Эффект гальваномагнитный

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ И ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ [c.326]

Гальваномагнитные эффекты. Одним из гальваномагнитных эффектов является эффект Холла — явление возникновения в полупроводнике с текущим по нему током поперечного электрического поля под действием магнитного поля. Методика и аппаратура, ос- нованные на использовании эффекта Холла, позволяют определять удельную электропроводность материала, тип электропроводимости, подвижность и концентрацию носителей заряда, ЭДС и постоянную Холла. [c.175]

Все термоэлектрические явления (эффекты Томсона, Зеебека, Пельтье) в полупроводниках обнаруживаются намного сильнее, чем в металлах. Это же относится к гальваномагнитным и термомагнитным эффектам. Термо-э.д.с. полупроводников гораздо больше, чем у металлов. Знак термо-э.д.с. у металлов и полупроводников в зависимости от их природы может быть положительным или отрицательным. Большинство полупроводниковых веществ обладает большой чувствительностью к свету и ионизирующим излучениям. Под действием света и излучений электропроводность может увеличиться на несколько порядков. Кроме того, при электронно-дырочном переходе часто возникают значительная фото-э.д.с. Свойства полупроводников резко зависят от содержания примесей и стехиометрического состава. Введением чужеродных примесей и нарушением стехиометрии удается сильно изменить полупроводниковые характеристики вещества. [c.10]

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ и ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ 195 [c.195]

В ГЛ. V мы рассмотрели явление переноса (кинетические явления), возникающие в проводнике под действием электрического и температурного полей. Если проводник, по которому протекает электрический или тепловой поток, поместить в магнитное поле, то в нем возникают новые явления, которые называются гальваномагнитными (если одновременно действуют электрическое и магнитное поля) и термомагнитными (если одновременно действуют магнитное и температурное поля) эффектами. Они многочисленны [2, 12, 13]. Ниже мы рассмотрим лишь некоторые из них в приближении времени релаксации. [c.326]

Значения коэффициентов гальваномагнитных эффектов в металлах отличаются большим разнообразием, связанным со сложностью зонной структуры и формы поверхности Ферми. Гальвано- и термомагнитные эффекты очень чувствительны ко всякого рода примесям и неоднородностям. По этой причине приведенные в таблицах значения коэффициентов надо рассматривать лишь как наиболее заслуживающие доверия. [c.468]

Различают гальваномагнитные явления нечетные (т. е. зависящие от нечетных степеней Н) и четные (т. е. зависящие от четных степеней Н). Наиболее важен из нечетных — эффект Холла, наиболее существен из четных эффектов — эффект изменения сопротивления в магнитном поле. [c.468]

Изменение сопротивления чистых металлов в магнитном поле (магнитное поле перпендикулярно к направлению электрического тока через образец, так называемый поперечный четный гальваномагнитный эффект) [c.496]

Продольный четный гальваномагнитный эффект с1Р Р в поликристаллической платине при 20,4 К и напряженности магнитного поля Я= = 2,66 МА/м равен 0,146. Удельная магнитная восприимчивость платины X в зависимости от температуры [c.521]

Стремление к максимально возможному уменьшению толщины покрытий прежде всего объясняется тем, что многие физические явления протекают в тончайших покрытиях и пленках принципиально иначе, чем в массивных, и только в них можно наблюдать ряд специфических эффектов. Яркими примерами могут служить многочисленные оптические и гальваномагнитные размерные эффекты, электронные и туннельные эффекты проводимости, аномально высокие показатели удельной прочности, электрического сопротивления и т. д. Использование тонких покрытий и пленок обеспечило достижения в области изучения структуры, фазовых переходов, дислокаций в различных материалах, реакций на поверхности и поверхностных явлений. Кроме того, можно утверждать, что фактически не существует ни одной области техники, где бы так или иначе не использовались свойства тонких пленок. А появление таких новых областей техники, как микроэлектроника, обязано в основном развитию тонкопленочной технологии. [c.160]

В последние годы диамагнитные свойства углеродистых тел, а также гальваномагнитные эффекты интенсивно изучались многими исследователями. Ниже рассмотрены экспериментальные результаты, полученные при исследовании гальвано-и термомагнитных явлений в углеграфитовых материалах. [c.231]

В графите, кроме эффекта Холла, наблюдается также другой гальваномагнитный эффект — изменение электрического сопротивления образца в магнитном поле [36,52,53]. [c.238]

Для соединений этого типа характерно, что одновременно с изменением магнитных свойств изменяются и некоторые другие физические свойства. Например, для иЗ [96] и иЗе [72] при низкотемпературных измерениях удельной теплопроводности было найдено, что при температурах, близких к 180° К, имеет место аномалия Я,-типа. Изучение гальваномагнитного эффекта 115 подтвердило, что при температуре ниже 180° К он становится ферромагнитным [48]. Исследование электрических свойств селенидов и теллуридов урана показало, что иЗе имеет максимальное удельное сопротивление при температуре около 180° К [56] это хорошо согласуется с данными магнитных и калориметрических измерений. Как уже упоминалось, величина межатомного расстояния и—и позволяет судить, являются ли /-электроны локализованными или коллективизированными. Большое значение независящей от температуры составляющей магнитной восприимчивости иЫ и иС свидетельствует [c.214]

Новый гальваномагнитный эффект. П. Опыты с германием. [c.227]

Гальваномагнитные эффекты германия на высоких частотах. [c.227]

Гальваномагнитные эффекты — эффект Холла, магнетосопротивле-ние и магнитная восприимчивость в силу их весьма высокой чувствительности к дефектам структуры позволяют ответить на вопросы о концентрации, типе и подвижности носителей тока. Эти эффекты возникают в помещенном в магнитном поле проводнике, когда вдоль него течет электрический ток. В слабых магнитных полях величина коэффициента Холла (Ну) при смешанной проводимости определяется соотношением концентраций и подвижностей электронов и дырок [c.94]

Теория гальваномагнитных эффектов германия. [c.228]

Термомагнитные и гальваномагнитные эффекты [c.194]

Рассмотрим гальваномагнитный и термомагнитный эффекты на отдельных примерах (рис. 3). Эффект Нернста представляет собой возникновение градиента электрического потенциала благодаря температурному градиенту в магнитном поле. Его направление перпендикулярно к направлению температурного градиента и градиента магнитного [c.195]

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ И ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ 197 [c.197]

Подобная модель не может описать гальваномагнитных и термомагнитных эффектов, однако позволяет оценить величину константы Холла [c.8]

Различные явления, описанные выше, чувствительны к разным свойствам закона дисперсии. Так, гальваномагнитные эффекты в сильных магнитных полях позволяют установить направления открытых сечений в случае ферми-поверхности, проходящей через всю обратную решетку. [c.367]

Осцилляции. Эффект Шубникова—де Гааза. В квантующем магнитном поле изменяется не только поведение плотности состояний, но и характер взаимодействия носителей заряда с кристаллической решеткой. Это приводит к качественно новым кинетическим свойствам проводящих кристаллов. Влияние квантования движения электронов проводимости в магнитном поле на гальваномагнитные эффекты впервые заметили Шубников и де Гааз (1930 г). Они наблюдали осцилляционную зависи- мость поперечного магнетосопротивления висмута от Я, причем осцилляции были периодическими по величине 1/Я. Позднее осцилляции магнетосопротивления подробно изучали не только в висмуте, но и в ряде других металлов. Было показано, что их природа хорошо согласуется со значениями, получаемыми из эффекта де Гааза—"ван Альфена. [c.342]

Опыт показывает, что коэффициент Холла может быть положительным и отрицательным и даже менять знак с изменением тeiMпepaтypы. Для большинства металлов наблюдается почти полная независимость коэффициентов Холла от температуры. Резко аномальным эффектом Холла обладают висмут и другие металлы V группы периодической системы. Значения гальваномагнитных коэффициентов этих металлов помещены в отдельную таблицу (табл. 26.7). [c.468]

В работе [116] из измерений гальваномагнитных эффектов определен коэффициент Н==Ес1/1Н. Значения Н к Q для N1—Си см. в раСотах [П8 1 [c.486]

Кроме рассмотренных гальваномагнитных явлений, в графите изучались и термомагннт-ные явления [57—59]. Главным образом исследованию подвергался поперечный эффект Нернста—Эттингсгаузена в пиролитических графитах. [c.241]

Первые работы по изучению влияния температуры графитации на коэффициент Холла углеродистых тел были проведены Доногью и Этерли, а также Пашниным. В дальнейшем подобные работы проводились многими другими исследователями [79, 83—92]. Гальваномагнитные эффекты изучали в сажах, графитирующихся [c.245]

Эффект Холла — один из гальваномагнитных эффектов. Гальва-номагнитные эффекты (явления) представляют собой совокупность эффектов (явлений), наблюдаемых, когда проводник, по которому течет ток, помещен в магнитное поле. Для наблюдения эффекта Холла проводник с током помещают в перпендикулярное току магнитное поле, в результате чего появляется электрическое поле (поле Холла), перпендикулярное и току, и магнитному полю. Эффект Холла был открыт еще в 1879 г. американским физиком Эдвином Гербертом Холлом. Он обусловлен силой Лоренца, действующей на движущийся электрон. Во многих случаях коэффициент между полем Холла и плотностью тока линейно зависит от магнитного поля. Он носит название холловского сопротивления и обозначается КН. Часто с хорошей точностью справедливо следующее равенство КН = Н пес, где п — число электронов проводимости в единице объема проводника. [c.261]

Селенид ртути является полупроводником л-типа проводимости, что объясняется внедрением атомов ртути в междоузлия или вакансиями в подрешетке селена. Наиболее вероятное значение ширины запрещенной зоны селенида ртути 0,2 эв, хотя в литературе встречаются указания как в сторону увеличения, так и меньше указанной величины. Для кристаллов HgSe с концентрацией электронов не менее 3,5-10 подвижность их достигает 18 500 см 1в-сек при 300°К. Легированием не удается получить селенид ртути р-типа. Исследованием термо- и гальваномагнитных эффектов в селениде ртути было показано, что подвижность электронов в нем лимитируется рассеянием на акустических фононах. Это служит доказательством преимущественной ковалентной межатомной связи в селениде ртути. [c.182]

Термоэлектрический эффект может быть также исследован в системах, подверженных влиянию внешнего магнитного поля. Такие явления называются термомагнитными и гальваномагнитными. Псевдотермос татическая теория таких явлений была разработана Бриджменом. Каллен применил соотношения Онзагера (1.7) и показал справедливость уравнения Бриджмена. Кроме того, он нашел новую связь различных явлений при наличии магнитного поля. [c.175]

Эффект Холла принадлежит к числу гальваномагнитных явлений. Другим важным их представителем является эффект магнетосопротивления, при котором удельное сопротивление проводника изменяется в поперечном постоянном магнитном поле [c.193]

Для определения энергетического спектра конденсированных истем используют весьма разнообразные методы (поглощение льтразвука, циклотронный резонанс, гальваномагнитные явле-ия, аномальный скин-эффект, эффект де Гааза — ван Альфена, еупругое рассеяние нейтронов, характеристические потериэлек-ронов и др.). Этим вопросам посвящен 48. [c.151]

Роль квантовых эффектов определяется двумя параметрами h())l ep — Sh и hti>/T ( 8). Первый параметр, как правило, всегда очень мал, что, по сути дела, и оправдывает возможность пренебрежения квантовыми эффектами. Параметр йсо/Г при различных полях и температурах изменяется в широких пределах. Если fi o Т, то имеют место квантовые осцилляции галь- ваномагнитных характеристик — эффект Шубникова — де Гааза и прочие эффекты, аналогичные эффекту де Гааза — ван Альфена ( 15). У большинства металлов квантовые осцилляции накладываются в виде мелкой ряби на существенную зависимость гальваномагнитных характеристик от магнитного поля. Это позволяет рассматривать сначала классические эффекты, а потом квантовые эффекты учитывать в виде поправок ). [c.219]

Речь до сп. 1юр Н1ла о поперечном гальваномагнитном эффекте, т. е. о том случае, когда ток пернендикулярен к магнитному полю. Продольный гальваиомагнитный эффект сравнительно мал продольное сопротивление у всех металлов стремится к насыщению. В зависимости сопротивления от магнитного ноля (/-1Я) у большинства металлов наблюдается большой участок, на котором сопротивление линейно зависит от магнитного поля (закон Капицы). У некоторых металлов этот участок является промежуточным либо между двумя квадратичными зависимостями, либо между квадратичной зависимостью и насыщением у других металлов (или образцов) не удалось обнаружить отклонения от линейного закона в больших полях. [c.221]

Больп1инство экспериментальных фактов находит свое объяснение в современной кинетической теории гальваномагнитных эффектов. Правда, некоторые наблюдения заставляют уточнять теорию, конкретизируя ее выводы на основании знания электронного энергетического спектра того или иного металла ). [c.221]

Зависимость теплопроводности и термоэлектрических коэффициентов от магнитного поля часто называют термомагнитными явлениями. Их, как и гальваномагнитные, можно разделить на поперечные и продольные, на четные и нечетные. Последние аналогичны эффекту Холла. Исходя из соображений симметрии, можно построить зависимость термомагнитных коэффициентов от слабого магнитного поля в виде разложения их по степеням магнитного поля. Число независимых компонент у возникающих при этом тензоров (коэффициентов пропорциональности) определяется классом симметрии кристалла. Традиционрю (правда, в большинстве случаев на полупроводниках) термомагнитные исследования используются для выяснения механизмов рассеяния носителей заряда. По-видимому, еще нет работ, использующих обсуждаемые свойства металлов для определения параметров электронного энергетического спектра. [c.261]

В настоящем сборнике хотелось бы еще раз подчеркнуть, что развитие А. В. Шубниковым представления о черно-белых группах [20] нашло плодотворное применение в физике магнетизма. Учет магнитной симметрии, ставший возможным после обобщения шубниковских групп [21, 22], привел к предсказанию и обнаружению ряда новых физических эффектов в магнитоупорядоченных кристаллах, из которых можно выделить открытие слабого ферромагнетизма и пьезомагнетизма [23—25], магнитоэлектрического эффекта [26] и новых гальваномагнитных явлений [27]. Все эти явления связаны с наличием в кристаллах выделенного направления ферро- и антиферромагнитного упорядочения. Рассмотрим оптические эффекты, вытекающие из соображений магнитной симметрии. [c.303]

В рдботах [278—302] проведены теоретические и экспериментальные исследования гальваномагнитных эффектов, измерение удельного сопротивления, подвижности носителей тока, аппаратурно-методические разработки методик контроля основных характеристических параметров применительно к профилированным монокристаллам. [c.181]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология