Рейнольдса критерий критические значения

Зависимость толщины пленки от количества стекающей жидкости и от критерия Рейнольдса показана в табл. 26 применительно к воде при температуре 26° С, а применительно к различным жидкостям — на кривых, изображенных на фиг. 42. Критическое значение критерия Рейнольдса было установлено при помощи эксперимента и равно Ке . , = 1080. [c.100]

Рассмотрим вначале обогрев с помощью насыщенных паров теплоносителей, причем применительно к реакторам с греющими рубашками, т. е. применительно к условиям конденсации паров на вертикальной стенке. При этом, как известно (2, 15, 16], возможны три режима конденсатной пленки чисто ламинарный режим, т. е. режим, при котором критерий Рейнольдса для стекающей конденсатной пленки Ке меньше его критического значения Ке р, ламинарный по критерию Ке режим, но в котором возможно волнообразное течение, и, наконец, турбулентный режим, для которого справедливо соотношение Не >Ке . [c.58]

Величина Не, соответствующая переходу одного вида движения в другой, называется критическим значением критерия Рейнольдса, причем для прямых труб Рекр. = 2300. Движение жидкости в прямых трубах при Ре < 2300 является устойчивым ламинарным. При Ре > 2300 движение турбулентно, однако устойчивый (развитый) турбулентный характер оно приобретает при Ре > 10 000. В пределах Ре от 2300 до 10 000 турбулентное движение является недостаточно устойчивым (переходная область). [c.144]

Следовательно, критическое значение критерия Рейнольдса при движении жидкостей по прямым трубопроводам [c.37]

Ламинарный поток на длине 5, где критерий Рейнольдса достигает критического значения (Не)кр. и далее для дс> я турбулентный поток [c.71]

При некотором критическом значении критерия Рейнольдса происходит резкое изменение поведения движущихся капель и пузырей. 38 [c.38]

Опытами О. Рейнольдса, повторенными и уточненными многими другими исследователями, установлено, что имеются нижнее критическое значение критерия Рейнольдса (Не р) и верхнее критическое значение (Не р). [c.100]

Автомодельность может наступить при изменении условий протекания процесса. Типичным примером служит сопротивление сил трения движению вязкой жидкости. Как показано в дальнейшем, при значениях критерия Рейнольдса ниже определенного предела оно зависит главным образом от этого критерия и в малой степени — от шероховатости стенок трубы. Однако при увеличении Ке сверх некоторого критического значения фактором, определяющим сопротивление, становится именно шероховатость стенок трубы. Сопротивление перестает зависеть от Ке, т. е. процесс становится автомодельным по этому критерию (см. стр. 88). [c.82]

Критерий Рейнольдса определяет характер потока вещества. При некотором критическом его значении происходит более или менее резкий переход от одного режима течения к другому. Так, при течений по трубам (d — внутренний диаметр трубы) при величинах Re, меньших 2100—2300, имеет место ламинарный поток, т.е. установившееся слоистое течение, в котором во всем сечении трубы скорости параллельны оси трубы. При более высоких значениях Re поток становится турбулентным, т. е. возникают хаотические завихрения. В случае внешнего обтекания (d — диаметр обтекаемых частиц) критическое значение числа Re лежит между 20 и 30. При значениях Re, меньших критического, устойчивый ламинарный режим восстанавливается после его нарушения каким-либо возмущением, например отдельными неровностями на стенках трубы или на поверхности обтекаемого тела. [c.258]

В теоретическом анализе процессов центрифугирования следует отметить наличие белых пятен, относящихся к проблемам гидродинамики жидкостей в поле центробежных сил. Например, в роторах центрифуг турбулентное течение часто не возникает даже при весьма высоких значениях критерия Рейнольдса, превосходящих критические значения в поле сил тяжести. [c.327]

Критическое значение критерия Рейнольдса в начале псевдоожижения при Ёо = 0,4 (1.21) [c.260]

Опытные данные определения потери напора строго подчиняются этому закону в пределах установившегося ламинарного движения жидкостей, т. е. в пределах значений критерия Рейнольдса ниже критического (/ е<2320). [c.67]

Последнее уравнение при подстановке в него критических значений критерия Рейнольдса позволяет найти соответствующие критические значения и для критерия Архимеда, в выражение которого скорость осаждения не входит. [c.87]

Сопротивление потоку можно рассчитать по напряжению сдвига на участке с ламинарным пограничным слоем и на участке с турбулентным пограничным слоем. Для критического значения критерия Рейнольдса, равного 485 000, этот расчет дает следующий результат [c.186]

Значение А можно взять либо из графика рис. 8-4, либо вычислить по формуле Л = 1,5Рг Ч Коэффициент 0,87 появляется в результате замены средней скорости, использованной для трубы, скоростью и, для рассматриваемого случая, которая соответствует скорости движения по оси трубы. Формула (8-17) дает значение локального коэффициента теплообмена. В разд. 6-1 указывалось, что ламинарный пограничный слой существует близ. переднего края плиты. Только тогда, когда значение критерия Рейнольдса становится критическим (приблизительно 5-10 ), режим движения в пограничном слое становится турбулентным. Формула (8-17) дает значения коэффициента теплообмена для зоны с турбулентным режимом движения среды, тогда как для ламинарного режима движения надо принять фор-мулу (7-13) [Л. 117]. Для газов формулу (8-17) можно несколько упростить, так как в этом случае величина критерия Прандтля близка к единице, а поэтому знаменатель 270 [c.270]

Райан и Джонсон ввели альтернативный критерий — параметр стабильности Z, определяющий точку, в которой возникает турбулентность. Главное преимущество такого подхода заключается в постоянстве критического значения, независимо от п. По теории Райана и Джонсона турбулентное течение возникает в точке r R, в которой параметр Z максимален, а локальное число Рейнольдса составляет 2100. Максимальное значение Z для всех жидкостей равно 808. Для ньютоновских жидкостей при максимальном Z г// — для неньютоновских жидкостей r R возрастает с уменьшением п. Таким образом критическое значение Z, равное 808, не зависит от п, но средняя скорость течения, необходимая для возникновения турбулентности, возрастает со снижением п, что не противоречит выводам Доджа и Метц-нера. Райан и Джонсон подтвердили свою теорию экспериментальными данными. [c.204]

Эта зависимость представлена на рис. 12-2 пунктирной линией. Турбулентный режим характеризуется двумя пучками линий на рис, 12-2, Один из них относится к критическому значению критерия Рейнольдса для перехода к турбулентности Рес = 400, а другой — Кес = 300. [c.416]

Укажите физический смысл критерия Рейнольдса. Какие факторы влияют на критическое значение этого критерия [c.62]

Наиболее надежно скорость начала псевдоожижения определяют экспериментально на лабораторных или опытных установках. Расчетным путем находят следующим образом. Для частиц шарообразной или близкой к ней формы критическое значение критерия Рейнольдса (Кео , при котором начинается псевдоожижение, можно определить по следующему уравнению [c.126]

Следует иметь в виду, что приведенные критические значения критерия Рейнольдса являются приближенными и зависят от конструкции и геометрических размеров аппарата и мешалки. [c.152]

Характерной и замечательной особенностью внутренней задачи является область чисто ламинарного режима движения жидкости — так называемого движения Пуазейля, в котором турбулентность полностью отсутствует. Этот режим является единственном возможным при значениях критерия Рейнольдса, меньших критического. [c.35]

График построен в логарифмическом масштабе. Вертикальная стрелка отвечает критическому значению критерия Рейнольдса. [c.43]

Условия перехода неньютоновской жидкости от ламинарного режима движения к турбулентному значительно сложнее, чем для ньютоновских жидкостей. Критическое значение критерия Рейнольдса Рбкр для неньютоновских жидкостей зависит от индекса течения п. Так, Ке р = 2100 при п = 1 уменьшается до Кекр = = 1400 при п = 0,65. [c.312]

По оси ординат — диффузионный критерий Нуссельта по оси абсцисс — диффузионный критерий Пекле. Вертикальная прямая отвечает критическому значению критерия Рейнольдса. Слева от нее ламинарная, справа — турбулентная область. Сплошная кривая в ламинарной области проведена согласно закону Левека (I, 39). Точки — результаты экспериментов [17] [c.69]

Режим движения потока определяется значением критерия Рейнольдса (Re). Прн движении потока по трубам критическое значение находится вблизи 2300, причем переход от ламинарного режима к турбулентному происходит довольно резко. [c.248]

Режимы течения. Рейнольдс опытным путем установил, что в движущемся потоке жидкости или газа можно отчётливо различить два режима течения. Они получили названия ламинарный и турбулентный. При первом режиме слои жидкости скользят друг по другу и отдельные частицы движутся по непересекающимся траекториям. При турбулентном режиме, напротив, частицы движутся неупорядоченно, хаотически, а отдельные слои жидкости перемешиваются друг с другом, образуя вихри. Было также установлено, что при-достижении величиной Ке = ш//у (названной позднее критерием Рейнольдса) некоторого критического значения ламинарный режим начинает сменяться турбулентным. Здесь I представляет собой некоторый характерный линейный размер. Для потока жидкости или газа внутри труб принято использовать в качестве характерного размера I внутренний диаметр трубы в. В этом случае Некр = 2100. [c.65]

При большой высоте вертикальной поверхности охлаждения и больших температурных напорах течение пленки конденсата может перейти в турбулентный режим. При этом в верхней части поверхности, где Кедл < Кекр течение пленки является ламинарным или волновым. На некотором расстоянии Хкр от верхнего конца поверхности критерий Рейнольдса достигает критического значения и течение переходит в турбулентный режим. Следовательно, на вертикальной поверхности охлаждения течение пленки конденсата носит смешанный характер. [c.130]

Эта часть потока называется установившимся потоком. Величина, представляющая сабой отношение расстояния е к диаметру трубы с1, является функцией числа Рейнольдса. В области установившегося потока пото К является тур1булент1ны1м, когда число Рейнольдса превышает критическое значение. Если число Рейнольдса определяется средней скоростью Нт в лоперечнам сечении трубы диаметра й, то критическая величина критерия Рейнольдса будет определяться выражением [c.167]

В случае внутреннего течения переход от ламинарного режима к турбулентному происходит скачком при достижении критического значения критерия Рейнольдса, причем одновременно скачкообразно меняются также критерии Нуссельта и Стэнтона. Согласно Франк-Каменецкому" А1бг прохождение потока сквозь зер- нистый слой дает промежуточную картину имеются как тела, обтекаемые потоком, так и каналы, по которым он движется. Зависимость между критериями подобия для внутреннего и внешнего потоков может быть представлена эмпирической формулой [c.93]

Если поток движется по трубопроводу, имеющему некоторый радиус кривизны, например по- змеевику с диаметром витка О и внутренним диаметром трубы й, то критическое значение критерия Рейнольдса увеличивается Некр>2100 (ламинарное движение в интервале более высоких значений Не). Так, при 0/й = 50 Кекр = 6000, а при 01й= 5,5 Н-екр = 7600. [c.52]

Для определения критических значений этих безразмерных комплексов, отвечающих переходу от ламинарного режима движения к турбулентному, использовано наблюдаемое экспериментально равенство коэффициента трения как для ньютоновских, так и для неньютоновских жидкостей при турбулентном режиме. На основании совместного решения уравнения движения жидкости в круглой трубе с реологическим уравнением (И.105) выявлена зависимость критического значения критерия Рейнольдса Кеокр от безразмерных комплексов а и 0. Оказалось, что для дилатант-ной жидкости решения приближенно описываются формулой [c.133]

Е сли значение критерия Рейнольдса превышает критическое, то где-то на участке стабилизации режим движения в пограничном слое меняется на турбулентный. При возрастании значения критерия Рейнольдса переходная зона приближается к входному отверстию. Так как толщина турбулентного пограничного слоя увеличивается быстрее, чем ламинарного [см. уравнение (6-35)], то длина участка стабилизации Le сокращается. При Red = 3 000 поток на всем уча( п1Ке стабилизации oqht даминарнуй характер. 196 [c.196]

Рассчитайте тепловой пограничный слой вдоль плоской пластины на основании следующих допущений поток ламинарен до критических значений критерия Рейнольдса Ксс. Затем он быстро переходит в турбулентный таким образом, что в критической точке коннектив[1ая толиипш турбулентного пограничного слоя равна конвективно тол и,и-не ламинарного слоя. Поток имеет критерий Прандтля, равный 1. Выведите соотнощение для среднего значения критерия Нуссельта и срав 1н-те с соотнощением на стр. 271. [c.287]

Во внутренней задаче переход от ламинарного режима к турбулентному происходит скачком при определенном критическом значении критерия Рейнольдса, которое для прямой круглой трубы лежит между 2100 и 2300. Это явление носит название гидродинамического кризиса. В точке гидродинамического кризиса резким скачком меняются значения всех величин, характеризуюп их поток, в частности критериев Нуссельта и Стэнтона. [c.35]

Когда турбулентный поток вступает в контакт с обтекаемой поверхностью (рис. II. 12) сначала образуется ламинарный пограничный слой, подобный рассмотренному выше. По достижении некоторого критического размера ламинарное движение в пограничном слое становится неустойчивым (точка А) и развивается турбулентность. В переходной зоне, ограниченной точками А и В, турбулентность распространяется на всю толщину пограничного слоя /, за исключением тонкого слоя вблизи стенки называемого вязким подслоем II. В нем имеет место струйное течение, которое подвергается, однако, интенсивным внешним возмущениям, вызванным проникновением турбулентных пульсаций из ядра потока. Эти пульсации затухают и не приводят к развитию турбулентности, поскольку в вязком подслое определяющую роль играют силь вязкости. Резкой границы между вязким подслоем и т фбулентным пограничным слоем нет. Между ними имеется небольшая переходная область. В связи с малой толщиной вязкого подслоя измерить экспериментально распределение скоростей в нем не удается. Поэтому нет сведений относительно изменения толщины вязкого подслоя по длине. Обычно считают, что его толщина в развитом турбулентном пограничном слое остается по длине неизменной. Условия развития турбулентности в пограничном слое определяются формой и состоянием обтекаемой поверхности (шероховатостью), условиями обтекания и степенью турбулентности потока жидкости. Переход пограничного слоя от ламинарного режима движения к турбулентному определяется критическим значением критерия Рейнольдса Ке кр, для нахождения которого в качестве определяющего размера принимается длина в направлении потока I. Для пластин и тел вращения большой длины при движении жидкости вдоль твердого тела Ке кр = = 2-10 - 2-10 . Для тел другой формы Ке кр меньше. [c.116]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология