Радиус суммарного поля

Сравнивая (5.46) с (5.44), можно сделать заключение, что влияние суммарного поля ионной атмосферы таково, как если бы весь ее заряд (—2,е был распределен по сферической поверхности радиуса 1/х. Поэтому 1/х можно рассматривать как эффективный радиус ионной атмосферы. Из (5.42) видно, что эта величина уменьшается с увеличением заряда ионов и их [c.206]

Радиус корреляции суммарного поля [c.279]

Полученные равенства можно использовать для замены выражений д,2, О2, и В,2 через значения Оь 02 и В21 при решении различных задач, в частности, при определении радиуса корреляции суммарного поля, состоящего из нескольких компонент - региональной, локальной составляющих и ошибок [c.86]

Поведение молекулы в магнитном поле зависит от трех величин одна определяет всегда имеющийся эффект, индуцируемый самим полем, а две другие характеризуют постоянные величины, а именно суммарный спиновый магнитный момент и орбитальный момент электронов. Условия проявления двух последних характеристик в молекулах углеводородов совсем особые полученные данные относятся к возбужденным состояниям, и мы не будем ими заниматься. Эффект индукции, всегда наблюдающийся под влиянием магнитного поля, является следствием диамагнетизма, существование которого может быть объяснено на простом атомном примере. В магнитном поле электроны атома получают небольщой дополнительный момент количества движения и связанный с ним магнитный момент аналогично тому, как в витке проводника, перпендикулярном переменному магнитному полю, возникают ток и связанное с ним магнитное поле. Индуцированное поле противоположно индуцирующему и пропорционально сечению витка, т. е. квадрату радиуса электронной орбиты. Каждый /-электрон атома вносит свой вклад, пропорциональный г], т. е. усредненному квадрату его расстояния от ядра, что приводит к выражению для молекулярной восприимчивости [c.31]

Значения радиуса корреляции погрешностей наблюдений г, найденные по этим экспериментальным данным, колеблются от 1,ЗАг до 2,0Аг (при разных выборках из 400 - при 50, 100, 200 и 400 значениях). При этом среднее и наиболее вероятное значение г = 1,6Дх (это значение соответствует кривой автокорреляционной функции, построенной по всем 400 значениям погрешностей наблюдений). Поэтому здесь и в дальнейшем в качестве радиуса корреляции ошибок наблюдений г будет принято это уточненное значение г = 1,6Аг. Что же касается систематических ошибок, то для определения их радиуса корреляции можно воспользоваться формулой для определения радиуса корреляции суммарного поля, полагая, что [c.114]

Определим радиус корреляции суммарного поля через радиусы корреляции составляющих компонент. Рассмотрим наиболее общий случай, когда суммарное поле f состоит из региональной /р, локальной Д аномалий и погрешностей наблюдений Д [c.279]

В осесимметричном случае радиус корреляции суммарного поля можно определить из равенства (6.17). Применяя эту формулу к равенству (6.39) и к автокорреляционным и взаимно корреляционным функциям составляющих аномалий, получим [c.279]

Эта формула позволяет определить радиус корреляции суммарного поля через значения радиусов корреляции аномалий составляющих компонент и максимальные значения их автокорреляционных функций. Зная численные значения (ее можно определить по кривой суммарного поля), г , Вр(0), Вл(0), Во(0) [значения г и В (0) известны из наблюдаемых данных], можно определить радиус корреляции Гр, или наоборот. Значения г и 6 (0) или Гр и Вр(0) можно определить, если известна по данным других геофизических методов или бурения граница возмущающего регионального или локального объекта. [c.280]

Молекулы воды, ориентируясь около нейтральных частиц твердого тела на расстоянии примерно молекулярного радиуса, могут придать значительный дипольный момент комплексу (частица — адсорбционный слой). Если твердая частица имеет идеальную форму, то полная симметрия окружения ее молекулами воды создает суммарный дипольный момент, равный нулю. Но так как реальные частицы имеют неправильную форму, то несимметричная ориентация молекул НаО относительно центра тяжести частицы сообщает ей весьма заметный дипольный момент. При наличии внешнего электрического поля этот момент может возрасти еще больше. [c.259]

Хотя. -сжатие размеров -электронных радиусов и происходит замедленно по полого спускающейся кривой, все же факт вклинивания целой декады 3 /-элементов дает суммарно сжатие такой величины, что точка 2п лежит почти на ординате точки А1, а точка Оа, начинающая собой новую, круто опускающуюся кривую после излома в точке 2п (точка Оа ложится на ординату 0,96 вместо точки 1,04, которую можно было бы ожидать, если бы З -экран продолжал нарастать и после 2п), занимает позицию, более глубокую, чем точка Л1. [c.117]

Рассмотрим процесс перераспределения зарядов между двумя проводящими сферическими частицами радиусов 7 ) и при их столкновении в однородном внешнем электрическом поле напряженности Ед. Заряды частиц до столкновения известны и равны и Заметим, что при перераспределении зарядов суммарный заряд частиц О = + 7 сохраняется. Задача определения зарядов и сил электростатического взаимодействия частиц после их соприкосновения сводится к рассмотренной в разделе 12.5 задаче взаимодействия двух соприкасающихся частиц. Согласно (12.74) заряды частиц после столкновения равны [c.315]

Определим сначала диффузионный поток /о(0) в единице телесного угла., предполагая, что сила взаимодействия капель является чисто радиальной. Затем проинтегрируем полученное выражение по поверхности сферы радиуса коагуляции Н = + N2, учитывая зависимость силы взаимодействия от угла ориентации пары относительно электрического поля 0. Определенный таким образом поток можно рассматривать как первое приближение в оценке суммарного диффузионного потока / капель радиусом Т 2 на каплю радиусом Е,. Проведя указанные действия, найдем [c.365]

Схема автоэлектронного микроскопа очень проста (рис. V-19) [П1]. Острие из тугоплавкого металла, например вольфрама, тщательно (и часто безуспешно ) подвергается электрополировке до образования почти полусферического кончика радиусом около 10 см. Между этим острием и полусферическим флуоресцентным экраном создается разность потенциалов примерно в 10 000 В. Если радиусы кривизны острия и экрана равны а и 6, то поле Fa на кончике можно рассчитать следующим образом. Напряженность поля F убывает обратно пропорционально квадрату расстояния, поэтому F должно быть равно kr- . Суммарную разность потенциалов между кончиком и экраном можно записать как [c.231]

Определим Фс==1Ф(гс)1—модуль суммарного параметра порядка для ячейки размера г . Мы определили радиус корреляции как максимальный размер области, в которой значения ф(х) скоррелированы. При заданных размерах области суммарный параметр порядка Ф Ь) существенно изменяется при тех значениях Т — Т у которые дают радиус корреляции, сравнимый с Ь. Когда г становится гораздо больше Ь, естественно предполагать, что корреляции внутри выделенной области не зависят от Гс и при дальнейшем увеличении изменение Ф Ь) прекращается. Проиллюстрируем справедливость этого предположения на примере теории самосогласованного поля. Для этого вычислим средний квадрат <Ф (Ь)> [c.57]

Из данных, приведенных в табл. 2, следует, что в обеих системах характеристики (Ы)-фрагмента близки к таковым для иона (Радиус свободного иона например, для контура 0,002 составляет 1,68 а. е.). Распределение в (Н)-фрагменте сильно поляризовано влиянием суммарного положительного поля (Ы)-фрагмента. Соответствующие поляризации (Li)-фрагментов в обоих случаях ограничены областью, примыкающей к ядру, и не показаны на диаграммах. [c.30]

Исследованиями Б. В. Дерягина и С. С. Духина [18, 23] показано, что ионно-электростатическое поле частиц возникает не только за счет избыточных поверхностных дискретных зарядов и ненарушенного двойного электрического слоя, но и благодаря деформации его под влиянием внешнего поля или конвективного движения жидкости при этом возникает электрическое поле, радиус действия которого на несколько порядков выше, чем при термодинамическом равновесии системы. При разноименных потенциалах твердой поверхности или одноименных, но различ ных по величине возникают электроповерхностные силы притяжения между молекулами и частицами. Благодаря суммарному действию всех сил электрической природы толщина аномальных водных слоев в дисперсных системах может достигать сотен и даже тысяч ангстрем. [c.15]

Микропористые тела обладают порами, соизмеримыми с размерами адсорбируемых молекул. Радиусы пор лежать в пределах от 0,5 до 1,5 нм. Удельная поверхность таких тел 500— 1000 м /г и выше. Отличительной чертой микропор является настолько близкое расположение противоположных стенок, что их поля поверхностных сил перекрываются и они действуют во всем объеме микропор. К микропористым телам применима адсорбционная теория объемного заполнения микропор. К микропористым адсорбентам относятся цеолиты и некоторые активные угли. Суммарный объем микропор промышленных адсорбентов не превышает 0,5 см /г. [c.157]

Основная часть теории Маркуса посвящена работе сближения ионов на расстояние, равное сумме гидратных радиусов, и работе перегруппировки растворителя. Он предполагает, что каждый из участников реакции (т. е. металлический ион плюс гидратная оболочка) является жесткой сферой, межатомные расстояния внутри которой не меняются во время реакции. Иначе говоря, перегруппировка растворителя происходит только в окружающей среде, которая рассматривается как непрерывный диэлектрик. Изменение диэлектрической проницаемости в зависимости от напряженности поля не учитывалось и первичная гидратная оболочка рассматривалась как несжимаемая. Рассчитанные таким образом суммарные свободные энергии активации значительно меньше, чем наблюдае- [c.31]

Определение истинной формы молекул весьма сложно, и при поиске простых моделей следует учитывать их приближенность. Например, из данных по седиментации следует, что эффективный радиус эквивалентной сферы увеличивается с 3,5 до 5,5 нм при изменении pH от 4,23 до 2,29. Одновременно суммарный заряд молекулы альбумина увеличивается с 12 до 74. Очевидно, что эффективный радиус заряженной макромолекулы при седиментации существенно превышает ее геометрический размер из-за взаимного отталкивания одноименно заряженных ча стиц. Отталкивание одноименно заряженных фрагментов в одной макромолекуле, безусловно, должно приводить к некоторому ее набуханию . Все это в различной степени относится и к размерам, установленным иными методами, так что под размерами белковой макромолекулы всегда подразумевается некое поле, эффективное для данного метода измерения. [c.550]

Молекула белка в растворе при любом значении pH, отличающемся от ее изоэлектрической точки, имеет некий средний целочисленный заряд. Это приводит к тому, что белок движется в электрическом поле. Движущая сила определяется величиной напряженности электрического поля Е (В-см ), умноженной на суммарный заряд частицы г. Этой силе противостоят силы вязкости среды (так же, как и при центрифугировании, см. разд. 1.2), пропорциональные коэффициенту вязкости Т1, радиусу частицы г (стоксовскому радиусу) и скорости V. [c.214]

Подставляя в равенства (4.106)-(4.109) выражения для энергетических спектров аномалий Qp, и Q , раскрывая интегралы, можно определить функции f и ф, характеризующие степень усиления в результате фильтрации полезной локальной аномалии по сравнению с мешающей региональной аномалией и погрешностями наблюдений. Далее, анализируя совместно функции F и ф, выбирают параметры С, д , или вычислительных схем, такие, которые обеспечили бы максимальное значение произведения Ftp. Полученные таким образом вычислительные схемы и будут оптимальными для обнаружения полезных аномалий в суммарном наблюденном поле. Вычислительные схемы для энергетических спектров аномалий Qp- Ол и Q , изменяющихся по закону квадратической экспоненты, получены и исследованы в работе [40]. На практике достаточно ограничиться двумя-тремя членами вычислительной схемы, а в качестве ее радиусов можно принять некоторые заранее заданные расстояния, отвечающие условиям съемки (не обязательно отстоящие друг от друга на равные интервалы). Следует только помнить, что максимальное значение разности +1 должно быть меньше или равно величине Ах = п/ш,,, где о>г - граничная частота спектра ожидаемой аномалии. [c.182]

Сущность теории Онзагера сводится к тому, что локальное (эффективное) поле разлагается на две составные части поле полости О, действующее в отсутствие суммарного диполыюго момента 11сумм, и реактивное поле 7 , обусловленное поляризацией среды, возникающей при внесении диполя с моментом Лсумм в центр полого шара радиусом а. Поле Онзагер называет реактивным, так как оно обусловлено действием данной молекулы на саму себя, через посредство окружающей среды с макроскопической диэлектрической проницаемостью ез. Тогда локальное поле может быть представлено как [c.23]

Однозначность полученных результатов нри измерении изотерм адсорбции паров бензола и определении распределения суммарных объемов пор по гидравлическим радиусам для образцов до и после порометрических измерений свидетельствует о том, что скелет исследованных углей в процессе этих измерений не разрушается вплоть до давлений 400 МПа. Наши выводы согласуются с данными других исследователей [9—11]. Однако полученные экспериментальные результаты нельзя распространять на все пористые тела с жестким скелетом. Встречаются важные для практики пористые материалы, скелеты которых разрушаются при ртутно-поромет-рических исследованиях. В наших опытах при изучении пористой структуры органических полимерных материалов, наполненных стеклянными полыми микросферами, полости которых недоступны молекулам бензола, при давлении 29,4 МПа происходило разрушение микросфер. [c.195]

ПЛОТНОСТЬ энергии деформации у Gy , где G — модуль сдвига, изменяется обратно пропорционально г . Если эту энергию суммировать между внутренним и внешним радиусами и на длине L. то получается (LGb J4n)]n R /R ). В случае краевой дислокации напряжения и деформации зависят более сложным путем от угловых координат вокруг дислокационной линии. Преобладающими деформациями являются деформации сдвига по плоскости скольжения, противоположного знака с каждой стороны дислокации, а также сжатие и расширение выше и ниже дислокации (если рассматривать плоскость скольжения горизонтальной). В любом направлении они изменяются обратно пропорционально г, расстоянию от дислокации. Суммарная энергия деформации дается тем же выражением, как для винтовой дислокации, деленным на (1—v), где V — коэффициент Пуассона. Она, таким образом, несколько больше, чем для винтовой дислокации. Для дислокации промежуточного типа поля деформаций или напряжений винтовой и краевой дислокаций перекрываются пропорционально компонентам вектора Бургерса, разложенного параллельно и перпендикулярно к линиям дислокаций. Энергия имеет промежуточное значение между этими двумя крайними. [c.21]

Вне диффузного слоя раствор электрически нейтрален, течение жидкости подчиняется уравнению Навье—Стокса (94-4) и уравнению неразрывности (93-3), а электрический потенциал удовлетворяет уравнению Лапласа (71-4). В цредположении, что диффузный слой тонок по сравнению с радиусом частицы, уравнения механики жидкости следует решать при следующих граничных условиях на бесконечности скорость становится однородной, суммарная сила воздействия жидкости на частицу, включая двойной слой, равна нулю и скорость скольжения жидкости на поверхности связана с тангенциальным электрическим полем согласно уравнению (63-40) [c.230]

Следовательно, если форма и размеры тела таковы, что конвективная теплоотдача при отсутствии магнитного поля минимальна, то приложенное магнитное поле не будет увеличивать суммарную теплоотдачу, так как уравнение (114) справедливо для любого т. Гоулард Л. 76] нашел, что радиус тела должен быть меньше его оптимальной величины, поскольку у него получилось, что / У<7о<0,4. Однако маловероятно, чтобы неравенство (114) выполнялось при очень высоких скоростях полета, когда поглощательная способность стенки велика. С ростом скоростей и высот полета лучистый теплообмен будет составлять все большую долю от суммарного. Поэтому при анализе теплоотдачи в критической точке необходимо учитывать радиацию. Насколько известно автору, точный анализ влияния излучения на конвективный теплообмен в критической точке еще не сделан. [c.62]

Время вращения диполя (с радиусом г) определяется всей совокупностью действующих на него сил, обусловленных полем иона Н3О+, компонентой диполя Н3О+ в направлении связи О — Н и внешним полем. Рис. 26 показывает изменение общей потенциальной энергии (а именно энергии ион-дипольного взаимодействия, Н-связи и диполь-дипольного взаимодействия) в зависимости от угла поворота 6, полученной суммированием компонент электростатической потенциальной энергии при различных угловых смещениях. При этом считается, что распределение центров зарядов в молекуле воды описывается моделью Попля. Взятый с обратным знаком градиент кривой общей потенциальной энергии (рис. 26) относительно переменного окружного расстояния. t, т. е. rQ, равен силе, вызывающей вращение. Для значений 0 от О до 68° суммарная сила, действующая на диполь, ускоряет вращение, причем при 0 = О—10° она приблизительно пропорциональна 0", а при 0 = 10—68° пропорциональна 6. Для значений 0 от 68 до 110° эта сила пропорциональна 0, а для значений от ПО до 120° пропорциональна 0 и в обоих случаях тормозит вращение. [c.130]

Подвижность. Электрическая подвижность и определяется как скорость миграции иона с суммарным зарядом 0 и радиусом г, измеренная при единичной силе поля в растворе с вязкостью т) и = 0/6пгт] [см2/(В-с)]. [c.404]

Сложность сопоставления результатов расчета с экспериментом заключается в том, что ионообменник имеет поры разного радиуса (см. рис. 1.14, 1.15) и для нахождения суммарного количества сорбированного электролита необходимо знать распределение пор по радиусам. В работе [59] проведено сопоставление расчетных значений с для мембраны Nafion 117 и различных электролитов (сульфатов лития, натрия, калия, рубидия и цезия) при фиксированной внешней концентрации с = = 0,1 моль/л. Предполагается [59], что все поры Nafion 177 одинаковы и имеют радиус близкий к а = Ъ нм (зависящий тем не менее от радиуса гидратированного противоиона). Учтено также влияние степени гидратации противоионов и зависимости диэлектрической проницаемости от напряженности электрического поля на характер распределения ионов по радиусу поры (формулы (1.37), (1.39)). Совпадения с экспериментом авторам [59] (также, как и авторам [108]) удается добиться, если константа Л, в уравнениях (1.39) и (1.40) берется на 10-40% меньше ее теоретического значения [117] (см. раздел 1.2). [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология