Обтекание клина и конуса

Обтекание клина н конуса [c.220]

ОБТЕКАНИЕ КЛИНА И КОНУСА [c.221]

Сказанное выше в отношении обтекания клина и конуса относится к случаям, когда угол конуса < причем [c.229]

Ясно, что так же, как и в случае обтекания клина плоскопараллельным потоком, эта задача принадлежит к классу конически автомодельных (см. 13) и должна решаться с сильным разрывом — косым скачком уплотнения. Однако есть существенное отличие, так как здесь течение между поверхностями скачка и конуса не может быть постоянным (постоянные осесимметричные течения возможны только в направлении оси х, см. 22). Поэтому [c.285]

В задаче обтекания конуса возникают те же обстоятельства, связанные с единственностью решения и с существованием рещения при больших углах в, которые отмечены выше по поводу обтекания клина. [c.287]

В случае клина и конуса при обтекании их разреженным газом в режиме скольжения, можно без особого труда показать, что закон распределения скоростей (66,10) также будет иметь место. [c.329]

Образование вторичных скачков уплотнения было многократно зафиксировано в численных решениях задач обтекания различных удлиненных тел гладкого затупленного клина или конуса, двойного клина или конуса, цилиндрического торца и т. д. [13, 63, 112]. [c.290]

Зависимость зтла а между фронтом скачка и направлением потока от полуугла при вершине конуса ( он) для случая К = = 2(Ма = 3,16) приведена на рис. 3.17 (сплошная). Здесь же нанесена кривая а = /(Икл), дающая углы отклонения потока непосредственно за скачком (штриховая), т. е. отвечающая плоскому потоку (обтеканию клина). Как видим, при одинаковых уг-лах конуса и клина на конусе скачок получается слабее (более наклонным). [c.138]

Глава VII посвящена теории ударных волн, особенно тех. которые возникают при сверхзвуковом обтекании клина и конуса. Эта глава носит вспомогательный характер, но излагаемые в ней вопросы имеют непосредственное отношение к проблеме трения и теплообмена при обтекании тел газодинамическими потоками (внешняя задача), которой в основном посвящена глава VIH. В этой главе излагаются теории ламинарного и турбулентного течений сжимаемого газа в пограничном слое и их применения к трению и теплообмену. Таких теорий было предложено очень много отечественными и иностранными авторами (Франкль, Крокко, Дородницын, Кибель и др.). Мы постарались использовать наиболее надежные из них и ближе всего стоящие к результатам и данным эксперимента, подвергнув их в ряде случаев существенной переработке и дополнениям в целях большей простоты изложения без уменьшения строгости и учета влияния ряда факторов вязкого подслоя, числа Прандтля. Так же, как и в случае внутренней задачи, было уделено большое внимание сравнению теории с данными опыта. [c.10]

На определенных режимах сверхзвукового обтекания затупленных тел в поле течения за отошедшей ударной волной возникают вторичные (или иначе — внутренние, висячие) скачки уплотнения. Они оказывают существенное влияние на аэродинамические характеристики тел. Расчетным путем эти скачки впервые были обнаружены П. И. Чушкиным [111] при изучении обтекания гладко затупленного клина и конуса В.Ф. Ивановым [13] были построены скачки в области за головной ударной волной при расчете обтекания затупленного конуса с изломом образующей контура. Образование вторичных скачков уплотнения ранее наблюдалось и в экспериментах, однако причины их появления не были тогда достаточно изучены. М. Лайтхиллом, например, высказывалось мнение [90], что причиной образования вторичного скачка является отрыв и последующее прилипание пограничного слоя в окрестности угловой точки (по этому поводу см. 11) были предположения, что появление таких скачков в расчетах связано с заданием грубых начальных данных и т.п. [c.252]

Рассматривая настоящую задачу как аналог задачи Фокнера — Скэн об обтекании клина, возьмем конус с углом раствора 2а и распределением скоростей и = gx" . причем для такого конуса будет Го = л sin а тогда по (9.36) найдем [c.293]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология