Фоторождение пионов на нуклонах

Фоторождение пионов на нуклонах [c.297]

До сих пор токи и были токами невзаимодействующих нуклона и пиона. Как мы уже видели в разделе 8.2.3, для статического пион-нуклонного взаимодействия ЯлNN минимальная градиентно-инвариантная связь приводит к дополнительному току взаимодействия, который дает амплитуду Кролла—Рудермана на пороге фоторождения пиона. В пределе точечных статических нуклонов этот ток взаимодействия, согласно уравнению (8.10), имеет вид [c.305]

Рис. 8.4. Борновские члены для фоторождения пионов на нуклоне

В статическом пределе энергия фотона со совпадает с энергией пиона Шд. Для фоторождения нейтрального пиона нуклонный борновский член имеет вид [c.309]

Ядерная многочастичная система отличается от электронной в нескольких отношениях. В отличие от электронов нуклоны обладают внутренней структурой, наличие которой ясно проявляется в фоторождении пионов при энергиях фотонов т ,. При более низких энергиях пионные степени свободы возникают в виде обменных токов, которые, как будет показано, изменяют ядерное дипольное правило сумм по отношению к атомному. [c.332]

Вводный обзор по амплитудам фоторождения пионов на нуклонах дается в [c.350]

Таблицы сечений и амплитуды пион-нуклонного фоторождения можно найти в [c.350]

Большая часть теоретических исследований фоторождения пионов на нуклонах основана на пионерских работах [c.351]

Наконец, укажем на тесную связь между аксиальным и Ml-фоторождением пионов (сравним с разделами 8.2.5, 8.2.6). Заметим, что плотность изовекторного магнитного момента для статического точечного нуклона, [c.375]

Мы видели, что возбуждение изобары А (1232) играет определяющую роль в магнитной дипольной амплитуде А (1232)-изобара столь же важна в фоторождении р-волновых пионов, как и в р-волновом рассеянии jrN- jrN. Сильное возбуждение изобары из нуклона путем изовекторного перехода между спинами 1/2 и 3/2 предлагает описание связи yNA через магнитный момент niNA = fyNd,/перехода NA, выраженный через операторы S и Т перехода спина и изоспина, приведенные в Приложении 4(в). Соответствующий гамильтониан перехода yNA есть [c.310]

График (б) рисунка показывает прямую связь фотона с обмениваемым пионом. Он соответствует фоторождению виртуального пиона на одном из нуклонов посредством амплитуды с пионным полюсом (8.30), за которым следует его поглощение вторым нуклоном. Ток заряженного пиона теперь входит со множителем к1 - кг, а пропагатор пиона появляется дважды, внося фактор [к +[кг +Результат для этого члена (который иногда называют "пионным" обменным током) таков [c.314]

Двухступенчатый процесс вносит большой вклад в сечение реакции. Его включение восстанавливает количественное согласие с экспериментами. Детальное описание этих тонких поправок в фоторождение нейтральных пионов на легких элементах дает убедительное доказательство того, что такие процессы можно с успехом рассматривать в рамках системы одних только пионов и нуклонов, так же как при описании низкознергетического рассеяния пионов в гл. 4, 6 и 7. [c.343]

Тот же фактор пропорциональности (е/йгш) (Му//л) связывает и амплитуду фоторождения р-волнового пиона с соответствующей аксиальной амплитудой (9.77), что легко увидеть для нуклонных борновских членов (рис. 9.3). Это справедливо также и для неборновских членов, в которых доминирует изобара А(1232) и которые следуют тем же масштабным преобразованиям, что и М1-борновские члены, что подробно обсуждалось в разделе 8.2.6. Пионный полюсной член в эти рассуждения не входит, так как нет прямого перехода фотона в отдельный пион. [c.375]

Амплитуда фоторождения я -мезона в мягкопионном пределе обращается в нуль. Из материала раздела 8.7.2 мы напомним, что для физических пионов фоторождение нейтральных s-волновых пионов определяется многократным рассеянием. Что касается длины я-дейтронного рассеяния, то главным механизмом является двухступенчатый процесс с киральными амплитудами для отдельных нуклонов. [c.378]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология