Поглощение света однородной средой

Интенсивность / света, прошедп1его через какую-то однородную среду — жидкость или раствор, всегда меньше интенсивности падающего света /(,. Это объясняется явлением поглощения (абсорбции) света средой (см. гл. 15). Каждая среда в зависимости от своих физических и химических свойств избирательно поглощает определенную часть спектра падающего света. Установлено, что высокодисперсные золи также поглощают часть проходящего света и для них, как и для молекулярных растворов, справедлив закон Ламберта — Бера. Однако в дисперсных системах возможны отклонения от этого закона, так как интенсивность проходящего света уменьшается не только в результате его поглощения, но и за счет рассеяния света частицами дисперсной фазы. Вследствие этого для окрашенных коллоидов в уравнение Ламберта — Бера кроме коэффициента светопоглощения вводят коэффициент светорассеяния [c.390]

По закону Бугера —Ламберта каждый бесконечно тонкий слой внутри однородной среды поглощает определенную долю входящего в него потока излучения, пропорциональную его толщине. По закону Бэра поглощение излучения данным тонким слоем однородной среды пропорционально числу содержащихся в нем поглощающих частиц, т. е. числу их (концентрации) в единице объема среды. Для монохроматического света оба закона можно выразить уравнением [c.50]

Поглощение монохроматического пучка света однородной средой подчиняется закону Ламберта-Бера [c.241]

ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА ОДНОРОДНОЙ СРЕДОЙ [c.252]

Поглощение света однородной средой. ... [c.383]

КИНЕТИКА ФОТОХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ В ГАЗАХ 1. Поглощение света однородной средой [c.238]

Остановимся на том, как связаны теоретически вычисляемые величины с экспериментально измеряемыми характеристиками интенсивности спектров поглощения. Поглощение света однородной средой обычно характеризуют отношением интенсивностей прошедшего / и падающего светового пучка /о, исключая потери на рассеяние и отражение. Эта величина, называемая пропусканием или прозрачностью Т, связана с параметрами поглощающей системы соотношением (закон Бугера — Ламберта — Бэра) [c.19]

Поглощение света. При прохождении света через молекулярные растворы и другие оптические однородные среды интенсивность прошедшего света / всегда меньше интенсивности падающего света /о вследствие некоторого поглощения света в этой среде. Согласно закону Ламберта — Бера, в данном слое однородной среды отношение ///о определя- [c.315]

Так как все направления одинаково вероятны, то в отсутствии пол эта анизотропия отдельных молекул в общей среде незаметна. Среда изотропна, отношение постоянных Ai , определяющих интенсивность поглощения, во всех направлениях одно и то же. Только при действии, внешнего электрического поля вся среда становится анизотропной. Молекулы, как обладающие дипольным моментом, так и не обладающие им, приобретают направленность не имеющие дипольного момента вследствие анизотропии поляризуемости — по оси наибольшей поляризуемости, а диполи, существовавшие заранее, — в направлении поля. Вследствие такой ориентации отношение интенсивностей поглощения становится различным в различных направлениях. На световой луч, колебания электрического вектора которого происходят параллельно полю, оказывают влияние главным образом те колебания, которые характеризуются величиной А.. На световой луч, колебания которого происходят в перпендикулярном к полю направлении, влияют частоты, определяемые Aj и Aj. Если направить линейно поляризованный световой луч перпендикулярно к наложенному однородному электрическому полю, то в зависимости от того, происходят ли колебания его электрического вектора параллельно или перпендикулярно к полю, скорость распространения света в среде будет различной. Следовательно, будут различными и соответствующие показатели преломления Пр и Пв- Мы имеем [c.98]

Оптическую плотность обычно измеряют в интервале О—2,0. Для вычисления. интенсивности полосы поглощения пользуются законами Бугера—Ламберта и Бэра. Согласно закону Бугера—Ламберта, интенсивность света, проходящего через однородную среду, убывает с ростом толщины слоя в геометрической прогрессии. Закон Бэра гласит, что каждая молекула растворенного вещества, независимо от его концентрации, поглощает в непоглощающей среде одно и то же количество падающего на него света. Фактически закон Бэра выполняется не при любых концентрациях, а для очень разбавленных растворов, применяемых в ультрафиолетовой спектроскопии отклонения от закона невелики. Эти два закона можно объяснить уравнением [c.17]

Энергия колебаний, возникающих в среде под действием электрического поля световой волны, может в той или иной мере переходить в другие виды энергии (тепловое движение, люминесценцию). Это приводит к поглощению световой волны и, следовательно, к ослаблению луча света, проходящего через среду. В однородной среде ослабление.света описывается законом Ламберта [c.7]

Поглощение света. При прохождении света через молекулярные растворы, пленки и другие однородные среды интенсивность прошедшего света / всегда меньше интенсивности падающего света /д. вследствие некоторого поглощения света в этой среде. Согласно закону Ламберта—Бэра, в данном слое однородной среды относительное ослабление интенсивности света ///о или поглощение света определяется только числом поглощающих частиц или молекул [c.201]

Так как сольватирующую способность или полярность растворителя не удается выразить через свойства непрерывной однородной среды, то в последнее время были предприняты попытки найти чисто эмпирические параметры для измерения полярности растворителя. При этом стремились использовать влияние растворителя на какой-либо зависящий от растворителя стандартный процесс (например, скорость или равновесие выбранной в качестве стандартной химической реакции поглощение света стандартным сольватохромным веществом) для оценки полярности среды, в которой совершается этот стандартный процесс. На основе констант равновесия и скорости реакций или максимумов поглощения, определенных в возможно большем количестве растворителей, были выведены эмпирические параметры полярности растворителей. Они являются более универсальной мерой сольватирующей способности растворителя, чем диэлектрическая проницаемость или другие физические константы, так как они лучше отражают совокупность межмолекулярных сил, действующих в растворе. Процессы, выбранные в качестве стандартных, можно сравнить с зондом, которым прощупывают эффекты растворителя в молекулярно-микроскопической области. [c.116]

Метод основан на влиянии исследуемого вещества на параметры лазерного излучения. Суть метода заключается в том, что реактор с газом помещают внутрь резонатора лазера с широким контуром усиления, как это показано на рис. 5.2. Главное - это подобрать параметры активной среды лазера так, чтобы усиление интенсивности света в ней компенсировало потери на зеркалах, но не компенсировало потери, связанные с исследуемым поглощением. Эти потери различаются по частотной зависимости. (Потери на зеркалах являются широкополосными по сравнению с узкими линиями поглощения регистрируемых молекул газа.) Необходимо, чтобы ширина линии поглощения регистрируемой частицы была значительно меньше ширины однородного контура генерации лазера. Теория показывает, что при выполнении этого условия интенсивность генерации света на частоте линии поглощения регистрируемых молекул будет описываться тем же законом Ламберта - Бера [c.118]

Инфракрасные лучи распространяются от источника прямолинейно как в вакууме, так и в однородной физической среде. В отличие от тепловых волн инфракрасное излучение в физической среде не передается с помош ью конвекции. Поэтому ошибочно называть инфракрасное излучение тепловыми волнами. Эта ошибка возникает в связи с тем, что инфракрасные лучи при попадании на предмет, поглощающий излучение, нагревают его. Однако явление нагрева возникает при поглощении предметом электромагнитных волн. Инфракрасные лучи могут, как и видимый свет, фокусироваться линзами и зеркалами, менять свое направление при отражении и преломлении или разлагаться в спектр призмами кроме того, они могут проходить сквозь некоторые материалы, непрозрачные для видимых лучей. [c.3]

Показатель преломления и показатель поглощения определяют оптические свойства однородного вещества. Оба эти параметра зависят от частоты света. И поглощение, и преломление света связаны с возбуждением электромагнитной волной колебаний зарядов в среде. Зависимость показателя поглощения от частоты имеет вид полос поглощения, разделенных областями прозрачности (спектр поглощения). Поглощение возникает тогда, когда частота света близка к какой-либо из собственных частот колебаний заряженных частиц вещества. Это соответствует классическим представлениям, согласно которым электрическое поле световой волны возбуждает колебания [c.7]

Законы поглощения. Простейшим случаем является поглощение, при котором параллельный пучок монохроматического света проходит через однородную поглощающую среду. Интенсивность излучения при прохождении через равный последующий участок пути уменьшается в одинаковое число раз. Так, если при прохождении через первый миллиметр поглощающего вещества интенсивность света уменьшится наполовину, то при прохождении через второй миллиметр интенсивность опять уменьшится наполовину (т. е. на одну четверть первоначальной). [c.79]

Закон Бугера—Ламберта— Бера. Пусть слой однородной среды толщиной dl содержит светопоглощающее вещество в концентращш с. Через него пропускают монохроматический световой поток интенсивности L Интенсивность света на выходе из слоя равна I + dl, причем dl < О (поток ослабляется). Экспериментально установлено, что доля поглощенного света - dljl прямо пропорциональна толщине слоя и концентрации поглощающего вещества. [c.268]

Рассмотрим наиболее простой случай, когда лучи монохроматического света проходят через поглощающее вещество параллельным пучком, причем ослабление света определяется только числом поглощающих молекул, находящихся на пути лучей, и не зависит от абсолютной величины потока, а также от взаимного влияния молекул. В более сложных случаях требуются дополнительные расчеты, при которых используются законы ослабления пучка параллельных лучей. Первый из законов поглощения, открытый французским ученым Буге-ром (1729 г.) и подробно проанализированный Ламбертом (1760 г.), можно формулировать следующим образом каждый бесконечно тонкий слой внутри однородной среды поглощает определенную долю входящего в него потока-излучения, пропорциональную его толщине. Вторая закономерность была установлена Бером (1852 г.) поглощение данным тонким слоем однородной среды пропорционально числу содержащихся в нем поглоща ю-щ, их молекул, а следовательно также числу их в единице объема среды, т. е. их концентрации. Установленные опытным путем Бугером, Ламбертом и Бером закономерности можцо выразить одним математическим выражением [c.191]

Закон Бугера-Ламберта если среда однородна и слой в-ва перпендикулярен падающему параллельному световому потоку, то I = д ехр (— keif, где 1д и / -интенсивности со-отв. падающего и прошедшего через в-во света, толщина слоя, -коэф. поглощения, к-рый не зависит от толщины поглощающего слоя и интенсивности падающего излучения. Для характеристики поглощат. способности широко используют коэф. экстинкции, или светопоглощения к = kl2,303 (в см ) и оптич. плотность А =lg Igjl, а также величину пропускания Т= I g. Отклонения от закона известны только для световых потоков чрезвычайно большой интенсивности (для лазерного излучения). Коэф. к зависит от длины волны падающего света, т.к. его величина определяется электронной конфигурацией молекул и атомов и вероятностями переходов между их электронными уровнями. Совокупность переходов создает спектр поглощения (абсорбции), характерный для данного в-ва. [c.14]

Для тел, отличающихся однородной структурой, поглощение ультразвуковых колебаний невелико и в основном определяется коэффициентами вязкости и теплопроводности. В неоднородных структурах поглощение может достигать достаточно большой величины [122, 123, 124]. При этом характер частотной зависимости коэффициента поглощения и его величина зависят, как уже указывалось, от соотношения между длиной волны звука Q) и размером кристаллов в металле d) (см. гл. I). Особенно велико поглощение при ( /л 1 и главным образом определяется диффузионным рассеянием. В этом случае рассеяние звука подобно рассеянию света в мутной среде. С изменением соотношения между длиной волны и размерами кристаллов механизм поглощения изменяется. Так, нри dll. < 1 сильно возрастает ноглощение, обусловленное теплопроводностью, что приводит к превращению колебательной энерх ии акустической волны в тепловую [24]. [c.147]