Случай сильной ударной волны

Случай сильной ударной волны. Здесь возможна приближенная постановка для очень сильных ударных волн, когда значение давления перед волной Pl много меньше давления за волной рг. В предельном случае Pl /р2 —> О это приводит к приближению, уравнения которого получаются из (26), если просто положить pi = 0. Следует заметить, что, строго говоря, состояние политропного газа с pi == О и pi 7 О достигается, только если в нем обращается в нуль температура Ть Хотя реально абсолютный нуль недостижим, как приближение такое предположение является приемлемым. В приближенной постановке, когда р = Q тл р Q, соотношения (26) могут быть удовлетворены при /3 = О и при произвольном а. Следовательно, для очень сильных автомодельных ударных волн (с показателями автомодельности /3 = О и любым а), идущих по неподвижному газу с плотностью Рь приближенно справедливы следующие соотношения [c.204]

Второе качественное отличие мономолекулярного распада от диссоциации двухатомных молекул в ударной волне связано с существованием предела высоких давлений для реакции в многоатомном газе. В этом пределе все внутренние степени свободы заселены равновесно, и в зоне химической релаксации в ударной волне температура и константа скорости распада любого многоатомного газа (в том числе и трехатомного) монотонно уменьшаются, асимптотически приближаясь к точке полного термодинамического равновесия. Разумеется, эти закономерности как при низких, так и при высоких давлениях не относятся к случаю сильного разбавления реагента инертной средой. В условиях сильного разбавления реакция в ударной волне постоянной интенсивности протекает при почти постоянной температуре и плотности. В таких условиях ударная волна с кинетической точки зрения является лишь средством получения постоянной высокой температуры и никакой другой специфики не вносит. [c.152]

При VI =1 получается С = —оо это означает, что вся тепловая энергия частиц газа теряется на фронте. При возрастании у1 от единицы до 7 константа С возрастает от —оо до нуля доля теряемой энергии уменьшается. Случай у =у соответствует отсутствию потерь или притока энергии на фронте — нормальному сильному взрыву. При VI > V имеет место приток энергии на фронте ударной волны. [c.67]

Роль того или иного механизма подъема частицы выявляется при рассмотрении количественных соотношений, связывающих интенсивность ударной волны со скоростью нарастания пограничного слоя. Например, для случая сильных ударных волн и крупных частиц, которые относительно долго или вообще не попадают полностью внутрь пограничного слоя, более важным будет механизм подъема, обусловленный аэродинамической интерференцией по сравнению с силой Саффмана. Поэтому в работе [41] для выяснения областей влияния различных сил предложена комбинированная математическая модель для описания процесса подъема частиц пылевидного слоя в режиме одиночных частиц, учитывающая одновременное действие сил Саффмана и аэроди- [c.201]

Рассмотрим отображение дозвуковой области в плоскость годографа. Граница образа области дозвуковых скоростей за сильной ударной волной представляет собой самопересекающуюся кривую С1АВ, состоящую из отрезков ударной поляры и прямых /3 = /Зо, А = 1, если /З1 < /Зо < /З2, где /З1 — значение /3 в точке пересечения ударной поляры с прямой Л = 1, /З2 — максимальное значение /3 на ударной поляре. При /3 < /З1 образ дозвуковой области (за сильным скачком) целиком лежит внутри петли ударной поляры. Оба случая неосуществимы ввиду свойства локальной однолистности отображения (рис. 8.26). [c.244]

Следует подчеркнуть, что рассмотренная нами картина взаимодействия пограничного слоя с набегающим равномерным потоком ограничивалась случаем тела с заостренной передней, частью. Затупление носовой части тела, а также неравномерность внешнего потока (например, при сильно искривленной головной ударной волне) вносят дополнительные изменения в распределении давления. Эти виды взаимодействия рассмотрены в монографии Хейза и Пробстина. [c.131]

Разобранный случай соответствует исключительно сильной детонации, когда в момент ее возникновения имелось еще значительное количество совершенно несгоревшей смеси. На рис. 10 представлен случай более слабой детонации, когда ири самовоспламенении несгоревшая часть за ряда составляет около 20% по объему (55—60% по массе). Как и иа рис. 9, мы видим, что первый очаг самовосп.яамепеиия появляется впереди фронта основного пламени (в точке А, 3°,53 после в. м. т.). От этого очага самовоспламенение распространяется в разных наиравлепиях также с резко различными скоростями, составляющими в направлении от А к О около 750 м/сек, а в противоположном направлении — около 200 м/сек. Мгновенные положения фронта самовоспламенения, а также ударных волн построены в данном случае через интервалы времени 1,22-10 сек (1/82 000 сек) и обозначены индексами 174—207. [c.227]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология