Ионизация соударениями

Оценка возможных видов ионизации и деионизации в разрядном промежутке приводит к выводу, что в теплоизолированной дуге в основном происходят термическая ионизация за счет высокой температуры среды н ионизация соударением за счет передачи энергии нейтральным или возбужденным атомам ускоренными в области катодного падения электронами. Деионизация столба происходит за счет рекомбинации заряженных частиц и в меньшей мере за счет диффузии их за пределы столба. Долю ионного тока в рассматриваемом типе дуги можно оценить величиной до 20% электронного тока. Материала для составления баланса элементарных частиц в столбе пока еще мало, однако очевидно, что в установившемся режиме факторы, способствующие ионизации, находятся в динамическом равновесии с факторами, определяющими деионизацию, а плазма дуги квазинейтральна. [c.123]

Долгое время не удавалось установить для положительных ионов чего-либо соответствующего ионизационным потенциалам при соударениях электронов. Затем были найдены некоторые данные, однако последующие измерения, проведённые с более чувствительной аппаратурой, дают для начала ионизации соударениями положительных ионов всё более и более низкие значения кинетической энергии положительных ионов, способных ионизовать частицы газа. [c.110]

Ионизацию соударениями положительных ионов рационально учитывать только в случае очень сильных полей. Что касается отрицательных ионов, то в сильных полях при их соударениях с нейтральными частицами газа взаимодействие с последними приводит к распадению отрицательного иона на нейтральную частицу и электрон, а не к ионизации нейтральной частицы, так как работа отрыва электрона от отрицательного иона много меньше, чем работа ионизации нейтральной частицы. Вместе с тем, свободный электрон, оторванный от отрицательного иона, может совершить акт ионизации прежде, чем он успеет вновь примкнут , к нейтральной частице газа. В случае электроотрицательных газон и сильных полей закон нарастания лавины (60,2) учитывает это явление и коэффициент а имеет в этом случае обобщённое зна- [c.232]

Ионизация соударения л и м о л е к у л газа с электронами. Число пар ионов, образованных в единицу времени одним электроном электронного газа температуры Те, запишется [22] [c.95]

В высокочастотной искре (рис. 2, а) переменное напряжение в 25 — 100 кв генерируется в виде импульсов продолжительностью в несколько микросекунд. Число импульсов в секунду обычно меняется от 1 до 10. Механизм образования ионов в искре очень сложный и еще недостаточно изучен. Вероятно, процесс начинается с появления электронов под действием поля, затем начинается испарение нейтральных частиц вещества под влиянием бомбардирующих электронов с последующей ионизацией соударение.м. Несмотря на то что эффективная температура искры монгет быть очень высокой ( 10 ° К), средняя температура разряда обычно ниже 500° К, [c.325]

Если принять во внимание пе только процессы ионизации и возбуждения при неупругпх соударениях электронов с атомами и молекулами, но и другие элементарные процессы, то детальное рассмотрение показывает, что подобие разрядов сохраняется при наличии процессов диффузии электронов и ионов, образования отрицательных ионов, взаимной рекомбинации положительных и отрицательных ионов в объёме газа при больших давлениях, рекомбинации на поверхности стенок и электродов, выделения электронов из катода под действием положительных ионов и метастабильных атомов (при условии одной и той же работы выхода) и ионизации соударениями второго рода при одной и той же процентной концентрации примеси к основному газу. Напротив, подобие двух разрядов не может иметь места нрп наличии в заметной степени [c.239]

Прерывистые явления в разряде с острий при повышении напряжения принимают форму кистевого разряда. По внешнему виду кистевой разряд представляет собой исходящий из кончика острия пучок перемежающихся во времени тонких светлых полосок с рядом изломов и изгибов, выделяющихся на фоне общего более слабого свечения газа. От искрового разряда кистевой разряд отличается тем, что его каналы не пронизывают всего разрядного промежутка. Пучок их во много раз гуще улавливаемого глазом пучка каналов искрового разряда. С коронным разрядом кистевой разряд имеет общее то, что у обоих самостоятельный разряд ограничивается областью большой напряжённости поля у острия, а дальше лежит внешняя область разряда без процессов ионизации соударениями электронов. Поэтому кистевой разряд следует рассматривать как коронный разряд на острие с резко выраженными прерывистыми явлениями. [c.381]

Применение закона подобия не ограничивается переходом разряда из несамостоятельного в самостоятельный. Подобие двух разрядов основано на том, что энергия электронов в соответствующих точках увеличивается при одном свободном пробеге в среднем на одну и ту же величину. Если поставить вопрос щире и принять РО внимание не только процессы ионизации и возбуждения при неупругих соударениях электронов с атомами и молекулами, но и другие процессы, то детальное рассмотрение показывает, что подобие разрядов сохраняется при наличии процессов диффузии электронов и ионов, образования отрицательных ионов, взаимной рекомбинации ионов в объёме газа при больших давлениях, рекомбинации на поверхности стенок и электродов, выделения электронов из катода под действием положительных ионов и метастабильных атомов (при условии одной и той же работы выхода) и ионизации соударениями второго рода при одной и той же процентной концентрации примеси к основному газу. Напротив, подобие двух разрядов не может иметь места при наличии в заметной степени взаимной рекомбинации положи-гельных и отрицательных ионов в объёме газа, рекомбинации ионов и электронов в объёме ) аза и ступенчатой ионизации ([4], т. И, стр. 113). [c.427]

Механизм процессов молнии по Шонланду, Мику и Лёбу. В ступенчатом лидере импульса молнии мы имеем дело с двумя скоростями. Скорость распространения каждой ступеньки лидера того же порядка, что и скорость распространения стрельчатого лидера, пробивающего себе путь вдоль по старому, потухщему каналу предшествующего импульса молнии. Вторая скорость — скорость распространения ступенчатого лидера в целом, включая паузы, неизменна в течение всего процесса и представляет собой скорость движения электрона в воздухе при минимальной напряжённости поля, достаточной для ионизации соударением электронов. [c.584]

Другой пример ионизации соударением второго рода был приведен выше при рассмотрении ионизации ударом положительных ионов, когда медленный ион А забирает у нейтральной частицы В электрон, этим самым ионизируя ее, а сам нейтрализуется этим электроном. В этом случае на ионизацию частицы 5 в основном или полностью тратится выделяющаяся энергия, равная энергии ионизации частицы А (кроме того, на это может итти кинетическая энергия обеих частиц). Ион А" " при этой перезарядке может перейти в возбужденную частицу. [c.18]