Ударная поляра

Рис. 1.64. Ударная поляра косых скачков уплотнения и схема ее использования.

Графически эти зависимости для фиксированного значения M представлены на рис 4.24. Значения р/ри расположенные выше р/р1 — 1, представляют так называемую ударную поляру для косого скачка уплотнения. Как известно, при данном значении угла поворота 0 существует два решения для р1р, соответствующие слабому и сильному скачкам уплотнения. При решении газодинамических задач обычно выбирается меньшее значение р р, отвечающее слабому скачку. Значения р р, расположенные ниже р р = 1, получены для течения Прандтля — [c.179]

Ударная поляра, максимальный угол отклонения потока [c.217]

Ударная поляра. Возможно иное графическое представление уравнений косого скачка уплотнения. Так, связь между скоростями потока перед скачком и за ним может быть выражена в виде [c.75]

Рис. 1.65. Расчетная диаграмма ударных поляр для воздуха (и=1,41).

УДАРНАЯ ПОЛЯРА, МАКСИМАЛЬНЫЙ УГОЛ ОТКЛОНЕНИЯ 217 [c.217]

Это и есть уравнение ударной поляры, связывающее между собой Уа и V2y координаты точки конца вектора скорости 2 в плоскости годографа скоростей. [c.219]

Из уравнения (49,1) видно, что ударная поляра представляет собой кривую третьего порядка с осью симметрии, совпадающей с осью г/а,. [c.219]

Точки (3 и Я, ударной поляры имеют абсциссы = — [c.219]

При < образуются две косые ударные волны, пересекающиеся в вершине клина, точнее, по ребру клина, проходящему через точку А (рис. 21). Вектор скорости за фронтом ударной волны по течению отклонится на угол, равный половине угла раствора клина . Согласно уравнению ударной поляры (49,1) каждой из двух сторон клина [c.220]

Необходимо, однако, еще раз подчеркнуть, что в формулы по сопротивлению и теплообмену для пластинки входят физические и механические величины газовой среды скорость о, вязкость 7)о, плотность Ро и др., которые относятся к набегающему потоку вдали от тела вверх по течению. В случае же применения этих формул к клину величины о, 7)о, Ро и т. д. относятся уже к потоку за фронтом косой ударной волны вниз по течению и определяются из соответствующих величин набегающего потока по формулам для косой ударной волны ( 46) при помощи ударной поляры ( 49) или таблиц [51]. [c.251]

Ударные волны. Соотношения Гюгонио. Ударная поляра. [c.19]

При А1 1 (А1>1) семейство ударных поляр описывается асимптотической формулой [32 [c.20]

Отметим, что каждая ударная поляра представляет собой образ в плоскости годографа А/3 ударной волны, возникающей в равномерном сверхзвуковом потоке при А1 = Аоо. [c.20]

Соотношения р2 = р2 р1 сг к) /З2 = /32( 1, сг,/с), вытекающие из условий Гюгонио, могут рассматриваться как параметрическое задание семейства замкнутых кривых (при постоянных р1, к) — ударных поляр в плоскости рР. [c.20]

Головная ударная волна. Из соотношений на скачке уплотнения следует, что образ головной ударной волны, т. е. ударной волны в равномерном набегающем потоке, в плоскостях Л/3 и рР располагается на заранее известных кривых — ударных полярах . [c.39]

Граничные условия на ударной поляре и на образе границы тела [c.44]

На ударной поляре в плоскости Х/З или р/З имеет место однородное граничное условие косой производной дф / ди = О по непрерывному полю направлений, заданному на ударной поляре. [c.44]

Поэтому используя формулы (25), получим на ударной поляре при х / О, я ф оо (см. 13) [c.44]

Из свойства скачков уплотнения известно, что на ударной волне а Ф Ф /5, поэтому в характерной точке I = О, т.е. / а к Моо) = 0. В связи с симметрией ударной поляры имеет место свойство на ударной поляре 6 плоскости Х/З существуют две характерные точки, где поле у касательно к поляре на ударной поляре в плоскости р/З характерных точек нет. [c.45]

Действительно, вращение V можно вычислить как полное приращение вдоль простой дуги скачка угла отклонения вектора скорости на скачке, который в силу соотношений Гюгонио (ударная поляра) не может достигать значения тг/2. Это соображение относится и к разветвленным (пересекающимся) скачкам, так как в точке излома после скачка возникает особенность [c.181]

В плоскости годографа скорости, где по осям координат отложены величины и и<2у, уравнение (1.116) изображается кривой, которая называется строфоидой или гипоциссоидой. Часть строфоиды, соответствующая физически реальным значениям 2х и П2у, представляет собой замкнутую линию, которая в газовой динамике называется ударной полярной. Применительно к уравнению (1.117) она показана на рис. 1.64. Ударная поляра может служить для графического определения параметров скачка. Так если отклонение потока скачком б известно, то отрезок ОС, проведенный из начала координат под углом б, определит скорость Яг, т. е. 2. Для определения угла 3 следует опустить перпендикуляр 0Л1 на продолжение прямой АС. Угол, образуемый этим перпендикуляром с осью абсцисс, равен искомому углу р. В практических расчетах [c.75]

В случае клина для турбулентного слоя можно повторить полностью рассуждения, приведенные в п. 56 для ламинарного пограничного слоя. В соответствии с этим при плоском косом скачке на ребре клина пограничный турбулентный слой вдоль его поверхности будет таким же, как и вдоль пластины. Для него поэтому будут иметь место все предыдушие соотношения данного параграфа, если в них подразумевать под I и Ь длину и ширину граней клина и параметры потока на внешней поверхности слоя ро, Мо> и др. определять при помощи формул для косой ударной волны (п. 46), ударной поляры (п. 49) или таблиц [51]. Отличие еще будет заключаться в том, что сопротивление 5 будет определяться формулой (56,2), в которую входит площадь 5, равная площади проекций граней клина на плоскость его симметрии. [c.285]

Ударные волны. Соотношения Гюгонио. Ударная поляра. Асимптотика семейства ударных поляр при Лсхэ —1 [c.19]

График которого (рис. 1.5) в плоскости uv называется ударной полярой. Семейство ударных поляр, зависящих от Ai при к = onst находится внутри окружности — ударной поляры, соответствующей [c.20]

При исследовании течения в плоскости годографа полезно знать характер отображения границ области течения. Граница области может состоять из отрезков линий тока — контуров тел и свободных поверхностей, ударных волн, характеристик. Самыми простыми являются случаи, когда образ границы в плоскости годографа состоит из заранее известных кривых — отрезков прямых (3 = onst (прямолинейная линия тока в физической плоскости), Л = onst (свободная граница), ударная поляра (ударная волна в равномерном сверхзвуковом потоке). Часто встречается случай, когда на граничной линии тока имеется точка излома. Если касательные к линии тока в этой точке составляют угол меньше тг (угол измеряется в области течения), то скорость в ней равна нулю, либо изменяется скачком (из угловой точки исходит скачок уплотнения). Если угол больше тг, обтекание угла будет сверхзвуковым или трансзвуковым. Аналогично случаю плоского потенциального течения [5] для вихревых течений доказывается следующее свойство. [c.37]

Численное решение трансцендентного уравнения / = О при 1,2 к 1,6 показало, что оно имеет единственный корень при каждом значении скорости набегающего потока. (В силу симметрии ударной поляры уравнение решалось в верхней полуплоскости.) Схематическое изображение кривой /(/с,сг, Mqo) = О на диаграмме ударных поляр при к = onst было дано на рис. 1.5. Данная кривая пересекает ударную поляру в звуковой точке при Мо = 1,6895 (к = 1,4). Связь этого свойства с общим видом минимальной области влияния при обтекании профиля будет указана в гл. 8. [c.40]

Сформулируем для плоских вихревых течений граничное условие на ударной поляре, аналогичное условию в плоском потенциальном потоке, полученному Ф. И. Франклем [104] и К. Г. Гудерлеем [32 . [c.44]

Из асимптотики семейства ударных поляр при Лоо 1 (см. гл. 1, 6) следует, что касательная к слабому скачку близка к нормали линии тока, поэтому этот скачок не может иметь большую протяженность, так как звуковая линия, ограничивающая сверхзвуковую зону, на большей части своей длины не ортогональна линиям тока. Таким образом, спрямление контура на участке малой длины профиля приводит к возникновению слабого скачка малой длины, т. е. интенсивность, протяженность и расстояние скачка от звуковой линии стремятся к нулю вместе с длиной деформированного участка профиля. [c.176]

По сравнению с угловой точкой на профиле отличие состоит в том, что вместо условия непротекания на дозвуковом отрезке линии тока задаются условия Гюгонио на ударной волне. При формулировке задачи в плоскости годографа в дозвуковой части плоскости (на ударной поляре) требуется выполнение условия [c.216]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология