Жидкость идеальная

В гидростатике изучается равновесие жидкостей, находящихся, в общем случае, в состоянии относительного покоя, при котором в движущейся жидкости ее частицы не перемещаются друг относительно друга. При этом силы внутреннего трения отсутствуют, что позволяет считать жидкость идеальной. [c.29]

Выбрав плоскость сравнения О—О параллельной днищу сосуда, напишем уравнение Бернулли (считая жидкость идеальной) для сечения /—1, соответствующего верхнему уровню жидкости в сосуде, и сечения 2—2, плоскость которого проходит через указанное сжатое сечение вытекающей струи [c.62]

Идеальная жидкость. Идеальной называется жидкость, абсолютно не сопротивляющаяся сдвигу и разрыву (т.е. обладающая абсолютной текучестью и полным отсутствием сил сцепления между частицами, значит, — вязкости и липкости) и абсолютно сопротивляющаяся сжатию (т.е. абсолютно несжимаемая). Трактовка жидкости в качестве идеальной приводит к значительному упрощению ряда закономерностей, используемых в "Технической гидравлике" (раздел ПАХТ, изучающий закономерности покоя и движения жидкости). Реальные жидкости, как правило, близки к идеальным в смысле несжимаемости нужны очень высокие давления (в сотни и тысячи атмосфер), чтобы сжимаемость реальной жидкости стала заметной. Однако реальные жидкости могут весьма значительно сопротивляться сдвигу (свойство вязкости) и растяжению (свойство липкости). Заме- [c.48]

Б. По жидкости - идеальное вытеснение, по пару (газу) -полное перемешивание. [c.156]

Д. По жидкости - идеальное вытеснение, по пару - идеальное вытеснение. [c.156]

Гидродинамические режимы контактирующих двухфазных систем. В гомогенных системах были проанализированы два идеальных режима движения реагирующей жидкости — идеальное вытеснение и идеальное смешение. В гетерогенных системах каждой среде также могут соответствовать оба указанных режима. Следовательно, возможны различные комбинации контактирующих потоков. Например, если обе фазы находятся в режиме идеального вытеснения, то встречается противоточное, параллельное или перекрестное движение двух фаз. Помимо этого, если одна фаза дискретная, т. е. состоит из капель или твердых частиц, то следует учитывать их гидродинамические характеристики. Каждому способу контактирования двух фаз отвечает специфическая форма расчетного уравнения. [c.323]

Заметим, что на диаграмме температура кипения — состав кривая жидкости идеального раствора, в отличие от аналогичной кривой диаграммы давление насыщенного пара — состав, криволинейна. [c.192]

В таком случае получим уравнения движения идеальной сжимаемой жидкости (идеального газа) [c.90]

Осиовным элементом вискозиметра является капилляр 3. Профиль скоростей течения ньютоновской жидкости в капилляре представляет собой параболу (рис. 103), а бингамовской жидкости (идеально пластичной) — усеченную параболу, показанную на рис. 103 пунктиром, В соответствии с этим объемная скорость те-П 163 [c.163]

Основным элементом вискозиметра является капилляр 3. Профиль скоростей течения ньютоновской жидкости в капилляре представляет собой параболу (рис. VII.29), а бингамовской жидкости (идеально пластичной)—усеченную параболу (на рис. VII.29 пунктирная линия). В соответствии с этим объемная скорость течения v = V t в случае ньютоновской жидкости определяется формулой Пуазейля [c.220]

Задание. Предположите, что водяной пар и пар данной жидкости — идеальные газы. Используйте уравнение Клапейрона — Менделеева для каждого из этих компонентов и получите формулу расходного коэффициента водяного пара. Проанализируйте ее. [c.200]

ЖИДКОСТИ. Идеальные зависимости между перемещениями выходного звена привода у, вала или штока гидродвигателя 1/д и золотника шагового распределителя имеют вид [c.335]

Если участок горизонтальной поверхности подвергся малому отклонению от равновесия, то под действием восстанавливающих сил (массовых и поверхностного натяжения) этот участок приходит в движение, проходит состояние равновесия, снова попадает под действие восстанавливающих сил, и, таким образом, возникает волновое движение поверхности жидкости. Большинство задач гидродинамики, связанных с образованием волн на поверхности жидкости, рассматривается в предположении, что жидкость идеальная несжимаемая, а движение ее потенциальное. Для таких волновых движений справедливо уравнение Лапласа (1.73), а поле давлений описывается интегралом Лагранжа—Коши (1.40). Если плоскость хОу совпадает с горизонтальной поверхностью жидкости, а ось 2 [c.91]

Жидкость идеальная, несжимаемая. Как известно, в случае движения идеальной жидкости удельная работа сил трения (или потери) равна нулю и уравнение (1.9) приобретает вид [c.13]

Для математического описания реальных выходных кривых прибегают к другим физическим моделям, проверяя экспериментальным путем их адекватность действительному распределению времени пребывания жидкости в аппарате. Одной из таких моделей, применимой к каскаду последовательно соединенных аппаратов с мешалками, а также к секционированным аппаратам, является ячеечная модель. Последняя рассматривает весь аппарат состоящим из ряда (п) последовательно соединенных ячеек одинакового объема, в каждой из которых жидкость идеально перемешана, но отсутствует перемешивание между ячейками. Так как среднее время пребывания жидкости в каждой ячейке одинаково и равно то для произвольной -й ячейки [c.100]

При отсутствии потерь напора (т.е. при условии, что жидкость идеальная и = 0) имеем [c.179]

Рис. VI.6. Одна из термодинамических закономерностей диаграмм жидкость—идеальный

Специально подчеркнем, что в поршневых насосах поршень тоже не подходит вплотную к крышке цилиндра. Однако вследствие несжимаемости жидкости (идеальной — теоретически, реальной — практически) никакого расширения остатка жидкости, разумеется, не происходит К3 = 4. Поэтому выражение (3.14) — аналог (4.16а) — для поршневых насосов является правомерным. [c.338]

Жидкость остается вязкой только в пределах относительно тонкого пристенного (пограничного) слоя. Вне пограничного слоя вязкость жидкости равна нулю (жидкость идеальная). В пределах пограничного слоя скорость изменяется от нуля до, например, 0,99С/ U — скорость течения идеальной жидкости на стенке). [c.71]

Б. Смеси взаимно растворимых жидкостей (идеальные и неидеальные). [c.17]

Интересно, что уравнение Ленгмюра, полученное на основании модели локализованной адсорбции газов на поверхности твердого тела, часто хорошо описывает адсорбцию растворенных веществ на поверхности лсидкости (поверхности раздела раствор — газ), при которой адсорбция не локализована, так как молекулы подвин ны и образуют двумерную газо- или жидкоподобную пленку. Однако парадоксальность этого факта лишь кажущаяся. Те основные положения модели Ленгмюра, которые не являются состоятельными при адсорбции газов на твердой поверхности, соблюдаются при адсорбции из растворов поверхность жидкости идеально однородна, и взаимодействие адсорбированных молекул в адсорбционном слое мало отличается от взаимодействия их в растворе. К тому же оно сравнительно ослаблено за счет взаимодействия молекул растворенного вещества с молекулами растворителя и практически не влияет на адсорбцию. [c.219]

Буде.м предполагать, что газ п жидкость идеальные н несжимаемые, течение потенциальное, число Вебера VV 1. Скорость жидкости на бесконечности зададим в виде [c.141]

Кроме того, что агент должен иметь желательные характеристики равновесных соотношений пар —жидкость, идеальный азеотропный агент не должен вызывать коррозию и вступать в реакцию с продуктами питания, но должен быть термостабильным, легкодоступным, недорогим, нетоксичным и иметь невысокую теплоту испарения. [c.374]

Рис. 49. Диаграмма давления пара над смесью двух летучих жидкостей (идеальная система).

ВЫЧИСЛИТЬ радиус пор, заполняющихся при данном давлении Р. При выводе формулы предполагается, что жидкость идеально смачивает твердое тело. [c.35]

Вернемся к работе нагнетателя и рассмотрим пространство, ограниченное поверхностями входа и выхода жидкости из рабочего колеса и двумя соседними лопатками (рис. 3.10). Применим для этого случая предыдущие рассуждения. Будем считать, что через рабочее колесо движется идеальная жидкость. Пусть рабочее колесо начинает вращаться равномерно с угловой скоростью (1)0. Поскольку жидкость идеальная, при отиоси-.тельном движении в рассматриваемом пространстве она [c.58]

Уравнение (7.25) справедливо только для химически сходных жидкостей. Идеальные смеси полностью могут бьпь разделены дистилляцией, отделение более летучего компонента из реальных смесей гфоисходит иногда до достижения азеотропной смеси, которая перегоняется без изменения состава. Например, в системе этанол—вода, содержащей 99% (мол.) этанола, дистилляция приведет сначала к образованию азеотропной смеси, содержащей 89% (мол.) этанола, пока не испарится вся имеющаяся вода. На практике азеотропные смеси образуются не часто, но и не так редко, чтобы этим явлением можно было полностью щзенебречь. [c.257]

Результаты расчета площади трещины и объемного расхода воды через продольную трещину в трубопроводе Ду 500 по формуле (56) при = О и тр= Аэкв О (идеальная жидкость, идеальное отверстие), осуществленного в качестве начальной оценки, приведены в табл. 4. [c.46]

В аппарате полного (идеального) смеихения (рис. 1.3,6) последующие и предыдущие объемы жидкости идеально смешаны, температура жидкости в аппарате постоянна и равна конечной к. [c.13]

Наиболее просто уравнение работы (уравнение Эйлера) выводится при следующих допущениях жидкость идеальная, z = оо и угловая скорость со = onst. [c.15]

Он также принимает потенциальное обтекание шара, считая, что жидкость идеальная, так как учет граничных условий (2), как известно [5], имеет больше значение, чем уточнение гидро-динамичеокой картины потока. [c.44]

Основные процессы и аппараты химической технологии Изд.7 (1961) -- [ c.2 ]

Тепло- и массообмен Теплотехнический эксперимент (1982) -- [ c.16 , c.91 ]

Справочник инженера - химика том первый (1969) -- [ c.137 , c.138 ]

Термодинамика многокомпонентных систем (1969) -- [ c.22 , c.23 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 4 (низкое качество) (1948) -- [ c.36 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.21 ]

Гидродинамика, теплообмен и массообмен (1966) -- [ c.78 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология