Вектор поляризации

Рис. 7.6. Распределение проекции вектора поляризации вдоль одномерной цепочки молекул воды (а) и вдоль цилиндрической поры, заполненной водой (б)

Магнетики делятся на диа-пара- и ферромагнетики. Количественной характеристикой магнетиков является вектор намагниченности М (аналогичный вектору поляризации Р диэлектриков), определяемый выражением [c.38]

Величина вектора намагниченности, очевидно, аналогична вектору поляризации. Наличие вектора намагниченности означает, что элементарный объем горной среды, попадая во внешнее магнитное поле, создает свое собственное магнитное иоле. В первом приближении наблюдается прямо пропорциональная зависимость между векторами намагниченности и суммой напряженностей внешнего п собственного магнитных полей [c.140]

Отсюда следует, что вектор поляризации Р равен электрическому моменту единицы объема. Выражение (У.13) является очень важным в развитии диэлектрической теории гомогенных систем, таких как молекулярные растворы. При теоретическом анализе молекулярных растворов электрический момент Р для единицы объема, определяемый уравнением (У.13), вычисляется как сумма дипольных моментов молекул, находящихся в единице объема. Благодаря аддитивности вектора поляризации, вычисление электрического момента упрощается. [c.317]

Вектор поляризации Р единицы объема всей системы равен сумме векторов поляризации обоих видов сфер т ш р без учета распределения по размерам, т. е. [c.329]

Под действием внешнего электрического поля в диэлектриках (к которым относятся и многие полимеры) нарушается статистически равновесное распределение электрически заряженных частиц, что приводит к появлению отличного от нуля результирующего электрического момента, т. е. наступает поляризация. Поляризацию количественно характеризуют вектором поляризации Р, равным электрическому моменту единицы объема диэлектрика. Если диэлектрик однороден и смещение зарядов одинаково во всех точках, то вектор Р одинаков по всему диэлектрику. Такую поляризацию называют однородной. Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нормальной составляющей Р в данной точке поверхности. [c.231]

Под действием внешнего электрического поля происходит поляризация диэлектрика. Это означает, что результирующий электрический момент диэлектрика становится отличным от нуля. Электрический момент единицы объема диэлектрика, равный геометрической сумме электрических моментов всех молекул, находящихся в этом объеме, называется вектором поляризации диэлектрика Р. У большинства диэлектриков в случае сравнительно слабых полей вектор поляризации связан с напряженностью поля в той же точке соотношением [c.138]

Изменения вектора поляризации Р отстают от изменений на- [c.209]

Частицы оптически изотропны, вследствие чего вектор поляризации параллелен вектору электрической напряженности первичной волны. [c.160]

Ре — вектор поляризации, равный дипольному моменту единицы объема диэлектрика. [c.271]

Границы между доменами (рис. 119), вообще говоря, должны представлять собой некоторые переходные зоны конечной толщины. Граничные слои обладают некоторым количеством, связанной с ними энергии, так как на противоположных сторонах границы (см. рис. 119, й) векторы поляризации направлены антипараллельно. [c.276]

Рис. 21. Поляризация диэлектрика и вектор поляризации. а — поляризация диэлектрика — смещение зарядов б — к определению вектора поляризации.

Вектор поляризации Р связан с напряженностью поля Е соотношением [c.372]

Р — локальный вектор поляризации г — радиальная координата). [c.23]

Для получения ориентированных молекул используют поляризацию лазерного луча. Согласно формулам (5.14) и (5.15), при взаимодействии излучения с молекулами газа преимущественно возбуждаются те молекулы, для которых момент перехода параллелен вектору поляризации света. [c.137]

Таким образом, вектор поляризации имеет компоненты [c.50]

Из (2.125) следует, что вектор поляризации в этом случае имеет такие компоненты [c.50]

Результатом их суперпозиции будет линейно поляризованная волна, вектор поляризации которой прецессирует с частотой [c.69]

Расстояние вдоль оси Ох , на протяжении которого вектор поляризации делает один полный оборот, определяется выражением [c.69]

Приборы поляризационные. Внутреннее состояние объекта контроля определяется по воздействию на вектор поляризации сигнала. [c.431]

Таким образом, теория Дебая рассматривает сложное движение центров масс связанных между собой N элементов решетки. Это сложное движение (колебания решетки) предполагается эквивалентным движению ЗЫ независимых одномерных гармонических осцилляторов. Координаты этих гармонических осцилляторов называются нормальными координатами, а их колебания называются нормальными колебаниями. Внутренняя энергия и теплоемкость твердого тела состоят из аддитивных вкладов отдельных нормальных колебаний. Для расчета теплоемкости (вывода формулы, описывающей зависимость теплоемкости от температуры) необходимо знать частотный спектр нормальных колебаний. Частотный спектр нормальных колебаний может быть рассчитан теоретически путем использования так называемого секулярного уравнения. В случае простой решетки решение секулярного уравнения содержит три частотных (акустических) ветви, которые соответствуют трем возможным независимым ориентациям вектора поляризации волн решетки, т. е. трем типам упругих волн, возбужденных в решетке (двум поперечным и одной продольной). Простота формулы Дебая и является следствием ряда упрощений, сделанных при ее выводе. [c.112]

Схема теории теплопроводности в диэлектрических кристаллах строится следующим образом. Для описания потока энергии вводится понятие о квазичастицах — фононах, представляющих собой квантованные тепловые возбуждения решетки. Предполагается, что в периодическом объеме V, имеющем N атомов, существует З/У тепловых колебаний, соответствующих такому же числу волн. Каждая волна характеризуется волновым вектором К и тремя векторами поляризации е.,. Если волна переносит энергию , то ее групповая скорость равна [c.139]

Большинство полимеров являются типичными диэлектриками. В полимерах, помещенных в электрическое поле, возникает электрический момент, т. е. происходит электрическая поляри-защ я. Поляризация единицы объема диэлектрика, которую называют вектором поляризации, может быть представлена в виде суммы [c.178]

Ф. М. К у Н И (Научно-исследовательский институт физики Ленинградского государственного университета им. А. А. Жданова). При описании электрических свойств полярных сред, как известно, существенную роль играют такие понятия, как вектор поляризации Ро и диэлектрическая восприимчивость Обычно эти понятия относятся к макроскопическим, физически бесконечно малым элементам объема, в пределах которых свойства системы предполагаются однородными. В поверхностных слоях, однако, свойства меняются уже на расстояниях порядка молекулярных размеров, а предположение о локальной однородности не имеет места. Это значит, что понятия вектора поляризации и диэлектрической восприимчивости должны вводиться как локальные. Так, вектор локальной поляризации р (Г1) можно определить соотношением [c.248]

Если в это поле поместить диэлектрик (рис. V. , б), то на поверхностях, прилежащих к пластинам конденсатора, будет индуцироваться заряд Р8 Р — плотность заряда) противоноложного знака. Вектор Р называется вектором поляризации диэлектрика. Так как индуцированный заряд Р8 расположен близко к заряду на пластине 8, имеющему противоположный знак, то Р8 и часть QS взаимно компенсируются. В результате реальный заряд каждой пластины станет равным Q8 — Р8, а напряженность поля будет Е [c.315]

Еслп число сфер в единице объема обозначить Аг, приращеппе вектора поляризации АР, которое равно приращению электрического момента в единице объема, станет равным [c.332]

Для вывода (III.8г) неполяризовап-ную волну следует разложить на сумму двух взаимно ортогональных нло скополяризованных волн с векторами поляризации, лежащими соответственно в плоскости падения (сечение описывается форму--лой III.8в) и перпендикулярно к ней (сечение не зависит от угла грассеяния и равно г ), и сложить энергии этих волн с весами, д )авными 1/2. Полное поперечное сечение рассеяния свободного электрона К получаем интегрированием (III.8в) по сфере [c.76]

Из соображений симметрии следует, что имеет то же направление, что и 1 , так что интеграл в (И.25) и вектор 1 равнонаправлены, а именно вдоль оси 2. Следовательно, вектор поляризации Р в уравнении (П.25) тоже направлен вдоль оси 2,т. е. Р — Рг - Поляризация Рг Mgvh есть электрический момент единицы объема диэлектрика, имеющего диэлектрическую проницаемость е ,1. В изотропной среде Рг и напряженность среднего макроскопического поля равнонаправлены. потенциал поля ф связаны соотношением ёг = Отсюда, пользуясь уравнением (П.З), имеем [c.45]

Наиболее просты закономерноаги рассеяния света при выполнении следующих условий 1) рассеивающие частицы малы, и их форма близка к изометричной, поэтому наибольший размер частицы значительно меньше дпины волны падающего света г<(А/10), так что колебание зарядов в частице происходит в одной фазе, и наведенный дипольный момент ц пропорционален объему частицы И 2) частицы не поглощают света (не окрашены) 3) частицы не обладают электрической проводимостью 4) частицы оптически изотропны, вследствие чего вектор поляризации параллелен вектору электрической напряженности первичной волны 5) концентрация частиц мала — расстояние между частицами велико по сравнению с длиной волны падающего света 6) объем дисперсной системы, через который проходит рассеянный свет, мал, и можно не учитывать вторичное рассеяние света. [c.193]

Как известно, связь между вектором поляризации Р и вектором напряженности электрического поля Е в вакууме и в диэлектрике имеет вид В = Е + 4-кР = гЕ где ) вектор электрической индукции. Теория приводит к следующему выражению для диэлектрической проницаемости в случае не-пoлiфныx диэлектриков [c.258]

Для мёссбауэровского у-излучения помимо рассеяния на электронных оболочках атомов существ, роль может играть резонансное рассеяние на ядрах (напр., Fe), для к-рых наблюдается эффект Мессбауэра, что и используется в структурном анализе. Фактор рассеяния/ зависит от волновых векторов и векторов поляризации падающей и рассеянной волн. [c.99]

В [315] предложено измерять упругую анизотропию по относительному временному сдвигу (зависящему от скорости УЗ) импульсов поперечных волн с векторами поляризации параллельным и перпендикулярным направлению анизотропии. Анализируются спектры соответствующих донных сигналов. Линейно поляризованные поперечные волны на частоте 5 МГц возбуждали и принимали пьезопреобразователями. В Ст. 3 отношение скоростей изменялось на 0,22 %, а в стали 12Х18Н10Т - на 2,3 % при деформации 10%. [c.742]

Второй корень (2.120) соответствует квазисдвиговой волне, компоненты вектора поляризации которой удовлетворяют уравнению [c.50]

Из сопоставления выражений (2.114) и (2.135) следует, что и в этом случае в среде распространяются три волны ква-зипродольная с вектором поляризации й ( 2 tg 0, 2, о), квазисдвиговая с вектором поляризации й (м,, - м, tg 0, О) и чисто сдвиговая с вектором поляризации и(0, 0,щ), перпендикулярным плоскости сдвига. [c.51]

Учитывая трансляционную инвариантность системы и вводя векторы поляризации е%, решаем уравнение (1.32). В результате Фурье-образ функщш Грина принимает вид [c.18]

В отсутствие электрического поля постоянные дниоли распределены хаотически суммарный дипольный момент такой системы равен нулю. При наложении электрического поля происходит некоторая ориентация диполей, и возникает ориентационный электрический момент, характеризуемый вектором поляризации Pop. Роль постоянных диполей в полимерах играют полярные группы. Например, в случае поливинилхлорида таким диполем является группа С—С1. [c.178]

У диэлектриков любого типа (исключая сегнетоэлектрн-ки) вектор поляризации связан с напряженностью поля простым соотношением [c.179]

Приводятся и кратко обсуждаются результаты исследования локальных характеристик (молекулярных функций распределения, тензора давления, вектора поляризации) диффузной части поверхнйстных слоев на основе равновесной статистической механики. [c.363]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 Атомно-молекулярный уровень (1999) -- [ c.258 ]

Введение в физику полимеров (1978) -- [ c.178 , c.179 ]

Квантовая механика (1973) -- [ c.578 ]

Физическая механика реальных кристаллов (1981) -- [ c.34 ]

Физическая химия Термодинамика (2004) -- [ c.164 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология