Система адиабатная

Весьма характерны термодинамические свойства сверхпроводников. Переход в сверхпроводящее состояние сопровождается уменьшением энтропии, поскольку это связано с переходом к более упорядоченной структуре (см. рис. 14). Как указывалось (стр. 32), это обстоятельство может быть использовано для целей охлаждения. Сверхпроводящие электроны не участвуют в переносе тепла, поэтому теплопроводность в сверхпроводящем состоянии становится меньше, чем в нормальном. Сверхпроводникам присуща фононная природа теплопроводности, и в этом смысле они ведут себя как диэлектрики. Резкое различие в теплопроводности для нормального и сверхпроводящего состояний нашло практическое применение для тепловых ключей, используемых в системах адиабатного размагничивания. В основе теории сверхпроводящего состояния лежит установленный Купером факт о том, что свободные электроны образуют связанные пары. Электронные пары обладают свойствами, приводящими к появлению эффекта сверхпроводимости. [c.247]

Правая часть этого неравенства равна Система адиабатна. [c.39]

Так как система адиабатна, то в соответствии с уравнением (III, 17) [c.63]

Выпаривание — это метод химико-технологической обработки для выделения растворителя из раствора, концентрирования раствора, кристаллизации растворенных веществ. Испарение растворителя может происходить в результате парообразования на поверхности теплообмена или контакта с теплоносителем, а также за счет теплоты упариваемой системы (адиабатно). [c.226]

Для анализа теплообмена кристалла с окружающими его поверхностями введем понятие адиабатной температуры поверхности кристалла. Адиабатной температурой элемента поверхности кристалла будем называть такую ее температуру, при которой результирующий теплообмен элемента кристалла со всеми окружающими его поверхностями будет равен нулю. В связи с симметрией рассматриваемой системы адиабатная температура будет функцией только одной координаты 2. [c.182]

Это выражение имеет конечное значение только в том случае, если при Г О теплоемкость с —+ О, иначе интеграл стал бы расходящимся. Нулевая теплоемкость говорит о том, что система адиабатна и не может обмениваться теплом с окружающей средой. Многочисленные экспериментальные данные (рис. 2, а) для различных веществ подтверждают, что при Г — О теплоемкость стремится к нулю. [c.12]

Когда речь идет о вполне изолированной системе, понятие самопроизвольного процесса является самоочевидным всякий процесс, возникший и протекающий в изолированной системе, есть процесс самопроизвольный. Но понятием самопроизвольности процесса пользуются шире, применяя его к системам неизолированным, например к системам, помещенным в термостат, и к системам адиабатным. Как известно, адиабатная система, в отличие от изолированной системы, имеет возможность производить или потреблять работу здесь устранен только теплообмен с окружающими телами. Если бы мы сказали, что в адиабатно-изолированной системе самопроизвольным процессом должен считаться процесс, протекающий без отдачи и потребления работы, то (в желании избежать какую-либо трудность) мы [c.211]

Представим себе, что интересующая нас система переходит из состояния 1 в состояние 2 при неизменности параметров состояния аир. Параметр а — это Т или S, а р — это р или о потенциалом ф соответственно будут Z, F, Н или и. Конкретнее, если а означает Т, то система помещена в термостат при заданном внешнем давлении р или в неизменном объеме если а означает S, то система адиабатно изолирована (во время процесса 1- 2, но до того или после ее энтропия может быть изменена сообщением или отбором тепла). [c.249]

Из неравенств (1.63) следует, что при протекании в системе адиабатных необратимых процессов энтропия системы возрастает. В частности, при неравновесном истечении газа в условиях адиабатной изоляции энтропия газа возрастает. [c.49]

Температурная зависимость теплоемкости 2п8пАз2 измерялась на адиабатическом вакуумном калориметре [2, 3]. Непосредственно перед измерением образцы дробились на куски размером 3—4 мм и загружались в калориметрическую ампулу. Вес образца составлял 93,472 г. После заполнения исследуемым веществом ампула откачивалась, заполнялась газообразным гелием до атмосферного давления для улучшения теплообмена и подвешивалась внутри системы адиабатных экранов. Следует отметить, что температурный режим экранов был таков, что температура калориметрической ампулы во время опыта оставалась практически постоянной, [c.440]

Если отсутствует теплообмен между системой и окружающей средой (6Q = 0), т. е. система адиабатна, то (11) принимает вид dS S 0. Тогда в изолированной системе энтропия остается постоянной (S = onst), если в ней протекают только обратимые процессы (устанавливается равновесие) энтропия возрастает до некоторого максимума (5г — 5i > 0), если в системе идут необратимые процессы. Условие 5 > О относится только к изолированной системе в целом. В отдельных ее частях могут идти процессы, противоречащие этому условию. [c.57]

Другие условия. Как указывалось выше, мы будем предполагать, что газообразная система адиабатная и имеет постоянное давление или объем. В момент /=0 температура равна То, а концентрации рав1ны /Готопл.о и Шок,о. Задача состоит в расчете изменения по времени величин Т, т опл и ток- [c.162]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология