Шубникова де Гааза эффект

Квантовые осцилляции сопротивления металлов — эффект Шубникова — де Гааза [c.264]

Осцилляции. Эффект Шубникова—де Гааза. В квантующем магнитном поле изменяется не только поведение плотности состояний, но и характер взаимодействия носителей заряда с кристаллической решеткой. Это приводит к качественно новым кинетическим свойствам проводящих кристаллов. Влияние квантования движения электронов проводимости в магнитном поле на гальваномагнитные эффекты впервые заметили Шубников и де Гааз (1930 г). Они наблюдали осцилляционную зависи- мость поперечного магнетосопротивления висмута от Я, причем осцилляции были периодическими по величине 1/Я. Позднее осцилляции магнетосопротивления подробно изучали не только в висмуте, но и в ряде других металлов. Было показано, что их природа хорошо согласуется со значениями, получаемыми из эффекта де Гааза—"ван Альфена. [c.342]

Мы уже говорили, что квантование уровней энергии электрона проводимости приводит к осцилляционной зависимости не только термодинамических величин (см. 15—18), но и кинетических. Наиболее изученным примером осцилляций кинетических характеристик является эффект Шубникова—де Гааза — немонотонная осцилляционная зависимость сопротивления от магнитного поля. [c.264]

Замечательно, что различные методы изучения поверхностей Ферми металлов не только великолепно дополняют друг друга (рис. 148), но и дают достаточно избыточной информации для перекрестной проверки, В каждом методе измеряют прежде всего какую-нибудь одну существенную характеристику поверхности Ферми экстремальные сечения (эффект де Гааза—ван Альфена,. Шубникова — де Гааза), эффективные массы (циклотронный резонанс— см. гл. VHI) экстремальные диаметры (магнетоакустический резонанс — см. гл. VH), фермиевские скорости (угловая зависимость поглощения ультразвука) и общие топологические свойства — существование и ориентацию открытых траекторий (ориентацйонная зависимость магнетосопротивления). [c.343]

Отметим, что на эффекте Шубникова—де Гааза сказывается эффект де Гааза — ван Альфена, так как в обычных классических формулах для Огл ( 27—30) следует, строго говоря, писать не Я, а В, которое определено в 19—21. Этот эффект в определенных случаях (предельно чистые металлы, достаточно слабые поля) может стать определяющим. [c.269]

Так как еп> — гп (п — п) Ь(ин, то из условий наблюдения эффекта Шубникова—де Гааза ясно, что как первый, так и второй сомножители в (31.5) имеют резкий максимум при п = п. [c.266]

При этих условиях наблюдается ряд замечательных явлений эффекты де Гааза—ван Альфена, Шубникова — де Гааза, циклотронный и магнетоакустический резонансы (см. гл. VIII) и др. [c.333]

Таким поведением плотности состояний обусловлены осцилляции магнитной восприимчивости (эффект де Гааза—ван Альфена), электрического сопротивления (эффект Шубникова — де Гааза) и других физических свойств (см. гл. VIII). [c.341]

Выше мы подробно обсуждали условия наблюдения эффекта де Гааза —ван Альфена. Эффект Шубникова — де Гааза наблюдается при тех же условиях эксперимент должен производиться на достаточно чистом монокристалле, причем температура и величина магнитного поля связаны следующими не слишком жесткими условиями [c.265]

TOB типа Шубникова — де Гааза и магнетооптиче-ских эффектов. [c.342]

Роль квантовых эффектов определяется двумя параметрами h())l ep — Sh и hti>/T ( 8). Первый параметр, как правило, всегда очень мал, что, по сути дела, и оправдывает возможность пренебрежения квантовыми эффектами. Параметр йсо/Г при различных полях и температурах изменяется в широких пределах. Если fi o Т, то имеют место квантовые осцилляции галь- ваномагнитных характеристик — эффект Шубникова — де Гааза и прочие эффекты, аналогичные эффекту де Гааза — ван Альфена ( 15). У большинства металлов квантовые осцилляции накладываются в виде мелкой ряби на существенную зависимость гальваномагнитных характеристик от магнитного поля. Это позволяет рассматривать сначала классические эффекты, а потом квантовые эффекты учитывать в виде поправок ). [c.219]

Кроме осцилляционной зависимости, возникающей из-за осцилляций плотности состояний (совершенно аналогично эффекту де Гааза — ван Альфена), в сопротивлении могут наблюдаться и своеобразные осцилляции, обусловленные периодической зависимостью сечений различных процессов взаимодействия электронов с другими квазичастицами. Эти осцилляции, детально изученные в последние годы на полуметаллах [67], мы не будем рассматривать, ограничившись только классическим эффектом Шубникова — де Гааза, При этом, как мы увидим ниже, отнюдь нельзя полностью игнорировать квантование при рассмотрении столкновительного члена. Хотя по-прежнему нас будет интересовать квазиклассический случай (наиболее характерный для хороших металлов), классическое уравнение Больцмана (23.6) уже неприменимо. Естественным аппаратом, применяемым для вычисления осциллирующих слагаемых в кине- [c.264]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология