Вектор Пойнтинга

Тогда составляющая вектора Пойнтинга /7 равна [c.107]

Приведем пример использования вектора Пойнтинга в цепях постоян-10Г0 тока. Согласно закону Джоуля — Ленца =Q — есть количество еплоты, выделяющейся в единицу времени в единице объема проводника. Здесь / и е соответственно плотность тока и удельное электрическое со-фотивление вещества). Учитывая, что поток электромагнитной энергии Р=Е поступает через боковую поверхность проводника, заметим, что по /1ере проникновения в глубь вещества поток энергии постепенно ослабляет- я за счет превращения ее в теплоту, уменьшается вектор Пойнтинга и та юверхность, через которую проходит поток. [c.53]

Вектор Пойнтинга (плотность потока электромагнитной индукции) 8 = Е X Н 8 = Е X Н 4 8 = Ех Н 4 [c.28]

Заряженная аэрозоль, отделившись от струи, интенсивно распадается вследствие взаимного отталкивания частиц [27]. oy [2] также провел анализ снарядного режима течения взвесей по существу для тех же условий, что и в рассмотренной выше задаче. В данном случае мы имеем дело также и с магнитным полем, так как направленный перенос твердых частиц приводит к появлению тока . В итоге возникает так называемый пинч-эффект , обычно наблюдаемый в потоке плазмы. Поскольку скорость характерных взвесей существенно меньше скорости света, легко показать [2], что указанный пинч-эффект пренебрежимо мал по сравнению с силой взаимного отталкивания частиц, обусловленной наличием пространственного заряда. При снарядном течении вектор электромагнитного потока Пойнтинга (Е X Н) не равен нулю фактически вектор Пойнтинга обращается в нуль только в случае расширения сферического облака заряженных частиц [2]. Однако это обстоятельство также мало сказывается на течении взвесей. [c.297]

Мощность электрической цепи активная реактивная полная Вектор Пойнтинга [c.129]

Пользуясь формулами для и Ё , напишем комплекс нормальной составляющей вектора Пойнтинга [c.49]

Вычислим оператор полного импульса поля. Согласно классической электродинамике, плотность импульса равна вектору Пойнтинга, деленному на В связи с этим полный импульс в единице объема равен [c.375]

ТО легко получить формулу для комплекса нормальной составляющей вектора Пойнтинга при у == О [c.54]

Синхронизм называется критическим, если направление фазового синхронизма О отличается от 90°, и некритическим, если О == 90°. В первом случае поверхности показателей преломления для исходной волны и ее гармоники пересекаются, что соответствует различию в направлениях для групповых скоростей (векторов Пойнтинга) обыкновенной и необыкновенной воли. Во втором — направления групповых скоростей кол-линеарны (поверхности показателей преломления касаются). Переход от критического синхронизма к некритическому можно осуществить с помощью выбора температуры кристалла. [c.780]

Найдем нормальную составляющую вектора Пойнтинга при у = 0 [c.48]

Комплекс нормальной составляющей вектора Пойнтинга может быть определен из соотношения [c.78]

Рис. 35. Криволинейная траектория вектора Пойнтинга в поглощающем кристалле

Комплекс нормальной составляющей вектора Пойнтинга при у = —о/2 будет определен в следующем виде [c.78]

Выделив из полученных выражений для комплексов нормальной составляющей вектора Пойнтинга вещественные части и сло- [c.78]

Если волновод нагружен на сопротивление, равное его характеристическому сопротивлению о, то векторы поперечного электрического и поперечного магнитного полей достигают максимума в одних и тех же точках вдоль оси 2. Другими словами, эти составляющие находятся в фазе как во времени, так и в пространстве (см. фиг. 1.7, 1.9, 1.10, 1.14 и 1.15). При этом средний по времени вектор Пойнтинга Р, или плотность потока энергии, [c.133]

Найдем энергию (II, излучаемую системой зарядов в элемент телесного угла с10 = 8 пЬ йЬ Эта величина равняется количеству энергии, протекающему в 1 сек через элемент шаровой поверхности или, другими словами, средней плотности потока энергии 5, умноженной на Н йО. Выражение для потока энергии (вектора Пойнтинга) 8=3п в волновой зоне в соответствии с (30.6) имеет вид [c.343]

В объемном резонаторе структура электромагнитного ноля определяется стоячими волнами, причем максимумы поперечного электрического поля смещены на Х /4 по отношению к максимумам поперечного магнитного поля, т. е. в пространстве они смещены на 90°. При этом вектор Пойнтинга равен нулю, следовательно, передачи энергии нет, а есть только ее накопление и рассеяние. Структуры волн, представленные на фиг. 1.7, 1.9, 1.10, 1.14 и 1.15, [c.134]

Усредненный вектор Пойнтинга в общем случае [c.119]

ЭПР-сигнал поглощения создается средним значением величины Щ в образце, т. е. (HDs- Со среднеквадратичной величиной напряженности поля в резонаторе Щ)с эта величина связана через коэффициент заполнения т . Как было установлено в гл. 4 [уравнение (175)1, величина (Щ с связана с величиной Щ) для магнитного поля вне резонатора (последнее формирует вектор Пойнтинга /гЕ X Н) следующим соотношением [c.503]

Возможен еще один путь получения этой зависимости величина (Я )ц, пропорциональна вектору Пойнтинга V2E X Н а мощность Рц, пропорциональна вектору Пойнтинга, умноженному на площадь поперечного сечепия волновода. [c.504]

Случай постоянного вектора Пойнтинга. В [56] сопоставлены чувствительности для двух случаев (постоянно отношение Ус И постоянен объем У ) при условии, что величина [c.505]

Поток энергии дается вектором Пойнтинга [c.94]

Объемная плотность количества движения поля определяется величиной S/ , где S — вектор Пойнтинга. Соответствующая плотность момента количества движения относительно начала координат равна поэтому г X S/ , а так как состояние поля распространяется со скоростью с, то величина момента количества движения, переносимого через единичную площадку нормальную г,,, равна rXS/ . [c.95]

Мгновенная плотность потока энергии равна модулю вектора Пойнтинга [c.147]

В 3.1—3.3 мы рассматривали условия, при которых оба поля в кристалле перекрываются. В 3.4 мы имели дело с волновым полем в клиновидной пластинке, и пограничные условия на выходной грани формулировались для каждого из полей в отдельности, хотя волновые поля внутри пластинки остались неразделенными. Это было результатом того, что фронт падающей вакуумной волны был принят широким сравнительно с толщиной пластинки (рис. 21, а). Иное должно наблюдаться при падении волны с узким фронтом, например, через щель. Если бы при этом можно было обеспечить параллельность волновых векторов по ширине щели, т. е. по-прежнему принимать вполне определенный угол падения, то внутри кристалла следовало бы ожидать разделения обоих волновых полей, причем в каждом из них разделялись бы волны с различным состоянием поляризации. На выходной грани кристалла каждое поле должно давать свой вклад как в прошедшую, так и в дифрагированную волны (см. рис. 21, б). Разделение полей внутри толстого кристалла является следствием того, что распространение энергии рентгеновских волн в кристалле, так же как и в случае кристаллооптики видимого света, происходит по направлениям векторов Пойнтинга, не совпадающим с направлениями волновых векторов. Эти вопросы подробно рассматриваются в гл. 5. [c.66]

Трижды усредненный вектор Пойнтинга в прозрачном кристалле. [c.123]

ВЕКТОРЫ ПОЙНТИНГА И РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭНЕРГИИ РЕНТГЕНОВСКИХ ВОЛН [c.119]

Изложенная теория, описывающая возникновение и распространение волновых полей в кристалле, не может быть полной без рассмотрения векторов Пойнтинга, по которым распространяется энергия волновых полей. Так же как и в случае видимого света, направления векторов Пойнтинга рентгеновских полей [c.119]

Учет соотношений, определяющих векторы Пойнтинга и их траектории, может быть использован при рассмотрении случая малости волнового фронта падающей волны сравнительно с толщиной кристалла, а также рассеяния рентгеновских лучей в деформированных кристаллах. [c.119]

Трижды усредненный вектор Пойнтинга в поглощающем центросимметричном кристалле [c.131]

Существенной чертой траекторий вектора Пойнтинга при ис- [c.135]

Энергия электромагнитного поля, вектор Пойнтинга и закон Эйнштейна. Закон Максвелла с =с/ ]/е 1 послужил основой для утверждения распространения единого электромагнитного поля. В движущемся лектромагнитном поле плотность электрической энергии равна плотности лагнитной энергии, тогда полная плотность движущегося электромагнит-юго поля будет равна сумме плотностей (66) и (67) [c.53]

Направление этого потока перпендикулярно к направлению магнитного 1оля. Вектор Р называется вектором Пойнтинга. [c.53]

Имея формулы для определения Ящахд и шахг- при г/ = о я у = а найдем комплексы нормальных составляющих вектора Пойнтинга и определим активную мощность при у = О я у = а. При у = О [c.52]

Воспользовавшись последними формулами для Я ,ахл и шахг, определенными при у = а, можно записать комплекс нормальной составляющей вектора Пойнтинга на поверхности ротора [c.55]

Воспользовавшись формулами для шахг и Вщахх МОЖНО определить комплекс нормальной составляющей вектора Пойнтинга при у = —а/2 и у = +а/2 для любой гармоники [c.111]

Мы определили среднее значение Hi в образце по отношению к среднему значению в резонаторе. В [66] описан метод определения Hl в резонаторе с помош ью металлического диска. Однако измерять среднее значение Hi непосредственно в резонаторе часто бывает неудобно. Обычно измеряют мош ность, постунаюш ую в резонатор. Следовательно, полезно найти отношение Hi гс) внутри резонатора к вектору Пойнтинга /гЕ X Н вт на входе в резонатор. Такие расчеты выполнены Мейером [60], на которого ссылаются в [105]. С помош ью сигнала ЭПР производилось изучение карт полей в устройствах СВЧ [148]. Возмущаюш ее действие образцов на магнитное поле изучалось также в [27, 158]. [c.168]

Введенная величина групповой скорости и =gradfe v будет направлена по нормали к поверхности v == onst, т. е. к дисперсионной поверхности. Можно показать, что величина вектора Пойнтинга равна произведению групповой скорости распространения на плотность энергии. [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология