Структура слоя вблизи стенки аппарата

Структура слоя вблизи стенки аппарата [c.15]

Движение жидкости в трубопроводах, как было показано выше, характеризуется неравномерным профилем скоростей в живом сечении потока. Так как частицы вдоль оси потока движутся быстрее, чем вблизи стенок, то время пребывания их в трубопроводе соответственно меньше. Характер распределения частиц потока по времени их пребывания усложняется в случае турбулентного течения из- за хаотического движения частиц, сложной формы их траекторий и пульсации скоростей. Структура потока особенно усложняется при движении жидкости в аппаратах. где она встречает на своем пути различные препятствия в виде слоев зернистых материалов (например, катализаторов), насадок, распределительных устройств и т. п. Очевидно, слишком короткое время пребывания одних и чрезмерно продолжительное пребывание других частиц жидкости в рабочем объеме аппарата приводит к понижению степени химического превращения, протеканию нежелательных побочных реакций, к незавершенности осуществления физических процессов и уменьшению производительности аппаратов. Заметим, что при прочих равных условиях на структуру потока в аппаратах оказывают большое влияние геометрические размеры последних без учета этого обстоятельства невозможен переход от лабораторных моделей к производственным агрегатам. [c.97]

Существующие сегодня способы загрузки насадки в аппарат н могут обеспечить одинаковой проницаемости ее в любом объеме так как при загрузке на отдельных участках слоя образуются произвольные структуры с самой различной проницаемостью. Понятно, что вблизи стенки на случайный характер формирования структуры и проницаемости слоя определенное организующее влияние оказывает стенка. [c.86]

Информация о полях скорости и давления, необходимая для решения задач о распределении и превращении веществ в реакционных аппаратах, часто может быть получена из рассмотрения чисто гидродинамической стороны проблемы. Огромное разнообразие реальных течений жидкости, подчиняющихся одним и тем же уравнениям гидродинамики, обусловлено множеством геометрических, физических и режимных факторов, определяющих область, тип и структуру течения. Классификацию течений для описания их специфических свойств можно произвести различными способами. Например, широко распространена классификация течений по величине важнейшего режимно-геометрического параметра — числа Рейнольдса Ке течения при малых числах Рейнольдса [178], течения при больших числах Рейнольдса (пограничные слои [184]), течения при закритических числах Рейнольдса (турбулентные течения [179]). Следует заметить, что такая классификация имеет важный методический смысл, поскольку определяет малый параметр, Ке или Ке , и указывает надежный метод решения нелинейных гидродинамических задач — метод разложения по малому параметру. Не отрицая плодотворность такой классификации течений, в данной книге будем исходить не из математических и вычислительных удобств исследователя гидродинамических задач, а из практических потребностей технолога, рассчитывающего конкретный аппарат с почти предопределенным его конструкцией типом течения реагирующей среды. В этой связи материал по гидродинамике разбит на две главы. В первой из них рассматриваются течения, определяемые взаимодействием протяженных текучих сред со стенками аппарата или между собой течения в пленках, трубах, каналах, струях и пограничных слоях вблизи твердой поверхности. Во второй главе рассматривается гидродинамическое взаимодействие частиц различной природы (твердых, жидких, газообразных) с обтекающей эти частицы дисперсионной средой. [c.9]

На рис. 5-31 представлена зависимость Арсл = I( ) в логарифмических координатах. При увеличении скорости восходящего потока слой расширяется до точки В и Арсл увеличивается линейно (идет фильтрация потока через слой), затем Арсл проходит через максимум (точка С), наличие которого объясняется по-разному [34] — силами адгезии или самоторможением потока вблизи стенок аппарата. Характерно, что при обратном ходе кривой Д/ сл = I( ), т. е. при уменьшении скорости, точка С отсутствует и прямая процесса фильтрации расположена несколько ниже в результате образования более рыхлой структуры слоя. Линия СО соответствует уравнению (5-150) и характеризуется независимостью Арсп от скорости движения потока через слой. В точке О начинается унос, и слой разрушается. [c.225]

При сварке биметалла кромку обрабатывают с двух сторон. Сначала сваривают основной слой, а затем соответствующими электродами — плакирующий слой. Если двусторонний доступ к сварному шву невозможен, допускается односторонняя сварка с последовательной заваркой обоих слоев. Двуслойную сталь с плакирующим слоем из стали Х18Н10Т или Х17Н13М2Т применяют при температуре до 450° С. Сварка углеродистой стали с кислотостойкой возможна сварной шов получается достаточно прочным, однако коррозионная стойкость кислотостойкой стали вблизи сварного шва снижается вследствие диффузии легирующих элементов и изменения структуры металла. Поэтому при такой сварке сварные швы, в особенности при малой толщине листа, необходимо относить от мест, соприкасающихся с корродирующей средой. На рис. 2 показан узел приварки боковых лап из углеродистой стали к аппарату из нержавеющей стали. На стенку 1 аппарата из нержавеющей стали марки Х18Н9Т приваривается накладка 2 из той же стали, к которой привариваются лапы 3 из стали марки Ст. 3. [c.23]

Настоящая глава посвящена рассмотрению вопросов, связанных с обтеканием тел потоками с твердыми частицами. Данная проблема возникла в связи с изучением движения различных летательных аппаратов в запыленной атмосфере, а также движения двухфазных теплоносителей в трактах энергетических установок. Присутствие твердых частиц может приводить к значительному (порой многократному) увеличению тепловых потоков, а также к эрозионному износу обтекаемой поверхности. Эти явления обусловлены совместным действием целого ряда причин, среди которых — изменение структуры течения набегающего на тело потока, а также характеристик пограничного слоя, развивающегося на обтекаемом теле, соударения частиц с поверхностью, изменение шероховатости поверхности и многое другое. Интенсивность процессов, сопутствуюшдх обтеканию тел гетерогенными потоками, зависит от инерционности и концентрации частиц. Следует отметить, что инерционность частиц напрямую определяется геометрией и параметрами течения и может изменяться для одних и тех же частиц в очень широких пределах. Наличие различных характерных времен (длин) несущего потока (вблизи критической точки обтекаемого тела, вдоль его поверхности, собственно турбулентных масштабов и т. д.) сильно осложняют изучение таких потоков и обобщение данных. Что касается концентрации частиц, то ее значение может многократно превышать исходное значение в невозмущенном потоке из-за резкого торможения потока при приближении к телу, взаимодействия частиц со стенкой, а также межчастичных столкновений. При движении частиц вдоль поверхности тела в пограничном слое, где имеются значительные градиенты скорости и температуры (в случае неизотермического течения), их распределение зачастую носит сложный характер, а концентрация также превышает свое значение в набегающем на тело потоке. [c.129]