Адиабатная температура

Для дальнейшего анализа удобно перейти к безразмерным величинам., В качестве безразмерных температур и концентраций можно принять отношения текущих значений их соответственно к адиабатной температуре горения и начальной концентрации [c.109]

Экспериментально период индукции измеряется по началу резкого изменения какого-либо параметра (температуры, давления, концентрации или скорости тепловыделения) в реагирующей системе. Период индукции не является физической константой смеси, а зависит от многих факторов, в частности от начальной температуры, материала стенок, а также от метода измерения. Например, для смеси с энергией активации Е == 30 ООО кал моль, с адиабатной температурой горения T a = 2000° К и начальной температурой Тq = 900° К период индукции, замеренный экспериментально по повышению [c.111]

Кривые изменения температуры, концентрации и скорости тепловыделения в зависимости от времени приведены на рис. 5-13. Сравнение этих кривых показывает, что воспламенение смеси при наличии теплоотвода происходит за больший промежуток времени, чем при адиабатных условиях ( л = 0), а максимальная температура процесса уменьшается по сравнению с адиабатной температурой горения. [c.118]

Из рассмотрения рис. 5-13 видно, что в зависимости от условий теплоотвода максимальная температура процесса отличается от адиабатной температуры горения по-разному чем ближе значения критерия теплоотвода к критическому, тем больше максимальная тем- [c.119]

Пример 3. Определить основные параметры воспламенения и горения гомогенной газовой смеси при адиабатных условиях. Кинетические параметры смеси следующие Е = 20 ООО ккал КМОЛЬ, k = 2 -10 сек адиабатная температура горения T = 1600° Ч- Tq. Сравнить значения периодов индукции и периодов горения при начальных температурах — 300° К и T , -= 1000° К- [c.122]

В конце кислородной зоны вследствие того, что процесс приближается к адиабатному, температура близка к теоретической температуре горения. Под влиянием высокой температуры зола большинства топлив расплавляется. Углеродная поверхность не смачивается жидким шлаком, поэтому капли шлака образуют на ней небольшие шарики (см. рис. 7-12). Образуя более крупные капли, шлак стекает вниз навстречу потоку продуктов сгорания и воздуха и попадает в область все более низких температур. Интенсивный теплообмен с встречным сравнительно холодным потоком приводит к застыванию и грануляции шлака в нижних участках слоя. Постепенно шлак накапливается на поверхности колосникового полотна, образуя так называемую шлаковую подушку. В этой, самой нижней зоне происходит выгорание остатков углерода, поэтому ее часто называют зоной выжига шлака. Слой шлака защищает колосниковое полотно от действия теплового излучения со стороны горящих углеродных частиц, что одновременно с охлаждающим действием дутьевого воздуха обеспечивает надежную работу колосникового полотна. [c.227]

Интерес заслуживает то, что максимум адиабатной температуры наблюдается не при а=1,0, а при а=0,95. Максимуму температур соответствует и наблюдаемый при том же избытке максимум энтальпий (рис. 1.5). [c.31]

Рис. 1.5. Энтальпия продуктов сгорания бензина при равновесном составе и соответствующей адиабатной температуре.

Как видно из рис. 1.4, названным выше избыткам отвечает равновесная смесь, содержащая 7—И /оСО и 2—3% Нг. При этом адиабатическая температура газов снижается. В области глубокой газификации а=0,4 0,6 и адиабатная температура не превышает 1400—1600°С. Снижение температуры находится в связи с закономерностью изменения химической неполноты сгорания qz, которая, как видио нз рис. 1,2,а, почти линейно возрастает ио закону з=/1(1—а). При этом коэффициент А для мазута составляет 130, для газа— 120. [c.35]

Гп — адиабатная температура пламени, °К [c.157]

Рис. I. Поля температур в двухступенчатом циклоне. а — адиабатные температуры б — поле температур после пережима, подсчитанных с учетом охлаждения.

Определение по I, /-диаграмме теоретической (адиабатной) температуры горения йа основано на равенстве энтальпии продуктов сгорания при этой температуре и суммы теплоты сгорания топлива и энтальпии воздуха, вводимого в топку [c.71]

Влияние рециркуляции на теоретическую (адиабатную) температуру горения рассмотрено в 7-2,е. [c.174]

В последних формулах величина Сун отсутствует, так как суммирование ее с долей золы шлака дает единицу (аун+ашл=1). Таким образом, энтальпия газов при адиабатной температуре снижается на величину, равную энтальпии золы при полном нагреве ее до этой же температуры, т. е. на величину [c.201]

При течении в трубах обычно используют среднемассовую температуру iж, однако в качестве iж мол<ет быть принята и температура на входе в трубу. При внешнем обтекании тел используют адиабатную температуру стенки а.с (сходную по смыслу величину используют также при течении в трубах жидкости с внутренними источниками теплоты). При фазовых превращениях (кипении и конденсации) в качестве /ж обычно принимают температуру насыщения ta. [c.427]

Для анализа теплообмена кристалла с окружающими его поверхностями введем понятие адиабатной температуры поверхности кристалла. Адиабатной температурой элемента поверхности кристалла будем называть такую ее температуру, при которой результирующий теплообмен элемента кристалла со всеми окружающими его поверхностями будет равен нулю. В связи с симметрией рассматриваемой системы адиабатная температура будет функцией только одной координаты 2. [c.182]

Адиабатная температура поверхности кристалла будет зависеть от геометрических, радиационных и температурных характеристик всех окружающих кристалл поверхностей, а также от радиационных характеристик поверхности кристалла и его диаметра. [c.182]

Для определения адиабатной температуры поверхности кристалла в системе уравнений (У.148), написанной для установки, представленной на рис. 54, примем равными нулю результирующие тепловые потоки Срь Рр2, Ррз и С р4, а собственные излучения поверхностей (/—4) [c.182]

Определив адиабатную температуру поверхности кристалла, можно сделать важные выводы о тепловом режиме в установке. Очевидно, если температура поверхности кристалла выше адиабатной температуры, то кристалл будет отдавать тепло. Если температура поверхности кристалла ниже адиабатной, то кристалл будет воспринимать тепло от окружающих его поверхностей. [c.183]

Выражение адиабатная температура горения или теоретическая температура горения обозначает ту температуру, которая получилась бы при сжигании топлива с теоретически необходимым количеством воздуха при постоянном давлении в хорошо изолированной камере. Теоретическая температура горения различных видов топлива при разном подогреве и избытке воздуха показана на кривых рис. 1 —10. При подсчете этих температур не принималась во внимание диссоциация газов [c.13]

Легко видеть, что последнее предположение является ничем неоправданной экстраполяцией модели. Оно основывается на том, что если искра очень небольшого размера пройдет через такую среду, для которой неравенство (4) не удовлетворяется или становится обратным, то вокруг искрового объема мгновенно образуется очень узкая реакционная зона, позволяющая химической энтальпии течь в направлении источника энергии и превращаться в теплоту с такой скоростью, что температура в ядре сгоревших газов никогда не упадет ниже адиабатной температуры пламени. Это не только обеспечит непрерывный рост пламени, но и потребует чрезвычайно высоких скоростей реакций на начальных стадиях образования пламени, намного превышающих скорость реакции в стационарном фронте пламени. В случае искры исчезающе малого размера скорость реакции должна быть бесконечно большой, а так как вследствие зависимости скорости от температуры аррениусовского типа это не может осуществиться, даже если температура искры будет бесконечно большой, вполне очевидно, что даже для среды, в которой Х/с < Бдр, потребуется искра конечных размеров, а следовательно, и конечная энергия искры. [c.14]

Исключает ли такое предположение о существовании минимальной энергии зажигания даже в случае Х/с < Одр применимость высказанной ранее концепции, основанной на избыточной энтальпии, — это другой вопрос. Сейчас только можно утверждать, что, хотя скорости реакций не могут возрастать до бесконечности, в рассматриваемом случае они будут превышать скорость реакции, протекающей обычно вблизи источника энергии. Это объясняется тем, что температура в ядре сгоревших газов выше адиабатной температуры пламени (она является суммой температуры пламени и остаточной температуры источника), а также чрезвычайно большим температурным коэффициентом обычной реакции в пламени. Следовательно, можно ожидать, что в случае Х/с<0 р минимальный диаметр пламени й будет мал по сравнению с обычной шириной фронта пламени, а минимальная энергия зажигания будет в соответствии с этим меньше значения, вычисленного по уравнению (I). Наоборот, экспериментальные данные, приведенные в табл. I, как отмечалось выше, показывают, что с1 значительно больше, чем обычная ширина фронта пламени, а минимальная энергия зажигания равна или сравнима по величине с вычисленным значением. Таким образом, хотя рассматриваемый случай, по-видимому, теоретически допустим, пока нет ни одного экспериментального примера, который подтверждал бы его фактиче- [c.14]

Расходы вспомогательных газов выбирались такими, чтобы получалась смесь с 31,6 об. % водорода, а скорость горячего газа изменяли от 15 до 135 м,/сек через каждые 15 м/сек. Вспомогательные пламена, получаемые на трубках диаметром 6,3 и 3,4 мм, при всех скоростях были устойчивыми, а пламя на трубке диаметром 1,6 мм становилось неустойчивым уже при скорости 90 м/сек. Скорость горячего газа вычисляли в предположении, что молярное отношение продуктов сгорания к реагентам составляет 0,852, а адиабатная температура пламени равна 2318° К [12, стр. 766]. Согласно последним расчетам температуры пламени и более точным расчетам равновесного состава [13], молярное отношение при полном сгорании равно 0,865. а адиабатная температура пламени составляет 2400° К. Это различие дает ошибку в скорости горячего газа, равную при.мер-но 3,7%. Ошибки измерения расходов и ошибки, обусловленные [c.79]

На фиг. 3 приводятся два случая с соответствующими профилями скоростей и температур горючей смеси и с профилями скоростей пламени. В случае а температура стенки поддерживается равной температуре смеси (которая предполагается низкой с точки зрения скорости реакции) в случае б температура стенки поддерживается при значении, лежащем между температурой смеси и соответствующей адиабатной температурой пламени. Поскольку плоская пластина действует как сток тепла, а возможно и как сток активных частиц, скорость пламени на фиг. 3,а на участке, лежащем в пределах критического расстояния, быстро снижается до нуля. Фиг. 3,6 показывает, что при уменьшении расстояния, нормального к стенке, скорость пламени сначала возрастает вследствие повышения температуры смеси ), а затем быстро падает до нуля, так как преобладающим становится влияние гасящего эффекта. Поскольку гасящий [c.93]

Ф и г. 8. Зависимость адиабатной температуры стенки от скорости массообмена / (0) и теплоты сгорания Qf. [c.120]

Поток горячего газа имеет несколько более низкую температуру, чем адиабатная температура пламени горючей смеси. Если где-либо в нижних областях зоны смешения образуется ламинарное пламя, то распределенные источники горения будут создавать количество тепла, достаточное не только для компенсации тепловых потерь вследствие рассеяния тепла, но и для нагрева газовой смеси до температуры, при которой исчезает [c.172]

Таким образом, средняя температура Тг газа в зоне рециркуляции должна быть несколько ниже температуры газа непосредственно за фронтом пламени, которая в свою очередь несколько ниже адиабатной температуры пламени Tf в состоянии [c.173]

Предполагается, что единственным топливом, которое сгорает в вихревой зоне, является пар. Температура газов в вихревой зоне Те связана с составом смеси [Ту + А термодинамическим уравнением для адиабатной температуры пламени [c.288]

Схемы, приведенные на рис. 6.18, можно применять лишь для сточных вод, не содержащих летучих, легко возгоняющихся и термически нестойких веществ. В противном случае дымовые газы в распылительной сушилке будут загрязняться этими веществами, что приведет к загрязнению атмосферного воздуха. При обезвреживании сточных вод, содержащих летучие вещества, в рассматриваемые схемы необходимо включать аппараты для отгонки летучих веществ (см. рис. 6.16). По удельным расходам топлива на обезвреживание сточных вод рассматриваемые установки практически равноценны установкам с глубоким предварительны.м упариванием сточных вод (см. рис. 6.15). В некоторых случаях при высокой концентрации горючих примесей в сточных водах процесс огневого обезвреживания возможен и без затрат топлива. Например, при сушке 1 т негорючего щелочного стока производства капролактама с теплотой сгорания около 2,5 МДж/кг образуется 250 кг порошка, состоящего в основном из натриевых солей низших дикарбоновых кислот с теплотой сгорания около 17 МДж/кг, способного гореть самостоятельно (адиабатная температура горения 1600°С). Теплота продуктов сгорания этого порошка с избытком обеспе- [c.219]

Четвертый случай адиабатной реакции (а — ц), связанный с понятием адиабатной температуры сгорания, рассмотрим особо. [c.134]

АДИАБАТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА СГОРАНИЯ [c.135]

В отсутствие теплообмена между системой н окружающей средой (адиабатная реакция) изменение энтальпии системы равно нулю (а — рис. 47). В реакции сгорания конечная температура называется адиабатной температурой сгорания и может быть найдена из выражения для изменения энтальпии Hg — На на основе рассмотрения эквивалентного пути а — Ь — g [c.135]

В результате образования продуктов неполного сгорания, II в лервую очередь СО, теплота, выделяемая ла 1 1кг использованного -кислорода, падает, что и находит свое отражение в снижении адиабатной температуры горения. Снижение температуры,, в свою очередь, обусловливает снижение тепловых потоков и облегчает условия работы размещенных в лределах первой ступени сгорания радиационных поверхностей нагрева. [c.35]

Уравнения выведены применительно к образованию окиси азота при взрыве топливовоздушной смеси. В этом случае допускалось и нодтверждено исследованиями два существеило важных момента практически мгновенное сгорание топлива и достижение ири этом адиабатной температуры. Тоилпвовоздушная смесь предварительно [c.45]

Адиабатную температуру горения находим графически йа=1995°С (рис. 7-5). Поправки на состав горючей массы топлива и приведенную влажность Зтт1=1,0 Эг 1,0 (табл. 4-4 и 4-8). Таким образом, Га= =2268 К. [c.166]

Определим повышение теоретической температуры горения назаровского бурого угля при переходе с влажного угля (й "=12,5) на сушонку (П "=3,3, разомкнутый цикл сушки). Пусть для обоих вариантов характеристики топочного режима одинаковы ат=1,10 га=400 С, Адиабатную температуру для сырого угля (й "=12,5) определяем по /, -диаграмме г 1а=1870 С (рис. 4-7). Для иересчета на сушонку находим значение поправочного коэффициента по графику 5г=0,878 (рис. 4-8). Теоретическая температура горения сушонки по формуле (7-6)" при Этл = 1 [c.200]

Предлагаемая теория стабилизации пламени телом плохообтекаемой формы основана на рассмотрении зоны смещения между холодной горючей смесью и нагретым инертным газом. Этот процесс впервые анализировали Марбл и Адамсон [6] для случая однородных профилей скорости в двух потоках перед смешением. Он был распространен авторами [7, 8] на случай симметричных профилей скорости по Блазиусу в точке первого соприкосновения двух потоков. Здесь не приводится подробного описания этого идеализированного процесса смешения. Основная цель этих двух исследований сводилась к определению первого локального температурного максимума, обусловленного химической реакцией. Этот локальный максимум, или выпуклость , возникает в горячем инертном газе ниже точки первого соприкосновения двух потоков при условии, конечно, что начальная температура горячего газа ниже, чем адиабатная температура пламени холодной горючей смеси. Этот процесс схематически представлен на фиг. 1. [c.171]

С увеличением скорости потока область устойчивого горения сокращается, как и в случае пламен однородных смесей. Максимальная скорость ири постоянных других независимых переменных достигается в том случае, когда эта область на кривой уравнения (2) сводится к отдельной точке, соответствующей максимально достижимой температуре вихревой зоны. Через эту точку должна проходить единственная кривая уравнения (3) или (6), соответствующая оптимальному соотношению топливо/воздух. Выше температура вихревой зоны рассматривалась как однозначная функция состава газа в вихревой зоне, которая равна адиабатной температуре пламени. Это упрощение использовалось, когда нужно было сделать выводы относительно устойчивости пламени просто из соображений смещения кривой (3) или (6) по отношению к кривой 2). На самом же деле при данной скорости, соотношении топливо/воздух и размере капель кривые зависимости температуры в вихревой зоне от концентрации в этой же зоне [уравнение (2)] для стабилизации влажным стержнем будут выше в случае использования более летучих топлив. Эти кривые оказались бы еще выше в случае стабилизации сухим стержнем и самыми высокими в случае газообразных топлив при искусственно подогреваемом стабилн-заторе. Такая зависимость следует из непрерывно уменьшающегося потребления энергии из вихревой зоны, идущей на нагревание стабилизатора и осевшего на нем топлива. Поскольку в вихревой зоне в случае топлива с большей летучестью развивается более высокая температура, более высоких скоростей можно достичь прежде, чем устойчивая область концентраций паров топлива и воздуха в вихревой зоне начнет сокращаться в точку. Это объяснение подтверждается работой Русси, Корнета и Корнога [16], проведенной с газообразными топливами. Экспериментальные данные по максимальным скоростям, полученные в наших исследованиях, согласуются с рассмотренными выше соображениями. Как показано на фиг. 6 и 7, для нефти максимальная скорость наблюдалась в случае стабилизации влажным стержнем. В случае сухого стабилизатора при том же времени подготовки и таком же размере капель никакого пика не наблюдалось. Другим подтверждением наших предположений служит фиг. 9, на которой только малолетучее топливо (дизельное) дает максимум скорости. Аналогичные данные [13] для меньших размеров капель систематически дают более высокие [c.307]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология