Связанные уравнения для дейтрона и ОПО

Другой интересный аспект результатов по перекрестной релаксации связан с компартментализацией воды в ткани. Так как скорости релаксации при перекрестной релаксации могут быть вычислены путем решения сопряженных дифференциальных уравнений, наблюдаемые скорости релаксации нельзя представить в виде простой суммы вкладов внутримолекулярной и перекрестной релаксации. В типичном случае на релаксацию растворителя оказывает существенное влияние перекрестная релаксация, даже если ее временная зависимость определяется одним мгновенным значением и поэтому может быть принята за экспоненциальную. Однако релаксация протонов белка (если она наблюдается) почти всегда проявляется в форме двух экспоненциальных вкладов. Устранение слагаемого, описывающего перекрестную релаксацию, приводит к устранению и одного из этих вкладов, изменяя при этом величину другого, а также скорость релаксации протонов растворителя. Конечно, это может сопровождаться заменой большей части НгО в растворителе на D2O. Изменение релаксационного поведения, состоящее в переходе от процесса, описываемого с помощью двух экспонент, к процессу с единственной экспонентой, может быть ошибочно принято за замещение одного из двух типов протонов дейтронами. В тканях ситуация еще более сложна, но, как мы полагаем [15], большая часть результатов по протонной релаксации в образцах дейтерированных тканей нуждается в перепроверке в свете последних данных по перекрестной релаксации. Многие из опубликованных ранее результатов могут оказаться справедливыми лишь в ограниченном диапазоне условий. [c.178]

Связанные уравнения для дейтрона и ОПО [c.64]

Теоретической проблемы точного определения взаимодействия на малых расстояниях для получения правильной энергии связи можно избежать следующим образом. Предположим, что энергия связи задана. Пусть центральный и тензорный потенциалы U ir) и i/r(r) в дейтроне, входящие в связанные уравнения (.3.36) и (3.37), задаются чистым ОПО. Эти уравнения могут быть проинтегрированы до больших расстояний г для любой заданной величины асимптотического отношения d/s — г) (см. (3.31) и (3.32)). Решение для произвольного т], вообще говоря, будет нерегулярно в начале координат как для й(г), так и для wir). Варьируя rj, можно сделать или s-волновую, или d-волновую функцию регулярной в нуле, но не обе одновременно, так как только один потенциал ОПО не воспроизводит энергию связи. [c.66]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология