Радиационный переход

Рис. 92. Радиационные переходы от возбужденной связевой молекулы Неа" к репульсивному основному состоянию Не2

Приближение центрального поля. Для атомов, содержащих более одного электрона, даже для самых простейших, уравнение Шредингера не может быть решено непосредственно, ни аналитически, ни численными методами. По этой причине систематика спектров многоэлектронных атомов по необходимости должна основываться на какой-либо приближенной модели. Оказывается, что для целей систематики спектров пригодно схематическое рассмотрение, при котором сохраняется представление об индивидуальном состоянии электрона в атоме, а состояние атома в целом определяется совокупностью состояний электронов, с учетом их взаимодействия. В рамках этого приближения удается получить ряд общих сведений о системе энергетических уровней, возможных для данного атома, их взаимном расположении и группировке. В рамках этого же приближения устанавливаются правила отбора для радиационных переходов, что дает возможность получить структуру спектра каждого элемента. [c.34]

Переход молекулы с одного энергетического уровня на другой сопровождается либо увеличением, либо уменьшением полной энергии Е. Все такие переходы подразделяются на радиационные и нерадиационные. Первые из них происходят с поглощением или испусканием квантов электромагнитного излучения, а вторые обусловлены безызлучательными процессами. В общем случае энергия радиационного перехода определяется изменением электронной колебательной и вращательной составляющих полной энергии Е молекулы [c.218]

Вероятности радиационных переходов в атоме водорода. ........ [c.5]

Рассмотрим молекулу сорта г, в момент времени I находящуюся в точке х и имеющую скорость V. В отсутствие молекулярных столкновений, мономолекулярных реакций, радиационных переходов и т. п. эта молекула через небольшой промежуток времени (3.1 заняла бы положение ж + V (1( и приобрела бы скорость V + f I где fi (х, V, I) — отнесенная к единице массы молекул этого сорта внешняя сила (например, гравитационная сила, электромагнитная сила и т. д.), действующая на молекулы -го сорта (т. е. = ускорение, где 1 — внеш- [c.540]

ВЕРОЯТНОСТИ РАДИАЦИОННЫХ ПЕРЕХОДОВ В АТОМЕ ВОДОРОДА [c.652]

При всех микроскопических процессах [столкновения, радиационные переходы и другие процессы, в которых скорость V может изменяться, а макроскопические значения X ж I для молекул(ы), участвующих в этом процессе, остаются фиксированными] некоторые величины могут оставаться неизменными. [c.548]

Все линии, вызванные переходами электронов, оканчивающимися на К-уровне, относятся к К-серии. Из переходов, оканчивающихся на Ь-уровне, образуются линии Ь-серии и т. д. Таким образом, рентгеновские спектры состоят из серий, обозначаемых буквами К, Ь, М, Ы, О и т. д. Появление в спектре К-серии данного элемента обязательно сопровождается появлением остальных серий. Каждая серия состоит из линий, обозначаемых в порядке возрастания частоты излучения как а, р, у и т.д. Наиболее интенсивными являются линии К-серии, затем идут линии Ь-серии и т.д. Относительная интенсивность линий в серии определяется вероятностью переходов между уровнями и правилами отбора для радиационных переходов [c.5]

Вероятность спонтанного радиационного перехода (в единицу времени) с уровня k на уровень i в атоме водорода определяется выражением [c.652]

Коэффициент усиления излучения за счет вынужденных излуча-тельных (радиационных) переходов в атомах или молекулах определяется по аналогии с коэффициентом поглощения [c.163]

Получение генерации в лазере на СОг с оптической накачкой в обычных диапазонах около 9,6 и 10,6 мкм (т. е. там, где эффективна генерация и в электроразрядных СОг-лазерах) и при обычных давлениях газа, когда невозможна непрерывная перестройка частоты генерации, конечно, не представляет большого практического интереса. Попытки получить генерацию излучения в других диапазонах спектра привели к разработке нового метода двойной оптической накачки [82], в котором излучение одного лазера накачки возбуждает какое-либо фундаментальное колебание молекулы, а излучение другого стимулирует радиационный переход молекулы с возбуждаемого первым лазером уровня на верхний рабочий уровень нужного лазерного перехода. В описанной выше схеме с накачкой уровня 00° 1 молекул СОг излучением в полосе 10 0—ОГО, а стимуляция перехода 00°1—02°0 (СОг-лазера с длиной волны 10,6 мкм может обеспечить необходимые условия для генерации излучения в диапазоне 14 мкм на переходах в полосе 10°0—ОГО, а стимуляция перехода 00°1—02°0 (СОг-ла-зер, 9,6 мкм) —генерацию вблизи 16 мкм в полосе 02°0—ОГО (см. рис. 5.5). Расчеты [83] показывают, что в последнем случае энергетический к. п. д. т)э 16 мкм-лазера может достигать 6,5% относительно поглощенной энергии излучения НВг-лазера. [c.183]

В общем случае возбужденное составное ядро может переходить в состояние с более низкой энергией либо лутем испускания частиц или х-квантов, либо путем деления (тяжелые ядра). Результаты исследований показывают, что возбужденное ядро существует 10 —10" сек., что во много раз превышает время, необходимое для прохождения нейтрона через ядро (10 22 сек. ). Это значит, что характер перехода ядра в устойчивое состояние зависит не от способа его образования, а только от состояния возбуждения. Испускание частиц возможно при условии, что энергия возбуждения больше, чем энергия связи частиц в ядре. Если это условие не выполняется, то единственно возможным остается радиационный переход (переход ядра в устойчивое состояние излучением энергии возбуждения в форме -[-квантов). [c.246]

Правила отбора для радиационных переходов ) Вероятность перехода атома из стационарного состояния а в стационарное состояние Ь, сопровождающегося излучением кванта %(о = Е — где (О —круговая частота, определяется выражением [c.20]

Время жизни возбужденного ядра т по отношению к радиационному переходу с энергией Е определяется соотношением [c.246]

Наименьшее время жизни ядра соответствует дипольным радиационным переходам (/ = 1). Переходы из состояния высокой энергии возбуждения с большей степенью вероятности могут быть дипольными. Для этого достаточно, чтобы у излучаемого ядра был по крайней мере один уровень ниже энергии возбуждения, момент которого отличается на единицу от момента составного ядра. Так как число уровней у возбужденных ядер довольно велико, то среди них с большой степенью вероятности найдется хотя бы один подходящий уровень. [c.246]

Отсюда можно оценить вероятность радиационного перехода, имея ввиду дипольные переходы. В этом случае [c.246]

Электромагнитная теория излучения дает возможность рассчитать с известными допущениями время, в течение которого осуществляется переход, сопровождаемый эмиссией -квантов. Это время составляет —10 сек. Между тем, в действительности существуют ядра, для которых время жизни в возбужденном состоянии измеряется значительно большими величинами — минутами, часами, днями, годами. Иначе говоря, время жизни в метастабильном состоянии может оказаться примерно в 10 ° раз больше, нежели вычисленное по электромагнитной теории излучения. Следовательно, должны действовать весьма жесткие условия отбора, препятствующие радиационным переходам. [c.296]

Легко видеть, что для любых двух уровней п, п суш.ествуют такие состояния п1, п 1 между которыми возможны радиационные переходы. Так, при /2 = 2, п — возможны переходы между состояниями 2/7 и s при п = 3 и п = 2 возможны переходы между состояниями 3s и 2/7, Зр и 2s, 3d и 2р и т. д. [c.22]

Классификация состояний по их четности имеет большое значение при установлении правил отбора для радиационных переходов. Так, [c.37]

Подробное изложение вопросов, связанных с радиационными переходами, см. в главе IX. Там же приводятся все формулы, необходимые для вычисления вероятностей переходов. [c.46]

Радиационные переходы между компонентами сверхтонкой структуры уровней ). Электрические дипольные переходы между компонентами сверхтонкой структуры двух разных уровней уУ и у У (предполагается, что переходы между этими уровнями разрешены) подчиняются дополнительным правилам отбора [c.267]

О В этом разделе без доказательства перечисляются основные результаты. Подробнее о радиационных переходах см. главу IX. [c.267]

Вероятность возбуждения молекул лазерн1)1м излучением связана с вероятностью вынужденного радиационного перехода следующим образом [c.110]

Мы должны теперь дать некоторые объяснения природы за-преш,енного триплет-синглетного излучения. В разд. 2.6 мы полагали, что электрические дипольные переходы могут иметь место и при Д8 0, если S не дает хорошего описания системы. Оптические переходы между триплетными и синглетными состояниями могут наблюдаться, если триплет не является чистым, а содержит синглетную составляющую, и наоборот. В органических молекулах перемешивание синглетных и триплетных состояний происходит за счет слабого спин-орби-тального взаимодействия. Так как спин-орбитальное взаимодействие между состояниями одной и той же конфигурации запрещено, то, например, состояние (я, я ) может перемешаться с состояниями (п, я ) и .,(о, я ) и не может с состоянием (я, л ). Аналогично состояние (п, л ) перемешивается с состоянием (я, я ). Поскольку радиационный переход из состояния (я, я ) в основное состояние полностью разрешен, тогда как переход из (п, я ) в общем случае частично запрещен, следовательно, переход Т(п, я )->-5о является более разрешенным, чем (я, я )- 5о. Таким образом, относительная вероятность триплет-синглетных переходов из состояний (п, я ) и (я, я ) отличается от той, что наблюдается при синглет-син-глетных переходах. Экспериментальные исследования естественных времен жизни флуоресценции находятся в соответствии с этими предсказаниями в ароматических углеводородах, имеющих нижнее триплетное состояние (я, я ), радиационное время жизни равно приблизительно 1—10 с, в то время как у карбонильных соединений нижним триплетным состоянием является уровень (л, я ), характерное время жизни которого обычно равно 10 2—10- с. [c.100]

Вероятность радиационного перехода на К-уровень определяется вeJTичинoй выхода флуоресценции К-уровня [c.8]

Совокупность радиационных переходов с нижележащих энергетических уровней молекулы на выщеле-жащие (в частности, с основного на возбужденные) образует спектр поглощения, а совокупность переходов с вышележащих уровней на нижележащие — спектр испускания. Интенсивность спектров поглощения и испускания определяется вероятностью соответствующих переходов. Согласно Эйнштейну, вероятность перехода с поглощением (Оу) между - и ]- уровнями записывается в виде [c.219]

Переходы молекулы из одного состояния в другое, происходящие с ис1гусканием или поглощением кванта электромагнитного излучения, называются радиационными. В общем случае радиационные переходы могут быть как спонтанными, так и вынужденными. Первые из них происходят самопроизвольно, т. е. без внешнего воздействия, а вторые — под действием внешнего электромагнитного поля. Переход молекулы в состояние с более высокой энергией осуществляется в результате поглощения кванта электромагнитного излучения, т. е. всегда является вынужденным. Таким образом, спектры поглощения молекул, в отличие от их спектров испускания, всегда представляют собой совокупность вынужденных радиационных переходов. [c.221]

Возбуждение >лектронным ударом. Если возбужденнее состояние СВЯ331Ю радиационным переходом с основным состоянием, то из приближения Бориа без учета электронного обмена следует, что это возбужденное состояние селективно возбуждается в результате неупругих столкновений электронов с атомами. Так, для благородных газов селективное возбуждение из основного состояния осуществляется следующим образом [c.674]

При накачке молекул СО2 и их изотонически замещенных производных в расположенной около 2,7 мкм составной полосе поглощения vl-ьvз (10° ) излучением импульсного НР-лазера наблюдалась генерация на длинах волн вблизи 4,3 мкм (переходы в полосе 10°1 —10°0), 10,6 мкм (00 1—10°0) и в диапазоне 16,6— 18,1 мкм на колебательно-вращательных переходах в полосах 1001—01 0 и 1000—01>0 (см. рис. 5.5, табл. 5.2) [70]. Наряду с НР-лазером в этом варианте может быть использован параметрический генератор света на ниобате лития, работающий при накачке видимым излучением второй гармоники (532 нм) лазера на иттрий-алюминиевом гранате с неодимом [71], Заселение уровней, исходных для генераций длинноволнового излучения, происходит здесь как в результате радиационных переходов с верхних уровней (каскад), так и столкновительного обмена колебательной энергией молекул. [c.181]

Выясним прежде всего, между какими состояниями возможны радиационные переходы. Матричный элемент для координаты <г = гсо5б, соответствующий переходу из состояния п1т в состояние ril m имеет вид ) [c.20]

Радиационные переходы ). Правило отбора (3.14) следующим образом обобщается на случай многоэлектронного атома. Дипольные радиационные переходы LSJM—разрешены при условии [c.46]

Основным термом всех этих атомов является дублетный терм S, причем уровень расположен ниже уровня. Диполь-2 2 2 2 ные радиационные переходы между уровнями запрещены, [c.69]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология