Полное сечение реакции

Совершенно аналогичным образом можно ввести дифференциальное и полное сечения реакции, а также найти макроскопическую скорость простой реакции и определить микроскопический коэффициент скорости реакции, которые соответственно будут иметь вид, аналогичный (2.6) и (2.8). В самом общем случае начальные [c.52]

Подробно процедура динамического изучения реакции столкновения атом-двухатомная молекула методом классических траекторий изложена в работе [299] на примере расчета реакции обмена Н- -Н2, характеризующейся отличной от нуля энергией активации. В работе детально описан выбор системы координат, в которой происходит расчет классических траекторий. Выбор начальных условий для расчета траекторий организован так, чтобы в максимальной степени воспроизвести квантовые состояния реагентов. Приведены уравнения, устанавливающие связь между начальными и конечными квантовыми состояниями системы и классическими переменными. При исследовании динамики отдельных траекторий получается кинетическая информация различной степени детальности. На первом этапе определяется вероятность реакции и через нее полное сечение реакции как функции начальных состояний реагентов и конечных состояний продуктов. Затем вычисляется константа скорости реакции как интеграл от полного сечения реакции при определенном распределении начальных состояний реагентов. Для вычисления термической константы скорости используется максвелловское распределение по скоростям молекул и больцмановское распределение по внутренним состояниям. Очевидно, что такой подход может быть применен для вычисления констант скорости в нетермических условиях, т.е. при различных температурах, соответствующих различным степеням свободы, и при отклонениях от максвелл-больцмановского распределения. Это позволяет, в частности, моделировать методами классических траекторий неравновесную кинетику процессов в плазмохимических системах, газовых лазерах и в верхних слоях атмосферы. [c.57]

Сумма всех сечений реакций аьа по всем возможным каналам Ь Ф- а называется полным сечением реакции и обозначается буквой Ог- Таким образом, [c.558]

Поэтому полное сечение реакции (118,26) можно выразить через матричный элемент 8 . соответствующий только входному каналу [c.558]

С увеличением энергии полное сечение реакции рр [c.139]

Полное сечение реакции (8.28) равно дифференциальному сечению, проинтегрированному по всем углам рассеяния, [c.93]

Истинный механизм любой прямой реакции можно рассматривать как некоторую суперпозицию срывного и рикошетного механизмов, один из которых преобладает в том или ином диапазоне углов рассеяния. Любая идентификация процесса как чисто рикошетного или чисто срывного является приближенной и зависит от того, в какой степени вклад одного из механизмов преобладает (в полном сечении реакции). [c.270]

Перейдем теперь к обсуждению вопроса о полных сечениях реакций. [c.271]

Полученное таким образом упрощенное выражение для полного сечения реакции можно записать в виде [c.182]

Вероятность ядерного взаимодействия, которое протекает по нескольким каналам, характеризуют полным сечением реакций Ор, а вероятность осуществления какого-либо канала -— парциальным сечением ст - Связь между ними дается выражением [c.18]

Реагирующие молекулы характеризуются функциями распределения энергии по внутренним состояниям и и по скоростям относительного движения /а (цд), /в (ив), которые могут зависеть от концентрации реагирующих молекул. Полная скорость реакции ш следующим образом выразится через полное сечение реакции равное проинтегрированному по всем углам дифференциальному сечению (см. 8), и через функции распределения реагирующих молекул по внутренним состояниям [c.269]

Полное сечение реакции определяется соотношением [c.21]

Рассмотрим неупругое рассеяние с большой передачей энергии. Соответствующие энергетические спектры конечных пионов (так называемые инклюзивные спектры) систематически по всей периодической таблице элементов показывают широкий квазисвободный пик вблизи потери энергии ДЕсвоб 0 /2А/, что отвечает энергии отдачи свободного нуклона при заданном переданном импульсе О. Пример приведен на рис. 7.21. Доминирующий вклад в сечение неупругого рассеяния дает квазисвободный процесс я + + (Н)смзанный - л + Ы. Из рис, 7.22 очевидно, что неупругое рассеяние является главной составной частью сечения реакции на легких ядрах даже в сильно абсорбтивной резонансной области. На очень тяжелых ядрах квазисвободные реакции дают все еще около 25% (для л ) и 55% (для л ) от полного сечения реакций. [c.274]

Если предположить, что каждая вступаюш ая в контакт с ядром частица вызывает реакцию, то формула (10) дает парциальное сечение какой-либо ядерной реакции, характеризуюш ейся моментом количества движения полное сечение реакции может быть получено суммированием выражения (10) по всем значениям г от О до максимального 1т- [c.325]

Первыми, кто применил для таких расчетов ЭВМ, были Уолл, Хиллер ж Мазур [171, 172]. Одними из наиболее интересных расчетов, выполненных помощью ЭВМ, являются расчеты Карплюса, Портера, Шармы [173] для реакции Н + Ими систематически исследовано влияние на полное сечение реакции относительной скорости сближения реагентов, колебательных и вращательных квантовых уровней молекулы водорода. Они показали, что сечение реакции монотонно возрастает с ростом относительной скорости за порогом реакции и возрастает также с ростом колебательного и вращательного квантового числа [181]. [c.91]