Дородницын

Определеннем толщины пограничного слоя занимались Шлих-тинги Дородницын. [c.87]

Изжженные здесь результаты порождены общением со многими людами, горевшими или горящими творческим жаром. А. А. Дородницын всегда был образцом железной хватки в преодолении трудностей. [c.6]

Дородницын A. A. Некоторые случаи осесимметричных сверхзвуковых течений газа. Жуковский. Труды ЦАГИ. 1950. (2-е издание Сборник теоретических работ по аэродинамике. Москва. Оборонгиз. 1957. С. 77-88.) [c.176]

Введем новые независимые переменные Лиза — Дородницына [c.289]

Для сжимаемого газа, как показано выше, уравнения пограничного слоя в переменных Лиза — Дородницына имеют такой же вид, как для пограничного слоя несжимаемой жидкости. Поэтому следует ожидать, что зависимость скорости от переменной Т1 в пограничном слое сжимаемого газа будет близка к зависимости скорости от физической переменной у для несжимаемой жидкости. При обтекании плоской пластины (Л = 0) положим [c.304]

Аппроксимации граничных условий для вихря. Кроме рассмотренных в 6.5, рядом авторов испытывались и другие аппроксимации граничных условий для вихря. В работе А. А. Дородницына и Н, А. Меллер [37] предлогкеи итерациопный способ, в котором значение вихря на границе связано с производной от функции тока ио нормали [c.248]

Глава VII посвящена теории ударных волн, особенно тех. которые возникают при сверхзвуковом обтекании клина и конуса. Эта глава носит вспомогательный характер, но излагаемые в ней вопросы имеют непосредственное отношение к проблеме трения и теплообмена при обтекании тел газодинамическими потоками (внешняя задача), которой в основном посвящена глава VIH. В этой главе излагаются теории ламинарного и турбулентного течений сжимаемого газа в пограничном слое и их применения к трению и теплообмену. Таких теорий было предложено очень много отечественными и иностранными авторами (Франкль, Крокко, Дородницын, Кибель и др.). Мы постарались использовать наиболее надежные из них и ближе всего стоящие к результатам и данным эксперимента, подвергнув их в ряде случаев существенной переработке и дополнениям в целях большей простоты изложения без уменьшения строгости и учета влияния ряда факторов вязкого подслоя, числа Прандтля. Так же, как и в случае внутренней задачи, было уделено большое внимание сравнению теории с данными опыта. [c.10]

По методу Дородницына [49] полученные уравнения могут быть приведены к форме, близкой к той, которую они имеют для несжимаемых жидкостей. Для этого нужно ввести вместо и Х2 новые координаты [c.238]

Следуя идее метода Дородницына [49], сделаем переход к новым переменным [c.253]

Отсюда видно, что при линейной зависимости и, от координаты Jig избыточная температура f), вообще говоря, меняется с расстоянием J j от стенки по параболе 2-го порядка. Поэтому даже в вязком подслое не всегда можно пренебрегать зависимостью физических свойств от температуры, вследствие чего целесообразно ввести даже в нем координаты Дородницына (53,5) и (53,6). Соотношения (60,4) и (60,5) тогда примут вид [c.276]

Координаты Дородницына следует также ввести в уравнения (60,1)—(60,3) и соответствующие им интегральные соотношения. Это легко можно осуществить по тому же методу, что и в случае ламинарного слоя. Мы их поэтому приводим здесь без вывода [c.277]

Исходя из этого, мы будем считать правильным степенной закон распределения скоростей в пограничном слое в координатах Дородницына [c.278]

Ограничимся рассмотрением пограничного слоя газа с числами Рг= 1 и /г= 1 (линейная зависимость вязкости от температуры). В случае пластин уравнениями пограничного слоя в переменных Дородницына (53,5) и (53, 6) по-прежнему будут [c.326]

Чтобы проинтегрировать систему уравнений пограничного слоя в координатах Дородницына, необходимо преобразовать к тем же координатам и уравнения (66,4)—(66,6) граничных условий. Согласно (53,10) скорость V, и, следовательно, температура торможения остаются неизменными и в новых координатах. [c.326]

Введем переменную Дородницына (см., например, Шлихтинг [1960]) [c.229]

Для анализа аэродинамики спутиого ламинарного факела используем интегральный метод расчета свободных струй [91]. Запишем уравнения движения и диффузии в переменных Дородницына, объединив их предварительно с уравнением неразрывности [c.49]

Покажем, как возникает зависимость слоя испарения от уровня водоема и от влагозапасов речного бассейна. Для этого рассмотрим задачу о годовом и суточном ходе температуры воздуха в пограничном слое атмосферы с учетом тепловых процессов в подстилающей поверхности (суша и вода). Подчеркнем, что первые работы по теории суточного хода температуры воздуха были выполнены В. Шмидтом и Дж. Тейлором свыше 70 лет тому назад. Большую роль в исследовании аналогичных задач сыграли работы академика A.A. Дородницына, который впервые наряду с уравнением теплового баланса атмосферы учел известную зависимость коэффициента турбулентности от высоты приземного слоя атмосферы. Характерно, что на конкретном примере (данные наблюдения в г. Павловске) удалось добиться хорошего согласия между рассчитанным и наблюденным суточным ходом температуры воздуха и поверхности почвы. Упомянутые результаты стали классическими и вошли в учебники по физике атмосферы [Матвеев, 1976]. [c.10]

Предлагавшиеся сначала обратные методы (например, [144]), в которых тело отыскивалось по заданной ударной волне, в силу некорректности задачи Коши в области эллиптичности оказались не очень удачными, что даже породило в отношении этой задачи некоторый пессимизм. Поэтому весьма неожиданным оказалось решение (его подробное описание дано в [49]), полученное О. М. Белоцерковским [7, 8, 9, 10, 11,14,15,16] методом интегральных соотношений, предложенным в общем виде А. А. Дородницыным на Ш Всесоюзном математическом съезде в 1956 г. [c.220]

Дородницын [57] при обобщении интегрального метода в качестве первого приближения использовал результаты, найденные обычным интегральным методом. Для нахождения последующих приближений интервал разделяется на два или более участков и на каждом участке производится усреднение. Неизвестными считаются значения зависимой переменной на границе каждого участка число неизвестных равно числу интегралов теплового баланса. Дородницын [58] сделал дальнейшее обобщение метода, введя в интегральные [c.86]

Дородницына, при этом весь интервал разбивался на два участка 0< л < -2 [c.87]

Наконец отметим, что посредством таких преобразований, как преобразование Дородницына, Иллингворта—Стюартсона, Хоуарта—Лиза, уравнения пограничного слоя в случае переменных свойств жидкости удается свести к обыкновенным дифференциальным уравнениям [22, 34, 53]. [c.170]

Основное значение для современных приложений имели работы по теории пограничного слоя в газе при больших скоростях. Отдельные решения простейших задач появились еще в тридцатых годах (А. Буземан, Л. Крокко, Т. Карман — Чень Сюэ-сень, Ф. Франкль). В дальнейшвм развитии этого важного раздела современной теории пограничного слоя большую роль сыграло преобразование уравнений пограничного слоя в газе К виду, близкому к уравнениям пограничного слоя в несжимаемой жидкости, предложенное в 1942 г. А, А. Дородницыным и в дальнейшем несколько модифицированное, многими авторами (Стюартсон, Хоуарт). Другой путь решения, основанный на использовании в качестве аргумента продольной компоненты скорости, указал в 1939 г. Л. Крокко, - [c.10]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология