Сверхзвуковое обтекание профиля

Рис. 10.20. Схема сверхзвукового обтекания ромбовидного профиля

Рис. 10.21. Теневые фотографии сверхзвукового обтекания ромбовидного профиля под нулевым углом атаки при М) = 1,7. Полу-угол при вершине ромба а) ш = = 7°, б) (й = 12°, в) ш = 14°

Рис. 10.22. Схема сверхзвукового обтекания под нулевым углом атаки симметричного профиля, составленного из клина и криволинейных дужек

Рис. 10.35. Характерные режимы обтекания чечевицеобразного профиля на нулевом угле атаки 1 — дозвуковое обтекание, 2 — околозвуковое обтекание при дозвуковых сверхкритических скоростях (М1 > М] р < 1,0), 3 — околозвуковое обтекание при сверхзвуковых докритических скоростях (1,0 < М1 < Мт1п), 4 — сверхзвуковое обтекание

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ПРОФИЛЯ [c.41]

Сверхзвуковое обтекание профиля [c.41]

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ПРОФИЛЯ 45 [c.45]

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ПРОФИЛЯ 47 [c.47]

Приведенные на рис. 10.21 фотографии сверхзвукового обтекания в аэродинамической трубе ромбовидных профилей разной толщины прп нулевом угле атаки подтверждают описанную выше картину течения. На каждой из этих фотографий отчетливо видны скачки уплотнения у носка профиля, пучки волн Маха у верхнего и нижнего выпуклых углов профиля п волны Маха, отходящие от неровностей на стенках аэродинамической трубы, по наклону которых можно судить о скорости потока в трубе. [c.42]

В разобранных выше случаях обтекания профилей сверхзвуковым потоком мы не рассматривали возможное взаимодействие между отходящими от профиля скачками и волнами Маха. Для установления этого взаимодействия необходимо рассмотреть значительную часть поля течения (рис. 10.24 и 10.25). Волны Маха, падая на косые скачки, искривляют и ослабляют их. На [c.46]

Способ расчета обтекания профиля сверхзвуковым потоком, основанный на последовательном применении теории косых скачков и теории обтекания тупого угла, и проиллюстрированный выше на простейших примерах, может быть применен и в общем случае для произвольных сверхзвуковых профилей, контур которых илп составлен только из прямолинейных отрезков ), или включает в себя и криволинейные участки ). Однако результаты такого метода не выражаются в аналитической форме, и поэтому он применяется в основном для численных решений. [c.47]

В описанных выше двух случаях обтекания неподвижного профиля потоком газа предполагалось, что во всей плоскости течения имеются соответственно или только дозвуковые (дозвуковое обтекание) или только сверхзвуковые (сверхзвуковое обтекание) скорости. [c.54]

Рассмотрим теперь околозвуковое смешанное обтекание профиля, когда имеются одновременно области течения с дозвуковыми и со сверхзвуковыми скоростями. [c.54]

При анализе сверхзвукового обтекания решеток профилей различают случаи, когда осевая составляющая скорости набегающего потока Wu = sin Pi больше и меньше скорости звука. [c.73]

Приступая к исследованию, необходимо прежде всего выбрать принципиальную схему эксперимента. Возможны два существенно различных варианта — внешняя и внутренняя задача. Вопрос об относительных преимуществах сверхзвукового эксперимента, проводимого в условиях обтекания профиля (в частности, тонкой пластины) или течения по закрытому каналу, неоднократно являлся предметом тщательного обсуждения. Следует отметить, что большинство исследователей, непосредственно занимающихся экспериментом, отдают предпочтение условиям внутренней задачи. [c.62]

Такое расщепление не всегда возможно например, при дозвуковом (докритическом) обтекании профиля его внешность представляет собой область определения решения корректной краевой задачи для эллиптического дифференциального оператора. Наоборот, при чисто сверхзвуковом обтекании область течения может быть разбита на подобласти определения решений корректных математических задач в определенной последовательности. Такая же возможность часто (но не всегда) возникает и при трансзвуковом обтекании тел. (Отметим, что задачи обтекания в силу нелинейности не всегда поддаются строгому анализу. Поэтому каждая отдельная задача предполагается корректной , если корректен хотя бы ее линейный аналог.) [c.52]

Сверхкритическим называется обтекание профиля крыла дозвуковым (на бесконечности) потоком, когда на нем возникают зоны сверхзвуковых скоростей. Считается, что если при обтекании фиксированного профиля монотонно повышать число М о, то после достижения критического значения Мкр во всем диапазоне Мкр < Моо реализуется сверхкритическое обтекание. Как отмечалось в 1 гл. 5, Мкр зависит только от формы профиля и показателя адиабаты. [c.169]

Экспериментальные данные и численные расчеты свидетельствуют о том, что при сверхкритическом обтекании профиля, как правило, реализуется течение с замыкающими — развитым (протяженным, не слабым) скачком уплотнения. Этот скачок имеет две или одну (рис. 6.7) сверхзвуковую концевую точку в последнем случае скачок ортогонально пересекает контур профиля. [c.179]

Необходимость возникновения головной ударной волны при обтекании профиля сверхзвуковым потоком [c.219]

Пусть при сверхзвуковом обтекании гладкого выпуклого профиля, единственного во всем потоке, имеют место следующие свойства. [c.246]

Пусть при сверхзвуковом обтекании заостренного выпуклого профиля с присоединенной ударной волной имеют место следующие свойства. [c.248]

Рассмотрим симметричное обтекание профиля равномерным сверхзвуковым потоком (рис. 9.4). Метод Фридрихса состоит в том, что поток всюду считается простой волной. (Простой волной называется потенциальное течение с прямолинейными характеристиками одного семейства [c.256]

Рассмотрим обтекание равномерным сверхзвуковым потоком профиля с изломом образующей (в точке излома угол выпуклый). Без ограничения общности возьмем симметричное обтекание, так что достаточно исследовать только верхнюю полуплоскость течения. Точка излома (обозначим ее через А) отделяет передний отрезок контура О А от заднего АЕ (О — передняя кромка профиля в случае присоединенной ударной волны или критическая точка — в случае волны отошедшей, Е — задняя кромка профиля). [c.261]

Рассмотрим частный случай обтекания профиля с прямолинейными отрезками О А и АЕ, когда течение за присоединенной ударной волной сверхзвуковое. Обозначим через Л область, ограниченную характеристикой второго семейства ЕВ и характеристиками первого семейства, проходящими через точки Е и В ъ направлении от профиля (рис. 9.8). Так как область Н примыкает к треугольнику АВЕ, в котором поток равномерный и прямолинейный, течение в ней является простой волной (прямолинейными будут характеристики второго семейства). Характеристика АВК является границей области Н. [c.267]

Обтекание профиля равномерной сверхзвуковой струей [c.291]

Шифрин Э.Г. К задаче обтекания профиля равномерной сверхзвуковой струей // Изв. АН СССР, МЖГ 1972. № 4. [c.317]

При М] > М р около поверхности крыла возникает зона течения со сверхзвуковыми скоростями, в связи с чем течение приобретает новые качества. Величина М1, <р является границей двух основных режимов обтекания профиля при дозвуковой скорости набегающего потока докритического (М1<М1кр) и аакритиче-ского (М1>М1,ф). [c.30]

Если М<1, то газ ведет себя по тем же законам гидромеханики, которые примеюоотся для капельных несжимаемых жидкостей При М>1 течение станов1ш я сверхзвуковым (закритическим). При переходе с увеличением скоростей С значения М=1, происходят скачкообразные изменения параметров потока (р, р, Т). Такой процесс называется скачком уплотнения в компрессоре. Это вызвано увеличением сопротивления при обтекании профилей из-за сильного отрыва пограничного слоя при скачке уплотнения. При этом происходит необратимое преобразование кинетической энергии газа в теплоту. У выходных сечений колеса, хотя скорости и выше, число М меньше, так как возрастают температуры газа. [c.73]

Безотрывное обтекание профиля потоком сжимаемого газа топологически эквивалентно обтеканию профиля несжимаемой жидкостью. Это доказано в [19] с помощью теории квазиконформных отображений (отображение физической плоскости в плоскость (рф квазиконформно, если в потоке отсутствуют скачки уплотнения и если скорость не достигает предельного значения, т.е. если М < ос). Таким образом, как указывается в [19], это утверждение справедливо не только в случае равномерно дозвуковых обтеканий, но и тогда, когда образуются сверхзвуковые включения с непрерывным полем скорости. [c.134]

В теореме Келдыша-Франкля не была установлена связь между Мкр и верхней границей чисел Маха, при которых эта теорема правомерна. Эта связь, а точнее, полная теорема существования и единственности [138, 14Г гарантирует для каждого профиля с острой задней кромкой существование такого Мкр, что при О < Мо < Мкр существует единственное решение прямой задачи обтекания профиля, удовлетворяющее условию Жуковского-Чаплыгина, причем скорость непрерывно зависит от Мо . (В теореме Келдыша-Франкля эта зависимость аналитическая.) Максимальное число М на профиле стремится к нулю при О и к единице при Моо Мкр. При Моо > Мкр наступает сверхкритическое обтекание, характеризуемое появлением сверхзвуковых включений. В силу изменения типа уравнения в сверхзвуковых подобластях, прямая задача обтекания [c.134]

Действительно, метод Чаплыгина-Лайтхилла основан на идее непрерывного преобразования решения задачи обтекания профиля несжимаемой жидкостью в некоторое решение уравнений идеального газа, соответствующее обтеканию деформированного профиля. Если даже исходный профиль был оптимальным в потоке несжимаемой жидкости, то эта оптимальность нарушится при его перестроении, так что неизвестно, что лучше перестраивать профиль, либо оставить его неизменным для движения в сжимаемом газе — ведь как следует из теоремы существования [14 Г (см. 1), аэродинамические характеристики непрерывно зависят от М о. Пожалуй, единственное существенное преимущество метода Лайтхилла состоит в возможности профилирования крыла для полета в сверхкритическом режиме, но с непрерывным течением в местной сверхзвуковой зоне (без скачков уплотнения). [c.141]

При дозвуковом обтекании профиля потенциальным потоком идеального совершенного газа, как и при обтекании несжимаемой жидкостью, имеет место теорема Жуковского (строгое доказательство этого обобщения было получено М.В. Келдышем и Ф.И. Франклем [45] независимо от режима обтекания—до- или сверхкритического). Однако при наличии в сверхзвуковых зонах (при М > Мкр) скачков уплотнения потенциальность обтекания нарушается и доказательство теоремы Жуковского уже неправомерно. Более того, сама теорема становится неверной, так как из эксперимента известно [c.186]

Сложность вопроса о корректной постановке краевой задачи в М-области можно проиллюстрировать на модели плоского обтекания профиля слабо сверхзвуковым потоком в предположении, что изменения энтропии на головной ударной волне пренебрежимо малы. Хотя в этом случае можно использовать плоскость годографа скорости, нелинейный характер краевой задачи сохраняется, так как одна из границ М-области в плоскости годографа — образ контура профиля (иначе говоря, распределение скорости вдоль профиля) — остается неизвестной. Эта кривая должна подбираться с учетом выполнения на ней двух граничных условий—условия непротекания и условия для наклонной производной ((1.27), гл. 1, 16). [c.224]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология