Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Больцмана уравнение

    Больцмана [уравнение (11.63)] она пропорциональна ехр — — [c.189]

    Дальнейший анализ показывает, что = 1к Т и характеризует последний член уравнения. Множитель а называют фактором частоты, а коэффициент к —постоянной Больцмана. Уравнение (I, 35)—одна из форм математического выражения закона распределения Максвелла—Больцмана. Особенность этого статистического соотношения состоит в том, что температура входит в показатель степени экспоненциального множителя. [c.42]


    Напишите закон распределения Максвелла — Больцмана, уравнение изотермы реакции Ваит-Гоффа, уравнение Гиббса — Гельмгольца и уравнение, Эйринга и привед гге их в сравнимые формы Учтите, что для равновесия изомеризации действительно равенство  [c.167]

    Форма функции распределения Больцмана [уравнение (388) или (390)] выбирается а зависимости от поставленной задачи. Физический смысл множителя р в уравнении (388), который в уравнении (390) предполагается уже известным, требует дополнительного объяснения. Для этого обратимся к уравнению (374) для энтропии и заменим N1 под логарифмом выражением (388), предварительно преобразовав его  [c.297]

    В случае сильных взаимодействий теория Дебая — Хюккеля совершенно не согласуется с фактами, но их можно объяснить в рамках другого подхода к решению уравнения Пуассона — Больцмана [уравнение (17)], который был предложен Бьеррумом [22]. Этот подход основывается на следующих соображениях 1) ионы, находящиеся на большом расстоянии от данного иона, оказывают значительное влияние на его энергию, так как число ионов на расстоянии г пропорционально 2) непосредственно окружающие ионы противоположного знака также оказывают значительное влияние, поскольку сила взаимодействия изменяется обратно пропорционально г 3) в непосредственном окружении число ионов того же знака вследствие взаимного отталкивания столь мало, что их влияние незначительно 4) на промежуточных расстояниях влияние ионов обоих знаков невелико, так как ни число ионов, ни энергия взаимодействия не являются значительными. ь [c.257]

    Интенсивность линий. При достаточно высоких температурах (>3- Ю К) исследуемый элемент находится в состоянии плазмы. Под этим названием понимают излучающий, квазинейтральный, электропроводный газ, состоящий из атомов, молекул и ионов во всех возбужденных состояниях, а также свободных электронов. Эта система находится в термодинамическом равновесии, если все элементарные процессы (возбуждение, ионизация) обратимы и потери энергии отсутствуют. При этих условиях и не слишком высокой плотности плазмы число частиц, находящихся в основном и возбужденном состояниях (Л/о или Л ,), подчиняется распределению Больцмана [уравнение (5.1.12)]. Наблюдаемая интенсивность линий оказывается равной [c.184]

    У. Больцмана — уравнение распределения молекул (частиц) идеального газа по энергиям при данной температуре (7 К)  [c.307]

    Аналитические методы теплового расчета радиантной секции. Аналитические методы теплового расчета радиантной секции основаны на известных физических законах. Важнейшим показателем теплового расчета радиантной секции является тепловая нагрузка Ор. Аналитическое нахождение величины тепловой нагрузки радиантной секции базируется на законе Стефана — Больцмана, уравнениях теплового баланса и теплопередачи в топке, а также на эмпирической зависимости температуры излучающей среды (Ту) от максимальной те-мпературы горения (Т о) или от температуры газов, покидающих топку (Гп). Известные ме- [c.394]


    Первое свойство состоит в том, что этот частный вид можно использовать для доказательства приближения к равновесию в разреженном газе, описываемом кинетическим уравнением Больцмана. Уравнение Больцмана нелинейно, и для доказательства того, что его решения стремятся к равновесным, нужна иная техника. Эта техника основана на выборе Н в виде (5.5.6) другие выпуклые функции в этом случае использовать нельзя . Между прочим, фав-нение Больцмана не является основным кинетическим уравнением для плотности вероятности, а является уравнением эволюции для функции распределения частицы в одночастичном шестимерном фа.зовом пространстве ( и-пространстве ). Однако линеаризованное уравнение Больцмана имеет ту же структуру, что и основное кинетическое уравнение (ср. с. П.5). [c.118]

    Диффузная часть двойного слоя рассматривается как часть раствора электролита, однако здесь раствор электрически не нейтрален. Используемая для рассмотрения этой области модель по существу совпадает с моделью Дебая—Хюккеля, применявшейся для отыскания распределения ионов вокруг центрального иона и в дальнейшем для расчета электрического вклада в коэффициенты активности (разд. 27 и 28). Считается, что ионные концентрации в диффузной части двойного слоя связаны с потенциалом распределением Больцмана [уравнение (27-1)]  [c.184]

    Больцмана уравнение (213) выражает соотношение между энтропией и термодинамической вероятностью — числом микросостоянин системы при заданных энергии и объеме. [c.308]

    Принципиально, при расчете не возникает никаких новых затруднений. Неподвижные заряды рассматривают как особые точки, как это объяснено в разделе 26а, так что в области 1 (рис. 135) применимо уравнение Лапласа, причем дискретные заряды исключаются из данной области. Уравнение Лапласа применимо также в области II, а уравнение Пуассона—Больцмана [уравнение (26-15)] применимо в области III при тех же предположениях, что и в теории Дебая—Хюккеля. Однако теперь заряды не распределены сферически симметрично, так что и потенциал поля тоже асимметричен. Таким образом (в сферической системе координат, необходимой для этой модели), для следует пользоваться уравнением (26-5). [c.540]

    Здесь пне — показатель преломления и диэлектрическая проницаемость, М — молекулярная масса, N а к — число Авогадро и постоянная Больцмана. Уравнение (2) непосредственно показывает, что значение и знак К зависят не только от (01—аг), (71— —72) и я, но также в значительной степени определяется направлением (угол р) дипольного момента в молекуле относительно оси ее наибольшей поляризуемости 01 или 71. Сказанное выше иллюстрирует высокую чувствительность рассматриваемого метода к деталям молекулярной структуры вещества. Возможности использования эффекта Керра для исследования структуры и конформации, а также гибкости макромолекул оказываются существенно [c.34]

    Значение (число молекул в ряду п молекулярных квантовых состояний с энергией, очень близкой к у) в п раз больше вероятности занятия одного квантового состояния с энергией Е), как следует из закона распределения Больцмана [уравнение (9.30) при Е1 = ]. Не трудно заметить, что если считать п = ИоУ/7о, т. е. принять п пропорциональным V, значения К] будут такими же для объема V, как и для объема Уо, [c.313]

    Процессы релаксации. Заселенность энергетических уровней системы спинов подчиняется статистическому распределению Больцмана [уравнение (5.1.12)]. При тепловом равновесии более низкий энергетический уровень заселен несколько больше, чем более высокий, и в этом случае преойаадает резонансное поглощение. Если бы система спинов обменивалась энергией только с переменным полем, то это привело бы к выравниванию степени заселенности уровней и сигнал поглощения стал бы уменьшаться (состояние шхсыи ия ). Однако система спинов одновременно взаимодействует со своим диамагнитным окружением (называемым в общем решеткой), что приводит к безызлучательным энергетическим переходам спин-решеточная релаксация). Вследствие этого обмена энергией с решеткой тепловое равновесие в системе спинов вновь приближается к состоянию, соответствующему распределению Больцмана. Ход этого процесса описывается экспоненциальной функцией и характеризуется постоянной времени, называемой време-нел спин-решеточной релаксации Т . Если процесс спин-решеточной релак- [c.250]

    Последнее уравнение является термбдинамичоским определением температуры. Оно уже использовалось при выводе закона Больцмана. Уравнение (6) можно применить к изотермическому расширению или сн атию идеального газа, энергия которого, согласно кинетической теории, равна [c.237]

    Принцип суцерпозоции Больцмана. Уравнения Больцмана — Вольтерры. Рассмотренные три основные схемы деформации релакса- [c.78]

    Развивая эту проблему, Спарнай [13] решил (вместо уравнения Пуассона и Больцмана) уравнение, учитывающее зависимость диэлектрической проницаемости от напряженности электрического поля. Бродовски и Стрелов [14] приняли во внимание — наряду с диэлектрическим насыщением — изменение диэлектрической проницаемости при изменении концентрации электролита. Они основывались на функции разложения Вике и Эйгена [15]. [c.23]


    Теперь можно вывести закон распределения молекул по скоростям. Из уравнения (9.18) следует, что число одномолекулярных квантованных состояний в интервале энергий от Е до -j- dE пропорционально Е dE. Закон распределения Больцмана — уравнение (9.30) — показывает, что заселенность того или иного состояния пропорциональна фактору Больцмана ехр (Е1кТ). Следовательно, число молекул в интервале энергий от Е до Е dE равно [c.298]

    А" —константа равновесия [определение см. в уравнении (74)] k — константа Больцмана [уравнения (24) и (27)] (см. R) кг — константа Этваша эрг/град) [c.56]


Смотреть страницы где упоминается термин Больцмана уравнение: [c.37]    [c.309]    [c.225]    [c.200]    [c.62]    [c.27]   
Краткий курс физической химии (1979) -- [ c.170 ]

Физика и химия твердого состояния (1978) -- [ c.134 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.385 ]

Физикохимия полимеров (1968) -- [ c.385 ]

Длительная прочность полимеров (1978) -- [ c.12 ]

Методы измерения механических свойств полимеров (1978) -- [ c.11 , c.13 , c.49 ]

Электрохимия растворов издание второе (1966) -- [ c.99 , c.143 ]

Влияние растворителя на скорость и механизм химических реакций (1968) -- [ c.45 , c.63 ]

Техника и практика спектроскопии (1976) -- [ c.259 ]

Современная общая химия Том 3 (1975) -- [ c.2 , c.241 , c.278 , c.302 , c.386 ]

Физическая механика реальных кристаллов (1981) -- [ c.162 ]

Физико-химия коллоидов (1948) -- [ c.113 , c.240 , c.273 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.89 ]

Курс коллоидной химии (1964) -- [ c.214 ]

Химия полимеров (1965) -- [ c.403 ]

Современная общая химия (1975) -- [ c.2 , c.241 , c.278 , c.302 , c.386 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.60 ]

Теоретическая электрохимия (1981) -- [ c.48 , c.101 , c.232 , c.329 ]

Деформация полимеров (1973) -- [ c.110 , c.406 , c.413 ]

Структура и свойства теплостойких полимеров (1981) -- [ c.214 , c.215 ]

Кинетический метод в синтезе полимеров (1973) -- [ c.23 ]

Основы технологии переработки пластических масс (1983) -- [ c.57 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (1969) -- [ c.102 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (копия) (1970) -- [ c.102 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.60 ]

Техника и практика спектроскопии (1972) -- [ c.255 ]

Физическая химия Издание 2 1979 (1979) -- [ c.54 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Больцмана

Больцмана Аррениуса уравнени

Больцмана связь с уравнениями гидродинамики

Больцмана уравнение вероятности перегруппировки макромолекул

Больцмана уравнение для ионизованных газо

Больцмана уравнение обобщенное

Больцмана уравнение распределение

Больцмана уравнение энтропии смешения

Больцмана уравнения Марка Хувинка

Больцмана уравнения ядро

Вывод уравнения Больцмана

Деформационные свойства Больцмана Вольтерры уравнения

Деформация волокон Больцмана Вольтерры уравнения

Диффузная часть двойного электрического слоя. Уравнение Пуассона—Больцмана

Квантовый вывод кинетического уравнения. Интеграл столкновений Больцмана

Кинетическое уравнение Больцмана

Классический вывод уравнения Больцмана

Линеаризованное уравнение Больцмана. Модели и граничные условия

Максвелла-Больцмана уравнени

Молекулярная подвижность и уравнение Больцмана — Аррениуса

Нормальные решения уравнения Больцмана

О статистической интерпретации процесса образования дефектов в кристаллах на основе уравнения Больцмана

Обобщенное уравнение Больцмана и макроскопические законы сохранения

Основные свойства уравнения Больцмана

Плоский двойной слой. Некоторые точные решения уравнения Пуассона—Больцмана

Поверхностный слой, применение уравнения Больцмана

Приложение уравнения Фоккера — Планка и уравнения Больцмана к некоторым вопросам химической кинетики

Применение уравнения Больцмана к описанию химических реакций

Принцип суперпозиции Больцмана. Уравнения Больцмана — Вольтерры

Пуассона Больцмана уравнени

Пуассона Больцмана уравнение

Пуассона—Больцмана уравнение для заряженной сферы

Равновесное решение уравнения Больцмана

Равновесное решение уравнения Больцмана обобщенного

Распределение Больцма. 12. Применение уравнения распределения Больцмана. Распределение Максвелла

Решение обобщенного уравнения Больцмана

Решение уравнения Больцмана для водородсодержащих систем

Решение уравнения Больцмана для равновесного состояния

Связь мевду уравнением Больцмана и уравнениями гидродинамики

Стефана Больцмана уравнени

Стефана—Больцмана уравнение, константа

Столкновительный член оператор уравнения Больцмана

Теория существования решений линеаризованного уравнения Больцмана

Уравнение Больцмана безразмерно

Уравнение Больцмана безразмерно Больцмана

Уравнение Больцмана безразмерно Кирквуда

Уравнение Больцмана безразмерно анализ Пригожина

Уравнение Больцмана безразмерно вывод из уравнения Больцмана

Уравнение Больцмана в обобщении Боголюбова

Уравнение Больцмана в представлении взаимодействия

Уравнение Больцмана второе

Уравнение Больцмана вывод Боголюбова

Уравнение Больцмана для двухкомпонентного газа

Уравнение Больцмана для мембранного потенциала

Уравнение Больцмана их аналоги

Уравнение Больцмана линеаризованное

Уравнение Больцмана обратимость

Уравнение Больцмана одночастичное

Уравнение Больцмана решение

Уравнение Больцмана с энергетической зависимостью

Уравнение Больцмана-Вольтерры

Уравнение Максвелла Больцмана

Уравнение Пуассона — Больцмана и его решение

Уравнение Пуассона — Больцмана и его решение для стержнеобразных полиионов

Уравнение Смолуховского и уравнение Больцмана

Флуктуации и уравнение Больцмана

Функции распределения по скоростям и уравнение Больцмана

Холла ток теорема для уравнения Больцмана

Энтальпия уравнение Больцмана

Энтропия уравнение Больцмана

кажущийся и уравнение Больцмана

теорема для уравнения Больцмана

теорема для уравнения Больцмана обобщенного



© 2025 chem21.info Реклама на сайте