Соударения упругие

Эти свойства легко объяснить, если предположить, что свет состоит из отдельных микроскопических частиц — корпускул . Прямолинейное распространение света соответствует движению частиц в отсутствие внешних сил, а отражение происходит так же, как соударение упругих шариков с плоской поверхностью. Легко получить и закон преломления, если предположить, что среда с большим показателем преломления сильнее притягивает корпускулы света (рис. 4, б). Тогда при падении света на поверхность раздела двух сред составляющая скорости корпускул, направленная вдоль поверхности раздела, останется неизменной. Перпендикулярная же составляющая изменится увеличится или уменьшится в зависимости от того, какая из сред сильнее притягивает корпускулы. В результате направление распространения света изменится при переходе из одной среды в другую. Различные цвета объяснялись по корпускулярной теории просто различием в величине корпускул. Однако, несмотря на огромный авторитет Ньютона, предложившего корпускулярную теорию, от нее пришлось отказаться, так как были открыты явления, которые никак нельзя было объяснить с помощью корпускул, движущихся по законам механики. [c.14]

Кинетическая теория газов позволяет вычислить число столкновений между частицами. Оказалось, что если бы каждое столкновение приводило к акту взаимодействия, то все реакции должны были бы протекать со скоростью взрыва. На самом деле к актам взаимодействия приводит только незначительное число столкновений. Подавляющее же число соударений являются соударениями упругих шаров молекулы сталкиваются и разлетаются друг от друга, не прореагировав. На этом основании было введено понятие эффективных или активных соударений. Число активных соударений при данной температуре пропорционально общему числу, соударений реагирующих молекул. С ростом температуры число активных соударений возрастает гораздо сильнее, чем число общих соударений. К реакции приводят столкновения только таких молекул, запас энергии которых достаточен для совершения элементарного акта реакции. [c.165]

Упругим называют соударение, при котором не происходит перехода кинетической энергии сталкивающихся частиц во внутреннюю, т.е. + ,= E + E или + + m2V = + т2(о 2У. Поскольку энергия электронного возбуждения очень велика (сотни кДж моль ), подавляющее большинство атомарных соударений — упругие. Для атомно-молекулярных и молекулярных соударений есть возможность перехода кинетической энергии во вращательную и колебательную энергии разлетающихся частиц, т.е. наряду с упругими возможны и неупругие соударения [c.102]

Заметим, что для соударения упругих шаров из-за неблагоприятного, соотношения масс доля кинетической энергии электрона, переходящая в колебательную (и вращательную) энергию молекулы, ничтожно мала поэтому с точки зрения этой модели при электронном ударе не должно иметь места ни возбуждение колебаний, ни вращения молекулы (имеются в виду медленные электроны). Наблюдаемое возбуждение колебаний указывает на неприменимость простой механической модели к этому процессу. Франк [799] предложил механизм возбуждения колебаний молекулы при электронном ударе, в основе которого лежит представление о том, что электрон при сближении с молекулой сильно искажает ее внутреннее поле и тем самым изменяет взаимодействие атомов в молекуле, вследствие, чего и может произойти изменение ее колебательного состояния. [c.346]

Превращения энергии поступательного движения в поступательную и во внутреннюю энергию. Рассмотрим сначала превращение поступательной энергии в поступательную. Передача энергии поступательного движения при столкновении молекул без изменения формы энергии осуществляется в соответствии с законами соударения упругих шаров. Из этих законов в простейшем случае центрального удара быстро движущейся [c.295]

Возбуждение атомов и молекул электронным ударом. Функция возбуждения. Роль фотонов, являющихся активирующим фактором в фотохимических реакциях, в реакциях, протекающих в электрическом, разряде, играют быстрые электроны и в значительно меньшей степени — ионы. Активирующая роль быстрых электронов состоит в том, что при соударении электрона с молекулой в результате превращения энергии поступательного движения электрона возникает возбужденная молекула, молекулярный ион или происходит диссоциация молекулы на нейтральные или ионизованные осколки (атомы, радикалы, ионы). Во всех случаях (за исключением процессов, приводящих к образованию отрицательных ионов, см. ниже) речь идет о превращениях кинетической энергии электрона во внутреннюю энергию молекулы. При этом, согласно теории соударения упругих шаров (см. стр. 298), для передачи молекуле энергии Е при центральном ударе достаточно, чтобы энергия электрона К была не меньше Е К>Е). Вероятность передачи энергии, т. е. вероятность активации электронным ударом, обычно характеризующаяся величиной соответствующего эффективного сечения, зависит от энергии электрона, являясь функцией К (функция возбуждения или функция ионизации), а также функцией строения молекулы. [c.395]

Нейтроны не испытывают кулоновского притяжения или отталкивания их соударения с атомами и ионами при энергиях, когда ядра еще не возбуждаются, подобны соударениям упругих шаров. Быстрые нейтроны могут сталкиваться с ионизованными атомами и выбивать их из узлов кристаллической решетки. Когда быстрый нейтрон проходит через твердое тело, он оставляет за собой трек радиационных повреждений. Смещенные атомы обладают значительной кинетической энергией, которая уходит либо на ионизацию, либо на локальную высокочастотную вибрацию кристаллической решетки. Последняя соответствует локальному разогреву соседних по отношению к смещенному атому областей. Этот разогрев длится лишь доли микросекунды. [c.316]

В атомном реакторе регенерируются нейтроны достаточной энергии для возбуждения радиационных химических реакций. При делении урана 235 возникают нейтроны с энергией, колеблющейся в широком интервале. Существуют нейтроны с энергией около 0,7 мэв, которые в воздухе имеют пробег около 200 м. При столкновении с молекулами нейтроны теряют свою энергию до тепловой энергии. По закону соударения упругих шаров наиболее эффективны в смысле замедления нейтронов столкновения с ядрами легких элементов, например с ядрами во- [c.458]

Согласно молекулярно-кинетической теории газов, молекулы газа сталкиваются одна с другой и со стенками сосуда по законам соударения упругих шаров, без потери энергии. На основе молекулярно-кинетической теории газов можно подсчитать давление, возникающее в результате удара молекул газа о стенки сосуда. [c.56]

Всё еще исходя из рассмотрения взаимодействия иона и молекулы нейтрального газа, как соударения упругих шаров, но учитывая в то же время различие между массой нейтральной молекулы т и массой иона М, Ланжевен уточнил выражение (263) в виде [c.275]

Процессы, влияющие на скорость движения зарядов. Скорость движения зарядов зависит от различного рода соударений — упругих и неупругих. Следует выделить две группы процессов соударения, изменяющие природу носителей заряда, например захват электронов, и соударения, влияющие на подвижность носителей зарядов без изменения их природы. [c.31]

Приведем расчет процесса торможения релятивистского электронного лучка (РЭП) в смесях газов Аг (Не) + Рг ( U) - Нз. В основе модели лежит предположение о, диффузионном характере распространения электронов, претерпевающих упругие и неупругие соударения. Упругому соударению. ставится в соответствие средняя транспортная длина пробега [c.131]

Понятие подвижности иона в газе вполне обосновано лишь при относительно высоких давлениях газа (1—10 мм рт. ст.) и малой напряженности поля (нет автоионизации) когда прямая пропорциональность между V ж Е нарушается, понятие П. и. становится весьма условным. П. и. в газе может быть определена из теории Ланжевена. В теории предполагается, что энергия поступательного движения ионов вдоль ноля мала по сравнению с энергией теплового движения, а столкновения частиц происходят как соударения упругих шаров. По этой теории П. и. убывает с ростом массы иона и давления газа. Более строгая теория, данная также Лапжевеном, учитывает поляризационные силы, действующие между ионами и нейтральными молекулами, и объясняет рост П. и. с уменьшением диэлектрич. проницаемости газа, в к-ром происходит движение ионов. При движении ионов в сильных полях и при малых давлениях газа теория П. п. должна учитывать неупругие столкновения, образование и распад отрицательных ионов, а для положительных ионов — эстафетный перенос заряда (перезарядка), к-рый состоит в передаче заряда иона молекуле при столкновении. Последний процесс особенпо существен при движении в газе его собственных ионов. Изучение Н. и. весьма существенно для понимания процессов, происходящих при электрич. разрядах в газе. [c.54]

Процесс столкновения электронов с атомами с энергетической стороны может протекать весьма разнообразно. Если кинетическая энергия электронов /мг 2/2 меньше энергии возбуждения резонансного уровня атома (минимальная энергия возбуждения данного атома), го возбуждение атома не произойдёт, кинетические энергии обоих партнёров лишь перераспределяются между ними, как это имеет, например, место при соударении упругих шаров. Такие соударения принято называть упругими соударениями. Для того чтобы атом возбудился, необходимо, чтобы кинетическая энергия электрона по меньшей мере была бы равна энергии резонансного уровня атома для возбуждения нерезонансных линий необходимо, чтобы энергия электрона была бы не меньше энергии соответствующего уровня. Соударения, сопровождающиеся возбуждением атомов, называются неупругими ударами первого рода. В результате такого соударения электрон сохраняет лишь ту часть своей первоначальной энергии, которая была избыточной по сравнению с энергией, требуемой для возбуждения данного уровня. Поскольку участвующие в столкновении атомы также могут обладать кинетической энергией, энергетический баланс подоЗных неупругих соударений может быть более обще написан так [c.32]

Первьп случай представляет собой упругое соударение (упругое взаимодействие) электрона с частицей газа. Взаимодействие, сопровождаемое передачей кинетической энергии движения электрона атому в виде энергии возбуждения или энергии ионизации, называется неупругим соударением электрона, и притом неупругим соударением первого рода. [c.100]

Здесь 5, 7), С—слагаемые скоростей по осям х, у и г X, У, Z— компоненты приложенной к частицам газа извне силы по тем же осям / ( , 7], С, X, у, г) тз. Г ( , т], С, х, у, г)—функции распределения частиц первого рода и частиц второго рода по скоростям и в пространстве. Р1ндекс 1 характериз ет состояние частицы до её вступления в элементы объёма dч и ш g—вектор относительной скорости соударяющихся частиц Ь— прицельное расстояние г—угол между направлением движения налетающей частицы и прямой, проведённой через центры соударяющихся частиц. Предполагается, что все соударения упруги. Элемент объёма [c.296]

Молекулы находятся в состоянии непрерывного ноступательного движения (теплового) и при столкновениях подчиняются законам механики соударений упругих шаров. [c.47]

В гл. И показано, что число цептрал1)Ных соударений упругих шаров, обладающих достаточной скоростью, выра>1. астсл уравнением [c.499]