Малые частицы суперпарамагнетизм

Малые частицы суперпарамагнетизм [c.340]

Подобный описанному эффект снижения Тс и Стд наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3 мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

При изменении температуры Т и объема частиц V происходят резкие переходы от однодоменного состояния с очень большим временем релаксации т к суперпарамагнитпому, для которого т мало. Термин суперпарамагнетизм отражает сходство суперпарамагнетиков и обычных парамагнетшсов, проявляющееся, например, в отсутствии остаточной намагниченности. При этом поведение магнитного момента суперпарамагнитной частицы аналогично поведению момента отдельного атома или молекулы в парамагнетике. [c.204]

При малой энергии анизотропии, т. е. при достаточно малом размере частиц, эта вероятность весьма велика, так что магнитные моменты частиц почти свободно вращаются (диффундируют по направлениям) относительно неподвижных частиц. Если среда, в которой взвешены частицы, является твердой, то такой способ вращательной диффузии магнитных моментов становится единственно возможным. Свободная (или почти свободная) вращательная диффузия магнитных моментов частиц в магнитных системах с твердой средой обеспечивает выполнение тех же законов равновесного распределения магнитных моментов частиц по направлениям, что и в жидкой среде. Это значит, что намагничивание взвеси достаточно мелких частиц в твердой среде описывается той же функцией Ланжевена, которая была использована при описании свойств жидких магнитных коллоидов с характерной для них особенностью — гигантской (по сравнению с молекулярными и атомными смесями) парамагнитной восприимчивостью, т. е. суперпарамагнетизмом. Механизм намагничивания, обусловленный вращательной диффузией магнит-ньис моментов относительно тела частиц, открыт Не-елем и получил название суперпарамагнетизма Нееля. [c.668]

Если один из металлических компонентов ферромагнитен в чистом, массивном состоянии, а второй нет, то величина намагниченности существенно зависит от состава катализатора и ее легко измерить. Величины намагниченности, измеренные для дисперсного катализатора, можно сопоставить с величинами, известными для массивных сплавов, и соответственно сравнить составы катализаторов. При этом предполагается, что частицы не настолько малы, чтобы проявлялся суперпарамагнетизм (ср. стр. 376), когда намагниченность зависит от размера частиц. Пример такого подхода иллюстрирует рпс, 23, на котором представлена зависимость намагниченности от состава некоторых дисперсных ненанесенных катализаторов Ni— u [88] и такие же данные для массивных образцов, полученных сплавление.м металлов [186]. Последние дают отношение намагниченности сплава к намагниченности чистого никеля при ОК. Значения намагниченности для дисперсных катализаторов получены прп 77 К и напряженности поля 1,2-105—5,2-105 А/м ( 1500—6500 Э). В этих условиях намагниченность фактически не зависит от напряженности магнитного поля. Сопоста вление показывает, что дисперсные частицы по составу отвечают обычному сплаву. Некоторые сведения о методах измерения намагниченности приведены в гл. 6, [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология