Др/ для течения в кольцевом канале жидкости, описываемой моделью Эллиса. Тем не менее возможно следующее приближенное решение. [c.174]

КОМ, поскольку для многих физических систем кажущаяся вязкость стремится к значению Доо только при чрезвычайно высоких скоростях сдвига, редко встречающихся на практике. Как и модель Эллиса, эта модель хорошо применима при малых и средних скоростях сдвига. [c.419]

Модель Эллиса (16.1.2) использовалась в работе [58] для анализа интегральным методом задачи конвекции на вертикальной изотермической поверхности. С учетом предположения [c.431]

Модель Эллиса (16.1.2) использовалась в работе [58] для анализа интегральным методом задачи конвекции на вертикальной изотермической поверхности. С учетом предположения о больших числах Прандтля были получены результаты расчетов теплопередачи, которые превышали экспериментальные данные работы [41] на 10—40 %. [c.431]

Эта модель содержит три согласованных положительных параметра Фо, Ф1 и а. Если значение а выбрано большим, чем единица, рассматриваемая модель переходит в закон вязкости Ньютона при малых значениях Ху . Если же выбранное значение а меньше единицы, ньютоновский закон вязкости получается при больших Ху . По структуре модель Эллиса весьма гибкая и включает ньютоновский закон вязкости (фх = 0) и степенной закон (фц = 0) как частные случаи . [c.29]

Теплоперенос к неньютоновской жидкости. Обобщить результаты анализа, проведенного в разделе 9.8, на случай теплопереноса к неньютоновской жидкости, описываемой моделью Эллиса [уравнение (1.11)]. [c.281]

Модель Эллиса включает три параметра и записывается математически в форме [c.112]

При низких скоростях сдвига модель предсказывает ньютоновское поведение жидкости и существование конечного значения вязкости т]о. При высоких скоростях сдвига эта модель, как и формула (3.63), полагает поведение, описывающееся степенным законом. Значение соответствует напряжению сдвига, при котором величина эффективной вязкости снижается до 1/3 г д. По сравнению со степенным законом модель Эллиса несколько более сложна и требует дополнительного определения еще одного параметра, но она согласуется с экспериментальными данными в широкой области скоростей сдвига (существенно большей, чем в случае степенного закона) и может быть применена в области малых напряжений сдвига, поскольку очень низким значениям скорости сдвига не соответствуют бесконечные значения вязкости. Модель Эллиса нашла широкое применение для описания сложных течений неньютоновских жидкостей [20—23]. [c.112]

Краткая характеристика других моделей. Для устранения некоторых из указанных выше недостатков степенной модели предложены модификации степенного уравнения. Так, модель Эллиса при а > 1 и а у — О переходит в закон вязкости Ньютона. Если же а < 1, то ньютоновский закон вязкости получается из этой модели при а у —> оо. Однако в обоих случаях (а > 1 и а<1) одно из предельных возражений не снимается. Кроме того, модель Эллиса является трехпараметрической. Ее параметр а для растворов полимеров обычно находится в пределах от 1 до 3 [22]. [c.116]

Прижр 2. Течение раствора карбоксим.етилцеллюлозы в кольцевом канале. Пусть требуется создать объемный расход 50 см- /с при течении в кольцевом канале между трубами с радиусами 6, 8 и 7 см 3,5%-ного водного раствора карбоксиметилцеллюлозы. Такой раствор описывается моделью Эллиса со следующими значениями констант [c.174]

Параметры /Си представляют собой эмпирические константы и называются обычно коэффициентом совместности и показателем степени жидкости соответственно. Отметим, что при п = 1 и /С = х получается формула для чисто ньютоновской жидкости. Величинам п С. 1 соответствуют псевдопластичные жидкости, а величинам п> 1—дилатантные. Хотя эта модель широко использовалась многими исследователями, у нее имеются довольно существенные ограничения. Так, указанная модель представляет собой прекрасную аппроксимацию для промежуточных значений скорости сдвига, однако она оказывается несостоятельной в соответствующих предельных ситуациях, т. е. при очень малых и очень больщих значениях скорости сдвига. Такая модель не позволяет предсказать свойства жидкости (обычно близкие к ньютоновским) в каждом из этих предельных случаев. В то же время свободноконвективные течения чаще всего представляют собой течения именно с малым поперечным сдвигом. В этих условиях указанная модель становится малопригодной. Довольно часто используются также две другие модели — модель Эллиса [42] и модель Саттерби [56], которые описываются ниже. [c.418]

Подавляющее большинство опубликованных работ по неньютоновским жидкостям полностью или частично (как, например, в моделях Эллиса, де Хавена, Бриана, Сиско, Балкли — Гершеля, Шульмана) опираются на степенную модель, предложенную Оствальдом [c.132]

Эллис. Я хотел бы отметить, что мы вполне успешно работали с газовыми весами Мартина в качестве детектора. Эта специальная модель газовых весов, изготовленная самим д-ром Мартином, была приблизительно в десять раз чувствительнее катарометра, который применялся д-ром Хамлином. На стр. 428 своей статьи м-р Хамлин отмечает, что газовые весы Мартина не пригодны для массового использования в производственных условиях в основном из-за трудностей, связанных с их изготовлением, и в меньшей мере из-за недостаточной прочности или транспортабельности. [c.439]

Модель Эллиса имеет следзгющий вид [c.28]

Параметры модели Эллиса, например для растворов карбоксяметилцел-люлозы в воде, можно найти в работе [12]- [c.29]

Конвективный теплоперенос при течении неньютоновских жидкостей в трубах. Случай малых времен контакта . По трубе, изображенной на рис. 9-12, течет неныотоновская жидкость, описываемая моделью Эллиса [уравнение (1.11)1. Требуется вывести выражения для профиля температур [c.283]

ЭллиС [114] подчеркивает это обстоятельство в своей работе Эмульсия нейтрального масла как модель коллоидной суспензии , являющейся краткой сводкой большеГ части его предыду. щих исследований. ...... ...... [c.212]

Известно, что любая нелинейно-вязкая жидкость имеет линейные участки кривой течения при очень малых и достаточно больших скоростях сдвига (рис. 7.1). Обозначим через —наименьшую ньютоновскую вязкость , которая наблюдается у псевдопластических жидкостей при нулевой скорости сдвига, а через — наибольшую ньютоновскую вязкость , соответствующую бесконечно большому сдвигу. Видно, что модель степенной жидкости (см. первую строчку в табл. 7.1) хорошо описывает реальное поведение нелинейно-вязких сред в промежуточной области между /Хд и /1 однако в предельных случаях при 7 О и 7 оо она приводит к неверным результатам. Модели Эллиса и Рабиновича правильно отражают реальность в области малых и умеренных напряжений, однако при т оо дают вязкость, равную нулю модель Сиско приводит к бесконечно большой вязкости [c.250]