Степенное распределение скорости вдоль внешней граница слоя

Степенное распределение скорости вдоль внешней границы слоя [c.64]

С помощью (1.80) вычисляются компоненты скорости и их производные, которые подставляются в уравнение количества движения — первое уравнение системы (1.52). При сравнении коэффициентов с одинаковыми степенями 5 получается бесконечная система обыкновенных дифференциальных уравнений для определения коэффициентов — функций (п) (/г = О, 1, 2... или /г = 1, 2,. ..). Обычно ограничиваются вычислением нескольких первых коэффициентов ф (п). Очевидно, что при этом вместо рядов (1.78), (1.79) рассматриваются конечные их отрезки, аппроксимирующие действительное распределение скорости вдоль внешней границы слоя с наперед заданной точностью. Полученные )азложения используются при решении уравнения энергии. 4ной прием расчета, основанный на введении переменных, сводящих решение скоростной и температурных задач к интегриро- [c.44]

Когда турбулентный поток вступает в контакт с обтекаемой поверхностью (рис. II. 12) сначала образуется ламинарный пограничный слой, подобный рассмотренному выше. По достижении некоторого критического размера ламинарное движение в пограничном слое становится неустойчивым (точка А) и развивается турбулентность. В переходной зоне, ограниченной точками А и В, турбулентность распространяется на всю толщину пограничного слоя /, за исключением тонкого слоя вблизи стенки называемого вязким подслоем II. В нем имеет место струйное течение, которое подвергается, однако, интенсивным внешним возмущениям, вызванным проникновением турбулентных пульсаций из ядра потока. Эти пульсации затухают и не приводят к развитию турбулентности, поскольку в вязком подслое определяющую роль играют силь вязкости. Резкой границы между вязким подслоем и т фбулентным пограничным слоем нет. Между ними имеется небольшая переходная область. В связи с малой толщиной вязкого подслоя измерить экспериментально распределение скоростей в нем не удается. Поэтому нет сведений относительно изменения толщины вязкого подслоя по длине. Обычно считают, что его толщина в развитом турбулентном пограничном слое остается по длине неизменной. Условия развития турбулентности в пограничном слое определяются формой и состоянием обтекаемой поверхности (шероховатостью), условиями обтекания и степенью турбулентности потока жидкости. Переход пограничного слоя от ламинарного режима движения к турбулентному определяется критическим значением критерия Рейнольдса Ке кр, для нахождения которого в качестве определяющего размера принимается длина в направлении потока I. Для пластин и тел вращения большой длины при движении жидкости вдоль твердого тела Ке кр = = 2-10 - 2-10 . Для тел другой формы Ке кр меньше. [c.116]