Образование пар -квантами в кристаллах при каналировании

Поперечное движение каналированной частицы характеризуется ярко выраженным донным энергетическим спектром (см. рис. 3). Зоны, лежащие глубоко в ямах, очень узкие. В этом случае практически можно говорить о дискретных уровнях в яме. В работах [4, 33 Калашниковым, Коп еловым и Рязановым была высказана мысль, что при радиационном захвате влетающего в кристалл электрона на уровни поперечного движения в яме, образованной осью (плоскостью), возможно испускание рентгеновского и у-излучения. Согласно [6], при переходах каналированного электрона с энергией порядка нескольких мегаэлектронвольт между уровнями в яме следует ожидать образование оптического излучения. Детальный анализ, проделанный автором совместно с Дубовской в [5, 17, 34], показал, что указанные выще эффекты образования фотонов — частный случай общего механизма излучения у-квантов при радиационных переходах между энергетическими зонами поперечного движения частиц, пролетающих через кристалл, который имеет место не только для электронов, но и для позитронов. [c.29]

Теоретическое изучение процесса образования фотонов каналированными частицами проводилось с разных точек зрения. Так, в [49—51] исследовалось излучение 7-квантов на толщинах кристаллов, меньших длины перестройки волновой функции падающей частицы из плоской волны в суперпозицию волн Блоха. На таких толщинах, согласно [49—51], процесс излучения электронов можно проанализировать на основе представления о радиационном захвате падающей на кристалл частицы в режим каналирования. В [7] излучение было рассмотрено в безграничном кристалле в рамках классической модели движения частицы в параболическом потенциале. В такой модели в образовании спектра излучения участвует только одна частота излучения, соответствующая [c.41]

Образование пар у"квантами в кристаллах при каналировании [c.235]

Сечение образования пар у-квантами в кристаллах, учитывающее возможное каналирование электронов и позитронов, имеет вид [c.235]

Согласно (33.4) и (33.6), сечение образования каналированной частицы зависит от состояния поляризации фотона. В частности, сечение рождения пары, испытывающей плоскостное каналирование, разное для фотонов, обладающих вектором поляризации, перпендикулярным (параллельным) рассматриваемой плоскости. Следовательно, кристалл для таких у-квантов обладает дихроизмом. Падающий на кристалл поток неполяризованных 7-квантов будет поляризоваться. [c.238]

Формулы, описывающие излучение фотонов в кристаллах, исследованы нами в приближении Зоммер-фельда—Мауэ для волновой функции электронов (позитронов) и в двухволновом приближении для волновой функции образованных у-квантов. Наличие эффекта поворота и радиационной самополяризации частиц означает, что в толстых кристаллах необходимо выйти за рамки приближения Зоммерфельда—Мауэ и использовать волновые функции, являющиеся решением уравнения Дирака, учитывающего аномальный магнитный момент электрона. Более того, с ростом частоты образованного фотона, когда длина волны у-кванта оказывается много меньше расстояния между атомами (ядрами), для волновых функций фотона Ак8(г) и других частиц (например, нейтронов) применимо приближение, аналогичное использованному при описании каналирования электронов и позитронов (см. 2, [83]). При движении у-кванта под малым углом относительно плоскостей (осей) монокристалла можно ввести усредненную по плоскости (цепочке атомов) диэлектрическую проницаемость. В этом смысле можно говорить о существовании каналирования у-квантов, а также и любых других частиц (например, нейтронов, К -мезонов) [83]. [c.239]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология