Ионизация и возбуждение при неупругих соударениях первого рода электронов с частицами газа

Первьп случай представляет собой упругое соударение (упругое взаимодействие) электрона с частицей газа. Взаимодействие, сопровождаемое передачей кинетической энергии движения электрона атому в виде энергии возбуждения или энергии ионизации, называется неупругим соударением электрона, и притом неупругим соударением первого рода. [c.100]

Ввиду большого разнообразия возможных неупругих соударений электрона с частицами газа и ввиду того, что параметры этих взаимодействий специфичны для каждого рода атомов или молекул и, кроме того, не существует аналитических выражений для всех возможных функций возбуждения и ионизации,—задача нахождения функции распределения из полного газокинетического уравнения не может быть решзна в общем виде. В частных случаях, например при учёте одних лишь упругих или одних неупругих соударений первого рода и при упрощающих решение предположениях, задача решается приближённо. При этом нередко исходят не непосредственно из газокинетического уравнения, а из различных исходных положзний, имеющих более узкий характер и специфичных для данного частного случая. Известны решения задачи в двух различных направлениях [c.298]

Неупругие соударения второго рода. В явлении перехода атома из метастабильного состояния при столкновении с какой-либо другой частицей в нормальное мы встречаемся с новым элементарным процессом в газе, называемым неупругим соударением второго рода. Представление о необходимости существования соударений второго рода было выведено Клейном и Россе-ландом [694] нз теоретических соображений при рассмотрении условий равновесного состояния в газе, в котором постоянно происходят процессы взаимодействия между атомами, с одной стороны, световым излучением и свободными электронами, с другой. Такие равновесные состояния можно наблюдать экспериментально при высоких температурах в предоставленном самому себе газе (изотермическая плазма см. гл. XV). Между тем в этом случае, для того чтобы равновесие не нарушалось и концентрация любого рода частиц и распределение их по скоростям оставались постоянными, необходимо, чтобы в газе, наряду с каждым из разнообразных элементарных процессов ионизации, возбуждения, излучения и т. д., имел бы место также и процесс, прямо проти Боположный первому. Так, например, если бы в газе происходило только возбуждение частиц газа ударами электронов, то концентрация быстрых электронов непрерывно бы уменьшалась. В действительности же в случае равновесного состояния число быстрых электронов пополняется за счёт соударений, при которых энергия возбуждения частиц газа передаётся взаимодействующим с ними медленным электронам, а излучение энергии возбуждёнными частицами восполняется путём поглощения фотонов невозбуждёнными частицами газа. Такая необходимость протекания в газе, находящемся в равновесном состоянии, элементарного процесса любого типа как в прямом, так и в обратном направлении (причём в общей сложности действие каждого элементарного процесса уравновешивается действием прямо противоположного) составляет содержание принципа детального равновесия. [c.212]

При соударении электрона с частицей газа множитель т Кгпх -)- Шг) очень близок к единице кинетическая энергия электрона может почти целиком перейти при неупругом столкновении первого рода в потенциальную энергию возбуждения или ионизации. При столкновении положительного иона какого-либо газа с нейтральной частицей того же газа 7П1 очень близко к / 2, [c.219]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология