Малые изотропные частицы

Малые изотропные частицы [c.348]

Под рассеянием света обычно понимается его распространение в среде по направлениям, отличающимся от предписываемых геометрической оптикой [75, 76]. При облучении светом малой изотропной частицы в пей наводится осциллирующий электрический диполь, который затем является источником вторичного излучения во всех направлениях с той же частотой, что и падающий свет. В однородной по показателю преломления среде свет распространяется только по направлению преломленного луча, рассеяние света по другим направлениям невозможно в результате интерференции вторичных световых волн. Для возникновения рассеяния света необходимо наличие оптических неоднородностей, нарушающих интерференцию вторичных световых волн, Неоднородности могут иметь различный характер. Это и крупные частицы порядка длины световой волны с показателем преломления, отличающимся от окружающей среды. Это обусловленные тепловым движением флюктуации плотности, всегда существующие в чистой жидкости. Такие флюктуационные образования обычно имеют объемы малые по сравнению с кубом длины волны падающего света [76]. В растворах наблюдаются также и флюктуации концентрации частиц . [c.122]

При облучении малой изотропной частицы, например молекулы газа, в ней наводится электрический диполь, который затем служит источником вторичного излучения во всех направлениях. Картина рассеяния света газами была количественно рассмотрена Релеем явление рассеяния света сплошной средой, жидкостью, было позднее рассмотрено Эйнштейном [c.125]

Изотропны, строго говоря, лишь сферические частицы изотропного вещества. В случае малых изотропных частиц деполяризация рассеяния, как указано в 2 гл. П1, не имеет места и = = = 0. [c.212]

Таким образом, по сравнению с рассеянием света малыми изотропными частицами [см. (3.17)] в соотношениях (3.27) по-6 + 6Д . [c.214]

Поскольку индуцированные электрические моменты малых изотропных частиц направлены параллельно электрическому вектору возбуждающего пучка, свет, рассеянный под углом 90°, будет плоскополяризован независимо от состояния поляризации пучка падающего излучения. Однако, если падающее излучение не поляризовано, свет, рассеянный под углами, отличными о г 90°, будет иметь как вертикальную, так и горизонтальную компоненту, причем интенсивность рассеянного света в за- [c.442]

Гидродинамические силы и моменты (относительно центра масс), действующие со стороны ньютоновской жидкости на одиночную геликоидально-изотропную частицу в потоке с малым числом Рейнольдса, имеют вид [14] [c.50]

В случае С. малыми изотропными молекулами рассеянный свет всегда вертикально поляризован, независимо от состояния поляризации падающего света. Если рассеивающие частицы достаточно велики ( А,) или оптически анизотропны, происходит деполяризация рассеянного света, т. о. появление в нем компоненты, соответствующей световым колебаниям с горизонтальным направлением электрич. вектора. При С. р-рами клубкообразных макромолекул деполяризация обычно мала (1 — 3%). В р-рах стержневидных макромолекул (или молекулярных клубков при большой анизотропии сегмента) деполяризация велика, и ее учитывают при определении М и i 2. [c.193]

Если линейные размеры макромолекул малы по сравнению с длиной волны л света в р-ре (<Я,/20), то каждую рассеивающую молекулу можно рассматривать как точечный дипольный излучатель. Для таких оптически изотропных частиц интенсивность света, рассеянного во всех направлениях, одинакова, т. е. Р(0)=1, и рассеянный свет не позволяет получить информацию о размерах и форме макромолекул. В этом случае данные С. используют для определения МиА . Для этого измеряют /е при одном произвольном угле рассеяния (обычно 90 ) и строят график зависимости величины [сЯ/0 С(0)] от с в соответствии с ур-нием (1) этот график представляет собой прямую линию, экстраполяция к-рой к с==0 дает М, а тангенс угла наклона — 2Аг. [c.192]

Рассмотрим теперь слабовозбужденные квантовые состояния изотропной ферми-жидкости. Их энергия должна мало отличаться от энергии основного состояния. В возбужденных состояниях распределение частиц по импульсам не такое, как прн О К- Всякое возбужденное состояние может быть получено из основного путем последовательного перевода частиц из внутренней части ферми-сферы наружу. При каждом таком элементарном акте, или, иначе говоря, элементарном возбуждении, получается состояние, отличающееся от исходного появлением частицы, имеющей импульс р> р , н возникновением дырки в ферми-сфере, где р < р . Каждое элементарное возбуждение имеет спин 1/ . Элементарные возбуждения всегда образуются парами. У одного из них импульс больше р , импульс другого меньше р . [c.257]

При определении мол, веса в системах, состоящих из изотропных частиц малого размера при большом разбавлении, удобнее всего оперировать величиной, характеризующей ослабление пучка падающего света рассеивающим раствором. Это связанное с рассеянием ослабление пучка называют мутностью раствора ее оценивают непосредственно по полной интенсивности рассеянного света, и, следовательно, расстояние г, входящее в уравнение (7.74), можно исключить из дальнейшего рассмотрения. [c.443]

Изотропные частицы, малые в сравнении с длиной волны света [c.383]

В случае рассеяния света малыми изотропными молекулами рассеянный свет (при 0=90°) содержит только компоненту Т, независимо от состояния поляризации падающего света, в силу очевидной причины — попереч-пости колебаний в световом луче. Деполяризация рассеянного света состоит в появлении в нем компоненты Ж и измеряется величиной отношения А компонент Ж и Т. Деполяризация рассеянного света является следствием либо достаточно больших размеров ( А,),либо оптической анизотропии рассеивающих частиц (молекул). Последняя имеет место в том случае, когда поляризуемость частицы (молекулы) неодинакова вдоль различных ее осей. Картина углового распределения интенсивности индикатриса) рассеянного света и его поляризация существенно различны при рассеянии па изотропных и анизотропных, малых и больших частицах. Ниже мы остановимся отдельно на этих случаях. [c.19]

Если допустить, что на единицу объема среды (растворителя) с диэлектрической проницаемостью о погружены V изотропных частиц с диэлектрической проницаемостью и объемом U и если размер частиц мал посрав- [c.128]

Вследствие слоистого расположения атомов кристалл графита обладает резко выраженной анизотропией. Очень характерная совершенная спайность и пластинчатая форма частиц графитного порошка обусловлены слабыми связями между атомными слоями. Вдоль этих слоев кристалл графита легко расщепляется на тонкие пластинки. Поэтому твердость графита, определяемая обычными методами, не характеризует средней прочности связи между его атомами, как, например, для изотропных кристаллов (алмаза), вследствие чего графит считается мягким материалом. Однако аномально малая теплоемкость графита указывает на затрудненность тепловых колебаний его атомов, что связано с прочностью связей между ними [c.40]

Качество электродной продукции в значительной степени зависит от степени дробления, формы частиц, соотношения классов частиц, входящих в шихту. При дроблении сырых коксов структура их мало влияет на форму частиц. Как мягкие , так и твердые коксы, состоящие из мелких кристаллитов, имеющих низкую степень упорядоченности, обусловливают изотропность X механических свойств н способствуют получению [c.21]

Перечислим основные допущения, при соблюдении которых математическая модель (1.106) адекватно отражает процесс массообмена в неподвижном слое. Все частицы—сферические, одинакового и неизменного размера (Я), структура их изотропна. Внутренний перенос массы в частицах может быть описан градиентным законом диффузии Фика с постоянным коэффициентом эффективной диффузии (Оэ). Массоотдача от поверхности всех частиц в слое одинакова и симметрична относительно центров, частиц. Слой шаров имеет изотропную структуру, а пристенный эффект пренебрежимо мал. Поток фильтрующейся среды имеет одинаковую скорость как по сечению, так и по высоте слоя. Отклонения характера движения жидкости от режима идеального вытеснения можно описать диффузионным механизмом продольной диффузии [c.66]

В па[ием рассмотрении ограничимся случаем малого поля, когда можно говорить об использовании линейной электродинамики и о возникновении лишь малых отклонений 8fa распределений частиц от равновесных, которые будем считать изотропными в пространстве импульсов /од. Тогда из урапнения (31.2) следует [c.113]

Метод малого телесного угла. Если изотропный точечный источник излучения и детектор расположены относительно друг друга на некотором расстоянии, то вероятность попадания частицы в детектор определится отношением телесного угла д, под которым детектор виден из точки расположения источника, к Ап. Это отношение называют обычно геометрическим фактором О [c.106]

Условие аддитивности энергий, а вместе с ним и термодинамическая теория флюктуаций теряют силу также и в том случае, когда элементы объема Л/г настолько малы, что содержат лишь небольшое число частиц. Энергия взаимодействия столь малых Л/, с окружающей средой по порядку величины сравнима с энергией системы в ( У/. Поэтому здесь нельзя пренебрегать энергией взаимодействия. В этом случае молеку.лы, заключенные в очень малом элементе объема сЦ//, рассматриваются как часть макроскопической системы V, причем V —>оо. Макроскопическая система находится в состоянии термодинамического равновесия. Это состояние характеризуется при помощи коррелятивных функций, среди которых главную роль играет бинарная коррелятивная функция р2(д,д ). Для изотропных сред бинарная коррелятивная функция практически точно совпадает с радиальной [c.152]

Согласно теории столкновений, рассматривающей частицы как твердые упругие шары, интенсивность рассеяния на единицу телесного угла (/, ) одинакова для всех углов (рис. 24), т. е. если применить этот вывод к электронам, то рассеяние их должно быть изотропным. При столкновении заряженной частицы малой массы с тяжелой заряженной частицей (куло-новское поле сила 1/г , потенциал 1/г) интенсивность рассеяния изменяется с 6 как ( )/2). Эта зависимость, [c.49]

При малых константах изотропного СТВ, как, например, для частиц В в табл. 8-1, следует воздержаться от объяснения этих [c.193]

Дебай рассматривал частицы, образующие кристалл, как систему связанных осцилляторов. Колебания с малой частотой (большой длиной волны) относятся уже к звуковым волнам. Условием, выполнение которого необходимо для возможности такой интерпретации, является требование, чтобы длина волны значительно превышала расстояние между частицами. Спектр колебаний в области звуковых волн становится непрерывным. Дебаи распространяет это допущение и на область высоких частот. Кристалл в его теории представляет собой упругое изотропное тело. Найденная им функция распределения осцилляторов по частотам предполагает непрерывное изменение частот. Совпадение теории с опытом, вполне естественЕю, относится прежде всего к низким температурам, при которых возбуждаются преимущественно низкие частоты. Более совершенная теория была развита в работах Борна и Кармана, учитывающих факторы дискретности, — она согласуется с опытом гораздо лучше грубой модели Дебая. [c.274]

Дебай показал, что уравнение Релея (VIII.1) применимо к растворам, если последние можно считать состоящими из малых независимых изотропных частиц. В этом случае е и ео означают диэлектрическую проницаемость раствора и растворителя соответственно. Для сильно разбавленных растворов инкремент [c.150]

Более новую концепцию определения параметра ю дает теория локальной изотропной турбулентности Колмогорова [41]. По этой теории для определения степени турбулентности в малом объеме около частицы нужно пользоваться средним значением пульсаци скорости на пути, равном диаметру частицы в,г. Величина 1/ 2 является статистическим параметром, который может быть применен вместо относительной скорости частицы в корреляциях массоотдачи. Этот параметр зависит от величины энергии, рассеянной па единице массы сплошной фазы, и может быть выражен уравнением [19] [c.310]

Рассеяние света разбавленными растворами полимеров. При выводе формулы молекулярного рассеяния в газах (см. 1.5) Рэлей рассматривал прохождение света через сплошную среду, в которой хаотически вкраплены изотропные частицы, размеры которых малы по сравнению с длиной волны света, а диэлектрическая проницаемость отлична от диэлектрической проницаемости сплоншой среды. Он полагал, что каждая частица рассеивает свет независимо от того,-есть другие частицы или нет. Комплекс перечисленных условий реализуется для разбавленных растворов полимеров, содержащих малые (размер частиц й < < А./20), не взаимодействующие между собой макромолекулы. Отдельную молекулу при этом можно рассматривать как точечный дипольный излучатель. [c.62]

В 1871 г. Рэлей показал, что рассеяние света частицами, размер которых мал по сравнению с длиной волны падающеги света, по своей сути — явление дифракционное. Согласно его теории, электроны изотропной частицы достаточно высокой оптической плотности, встречая световой пучок, под действием электромагнитного импульса падающей волны начинают колебаться в унисон с падающей волной — это приводит к возникновению у частиц индуцированного осциллирующего электрического момента. Осциллирующие электроны становятся источниками рассеянного (или дифрагированного) света, который по большей части имеет ту же частоту, что и падающий свет. Естественно, что в результате рассеяния света частицами интенсивность проходящего светового пучка ослабляется. В основе этого рассуждения лежат те же са.мые принципы, о которых говорилось в предыдущем разделе, посвященном ДОВ. [c.442]

ЖИДКОСТИ — агрегатное состояние тела промежуточное между твердым и газообразным состояниями. По своей высокой плотности и малой сжимаемости, а также по наличию сильного межмоле-кулярного взаимодействия Ж. близ1 и к твердым телам и существенно отличаются от газов. Наряду с этим, изотропность, текучесть (способность легко изменять внешнюю форму под действием малых нагрузок) приближают их к газам. Вязкость Ж., в отличие от газон, резко падает с повышением температуры. Ж- ограничена со стороны низких температур переходом в твердое или стеклообразное состояние. Для каждого вещества характерна критическая температура, выше которой Ж. не может существовать в равновесии с собстпеиным паром. Под влиянием поверхностною натяжения Ж- стремится приобрести форму шара. Как правило, вещества имеют только одну жидкостную модификацию, за исключением некоторых веществ, для которых наблюдается как нормальная жидкая фаза, так и анизотропные фазы. Это жидкие кристалл , а также гелий, который может находиться в двух жидких фазах. Структура и физические свойства Ж- зависят от химической индивидуальности образующих ее частиц и от характера и интенсивности сил, действующих между ними. В Ж- существует т. наз. ближний порядок , проявляющийся в том, что число окружающих молекул и их взаимное расколожение в среднем для всех молекул одинаково. [c.97]

Наиболее просты закономерноаги рассеяния света при выполнении следующих условий 1) рассеивающие частицы малы, и их форма близка к изометричной, поэтому наибольший размер частицы значительно меньше дпины волны падающего света г<(А/10), так что колебание зарядов в частице происходит в одной фазе, и наведенный дипольный момент ц пропорционален объему частицы И 2) частицы не поглощают света (не окрашены) 3) частицы не обладают электрической проводимостью 4) частицы оптически изотропны, вследствие чего вектор поляризации параллелен вектору электрической напряженности первичной волны 5) концентрация частиц мала — расстояние между частицами велико по сравнению с длиной волны падающего света 6) объем дисперсной системы, через который проходит рассеянный свет, мал, и можно не учитывать вторичное рассеяние света. [c.193]

Для интенсивно перемещиваемых невязких жидкостей в малых объемах можно принять масштаб турбулентных пульсаций одинаковым для всех точек аппарата. Для вязких жидкостей, перемешиваемых в больших аппаратах, предположение об изотропности турбулентных пульсаций будет неверным, поэтому в установившемся гидродинамическом режиме имеется распределение жидких частиц по размерам. [c.97]

Если рассеивающие частицы очень малы по сравнению с длиной волны падаюшего света (0,05л—0,1 Я) и изотропны, а надаю щий свет является естественным (не поляризован),то индикатрис-са светорассеяния имеет вид, представленный на рис. 214. [c.473]

Для наглядного представления механизма переноса энергии в объеме излучающего газа часто бывает удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих разной энергией hv. Часть фотонов захватывается молекулами газа, что приводит к иовыщенню энергии газа, т. е. его нагреванию. При этом молекулы газа захватывают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Так осуществляется процесс поглощения лучистой энергии в объеме газа. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучения энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рождающихся фотонов в окружающее пространство. Этот механизм определяет собственное излучение газового объема. В связи с тем что в любом макроскопически малом объеме газа его состояние обычно весьма близко к термодинамически равнозесному состоянию, каждый элементарный объем газа излучает фотоны по всем направлениям пространства с примерно одинаковой интенсивностью. Иначе говоря, пространственное распределение собственного излучения элемента газового объема имеет обычно-характер, близкий к изотропному. [c.199]

Способность глинистых частиц к двойному лучепреломлению усиливается по мере проникновения воды (или органической н<идкости) между слоями кристаллической решетки. Этот эффект, по Г. Амброну и А. Фрею, тем интенсивнее, чем больше интеркристаллическое набухание и чем больше разница коэффициентов преломления среды и дисперсной фазы. В глинистых суспензиях двоякое лучепреломление между скрещенными николями отсутствует. Молекулярное движение и отсутствие ориентации частиц делает эту систему статистически изотропной. Однако при течении вследствие ориентации вытянутых плоских или нитеобразных частиц наблюдается поляризация проходящего света. И. Лэнгмюр на этом основании сделал заключение о форме частиц в суспензии бентонита. Е. Гаузер с сотрудниками показал наличие отчетливого двойного преломления уже при крайне малой скорости течения суспензии высокодисперсного бентонита, совершенно прозрачной и практически не отличающейся от воды по вязкости и поверхностному натяжению. Этот эффект был предложен для гидравлических и аэродинамических исследований обтекания. [c.36]

Важным фактором, определяющим направление разрушения полимерных материалов при измельчении и размоле, являются особенности их микро- п макроструктуры, которые обусловливают анизотропию механических овойств. Так, изотропные по механическим (прочностным) свойствам полимеры измельчаются 1с обра-зо1ванием частиц с малой асимметрией, и определенных направлений преимущественного разрушения не наблюдается. С увеличе- нием анизотропии прочности в соответствии с соотношением степени измельчения и геометричвакого порядка факторов, определяющих анздзотропию, возрастает асимметрия частиц, образующих Ся при измельчении. [c.317]

Необходимо отметить, что потоки вторичных нейтронов, получаемые в циклотроне, значительно менее интенсивны, чем пуч-йи заряженных частиц. Например, при бомбардировке бериллия дейтонами с энергией 10 Мэв получается поток нейтронов интенсивностью 3,7 10 нейтр сек на 1 мка. Поскольку 1 мка соответствует 6,3 10 2 частицам в 1 сек, то на каждый образованный при этом быстрый нейтрон приходится 170 первичных дейтонов. Нейтроны, образующиеся при облучении дейтонами бериллиевой мишени, испускаются изотропно, вследствие чего только малая до- ля общего числа быстрых нейтронов попадает на единицу площади мишени. Все это приводит к тому, что если анализируемый элемент не обладает сечением захвата нейтронов, превосходящим по крайней мере в 1000 раз сечение реакцци с быстрыми заряженными частицами, то предпочтительной оказывается непосредственная бомбардировка последними. [c.139]

Если объемная и массовая концентрации не пренебрежимо малы по сравнению с 1, то нельзя рассматривать отдельно турбулентное движение жидкости и частиц. Предположим сначала, что в большой области пространства турбулентное движение суспензии происходит с постоянной средней скоростью йа- Если тур- булентность однородна и изотропна, то такое движение можно охарактеризовать длиной Xd, временем tj и средним квадрат1 ым значением пульсаций скорости суспензии / u J. Исходя из соображений о подобии, всегда можно записать [c.140]

Чем меньше угол дифракции, тем, вообще говоря, больше расстояние между соответствующими частицами в структуре. Поэтому изучение дифракции в малых углах дает возможность получить сведения о размерах, форме и взаимном расположепии частиц размером в десятки и сотни. 4.. Обычно различают два типа малоугловой дифракции — диффузное и дискретное рассеяние. Интенсивность диффузного рассеяния постепенно уменьшается по мере увеличения угла дифракции. Дискретное рассеяние состоит из одного или нест-ольких максимумов, аналогичных рефлексам, наблк даемым при дифракции в больших углах. Оба вида малоугловой дифракции встречаются как у изотропных, так и у ориентированных полимеров. [c.170]

Для движения потока в изотропной однородной пористой среде (в условиях капиллярной-модели) характерна пропорциональность коэффициента конвективной диффузии средней скорости потока. Известно, что поток жидкости (или газа), двигаясь в системе взаимно связанных капилляров (в насыпанном слое мелкозернистого твердого материала), интенсивно перемешивается. Таким образом, скорость потока изменяется случайным образом, в зависимости от, геометрических и гидравлических парайетров пористой среды. При введении в поток индикатора, не влияющего на свойства жидкости (газа) и режим ее движения, можно установить связь между концентрацией индикатора и локальной скоростью его частиц. Эта-связь будет характеризоваться законом диффузии в турбулентном потоке [24, 25]. Причем следует отметить, что процесс переноса динамически нейтральной примеси не зависит от коэффициента молекулярной диффузии, который обычно мал по сравнению с коэффициентом конвективной диффузии. Другими словами, коэффициент конвективной диффузии определяется такими осредненными параметрами, как скорость потока, ее вязкость и гидравлический, радиус (или другой определяющий линейный размер пористой среды). В качестве структурного параметра можно также использбвать порозность или коэффициент проницаемости с учетом коэффициента формы частиц или пор. [c.39]