Кинетическая энергия пучка электронов

Если движущийся электрон может находиться в ограниченном объеме, когда все три пространственные координаты могут изменяться в некоторых пределах, за которыми потенциальная энергия возрастает до бесконечности (трехмерный потенциальный ящик), то уравнение Шредингера распадается на три отдельных уравнения, соответствующих каждой пространственной координате. Кинетическая энергия электрона, обусловленная его движением вдоль каждой координатной оси, выражается соотношениями вида (1.20), в которые входят квантовые числа п , Пу и п.2. Волновая функция электрона в трехмерном потенциальном ящике определяется тремя квантовыми числами, а полная кинетическая энергия равна [c.16]

Для проведения процессов плавки, испарения и термообработки применяют пушки со средней й большой мощностью пучков (от 5 до 1200 кВт), удельной поверхностной мощностью от нескольких десятков киловатт на квадратный сантиметр с диаметром пучков до 100 мм. По применяемым ускоряющим напряжениям различают установки низкого (20-200 кВ), среднего (от 200 до 600 кВ) и высокого (600 кВ -5 MB) напряжения. Ускоряющее напряжение технологических электронно-лучевых установок находится в пределах 10-150 кВ, а в химических электронно-лучевых процессах- 300 кВ, реже 1 MB и выше. В диапазоне ускоряющих напряжений 10-150 кВ скорость электронов составляет 0,2-0,6 скорости света. При напряжении выше 100 кВ следует учитывать релятивистские эффекты, так как кинетическая энергия электрона, ускоренного в поле напряжением U до скорости v, равна [c.103]

Электроны, проходя через вещество, испытывают упругое и неупругое рассеяние. При упругом рассеянии часть кинетической энергии падающего электрона передается ядру, которое можно считать неподвижным. В результате многократного упругого рассеяния узкий пучок моноэнергетических электронов, проходя через толстый слой вещества, постепенно расширяется. При неупругом рассеянии электроны расходуют свою энергию на возбуждение и ионизацию атомов поглотителя. Эти процессы обладают равной по порядку величины вероятностью и обычно объединяются под общим названием ионизационных потерь энергии. Согласно тео- [c.15]

Из формулы (3.12) видно, что при заданной максимальной мощности пучка ускорителя, определяющей дозу в импульсе, а следовательно, переносимую пучком энергию, приходящуюся на единицу длины кюветы (глубина кюветы задается кинетической энергией ускоренных электронов), чувствительность оптического метода регистрации короткоживущих продуктов радиолиза зависит только от числа проходов зондирующего луча через кювету. Увеличение длины кюветы при одновременном увеличении размера пучка без изменения его мощности (например, путем развертки пучка вдоль кюветы) не повышает чувствительности метода, однако полезно с точки зрения снижения вероятности рекомбинации короткоживущих продуктов между собой вследствие снижения мощности дозы. [c.63]

Кинетическая энергия пучка электронов, прошедших ускоряющую разность потенциалов 1/уск, выделяющаяся на бомбардируемой поверхности при попадании на нее п электронов в 1 сек, [c.235]

В последние годы все большее распространение получает электронно-лучевая плавка тугоплавких редких металлов высокой чистоты. При соударении пучка электронов с поверхностью металла кинетическая энергия электронов переходит в тепловую, в результате чего металл нагревается и расплавляется. [c.329]

Поглощение -у-лучей в веществе происходит по одному из трех механизмов. Если энергия у вантов составляет около 10 кэв (Я>1,5 А), то при взаимодействии фотона с атомом наблюдается фотоэлектрический эффект. Кинетическая энергия выбитого электрона равна энергии поглощенного фотона за вычетом энергии, необходимой для удаления электрона из атома. Фотон при этом полностью поглощается и, следовательно, такой процесс не меняет энергии фотонов проходящего пучка, а [c.259]

По волновой теории с увеличением амплитуды электромагнитных колебаний интенсивность светового пучка растет. Поэтому при работе с более интенсивными пучками света энергия, переданная каждому электрону, возрастает. Кинетическая энергия вылетевших электронов должна увеличиваться. [c.21]

Для получения особо чистого молибдена и других тугоплавких металлов применяется плавка в электронном пучке (электронно-лучевая плавка). Нагревание металла электронным пучком основано на превращении в теплоту большей части кинетической энергии электронов при их столкновении с поверхностью металла. Установка для электронно-лучевой плавки состоит из электронном пушки, создающей управляемый поток электронов, и плавильной камеры. Плавку ведут в высоком вакууме, что обеспечивает удаление примесей, испаряющихся при температуре плавки (О, N. Р, Аз, Ре, Си, N1 и др.). Кроме того, высокое разрежение необходимо для предотвращения столкновений электронов с молекулами воздуха, что приводило бы к потере электронами энергии. После электронно-лучевой плавки чистота молибдена повышается до 99,9%. [c.659]

Для этого необходимо получить концентрированный пучок свободных электронов, обладающих за счет высокой скорости значительной кинетической энергией, которая превращается в теплоту при торможении электронов в свариваемых де- Ф талях. [c.301]

При столкновении пучка ускоренных электронов с поверхностью металла происходят следующие процессы 1) проникновение электронов в толщу металла, торможение их и превращение кинетической энергии в тепловую 2) возникновение вторичной электронной эмиссии с бомбардируемой поверхности [c.236]

Вылетающие с поверхности вторичные электроны обладают низкой кинетической энергией, поэтому их следует ускорить потенциалом в несколько сотен вольт. Ускоренные вторичные электроны направляются на детектор (кристалл-сцинтиллятор) и регистрируются. Отраженные электроны, энергия которых близка к энергии первичного пучка, детектируют без ускорения, используя сцинтилляционные или полупроводниковые устройства. [c.333]

Коэффициент полезного действия электронной пушки составляет 0,99—0,98 к. п. д. процесса превращения кинетической энергии электронного пучка в тепло, как видно из рис. 9-11,а, в зависимости от атомного номера переплавляемого [c.249]

Второй основной тип рассеяния — это неупругое рассеяние. При неупругом рассеянии энергия передается атомам и электронам мишени и кинетическая энергия электрона пучка уменьшается. Имеется множество возможных процессов неупругого рассеяния. Мы рассмотрим лишь основные процессы, представляющие интерес в растровой электронной микроскопии и рентгеновском микроанализе (основные сведения по этому вопросу можно получить в книге Киттеля [И]). Краткое описание этих процессов будет представлено здесь. [c.25]

Важной характеристикой вторичных электронов является их малая глубина выхода, что является прямым следствием их низкой кинетической энергии при образовании. При движении в твердом теле за счет потерь энергии из-за неупругого рассеяния, которое имеет большую вероятность для электронов с низкой энергией, вторичные электроны испытывают сильные потери энергии. Кроме того, чтобы вылететь из твердого тела, вторичные электроны должны преодолеть поверхностный потенциальный барьер (работа выхода), для чего требуется энергия в несколько электронвольт. По мере того как электрон пучка продвигается глубже в образец и создает вторичные электроны, вероятность вылета таких электронов экспоненциально убывает [c.59]

В результате ионизации электронных уровней генерируются электроны. Они покидают атомы в процессе столкновения последних с первичными электронами и проходят через вещество, теряя кинетическую энергию в результате описанных процессов. Электроны, образовавшиеся вблизи поверхности, испускаются в вакуум, собираются и регистрируются детектором вторичных электронов. С помощью таких электронов можно получить изображение объемных образцов с топографическим и морфологическим контрастом, если проводить развертку первичного пучка (сканирование) по поверхности образца и измерять ток вторичных электронов как функцию положения пучка электронов (рис. 10.2-5). Контраст изображения определяется главным образом углом между направлением первичного пучка и плоскостью поверхности в определенном участке. Это означает, что при сканировании неровных образцов этот угол меняется от точки к точке и также меняется интенсивность вторичной электронной эмиссии. Полученное изображение очень похоже на изображение [c.329]

В последние годы все большее распространение получает электронно-лучевая плавка тугоплавких редких металлов высокой чистоты При соударении пучка электронов с поверхностью металла кинетическая энергия электронов переходит в тепловую, в результате чего металл нагревается и расплавляется Электронно-лучевая плавка имеет важные преимущества перед другими методами плавки В электронно-лучевых печах слитки можно получать из порошков или скрапа, что исключае- трудоемкие операции по изготовлению электродов, а также дает возможность перерабатывать отходы Электронно-лучевую плавку проводят в глубоком вакууме (Ю —10 мм рт гт) при нагреве ванны жидкого металла на несколько сот градусов выше температуры плавления, что позволяет осуществлять глубокое рафинирование металла При плавке происходит дополнительная очистка от кислорода, азота, а также от некоторых металлических примесей 5п, Ре, РЬ, которые имеют более высокое давление пара по сравнению с основным металлом [c.329]

В рентгеновских трубках в энергию излучения преобразуется небольшая часть энергии пучка (0,15% при /а=20 кВ и 10% при Иа = 2 МВ), а основная часть кинетической энергии электронов преобразуется в тепловую на аноде, причем область, куда попадают электроны, мала по размерам, что делает режим работы мишени весьма напряженным. Величина анодного напряжения определяет интенсивность и спектральный состав рентгеновского излучения. Интенсивность излучения, кроме того, прямо пропорциональна анодному току. Главной причиной, ограничивающей интенсивность излучения, величину энергии квантов рентгеновского излучения и минимальный размер фокусного пятна (область, из которого идет излучение), является сильный локальный и общий нагрев мишени анода, что может привести к их разрушению или расплавлению. Для повышения анодного напряжения и тока трубки принимают различные конструкции анодов (полый, вращающийся и др.) [c.286]

Электронный спектр. Воздействие пучка рентгеновского излучения (РФЭС) или электронов (ОЭС) приводит к эмиссии электронов с поверхности образца. Электронный спектр представляет собой распределение эмитируемых электронов по кинетическим энергиям. Поскольку энергия источника возбуждения составляет единицы кэВ, то эмиссия электронов происходит с внутренних электронных уровней атома. Обычно в электронном спектре присутствует небольшое число характеристических линий. Фоновый сигнал электронного спектра формируется неупруго рассеянными электронами. Пример рентгеноэлектронного спектра приведен на рис. 11.33, а. Интенсивность оже-линий крайне мала. Устройство оже-спектрометров позволяет измерять не только спектр вторичных электронов, но и его первую производную по кинетической энергии электронов. Данный прием позволяет не только значительно повысить интенсивность линий, но и линеаризовать фоновый сигнал. На рис. 11.33, б изображен обзорный оже-электронный спектр поверхности серебра в интегральном и дифференциальном вариантах. [c.258]

Энгельман разработал метод облучения, основанный на использовании бетатрона, который дает пучок электронов с максимальной энергией 28 Мэв. Электроны бомбардируют платиновую мишень, охлаждаемую циркулирующей водой. Кинетическая энергия электронов, проходящих через платину, частично переходит в тормозное излучение, максимальная энергия которого равна максимальной энергии бомбардирующие электронов. у-Излучение имеет характер непрерывного спектра. Было показано, что оптимальная толщина платиновой мишени для электронов с энергией 28 Мэв составляет 2 мм, а для полного поглощения всех электронов пучка, исключающих чрезмерное нагревание части аппа- [c.50]

При неупругих взаимодействиях часть кинетической энергии падающих электронов превращается в потенциальную энергию в результате возбуждения электронных или колебательных уровней атомов мишени. При низких энергиях (порядка электронвольт) доминируют неупругие процессы возбуждения колебательных уровней и плазмонов. При более высоких энергиях (килоэлектронвольты) энергетические потери электронов, проходящих через вещество, обусловлены в основном ионизацией и возбуждением плазмонов. Возбуждение колебаний и плазмонов и ионизация приводят к дискретным потерям энергии и, следовательно, к четким полосам поглощения в энергетическом спектре исходно моноэнергетического электронного пучка. Эти процессы лежат в основе спектроскопии характеристических потерь энергии прошедших электронов (СПЭПЭ). [c.328]

Важным преимуществом источников рассматриваемого типа является то, что ионизация сложных молекул может осуществляться с диссоциацией или без нее кроме того, количество и типы осколочных ионов могут изменяться в зависимости от энергии ионизирующих электронов, и с помощью масс-спектров могут быть получены сведения относительно структурной формулы ионизируемых молекул. Ионы, образующиеся в источнике с электронной бомбардировкой, характеризуются одинаковой энергией в пределах 0,05 эв. Вследствие большой разницы в массах электрона и бомбардируемой молекулы последняя будет получать при электронном ударе незначительную кинетическую энергию. Так как пучок ионизирующих электронов узкий, ионизационная камера представляет собой область, практически свободную от полей, и ионы образуются на более или менее эквипотенциальной поверхности, то они будут получать одинаковую энергию от ускоряющих полей. Благодаря тому что образующиеся ионы имеют небольшие различия в энергиях, источники с электронной бомбардировкой особенно пригодны для масс-спектрометров с простой фокусировкой, без фокусировки по скоростям. [c.116]

В разд. 6 приведены методы и фактические данные для решения характерных для электротермических установок задач теплообмена к таким задачам относятся нестационарный процесс нагрева изделий с внутренними источниками теплоты, теплообмен между нагревателем и изделием в печи сопротивления с учетом кoнфигypaциIi нагревателя, инфракрасный нагрев изделий с использованием темных и светлых излучателей II т. д. Особо следует выделить приведенные в разделе данные для расчета высокотемпературных процессов теплообмена при нагреве и плавке металлов в электронно-лучевых и плазменных установках, отличающихся специфическими видами теп-лопереноса (за счет кинетической энергии пучка электронов или энергии струи плазмы). [c.10]

Первый масс-спектрометр был сконструирован Демпсте-ром Б 1920 г. [3]. В этом приборе применен источник ионов, разработанный Ниром, в котором положительные ионы возникали в результате бомбардировки молекул электронами. Этот тип источника обеспечивал образование ионов с примерно одинаковой небольшой кинетической энергией. Ускорение ионов происходило за счет большой разности потенциалов ионы проходили через щель. Таким образом, получался пучок, в котором все ионы обладали близкой по величине кинетической энергией. Пучок ионов отклонялся на 180° магнитным полем, расположенным перпендикулярно направлению движения ионов, и отклоненные ионы фокусировались на щель, через которую могли проходить только ионы с определенным отношением массы к заряду. Масс-спектрометры с таким разделением ионов относят к приборам статического типа (рис. 1). [c.6]

В ЭТУ, использующих электронно-лучевой нагрев, электрическая энергия преобразуется сначала в кинетическую энергию электронного пучка, бомбардирующего нагреваемую поверхность, а затем, при столкновении пучка с поверхностью нагрева, в тепловую. Ускоренные электроны пучка, достигнув поверхности нагрева, внедряются в нее на определенную глубину. Г1ри пробеге в веществе электроны взаимодействуют с его кристаллической рещеткой, в результате чего возникают возмущения электрических полей микрочастиц, образующих эту решетку. Внешне эти возмущения проявляются как увеличение амплитуды колебаний микрочастиц вещества, т, е. как рост его температуры. Таким образом, основная доля кинетической энергии пучка бомбардирующих электронов превращается в теплоту, разогревающую вещество в области падения на него пучка. Далее теплота распространяется в веществе либо за счет его теплопроводности при нагреве твердого тела, либо за счет теплопроводности и конвекции при нагреве жидких [c.329]

НИИ колебательных энергетических уровней по кинетической энергии медленных электронов (с энергией порядка нескольких электронвольт) после неупругого рассеяния на исследуемой поверхности. Общая схема установки СХПЭЭ показана на рис. 3.22. Колебательная энергия молекул обычно составляет 0,1-1 эВ, поэтому аппаратура, предназначенная для получения колебательного спектра, должна иметь очень высокую разрешающую способность, а электроны пучка - строго определенную энергию. Электроны проходят через монохр9матор и после рассеяния на поверхности попадают, в анализатор, определяющий их кинетическую энергию. Разрешающая способность таких анализаторов составляет около 10 мэВ (80 см ). [c.62]

Поглощение у-лучей в веществе происходит по одному из трех механизмов. Если энергия уквантов составляет около ЮкэВ (А, > 0,15 нм), то при взаимодействии фотона с атомом наблюдается фотоэлектрический эффект. Кинетическая энергия выбитого электрона равна энергии падающего фотона за вычетом энергии, необходимой для удаления электрона из атома. Фотон при этом полностью поглощается, и, следовательно, такой процесс не изменяет энергии фотонов проходящего пучка, а уменьшает только их общее число. С увеличением энергии падающих фотонов существенную роль начинает играть эффект Комптона. Фотон сталкивается с атомным электроном и претерпевает упругое рассеяние, при этом энергия падающего кванта распределяется между электроном отдачи и фотоном рассеяния. Возникающий электрон отдачи в свою очередь вызывает ионизацию вещества. [c.320]

Поглощение улучей в веществе происходит по одному из трех механизмов. Если энергия уквантов составляет около 10 кэв (X > 1,5 А), то при взаимодействии фотона с атомом наблюдается фотоэлектрический эффект. Кинетическая энергия выбитого электрона равна энергии поглощенного фотона за вычетом энергии, необходимой для удаления электрона из атома. Фотон при этом полностью поглощается и, следовательно, такой процесс не изменяет энергию фотонов проходящего пучка, а лишь уменьшает общее число фотонов. По мере увеличения энергии падающих фотонов существенную роль начинает играть эффект Комптона. Фотон сталкивается с атомным электроном и претерпевает упругое рассеяние, при этом энергия падающего кванта распределяется между электроном отдачи и фотоном рассеяния. Возникающий электрон отдачи, в свою очередь, вызывает ионизацию вещества. В случае эффекта Комптона общее число фотонов остается неизменным, хотя энергия их уменьшается (увеличивается длина волны Я) и, кроме того, изменяется направление их движения. Эти рассеянные фотоны также могут вызывать ионизацию вещества. Вероятность комптоновского взаимодействия зависит от числа электронов, приходящихся на единицу площади поперечного сечения вещества. Если энергия у-квантов больше 1,02 Мэе (Я<10 2А), то более вероятен третий процесс — образование пар. Фотон при этом превращается в пару электрон — позитрон. Так же, как и при фото- [c.244]

Когда свет падает на металл, из металла могут быть вырваны электроны. Это не удивительно, поскольку свет представляет собой электромагнитное излучение. Но особенности этого фотоэлектрического эффекта нельзя понять, исходя только из волновой природы света. Оказывается, что электроны совершенно не испускаются, если частота л, вета не превышает некоторого минимального значения Г эсли же частота света достаточно высока, то число испу- - скаемых электронов пропорционально интенсивности света однако энергия их зависит только от частоты падающе-О го света. Эйнштейн показал, что эти факты можно понять, ч если предположить, что свет ведет себя как пучок частиц, ч аждая с энергией /гу. Он предсказал, что кинетическая Энергия выбитых электронов должна определяться соотношением [c.17]

Рассмотрим взаимодействие ионизирующих электронов с веществом и формирование масс-спектра. Исследуемое вещество находится в иоиизационной камере в газообразном состоянии при давлении 10- мм, что означает фактическое отсутствие столкновений между частицами. Молекулы вещества облучаются пучком электронов, имеющих энергию 50—100 эВ. Для ионизации одной из самых стойких органических молекул СН4 необходима энергия 13 эВ, для ионизации других требуется меньшая энергия. Поэтому при бомбардировке электронами с энергией 50—100 эВ ионизируется любое вещество. Ударяющий электрон с энергией 50 эВ движется со скоростью 4,2-10 см/с и, сталкиваясь с молекулой диаметром 10 А (средний размер молекул), пересекает ее за время i =s/y = 10 74,2-10 = = 2,4-10- в с. Эта величина представляет собой лишь 0,025 периода самых быстрых колебаний в молекуле (валентных колебаний С—Н), следовательно, за время взаимодействия электрона с веществом положение атомов в молекуле не изменится. Ввиду огромного различия в массах электронов и ядер кинетическая энергия, переданная электроном ядру, по закону сохранения количества движения будет ничтожна, тогда как энергия, переданная ионизирующим электроном электрону молекулы, будет велика. При прохождении ионизирующего электрона вблизи валентного электрона молекулы последний выбивается, молекула заряжается положительно и образуется молекулярный ион. Электрон удаляется с любой молекулярной орбитали, энергия которой по абсолютной величине меньше энергии ионизирующих электронов. Энергия, необходимая для удаления электрона с верхней занятой молекулярной орбитали, называется первым потенциалом ионизации (ПИ) молекулы, а с орбиталей, лежащих ниже, — вторым, третьим и т. д. потенциалами ионизации. [c.6]

Наиболее распространенным методом получения метастабильных атомов благородных газов является бомбардировка атомного пучка коаксиальными пучками электронов. В качестве примера может быть рассмотрено устройство, описанное в работе [147] и использованное для исследования взаимодействия Не, Ке и Аг с различными благородными газами. Газ при давлении торможения от 20 до 100 ат расширяется в вакууме через небольшое сопло 12—100 мкм. Температура торможения варьировалась от 80 до 1600 К, что соответствовало кинетической энергии пучка от 16 до 350 мэВ. Образованный при помощи скиммера молекулярный пучок проходил через катод с косвенным разогревом, эмитирующая поверхность которого имела сферическую поверхность. Полусферическая сетка, расположенная концентрически с катодом, ускоряла электроны до энергии 150—200 эВ, и полученный пучок электронов взаимодействовал с атомными пучками на длине 4 см в области, ограниченной магнитным полем, создаваемым электромагнитом, служащим для компенсации дивергирующего эффекта пространственного заряда электронов. Устройство включало также тушащую лампу для оптической дезактивации синглетных состояний, например Не( 5о), и отклоняющие пластины для удаления заряженных частиц из пучка. Интенсивность получаемого пучка Не, коллимированного до полуширины на половине мак- [c.173]

Вращение вертущки, изображенной на рис. 4.2, на самом деле представляет собой вторичный эффект воздействия пучка электронов при их попадании на лопасти. Из-за чрезвычайно небольшой массы электронов их механический импульс слишком мал, чтобы передать лопастям вертушки импульс, достаточный для ее вращения. Правильное объяснение этого опыта заключается в том, что в трубке имеется небольшое количество газа, а поток электронов разогревает обращенную к нему сторону лопастей, которая в свою очередь нагревает находящиеся поблизости молекулы газа. Сталкиваясь с лопастью вертушки, молекулы нагретого газа воздействуют на нее сильнее, чем молекулы, находящиеся с обратной стороны лопасти, где газ не нагрет. Таким образом, за вращение вертушки ответственно повышение кинетической энергии молекул разогретого газа. Такой же принцип лежит в основе действия радиометра, вертушка которого начинает вращаты я при попадании на нее солнечного света в этом случае для облегчения вращения вертушки ее укрепляют на вертикальной оси. [c.57]

Из этого уравнения видно что энергия электрона дискретна, т е существует ряд допустимых значений энергии отличающихся друг от друга на определенные интервалы кванты энергии Проме жуточные значения энергии невозможны так как величина п долж на быть обязательно целой В соответствии с различными значе ниями квантового числа п электрон обладает энергией отвечаю щей определенному уровню энергии (рис 1 1) Исключение значе ния п = 0 соответствует невозможности обращения энергии элект рона в нуль Этот результат является общим и для более сложных квантовых систем, энергия которых даже при абсолютном нуле температуры не обращается в нуль, а имеет некоторое нулевое значение Существование нулевой энергии частиц находящихся в ограниченной области пространства согласуется с корпускуляр но волновой природой микрочастиц и соотношениями (1 3) При к = О обращается в нуль импульс частиц а следовательно, и его неопределенность Поэтому условия (1 3) для частиц локализо ванных в ограниченном пространстве, становятся невыполнимы Если движущийся электрон может находиться в ограниченном объеме когда все три пространственные координаты могут изме няться в некоторых пределах, за которыми потенциальная энергия возрастает до бесконечности (трехмерный потенциальный ящик), то уравнение Шредингера распадается на три отдельных уравне ния, соответствующих каждой пространственной координате Ки нетическая энергия электрона, обусловленная его движением вдоль каждой координатной оси выражается соотношениями вида (1 20) в которые входят квантовые числа п, Пу и п.2 Вол новая функция электрона в трехмерном потенциальном ящике определяется тремя квантовыми числами а полная кинетическая энергия равна [c.16]

Рассеяние электронов делится на два типа упругое и неупругое рассеяние, что иллюстрируется на рис. 3.1. Если имеет место упругое рассеяние, то изменяется направление вектора скорости электрона V, а ее величина у1 остается фактически постоянной, так что кинетическая энергия E = 2meV , где — масса электрона, не меняется. От электрона пучка передается образцу лишь энергия менее 1 эВ, которая пренебрежимо мала по сравнению с его первоначальной энергией, которая обычно составляет 10 кэВ или более. Электрон отклоняется от направления падения на угол фу, где индекс у означает упругое . Угол сру может принимать значения в пределах от О вплоть до 180 , но его типичное значение составляет по порядку величины 5°. Упругое рассеяние происходит в результате столкновений электронов высокой энергии с ядрами атомов, частично экранированных связанными электронами. Сечение упругого рассеяния описывается с помощью модели Резерфорда [10] [c.23]

Ионизация электронным ударом. В ионизации электронным ударом (ЭУ) молекулы пробы, попадающие в источник ионов из газохроматографической колонки, ионизируются потоком тепловых электронов, эммитируемых из вольфрамовой или рениевой нити накала (катод) и ускоряемых в сторону анода. Столкновение электронов с молекулами пробы, во время которых часть кинетической энергии электронов передается молекулам, приводит к их возбуждению, фрагментации и ионизации. Поскольку распределение внутренней энергии непосредственно влияет на вид масс-спектра и сильно зависит от энергии электронного пучка Е и последняя обычно устанавливается на стандартном уровне е1 = 70 эВ. [c.601]

В последние годы все более широкое распространение приобретает масс-спектрометрте-ский метод определения термохимических величин. Описание этого метода можно найти, например, в монографиях Бернарда [90] и Коттрелла [255]. В результате масс-спектромет-рических исследований измеряются потенциалы появления и ионизации, а также интенсивности токов образующихся ионов. Если в результате электронного удара происходит разрыв связи в молекуле, то найденные экспериментально потенциалы появления и ионизации позволяют вычислить энергию диссоциации этой связи. При этом необходимо знать энергию электронного возбуждения и кинетическую энергию осколков молекулы. Во многих случаях, однако, отнесение измеренного потенциала появления иона к конкретному процессу вызывает затруднения. Для вычисления энергии диссоциации связи необходимо также знать температуру, при которой происходит диссоциативная ионизация. Как показали Тальрозе и Франкевич [407], в ионизационной камере масс-спектрометра с источником типа Нира между стенками камеры и газом достигается температурное равновесие. Учитывая это обстоятельство, при пересчете результатов масс-спектрометрических работ, в которых температура молекулярного пучка специально не оговорена, в Справочнике принималось, что процессы диссоциативной ионизации протекали при температуре ионного источника. Температура стенок ионного источника приближенно принималась равной 500° К- [c.157]

Из выражения (У1.9) видно, что константа скорости реакции непосредственно выражается через поперечное сечение. Подчеркнем еще раз, что соотношение (У1.7) справедливо и в том случае, когда функция распределения / (г) не является равновесной. Для вычисления скорости химических реакций в неравновесных условиях необходимо составить и решить кинетические уравнения для определения функций распределения X (Яве) и / (г). При этом, разумеется, мы должны располагать данными о всех поперечных сечениях реакций в зависимости от кинетической энергии для различных квантовых состояний реагирующих молекул. Изучение неравновесных процессов в химии высоких энергий привело к тому, что все большее внимание стало уделяться изучению сечений различных реакций. Исследование реакций в молекулярных пучках проводится обычно при тепловых энергиях (см., нанример, работу [6]), тогда как ионномолекулярные реакции обычно исследуются нри энергиях вплоть до десятков и даже сотен электрон-вольт. [c.168]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология