Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости

Прежде чем приступить к рассмотрению уравнения Бернулли для потока вязкой жидкости сделаем следующее допущение будем [c.49]

Это и есть уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости. От аналогичного уравнения для элементарной струйки идеальной жидкости полученное уравнение отличается членом, представляющим собой потерю удельной энергии (напора), и коэффициентом, учитывающим неравномерность распределения скоростей. Кроме того, скорости, входящие в это уравнение, являются средними по сечениям. [c.51]

Уравнение энергии для струйки идеальной жидкости (уравнение Д. Бернулли). Закон сохранения энергии применительно к движению жидкостей и газов записывается в виде уравнения энергии. Получим это уравнение вначале для струйки невязкой жидкости, а затем распространим его на поток вязкой жидкости. [c.42]

Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости [c.37]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ [c.49]

Существенно отметить, что во всех предыдущих рассуждениях относительно закона механической энергии потока (уравнения Бернулли) как для идеальной (не обладающей свойством вязкого трения), так и для вязкой (реальной) жидкости предполагалось, что между двумя рассматриваемыми последовательными сечениями потока отсутствуют какие- [c.61]

Вновь приводится аналогичная рис. 1.8 графическая иллюстрация уравнения Бернулли, но уже для вязкой жидкости, проходящей через непрерывно сужающийся канал, в котором поток движется слева направо и поднимается. На рис. 1.15 механическая энергия подъема р 2, Дж/м , и кинетическая энергия движения рш /2, Дж/м , увеличиваются по ходу потока так же, как это было в примере с идеальной жидкостью. Различие в случае движения вязкой жидкости лишь в том, что суммарная механическая энергия потока здесь уменьшается, и, следовательно, в приведенном примере статическая энергия сжатия потока Р, Дж/м , убывает по ходу движения вязкого потока быстрее, чем в аналогичном примере с идеальной жидкостью. [c.61]

Увеличение средней скорости движения жидкости на участке сужения 1—1) — (II—II) вызовет повышение удельной кинетической энергии потока, в результате чего уменьшится потенциальная энергия потока, т. е. изменит свою величину статическое давление жидкости (рис. 4-1). Это изменение можно установить по уравнению Бернулли. Применительно к нашему случаю движения вязкой жидкости в горизонтальном трубопроводе для сечений I—I и II—II это уравнение имеет вид [c.36]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, при установившемся движении вязкой жидкости сумма геометрического, пьезометрического, скоростного и потерянного напоров в каждой точке любого сечения потока является постоянной величиной. [c.99]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется но каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала уста1ювлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечення О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток на п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке О—О - 2—2 (рис. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология