Скорость слоем

Для одного и того же слоя, упакованного для наглядности результатов заведомо неоднородно, сопоставим распределение скорости и температуры потока, замеренное по одному и тому же диаметру на выходе из слоя [6]. При измерении скорости слой продувался воздухом при нормальных условиях, при измерении температуры — смесью паров изобутилового спирта и воздуха, предварительно разогретой до температуры начала реакции. [c.49]

У2 — 1)/(г/2 — /О —разность скоростей слоев жидкости, удаленных на расстояние /г — У - [c.48]

При дальнейшем увеличении скорости слой расширяется, высота его ///Яо и порозность е увеличиваются, а перепад давления остается неизменным и равным весу слоя. При неизменном весе слоя высота его увеличивается пропорционально отношению Я = [c.605]

В случае Wo > с увеличением скорости слой расширяется и доля его свободного объема возрастает. При этом высота псевдоожиженного слоя н первоначальная высота неподвижного слоя Н связаны зависимостью. .......................... [c.110]

При протекании жидкости через трубку разные ее слои, располагающиеся концентрически от стенок трубки к ее середине, движутся с разной скоростью у стенки слой молекул неподвижен, следующие слои движутся со все большей скоростью, постоянной для каждого слоя. Такой поток называется ламинарным. При увеличении скорости слои образуют завихрения и перемешиваются ламинарный поток переходит в турбулентный. Ламинарное течение характеризуется двумя основными законами. Первый из них (постулат Ньютона) определяет силу вязкого сопротивления жидкости Р по уравнению [c.191]

Учитывая изложенное, можно определить среднюю направленную скорость слоя газа непосредственно у стенки, исходя из того, что этот слой состоит наполовину из молекул, приходящих к стенке, и наполовину из отраженных от нее [c.135]

Несмачивающий режим взаимодействия капель. Данный режим наблюдался в интервале температур охлаждаемой поверхности примерно от 400 до 880 °С. В этом случае на поверхности не видны следы ударяющихся капель. Был проведен анализ теплообмена излучением между плоской поверхностью и приближающейся к. ней каплей (см. 2.8). Расчет показал, что доля предварительно испаряющейся массы незначительна и лишь весьма мелкие капли не достигают нагретой поверхности в результате полного испарения. По мере приближения капли к стенке скорость испарения возрастает за счет теплообмена излучением, а в непосредственной близости от стенки — и за счет конвекции и теплопроводности. Образующийся с большой скоростью слой пара между каплей и стенкой, видимо, препятствует непосредственному контакту между ними, чем и можно объяснить отсутствие видимых следов. соударения. Зависимость теплоотдачи от плотности потока жидкости в несмачивающем режиме слабее, чем в смачивающем. [c.172]

В первом случае система ведет себя при течении как жидкость, в которой взвешены частицы, способные ориентироваться или деформироваться. Обрывки структурной сетки разрушаются в результате различной скорости слоев в потоке, а отдельные элементы разрушенной сетки, если они имеют вытянутую форму, ориентируются своей длинной осью по направлению течения. [c.328]

Независимо от структуры, все течения в жидкостях или газах разбиваются на ламинарные и турбулентные. Течение, при котором все участвующие в нем частички перемещаются слоями (рис. 45), т. е. имеют почти одинаковые траектории, называется ламинарным, скорость слоев при этом различна. Ламинарное течение можно наблюдать в узких капиллярных трубках, при обтекании тел небольших размеров жидкостью, имеющей малую скорость и большую вязкость. Именно к последнему случаю относится течение в коллоидных структурах. Роль тел малых размеров выполняют коллоидные частички. [c.133]

Когда по трубке течет жидкость, ее масса разделяется на параллельные слои (в данном случае коаксиальные цилиндры). -Слой жидкости, непосредственно прилегающий к стенкам, прилипает к ним и остается неподвижным, следующие же слои перемещаются с тем большей скоростью, чем ближе они к оси трубки. Каждый слой, таким образом, движется со своей постоянной скоростью V, причем скорость слоев симметрично падает от оси трубки к ее краям. [c.217]

Для определения формы макромолекул (а также их анизотропной поляризуемости) пользуются и двойным лучепреломлением в потоке (динамооптический эффект Максвелла). Динамооптиметр представляет собой два коаксиальных цилиндра, между стенками которых находится исследуемая жидкость — раствор полимера. Внутренний цилиндр — ротор — вращается вокруг общей оси, увлекая за собой жидкость. В ней устанавливается градиент скорости — слой, примыкающий к стенке ротора, движется с наибольшей скоростью, слой, примыкающий к стенке неподвижного цилиндра, неподвижен. В результате макромолекулы ориентируются в растворе и подвергаются растягивающему усилию. Жидкость становится анизотропной, подобной двухосному кристаллу. Двойное лучепреломление наблюдается в направлении, параллельном оси динамооптиметра. Его измерение дает указанные сведения. [c.83]

Наиболее интенсивная сегрегация зерен в слое происходит в результате усилий, возникающих при встрече материала с ситом. Интенсивность перемещения зерен внутри слоя определяется величиной кинетической энергии слоя относительно вибрирующей плоскости, которая зависит от относительной скорости (Х отн.) слоя к плоскости в момент встречи. Оптимальное сочетание частоты и амплитуды колебаний грохота следует считать такое, когда скорость слоя ( 1у сл.) материала и просеивающей поверхности ( Ъ с.) будет.в момент встречи максимальной. [c.173]

Образование псевдоожиженного слоя можно, в простейшем случае, представить себе следующим образом (рис. 1-1, а). В вертикальный сосуд 1 произвольной (например, цилиндрической) формы, снабженный поперечным газопроницаемьш поддерживающим устройством 2 в виде сетки, пористой перегородки и т. п., помещен слой мелкозернистого твердого материала 3. При подаче через устройство 2, называемое в дальнейшем распределительной решеткой, снизу вверх потока газа (или жидкости) с малой скоростью слой остается неподвижным. Если постепенно увеличивать скорость газа до величины, при которой вес зернистого материала в слое уравновешивается силой гидродинамического давления восходящего потока, твердые частицы окажутся в гидродинамическом равновесии и получат возможность взаимного пульсационного перемещения, т. е. слой 3 станет текучим и, как будет показано ниже, приобретет также некоторые другие свойства капельной жидкости. С дальнейшим увеличением скорости газа слой расширяется, интенсивность движения частиц возрастает, но без нарушения гидродинамического равновесия. Наконец, по достижении скорости газа, при которой силы гидродинамического давления становятся больше силы тяжести, частицы выносятся из слоя. [c.21]

Уравнение (I) определяет момент отрыва Т о, координату отрыва y j и скорость отрыва о. Физически условие отрыва означает потенциальная энергия силы тяжести слоя не превосходит суммы кинетической энергии движения, и энергии силы трения покоя слоя в момент отрыва. Уравнение (2)-означает равенство координат движения слоя и плоскости и определяет момент встречи -ig слоя и плоскости. Уравнения (З) и ( ) определяют соответственно скорости. слоя и плоскости в момент встречи. [c.175]

Так или иначе увеличение скорости приводит к увеличению перепада давления в неподвижном слое катализатора. Слой сохраняет неподвижное состояние до тех пор, пока вес слоя, приходящийся на единицу его площади, не станет равным перепаду давления. При дальнейшем увеличении скорости слой переходит в псевдоожижен- [c.17]

К Ж. X. обычно относят также гидродинамич. хроматографию, где неподвижная фаза отсутствует. В этом случае используют тот факт, что скорость потока элюента максимальна в центре полого капилляра и минимальна у его стенок, а разделяемые компоненты распределяются между движущимися с разной скоростью слоями элюента в соответствии со своими размерами или под влиянием наложенного в поперечном направлении внеш. силового поля (центробежного, электрического, магнитного). [c.151]

Рис. 35. Схема распределения скоростей слоев масла при жидкостном трении.

При изучении явления обычно применяется динамооптиметр— установка, состоящая из двух коаксиальных цилиндров, причем внутренний цилиндр (ротор) вращается, увлекая за собой жидкость, находящуюся между двумя цилиндрами. В жидкости устанавливается радиальный градиент скорости — слой, примыкающий к стенке ротора, движется быстрее всего, слой, примыкающий к стенке неподвижного цилиндра, неподвижен. Рассмотрим прежде всего, как ориентируются в поле градиента скорости жесткие частицы. Теория явления подробно изложена в [48, 62] (см. также [24]). [c.162]

Средняя по высоте скорость слоя [c.593]

В промышленном регенераторе скорость слоя составляет [c.130]

Для решения рассматриваемой диффузионной задачи необходимо знать и распределение концентрации деполяризатора, и распределение скорости движения среды у электрода. Из теории Левича следует, что толщина слоя, в котором происходит изменение концентрации диффундирующего вещества, много меньше протяженности слоя, в котором имеет место изменение скорости (слоя Прандтля) (рис. 47), причем отношение между ними определяется соотношением [c.102]

При псевдоожижении газами с увеличением их скорости слой, как указывалось выше, последовательно проходит стадии спокойного псевдоожижения (слой относительно однороден по объему) и неоднородного псевдоожижения (барботаж пузырей, образование агрегатов — слой неоднороден по объему). При дальнейшем увеличении скорости газа, когда порозность е превышает 0,7—0,8, слой снова становится однородным с более или менее равномерно распределенной в нем твердой фазой (в случае полидисперсного состава зернистого материала — слой с сепарацией частиц по высоте в зависимости от их размера). В случае псевдоожижения капельной жидкостью слой постепенно расширяется от состояния спокойного псевдоожижения до сепарированного слоя, как правило, минуя стадию образования неоднородного слоя. [c.96]

Поскольку между пластинами и прилегающими к ним слоями жидкости действуют силы межмолекулярного сцепления, возникает явление прилипания поверхностей слоев жидкости к пластинам. Вследствие этого слой жидкости, находящийся в неносредственной близости от пластины А, имеет скорость АТ , а скорость слоя жидкости у пластины В равна 0. Таким образом, относительные скорости [c.31]

С увеличением скорости газа, фильтрующегося через слой мелких частиц, потери напора в слое возрастают до тех пор, пока их величина не становится равной весу слоя. В этой точке, определяемой как начало псевдоожижения (или первая критическая скорость), частицы начинают перемещаться по отношению друг к другу. При дальнейшем увеличении скорости слой расширяется и в конечном счете начинается вынос частиц из слоя. [c.100]

Механизм псевдоожижения заключается в следующем. При подаче вертикального восходящего потока псевдоожижающего агента (газа или жидкости) через слой зернистого материала, лежащий на перфорированной решетке аппарата, на его частицы действуют аэродинамические силы. При малых скоростях слой остается неподвижным, с увеличением скорости отдельные частицы начинают двигаться одна относительно другой, и слой расширяется. При более высокой скорости потока достигается состояние, когда почти все частицы совершают сложное относительное движение, слой переходит во взвешенное (псевдоожиженное) состояние. Началу псевдоожижения соответствует равенство сил гидродинамического сопротивления слоя весу всех его частиц. В действительности требуется еще учитывать силы сцепления между частицами. Началу псевдоожижения соответствует некоторая скорость при которой преодолеваются силы сцепления и перепад давления становится равным весу частиц, приходящемуся на единицу поперечного сечения слоя. Зависимости перепада давления на высоте слоя с учетом архимедовых сил имеют следующий вид [c.119]

Известно, что в сужающемся прямолинейном канале при дозвуковом энергетически изолированном течении газа происходит снижение термодинамической температуры. В винтовом сужающемся канале из-за значительных поперечных градиентов давления создаются условия для повышения скоростей слоев газа у выпуклой стенки по сравнению со скоростями в слоях газа у вогнутой стенки. Таким образом, в винтовом канале не исключено одновременное течение газа как с дозвуковыми, так и со сверхзвуковыми скоростями. Увеличивающаяся неравномерность распределения скоростей приводит уже в каналах сопловых вводов к температурному разделению потоков с более высокими термодинамическими температурами у вогнутой стенки и наиболее низкими в средней части канала по высоте. При дозвуковом течении газа по всей высоте термодинамическая температура будет понижаться по направлению к выпуклой стенке, при сверхзвуковом течении слои газа у этой стенки должны иметь несколько повышенную температуру, чем средние слои. Описанное распределение термодинамической температуры будет сохраняться и после истечения струй в трубу, при этом будут формироваться охлажденный и нагретый потоки. Нечто подобное будет происходить и в тангенциальных сопловых вводах, и, ближе всего к изложенной картине, — в сопловых вводах с лотковым или улиточным выходом. Некоторым подтверждением температурного разделения в каналах сопловых вводов служат данные В. И. Метенина, который наблюдал температурный эффект разделения в вихревой трубе (Д.т = 30 мм) с одним сопловым улиточным вводом при отношении сторон канала соплового ввода 2 3 (больший размер по [c.37]

Регенерация катализатора происходит при движении его в аппарате сверху вииз поочередно в нескольких зонах, одинаковых по конструкции и назначению. В каждой зоне имеются устройства для ввода воздуха и вывода дымовых газов, а также змеевик, по которому движется охлаждающая смесь. Число зон зависит от кратности циркуляции ка-тал.изатора. В каждой зоне выжигают часть кокса и перед поступлением в следующую зону катализатор охлаждают. Скорость слоя катализатора в регенераторе не должна превышать 0,25 м/с, чтобы предотвратить значительный механический износ футеровки и внутренних устройств. [c.281]

Согласно теории турбулентных струй [149], при взаимодействии топливного и воздушного потоков образуется пограничная зона, состоящая из топливо-воздушной смеси. Эта зона с внешней стороны ограничена топливным слоем, с внутренней — воздушным слоем, имеющим начальную скорость. С продвижением вдоль оси обе границы образуют прямые расходящиеся линии (рис. 106, а). Считаем, что дробление струи заканчивается в момент разрушения последнего топливного слоя, т. е. при пересечении внешних границ топливной струи и топливо-воздушной зоны. Если диаметр воздушной струи очень мал, то после исчезновения ядра потока с начальной скоростью осевая скорость начнет резко падать. Это значительно уменьшает скорости слоев, удаленных от оси и, следовательно, снижает взаимодействие топливного и воздушного потоков. В случае очень большого диаметра воздушного потока после разрушения топл 1вной струи в центре еще будет сохраняться ядро, имеющее начальную скорость. Энергия этого ядра используется только на увеличение дальности полета капель, так как разрушение струи уже закончено. Поэтому для распыливания эта энергия является излишней. Оптимальным соотношением размеров топливной и воздушной струи является [c.218]

Дпна п ческая вяэкость паскаль-секунда. Па-с Ра-5 Паскаль-секунда равна динамической вязкости среды, касательное напряжение в которой при ламинарном течении и при разности скоростей слоев, находящихся [c.184]

Благодаря внутреннему трению перемещение одного слоя жидкости вызывает движение соседнего чем больше трение, тем меньше различие в скорости этих слоев. Однако трение недостаточно велико, чтобы полностью выравнивать скорости слоев, чтобы они все двигались одинаково быстро. Следовательно, в результате действия тангенциальной силы F рядом находящиеся слои начинают двигаться с различными скоростями относительно друг дру1а. Поэтому напряжение [c.357]

Структура потока I аппаратах с лспточпыып и шнековыми мешалками носит выра кеш1ый характер едииого циркуляционного контура [13, 135]. Прн этом центральный поток, двигающийся вверх или вниз но оси аппарата, занимает в поперечном сечении аппарата зону с ц = (0,56- 0,6) О. При исследовании циркуляционного контура прн гомогенизации в аппарате с ленточной мешалкой в процессе перемешивания и охлаждения высоковязких сред по усреднению температурных полей экспериментально [13] подтверждено наличие заторможенного (по осевой составляющей скорости) слоя между центральной и периферийной зонами осевой циркуляции в интервале (0,56- -0,6) О. [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология