Теплопроводность жидкометаллических теплоносителей

КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ), (ккал/м час град) НЕКОТОРЫХ ЖИДКОМЕТАЛЛИЧЕСКИХ ТЕПЛОНОСИТЕЛЕЙ 0 [c.924]

В. Теплообменники на жидких металлах. Жидкометаллические теплообменники существенно отличаются от теплообменников с теплоносителями обычного типа, потому что жидкометаллические теплоносители имеют маленькие теплоемкости и большие коэффициенты теплопроводности и проводимость теплоты в направлении течения потока может быть много больше, чем между теплоносителями (если значения Ре не очень велики). В результате неупорядоченность температуры поперек теплообменника играет важную роль и ведет к уменьшению эффективности теплообменника [1]. [c.338]

ПО сравнению с конвективным переносом, представленным в уравнениях (8.4). Последнее обычно справедливо при движении теплоносителей со скоростями, принятыми для эксплуатации ТОА (для капельных жидкостей 0,5—2,5 м/с, для газов и перегретых паров 5—30 м/с). Однако, например, для жидкометаллических теплоносителей с высокими значениями коэффициентов теплопроводности, проходящих через ТОА вследствие значительной вязкости с малыми линейными скоростями, перенос теплоты молекулярной теплопроводностью вдоль массового потока может оказаться сравнимым с конвективным переносом, и тогда в простые балансовые уравнения (8.4) должны вводиться слагаемые кондуктивного переноса. [c.230]

Эти теплоносители отличаются высокой электрической проводимостью и теплопроводностью. Первая из этих особенностей приводит к сильному вза- имодействию жидкометаллических теплоносителей с электрическими и магнитными полями. Вследствие высокой теплопроводности жидкие металлы образуют особый класс теплоносителей с числом Рг-С . Основным динамиче- ским числом подобия для жидкометаллических теплоносителей и в ламинарном, и турбулентном режимах течения является число Пекле, а не число Рейнольдса, которое, так же как и для других ньютоновских жидкостей, определяет гидродинамическое сопротивление. [c.232]

Простой вид уравнений тепловых балансов (3.99), строго говоря, соответствует предположениям об отсутствии тепловых потерь в окружающую среду, т. е. о том, что вся теплота, отданная горячим теплоносителем, воспринимается на элементе df холодным теплоносителем и идет на повышение его температуры на величину dt . Считается также, что в массе теплоносителей отсутствуют фазовые превращения, при которых выделение (или поглощение) значительного количества теплоты фазового перехода происходит без изменения температуры. Кроме того, уравнения тепловых балансов (3.99) справедливы лишь в случаях, когда можно пренебречь переносом теплоты в направлении движения теплоносителей за счет теплопроводности и турбулентного переноса по сравнению с конвективным переносом, представленным в уравнениях (3.99). Последнее обычно справедливо при движении теплоносителей со значительными скоростями, принятыми для эксплуатации ТОЛ (для капельных жидкостей 0,25-2,5 м/с, для газов и перегретых паров 5-30 м/с). Однако, например, для жидкометаллических теплоносителей с высокими значениями коэффициентов теплопроводности (X = 5-420 Вт/(м К)), проходящих через ТОЛ с малыми скоростями вследствие значительной их вязкости, кондуктивный перенос теплоты (-Xgradi) вдоль поверхности теплообмена может оказаться сравнимым с конвективным переносом Gt). В этом случае в простые балансовые соотношения (3.99) должны вводиться дополнительные слагаемые кондуктивного переноса. Сделанные здесь замечания существенны потому, что последующие выкладки с использованием уравнений (3.99) и, следовательно, формула (3.105) для вычисления средней разности температур теплоносителей, строго говоря, справедливы лишь при выполнении отмеченных здесь условий. [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология