Магнитная температурная зависимость

Рис. 11.2. Температурная зависимость магнитной восприимчивости ферромагнетика (I), парамагнетика (2) и антиферромагнетика (3).

IV. Релаксационный спектр с несколькими стрелками де Ь твия й с учетом температурной зависимости собственных частот или времен жизни релаксаторов позволяет сразу ввести в рассмотрение принцип температурно-временной эквивалентности, который, в свою очередь, наиболее наглядно иллюстрирует природу релаксационных состояний полимеров. Понимание реальности трех физических (релаксационных) состояний, которые не являются ни фазовыми, ни агрегатными, дает ключ к пониманию практически всех механических, электрических и магнитных свойств полимеров, а значит, и к управлению ими. (Напомним, что стрелка действия была введена без конкретизации природы силового поля, в которое помещена система). В действительности можно говорить вообще обо всех физических свойствах, включая и те, которые связаны с фазовыми равновесиями и переходами [15, с. 176—270 22]. [c.73]

В области 100—380°К зависимости электропроводности от температуры не наблюдается. Для выяснения характера этой особенности были проведены измерения температурной зависимости магнитной восприимчивости -X и анизотропии магнитной восприимчивости Ах (табл.). [c.125]

Чаще всего при исследовании строения, структуры и молекулярного движения полимеров, находящихся в твердо.. агрегатном состоянии, применяются методы ядерного магнитного резонанса двух видов импульсный и щироких линий. С помощью первого метода определяются времена спин-решеточной и спин-спиновой релаксации, а второй позволяет получать значения ширины резонансной линии и ее второго момента. По проявляющимся на температурных зависимостях этих величин аномалиям можно судить об изменении подвижности отдельных атомных групп и более крупных фрагментов полимерных цепей, а следовательно, и об особенностях строения полимеров. [c.231]

С. Феррожидкости. Феррожидкости [40[ весьма перспективны для использования в качестве высокоэффективных теплоносителей. Специфическая температурная зависимость намагниченности благоприятствует хорошему их перемешиванию даже в отсутствие сил тяжести, поскольку на неодинаково нагретые объемы жидкости со стороны внешнего магнитного поля действуют различные силы. За счет неоднородных магнитных полей удается частично или полностью компенсировать силу тяжести в земных условиях, искусственно создавая в неизотермической среде ту или иную степень невесомости. [c.187]

Подобный описанному эффект снижения Тс и Стд наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3 мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

В работе исследовались температурные зависимости электропроводности и магнитной восприимчивости, а также спектры поглощения кристаллов карбазола, составляющего около 30% от общего количества нейтральных -азоторганических соединений нефти. [c.123]

В работе Азима была также измерена температурная зависимость магнитной восприимчивости 1,2,4-триметилбензола и 1,3-диметилбензола. Из табл. 6 следует, что магнитная восприимчивость диамагнитных веществ сравнительно мало изменяется с ростом температуры. Поэтому большинство экспериментаторов даже не указывает, при какой температуре производились измерения магнитной восприимчивости, поскольку измерения обычно ведут при комнатной температуре, т. е. около 20° С, [c.423]

Рис. 130. Схематическое изображение магнитных моментов атомов в парамагнитных (а), ферромагнитных (б) и антиферромагнитных (в) телах и температурная зависимость

Типичная температурная зависимость магнитных характеристик ферритов представлена на рис. 130. Иногда наблюдаются отклонения от типичной зависимости Р (Л и (Т). В отдельных случаях имеет место даже обращение в нуль при некоторой температуре, лежащей / ниже температуры Кюри (см. рис. 130, г, / пунктирная кривая). L [c.325]

В последнее время все большее применение в науке и те.х-нике находят полупроводниковые детекторы ионизирующих излучений (ППД), в особенности имеющие р—i—и-структуру [4]. ППД обладают некоторыми преимуществами перед другими счетчиками низкой инерционностью, большим сроком службы, нечувствительностью к электрическим и магнитным полям, малыми габаритами и весом, высокой механической прочностью и возможностью варьирования конструкции. Однако при решении вопроса о возможности применения ППД в условиях горнорудной и металлургической промышленности необходимо учитывать их основной недостаток — наличие обратного тока и его температурную зависимость, что не позволяет обеспечивать достаточную эксплуатационную надежность полупроводникового гамма-детектора, работающего в диапазоне 5—35° С. [c.32]

Таким образом, консолидация наноструктурного N1 приводит к дополнительному значительному уменьшению сгд и Тс по сравнению с измельченным в шаровой мельнице порошком, однако эта разница исчезает после высокотемпературного отжига при 723 К. Проведенные структурные исследования показали, что N1 как после измельчения в шаровой мельнице, так и после консолидации ИПД обладает наноструктурой с размером зерен около 20 нм. Тем не менее, эти состояния обладают различными магнитными свойствами. Как следует из анализа температурных зависимостей сга(Т) для этих образцов (рис. 4.1 и 4.2), отношение намагниченностей образцов после измельчения в шаровой мельнице и отожженного при 1073 К равно 0,83. В то же время в случае наноструктурного N1 после ИПД это отношение только 0,7. Температуры Кюри этих образцов уменьшились на 13 К и 24 К соответственно. Таким образом, видно, что как намагниченность насыщения, так и температура Кюри этих образцов меньше, чем у хорошо отожженных образцов. Более того, в образце после ИПД эти изменения значительно больше. Все измерения выполнялись в аналогичных условиях. Таким образом, полученные результаты указывают на то, что обнаруженные значительные различия в магнитных характеристиках могут быть вызваны различиями в тонкой структуре, а также, возможно, в химическом составе образцов. [c.157]

Использование метода ядерного магнитного резонанса (ЯМР) основано на определении температуры, соответствующей минимальному времени спин-решеточной релаксации Г/, перегибу на температурной зависимости времени или ширины линии ЛН в спектрах на частоте Гц (см. главу 10). Обычно для исследования молеку- [c.383]

Имеются данные, подтверждающие температурную зависимость потерь на вязкость, поскольку последние носят релаксационный характер, обусловленный наличием примесей. В результате следует ожидать изменения сопротивления магнитных потерь, что в конечном счете приведет к соответствующему значению При длительном [c.185]

Если рассмотреть температурную зависимость магнитной восприимчивости металлов, то можно выделить следующие группы металлы, которые почти не изменяют магнитных свойств при нагревании до 1100°С (Мо, Ш, Оз) металлы, магнитная восприимчивость которых изменяется в соответствии с законом Кюри — Вейсса и даже при температуре плавления не обнаруживается скачкообразных изменений магнитных свойств (К, Мд, 2п, 1п, 5е) металлы, которые при температуре плавления в слабой степени проявляют такие нарушения свойств (Ма, Сё, А1) металлы, которые показывают аномальные изменения магнитных свойств (Ад, Аи, Т1, 5п, РЬ, Р, 5Ь, В1, Те), [c.129]

В завершение обратим внимание на температурную зависимость намагниченности феррожидкостей (уравнения (3.19.5а) и (3.19.6а)). При нагревании жидкости ее намагниченность уменьшается и соответственно этому уменьщается величина магнитостатического давления (сила втягивания жидкости в магнитное поле). Это приводит к тому, что горячие слои неравномерно нагретой жидкости будут выдавливаться из неоднородного поля холодными порциями жидкости. Они, в свою очередь, при наличии источника теплоты после прогрева будут вытеснены новой порцией холодной жидкости [c.765]

Рассмотрим изображенную на рис. 10.6 диаграмму температура - намагниченность (т, М) для магнитной задачи. Допустимая область этой диаграммы (которая соответствует совместным при той или иной величине поля Н значениям т и М) ограничена "кривой сосуществования", т.е. кривой, описывающей температурную зависимость спонтанной намагниченности в нулевом поле М(т, 0). Уравнение (10.52) или (10.62), которое фиксирует длину цепей, приводит к некоторому соотношению между Мит точки, допустимые при некотором заданном /V, лежат на определенной линии, которую мы назовем изометрической линией (штриховая линия на рис. 10.6). [c.320]

Хорошо известно, что вода обладает рядом особенностей, отличающих ее от обычных жидкостей. В температурных зависимостях различных физико-химических свойств воды наблюдаются аномалии. В частности, плотность воды при плавлении увеличивается и проходит через максимум при 4° С, после чего убывает, как у обычных жидкостей. Экстремумы, перегибы и резкие изломы замечены на температурных зависимостях теплоемкости, диэлектрической постоянной, вязкости, самодиффузии, протонной магнитной релаксации, теплопроводности, магнитной восприимчивости, поверхностного натяжения [41]. [c.8]

Сведения об изменении молекулярной подвижности в граничных слоях полимеров могут быть получены также с применением метода ядерного магнитного резонанса. Имеются многочисленные данные [230], показывающие, что исследования релаксационных процессов в полимерах, проведенные методами диэлектрической релаксации или ЯМР, дают в общем аналогичные результаты. В ряде наших работ на объектах, уже рассмотренных выше, была исследована спин-решеточная релаксация протонов в полимерах и олигомерах, находящихся на поверхностях частиц наполнителей [215—218]. Для примера рассмотрим данные о температурной зависимости времени спин-решеточной релаксации Г] для полистирола и образцов, содержащих аэросил и фторопласт-4 (рис. III.27). Наблюдаются две области релаксации — высокотемпературная и низкотемпературная. Для высокотемпературной области минимум Ti смещается в сторону высоких температур по мере уменьшения толщины поверхностного слоя, и сдвиг достигает 20 °С. В то же время низкотемпературный процесс смещается в сторону низких температур. Для ряда исследованных систем были установлены [c.129]

На основании полученных опытных данных рассчитаны диамагнитные восприимчивости адсорбционной системы для областей малого и среднего заполнений. При этом было принято допущение, что диамагнитные восприимчивости силикагеля и оставшегося на его поверхности гидроксильного покрова не изменяются в процессе адсорбции. В табл. 1 приведены значения диамагнитных восприимчивостей. Как видно из полученных данных, к-гептан не изменяет своей магнитной восприимчивости ири адсорбции, а для воды и 74-пропилового спирта наблюдается уменьшение величины % при переходе от монослоя к полимолекулярным покрытиям. Повидимому, межмолекулярное взаимодействие, проявляющееся более интенсивно в полислоях, приводит к снижению восприимчивости. Следует отметить практически полное совпадение величин адсорбции, соответствующих мономолекулярному заполнению и точке пересечения прямых /т7г= = / (а). В какой-то мере эта интерпретация находится в согласии с данными по температурной зависимости диамагнитной восприимчивости воды. Известно, что эта величина несколько увеличивается с ростом температуры [4]. [c.208]

С ростом температуры значения Т а и Т б возрастают, что указывает на рост вращательной подвижности относительно оси симметрии шестого порядка. При 10 /Т 5 для Т а и 4 для Т в на кривых Гщ, в = = / Т ) имеются минимумы. Их можно, по-видимому, объяснить тем, что при определенных температурах, характерных для каждой группы адсорбированных молекул, вследствие близости частоты вращения адсорбированных молекул и резонансной частоты протонов передача магнитной энергии спин-системы решетке усиливается, а время релаксации уменьшается. Характерно, что минимум на == / (Т" ) имеет место при более низких температурах, чем в случае т. е. включение в релаксацию вращательной подвижности сравнительно слабо связанных с подложкой молекул начинается при более низкой температуре. С ростом температуры увеличивается амплитуда колебаний оси симметрии адсорбированных молекул, что в известном приближении эквивалентно плаванию бензола в адсорбированном состоянии. Общий характер хода температурной зависимости и Т , наличие двух составляющих времен релаксации и порядок их величин хорошо согласуются с данными работы [5]. На возможность существования в адсорбционном слое различны х по степени связи с подложкой молекул указывалось при анализе данных для воды, адсорбированной на силикагеле [8]. [c.228]

Если постепенно размельчать ферромагнетик, приводя его в состояние мелких частиц, то, как это следует из экспериментальных [5] и теоретических работ [6], его магнитные свойства будут сильно изменяться. Последнее связано с тем, что при переходе к более и более мелким частицам постепенно исчезают процессы, характерные для намагничивания компактного ферромагнетика. При переходе к мелким частицам сильно возрастает доля поверхностных атомов, для которых затруднен обмен -электронами из-за отсутствия нормального числа соседей т. е. из-за возрастания доли атомов с координационным числом меньшим, чем координационное число решетки. Если размельчение продолжить и прийти к частицам, размеры которых уже сравнимы с размерами элементарных кристаллов, то для таких образцов следует ожидать появления температурной зависимости магнитной восприимчивости, которая может быть выражена законом Кюри — Вейса [c.143]

Наконец, можно добиться такого состояния, когда атомы будут достаточно удалены друг от друга, и тогда следует ожидать появления температурной зависимости магнитной восприимчивости, которая характерна для невзаимодействующих частиц — закона Кюри [c.143]

Вкладом псевдоконтактных взаимодействий, т. е. эффектов, обусловленных анизотропией магнитных диполей неспаренных электронов, а не делокализацией спиновой плотности (см. разд. 1.11.4), нельзя пренебречь, но он не очень велик [62, 63]. Эти эффекты не отличимы от контактных взаимодействий по их температурным зависимостям, которые в первом приближении одинаковы. Псевдоконтактные и контактные вклады можно различить теоретически [63] и при изучении модельных систем. [c.373]

При значительном избытке железа по отнощению к фуллерену (5-10 раз) спектр МР представлен неоднородно ущиренной линией, температурная зависимость щирины и положения ее близки к полученным для продуктов термораспада Ре(асас)з.Температура синтеза не влияет существенно на параметры МР и магнитные свойства веществ. Снижение концентрации железа в исходных продуктах приводит к более симметричной линии МР, эффективный g-фактор приближается к 2, присутствие ЭПР радикала кристаллического Сбо свидетельствует об улучшении однородности внутреннего магнитного поля вещества. Магнитные характеристики соответствуют ферромагнитному состоянию. [c.163]

Большие перспективы открывает применение эффекта Мёссбауэра для исследования свойств специальных сталей, в состав которых всегда входит в той или иной концентрации железо. Такие исследования несут информацию о фазовых (структурных) превращениях в сталях, дают сведения, позволяющие исследовать прочность, износостойкость и так далее. Например, наблюденное в работе [21] аномальное поведение температурной зависимости величины внутреннего эффективного поля на ядрах Fe в интервале температур, совпадающем с температурой хладноломкости для сталей У9А и ст. 10, указывает на изменение характера химической связи при электронном фазовом переходе, который может быть первопричиной перехода стали из пластичного состояния в хрупкое. Исследование сверхтонкой структуры мессбауэровских спектров на ядрах Fe в сплаве Fe + 48,2 ат. % Ni и в чистом железе [22] позволило обнаружить отклонения величины относительных интенсивностей компонентов спектра для образцов, подвергнутых деформации от относительных интенсивностей компонентов спектра, полученного с недеформированного образца, что объясняется влиянием магнитной текстуры прокатки, вызванной кристаллографической текстурой прокатки и рекристаллизации. [c.217]

Для ферро- и антиферромагпитиых веществ температурная зависимость х не удовлетворяет законам Кюри и Кюри — Вейсса (рис. 16.3). Ферромагнитные материалы обладают очень большой магнитной восприимчивостью при низких температурах, которая уменьшается исе более резко по мере роста тсм- [c.131]

Воздействовать на интенсивность конвективных потоков можно разными способами, прежде всего, путем кристаллизации в условиях малоградиентных температурных полей, при которых критерии Грасгофа и Прандля незначительны. Этот способ, однако, не всегда применим, поскольку, как отмечалось выше, в большинстве случаев требуются высокоградиентные температурные поля. При выращтаании металлических монокристаллов, например, для создания условий ослабленной термокошек-ции, используется магнитное поле, а также невесомость, однако конвекция Марангони, определяемая температурной зависимостью поверхностного натяжения расплава, может внести суш,ественные коррективы в процесс массопереноса. [c.63]

Температурная зависимость магнитных МО ментов гранатов редко земельных элементов имеет интересный и необычный ход. Магнитные моменты гранатов при О К, приведсппые на рпс. 16.13. уыспьптются с ростом температуры и [c.157]

Свойства ЖИДКОЙ серы очень сложны, и, хотя уже имеется большое число теоретических и экспериментальных работ на эту тему, в настоящее время, калсется, отсутствует теория, удовлетворительно объясняющая все особенности расплава [15]. При плавлении сера образует высокоподвижную жидкость (S,.), состоящую из циклических молекул 5я, но при 159°С начинается экстремально быстрое возрастание вязкости расплава, достигающей максимального значения прн 195 "С (S,,) и уменьшающейся прн дальнейшем повышении температуры. Удельная теплоемкость расплава также характеризуется резким скачком при 159°С. Типичная Х-образная форма кривой, описывающей температурную зависимость вязкости, является следствием внезапной полимеризации серы по оценкам, сделанным на основании электронно-спинового резонанса и измерений статической магнитной восприимчивости, средняя длина цени изменяется от 10 атомов нри 200°С до 10 при 550 °С [16]. [c.442]

Броуновским суперпарамагнетизмом называют явление намагничивания магнитньгх коллоидов путем ориентации самих частиц вместе с вмороженным в их тело магнитным моментом. При подходящих условиях зависимость намагниченности от напряженности поля одинакова как при неелевском, так и при броуновском парамагнетизме. Вместе с тем имеются и существенные качественные различия в поведении систем с твердой и жидкой средой. Неоднозначно влияние температуры на магнитную восприимчивость твердых магнитных коллоидов. С одной стороны, согласно формуле (3.9.105), повышение температуры облегчает вращательную диффузию и тем самым увеличивает магнитную восприимчивость коллоидной системы. Но с другой стороны, это ведет к уменьшению значения аргумента функции Ланжевена в формуле (3.9.104) и к уменьшению восприимчивости. Температурная зависимость восприимчивости (намагниченности) твердых магнитных коллоидов является одним из способов нахождения константы анизотропии или размера магнитных частиц. При достаточно низкой температуре вращательная диффузия магнитных моментов практически отсутствует (магнитные моменты вмораживаются в кристаллическую решетку частицы). Это ведет к потере суперпарамагнетизма и к появлению магнитно-жестких свойств — способности вещества сохранять приобретенную в магнитном поле намагниченность и после выключения поля. Благодаря такой особенности некоторые вещества (например, глина с примесью оксидов железа, красный кирпич) сохраняют в себе отпечаток геомагнитного поля, действовавшего на них в моменты повышенной температуры (при остывании вулканической породы, при последнем протапливании печи или при пожаре и т. д.). На магнитной памяти веществ основан палеомагнетизм — наука о магнитном поле Земли в геологически отдаленные времена. В структуре дисперсных материалов зашифрованы также сведения о физико-химических условиях их возникновения, и это относится не только к магнитным дисперсным системам. Наличие магнитных свойств дает не только дополнительную информацию об условиях возникновения материала, но и дополнительные средства расшифровки его структурного состояния. Осадочные горные породы в свое время сформировались при свободной коагуляции и оседании частиц в сильно разбавленных взвесях морей и океанов. Они представляют собой своеобразную летопись геологических эпох, которая пока еще полностью не расшифрована. [c.668]

В 1979 г. появились первые сообщения об изучении эффекта акустоупрзтости в двух тесно связанных между собой организациях - исследовательском центре NASA в Лэнгли и университете г. Хьюстона. Руководят работами, соответственно, Дж. Хей-ман и К. Салама. С помощью продольных и сдвиговых волн исследуются приложенные и остаточные напряжения в цилиндрических и плоских образцах из различных сталей и алюминиевых сплавов [135, 138, 139, 161, 162, 165, 207, 284, 312, 313]. Имеется несколько статей и патентов, посвященных разработке ультразвуковых методов измерения усилий затяжки болтов [206, 208]. Большое внимание уделяется изучению взаимосвязи акустоупругого эффекта с тепловыми и магнитными явлениями в образце. Рассматривается возможность использования для контроля напряжений температурной зависимости скорости звука, причем не только в статистическом, но и в динамическом режиме, т.е. при импульсном нагреве образца, [c.22]

Железоугольные катализаторы синтеза аммиака являются интересными объектами магнитного исследования в том отношении, что на них впервые были проверены положения теории активных ансамблей Н. И. Кобозева [8]. Магнитные свойства этих катализаторов уже обсуждались в печати [3]. Была исследована серия катализаторов с различным содержанием железа на поверхности угля. Железо наносилось на поверхность угля из раствора пентакарбонила железа в абсолютном эфире. После восстановления чистым водородом образцы пересыпались в отсутствие воздуха в специальные ампулы и отпаивались. Магнитные измерения делались а крутильных магнитных весах по методу Фарадея, а также на весах по методу Гюи для части образцов, кроме того, была определена температурная зависимость. магнитного момента на горизонтал ьных крутильных весах. [c.144]

Ломимо анизотропии СТС, уширение могут вызывать также магнитные ядра соседних молекул. Если частота движения этих молекул относительно радикала велика по сравнению с частотой резонанса, то этот эффект усредняется до нуля (так называемое трансляционное сужение). Оцепить вклад такого взаимодействия можно при сравнении ширины линий в растворе или в нежесткой матрице, где осуществляются достаточно свободное трансляционное или вращательное движение, с шириной линий в жестких матрицах, где эти движения сильно заторможены и приводят к ди-поль-дипольному уширению. Анализ температурной зависимости ширины линии в таких случаях позволяет получить очень ценную информацию о характере движений в матрице, их частоте и активационном барьере. Особенно плодотворным оказался этот метод при исследовании внутренних движений в полимерах (см., например, [26, 27]). [c.25]