Мегаэлектронвольт

При использовании слабо обогащенных материалов гетерогенные систем1л более приемлемы (если не единственно возмол ны). В гомогенных системах, использующих природный уран в смеси с любым из известных замедлителей, единственным исключением из которых является тяжелая вода, не может быть обеспечена самоподдерж вающаяся цепная реакция, так как эти замедлители обладают большим сечением захвата нейтронов. Такие хорошие замедлители, как графит, бериллий (окись бериллия), обычная вода, требуют применения обогащенного ядерного горючего, а при работе на природном уране необходимо применение гетерогенной структуры. Блочное рас-нолол енне ядерного горючего обеспечивает лучшее использование имеющихся нейтронов, так как в этом случае улучшается возмон(ность поддержания ценной реакции. Нейтроны деления, возникающие в системе с энергией порядка нескольких мегаэлектронвольт, в результате упругих и неупругих столкновений с окружающими ядрами замедляются до тепловых скоросте . Если изобразить энергетическое распределение нейтронов как функцию энергии, то окажется, что основная масса нейтронов сосредоточена в сравнительно узком энергетическом интервале. Целесообразно ввести понятие средняя энергия нейтронов в реакторе . [c.18]

В СССР, согласно ГОСТ 8033 — 56, с 1 января 1957 г. в качестве основной избрана абсолютная практическая система единиц МКСА и допускается применение системы Гаусса. Кроме того, допускается применение следующих внесистемных единиц энергии электрон-вольт (Э0, eV), килоэлектронвольт (/с.эв, keV) и мегаэлектронвольт Мэе, MeV). [c.41]

Энергетический эффект ядерных реакций обычно выражают в мегаэлектронвольтах (Мов) на одно атомное ядро, претерпевающее превращение. [c.375]

В атомной физике широкое применение получили единицы электронвольт, килоэлектронвольт и мегаэлектронвольт. [c.575]

Реакция образования атома Не из двух атомов водорода и двух нейтронов сопровождается уменьшением массы на 0,030376, которая эквивалентна 28,294 МэВ. Обычно энергию связи принято выражать в мегаэлектронвольтах на нуклон (7,073 МэБ на нуклон в случае Ше). Энергия связи в расчете на один нуклон как функция числа нуклонов (массового числа) показана для некоторых устойчивых ядер на [c.620]

Для получения частиц с большей энергией используют фазотроны — ускорители, в которых постоянное магнитное поле сочетается с электрическим полем переменной частоты. Это позволяет в процессе ускорения синхронно увеличивать период ускоряющего поля. На фазотронах можно получать частицы с энергией до нескольких сотен мегаэлектронвольт. [c.80]

В бетатронах ускоряются электроны с помощью вихревого электрического поля. Для обеспечения устойчивости движения электронов в бетатронах применяют магнитную фокусировку частиц. Энергия электронов, ускоряемых в бетатронах, может достигать нескольких сотен мегаэлектронвольт. [c.80]

Реакции нейтронов, сопровождающиеся вылетом заряженных частиц, например (п, р) или (п, а), протекают с нейтронами высокой энергии — порядка нескольких мегаэлектронвольт. Это объясняется тем, что вылетающая заряженная частица должна преодолеть значительный потенциальный барьер" ядра. Энергия, необходимая для преодоления этого барьера, может быть доставлена только бомбардирующим нейтроном. Вот почему реакции нейтронов, сопровождаемые вылетом заряженной частицы, имеют гораздо мень- [c.84]

Как было указано в гл. 3, имеется несколько выражений для расчета Q. Несмотря на то что в зависимости от величины констант значения Q отличаются на несколько процентов, было показано [134], что различия в значениях Q лишь незначительно влияют на конечное значение концентрации. Часто вводят упрощающее предположение, что Q — константа и, следовательно, сокращается в выражении для Zi (7.18). Величина /, используемая в уравнении (7.19), является предметом споров, поскольку J непосредственно не измеряется, а определяется на основе экспериментальных данных, полученных в диапазоне мегаэлектронвольт. Наиболее полно этот вопрос обсуждается в работе [14]. Авторы с учетом всех имеющихся данных приняли, что оптимальная кривая зависимости / от Z описывается выражением [c.19]

Образец растворяют в летучем растворителе и помещают на подложку с покрытием из нитроцеллюлозы. Молекулы вещества адсорбируются на подложке, а растворитель и различные водорастворимые примеси можно удалить промыванием. После вакуумирования образец подвергают облучению высокоэнергетическими продуктами распада калифорния-252 (с энергиями порядка мегаэлектронвольт). В результате образуются ионы, которые можно разделить и проанализировать. Обычно для этой цели используют времяпролетные масс-спектрометры (см. ниже разд. Разделение ионов и рис. 9.4-7,5). При помощи этого способа определяют вещества с молекулярными массами вплоть до 20000. [c.271]

Если бы ядерные частицы подчинялись законам классической механики, то они могли бы преодолеть кулоновский барьер атомных ядер только при энергиях порядка нескольких мегаэлектронвольт. Но поскольку они подчиняются законам квантовой механики, они могут как бы проныривать кулоновский барьер (см. рис. 7), и таким образом сближение ядра и частицы происходит при более низких энергиях. Это прохождение частиц через потенциальный барьер называют [c.103]

Общим принципом ионно-зондовых методов является облучение образца (мишени) ионным пучком (первичными ионами) в диапазоне энергий от нескольких сотен электронвольт до нескольких мегаэлектронвольт. В зависимости от величин кинетической энергии и от комбинации первичные частицы/мишень могут преобладать различные взаимодействия, которые приводят к возникновению различных аналитических сигналов (табл. 10.3-1). [c.345]

При определенных комбинациях первичных частиц, атомов мишени и достаточно высоких энергий для того, чтобы преодолеть кулоновский барьер ядер (обычно несколько мегаэлектронвольт), можно создать условия для протекания ядерных реакций. Детектирование частиц, испускаемых в процессе распада нестабильных ядер, лежит в основе анализа с помощью ядерных ре- [c.347]

Пучок ионов гелия с энергией порядка нескольких мегаэлектронвольт [c.348]

Так, для альфа-частиц высота кулоновского барьера в углероде составляет около 3 Мэе, в меди —10 Мэе и в свинце— 22 Мэе. Нейтроны не имеют заряда, и поэтому для них не существует кулоновского барьера ядра. Они могут проникать в него при любых малых энергиях. Этим фактом объясняется большая эффективность ядерных реакций с нейтронами. Та минимальная энергия бомбардирующей частицы, ниже которой ядерная реакция уже не может протекать, называется порогом реакции. Обычно порог ядерных реакций с заряженными частицами составляет несколько мегаэлектронвольт. [c.29]

Проведение подобных реакций, улавливание и регистрация их продуктов связаны с огромными экспериментальными трудностями. Силы электростатического отталкивания между ядрами заставляют увеличивать энергию бомбардирующих частиц до десятков мегаэлектронвольт — иначе ядра не смогут слиться. [c.458]

Колонка 5 — указаны значения энергий в мегаэлектронвольтах групп наиболее интенсивных частиц (а, р ", Р л, р), испускаемых при распаде нуклида. Цифры, характеризующие значение энергии, помещены на одной строке с обозначением типа распада. В круглых скобках приведена относительная интенсивность групп [c.825]

Если энергия нейтрона на несколько мегаэлектронвольт превышает порог реакции (л, 2л), то эта реакция, как правило, идет с большой вероятностью. Сечение реакции (л, 2л) может быть оценено по формуле [4] [c.887]

В скобках в первой колонке указана энергия моноэнергетических нейтронов в мегаэлектронвольтах. Для смесей указано объемное отношение компонент, например 50% НзО, 50% Хт. Ец — значение граничной энергии, до которой производилось измерение возраста. [c.925]

Для энергий в несколько мегаэлектронвольт а р [c.961]

Помимо а- и 3-частиц, при радиоактивном распаде очень часто излучаются у-лучи с длиной волны от 0,016 до 0,230 Л. Энергия 7-лучей изменяется от 0,05 до 8 Мэе (мегаэлектронвольт). Радиоактивный распад каждого элемента характеризуется специфическим спектром 7-излучения. На рис. 317 приведены такие спектры излучения при Р-распаде изотопов индия, марганца и ниобия. Очевидно по характеру у-спектра можно определить природу элемента, испускающего 7-лучи, а по интенсивности излучения—его содержание в исследуемом образце. На рис. 318 в качестве примера приведены калибровочные графики для определения марганца и меди в рудах. Марганец определяют по интенсивности 7-излучения с энергией 0,84 Мэе, а медь—по интенсивности излучения с энергией 0,5 Мэе. [c.517]

Практическое применение для активационного анализа нашли три типа электронных ускорителей электростатические ускорители, линейные ускорители и бетатроны. В электростатических ускорителях используется метод прямого ускорения электронов в постоянном электрическом поле. Высокое напряжение на ускорительную трубку обычно подается от электростатического генератора Ван-де-Граафа. С помощью электростатического ускорителя электроны ускоряются до энергий в несколько мегаэлектронвольт (3—5 Мэе). Предел энергии электронов, получаемых с помощью электростатического ускорителя, кладет утечка заряда по воздуху и пробой изоляции. [c.79]

Из этого уравнения следует, что пробег заряженной частицы сильно зависит от плотности и состава облучаемого материала. Соответствующие расчеты показывают, что пробег заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт в твердом веществе очень мал и измеряется микронами. [c.98]

В ядерных процессах энергетические эффекты обычно имеют порядок миллионов электронвольт. Поэтому применяют более крупную единицу — мегаэлектронвольт (сокращенно Мэе) 1 Мэе =10 эв. Применяют также килоэлектронвольт (Кэв) I Кэв == 10 эв и гига-электронвольт (Гэв) 1 Г эв = 10 эв. Число 10 часто называют биллионом. Поэтому 10 эв обозначают также через Бэв. [c.21]

Обычно энергию связи в ядрах выражают в электронвольтах (эв) или в мегаэлектронвольтах (Мэе = 10 эв). Для этого дефект массы в граммах, приходящийся на одно ядро ООЮО [c.45]

Тот факт, что до сих пор не удалось наблюдать ни один из кварков среди продуктов высокоэнергетических реакций, свидетельствует об очень высокой массе кварков, достигающей нескольких тысяч мегаэлектронвольт. Эффективная масса кварка Я в дикварках приблизительно на 145 МэВ больше эффективных масс кварков пир масса П примерно на 4 МэВ превыщает массу кварка р. [c.606]

В процессе упругих столкновений между налетающим ионом и атомом мишени значительная часть кинетической энергии первичной частицы переходит к атому мишени, приводя к его смещению ( отдаче ). Этот эффект можно использовать в аналитических целях, выбивая ионами с энергией порядка мегаэлектронвольт легкие элементы (Н, С, N или О) с поверхности образца. Детектирование этих атомов, которые удаляются с поверхности в виде ионов, является основой регистрации атомов отдачи в методе спектрометрии атомов отдачи, вылетающих вперед (Elasti Re iol Dete tion, ERD). [c.347]

Так как значение очень велико, то даже небольшое уменьшение массы эквивалентно выделению очень большого количества энергии. Это и является причиной того, что ядро связано столь прочно, а ядерные реакции оказались неисчерпаемым источником энергии. Обычно энергию связи выражают в мегаэлектронвольтах на одну ядерную частицу (нуклон) (1МэВ = 1,602 10 Дж). [c.23]

Колонка 6 — указаны значения энергии в мегаэлектронвольтах основного у излучения, сопровождающего распад нуклида. В круглых скобках приведена интенсивность у-излучения (в %), отнесенная к полному числу распадов. В косых скобках приведена (в %) относительная интенсивность у-излучения. Если после значения энергии скобки отсутствуют, это показывает, что значения интенсивностей точно не определены. В ряде случаев указан диапазон значений энергии у-из-лучения. Символ 0,511 (ан.) означает, чтоу-излучение имеет аннигилляционное происхождение. [c.825]

Реакции (а, п) часто используются для получения нейтронов с энергиями порядка нескольких мегаэлектронвольт. Источником нейтронов обычно служит смесь а-излучателя и какого-либо легкого элемента Ве, В, Р и т. п. Источники имеют размеры 1—3 см и содержат до нескольких десятков кюри а-радиоактивного препарата [2]. Источники, содержащие "Ро и 2зэри, характерны тем, что имеют низкую мощность [c.901]

Ниже приведены энергетические выходы термоядерных реакций, рассчитанные по массам изотопов [1—3]. Все энергетические выходы даны в мегаэлектронвольтах. В общем балансе энергий необходимо учитывать энергию, выделяющуюся при распаде некоторых корот-коживущих продуктов реакций, таких, как Не, [c.943]

МЕТОДОМ ОРИЕНТАЦИОННЫХ ЭФФЕКТОВ АНАЛИЗ — анализ кристаллов, основанный на исследовании ориентационной зависимости выхода процессов, протекающих при взаимодействии высокоэнергетиче-ских заряженных частиц с атомами кристалла. Для М. о. э. а. используют частицы с энергией от нескольких килоэлектронвольт до десятков мегаэлектронвольт. В процессе анализа изучают процессы, определяющиеся близким (на расстоянии менее 0,2 А) взаимодействием. В СССР М. о. э. а. впервые (1965) применен А. Ф. Тулн-новым. Различают анализы, основанные на эффекте каналирования, на эффекте теней и на двойной ориентации. При анализе, основанном [c.810]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология