Носители заряда

Существуют внутренний и внешний фотоэффекты. Внутренний фотоэффект сопровождается изменением или подвижности, или концентрации носителей заряда в диэлектриках и полупроводниках и положен в основу действия вентильных фотоэлементов и фотосопротивлений. Внешний фотоэффект сопровождается эмиссией электронов с поверхности материала, из которого изготовлен фотокатод фотоэлемента. Приложение напряжения и облучение фотокатода вызывает появление в цепи тока, который прямо пропорционален интенсивности света при определенных ее значениях. Характеристики некоторых типов фотоэлементов приведены в табл. И. [c.145]

Дипольный момент характеризует расположение зарядов в молекуле дипольный момент тем больше, чем меиее симметрично расположение зарядов. Поскольку носителями зарядов в молекуле могут быть отдельные полярные группы, например группы N02, ОН, или отдельные атомы и ионы, например С1, Вг, I, величина дипольного момента связана с положением этих групп, атомов пли ионов в молекуле. Отдельным полярным группам, входящим в состав молекулы, можно приписать определенные значения дипольного момента. Так, дипольные моменты предельных одноатомных спиртов примерно одинаковы, как это видно из следующих данных. [c.410]

Здесь, в самых общих чертах и с известными упрощениями, будет дано представление о специфике протекания электрохимических реакций на полупроводниковых электродах, об особенностях нх кинетики. Эта специфика определяется прежде всего двойственной природой носителей зарядов и существованием в полупроводнике объемного заряда. [c.378]

Так как емкость С п из за низкой концентрации носителей заряда оказывается существенно меньше всех других последовательно включенных емкостей, то именно она должна определять общую емкость С, т. е. С = Спа- [c.275]

Химическая адсорбция происходит в тех случаях, когда свободный электрон или дырка реагирует на поверхности с молекулой из газовой фазы (такую адсорбцию называют соответственно адсорбцией акцепторного или донорного типа). Эти носители зарядов возникают при термическом возбуждении дефектов и отталкиваются от поверхнос- [c.28]

Электронная теория Ф.Ф.Волькенштейна постулирует, что скорость реакций регулируется всей массой имеющихся в катализаторе нелокализованных носителей заряда - электронов или дырок. В настоящее время некоторые авторы больше внимания уделяют свойствам отдельных атомов в твердом теле и влиянию на их электронные свойства ближайшего окружения. [c.86]

Для карбазола — одного из основных азотсодержащих веществ нефти — исследованы физические свойства (электропроводность, магнитная восприимчивость) и установлено, что в его монокристалле имеются фазовые переходы при температурах, далеких от плавления. Показано, что носители заряда возникают при термической диссоциации молекулярных экситонов на примесях. [c.4]

МИ позволил проводить измерения в интервале 76—300 К. Полученные результаты приведены на рис. 2. Наблюдаемая поляриза-дия полосы поглощения монокристалла карбазола указывает на то, что ответственные за поглощение коллективные возбуждения связаны с экситонными состояниями. Наличие экситонной полосы поглощения в области Я, = 35 энергии активации проводимости, позволяет предположить, что образование носителей заряда в карбазоле происходит за счет термической диссоциации молекулярных экситонов на примесях [6, 7]. [c.125]

Отметим, что в тех случаях, когда носителями зарядов служат образования из нейтральных молекул и одного или нескольких ионов — мицелл, толщина двойного слоя может достигать нескольких сантиметров. [c.113]

Представляет интерес оценка размеров элементарных объемов — носителей зарядов в скважинной жидкости на основе полученного результата. Для этого определим сначала объемную плотность зарядов жидкости Q3 =//<7 = 0,77-10 Кл/м , затем вычислим среднюю величину элементарного заряженного объема жидкости K-J = < /(Эз = 2,07 10- 2 м где е—l,6 10- Кл — заряд электрона (элементарный заряд). [c.118]

Диэлектрические материалы поляризуются также и в результате радиоактивного облучения. Для горных пород это имеет важное практическое значение, поскольку в геохимии известны сотни радиоактивных изотопов с периодами полураспада, изменяющимися в очень широких пределах. Например, при облучении диэлектрических сред пучком электронов энергия частиц может быть такой, что они будут проходить через материал (проникающая радиация), либо такой, что частицы будут поглощаться породой (непроникающая радиация). Проникающая радиация вызывает накопление носителей зарядов вследствие захвата заряженных частиц, пришедших извне (электронов, ионов) и образования заряженных частиц в период облучения (например частицами). В горных породах электрические объемные заряды могут накапливаться вблизи границы раздела радиоактивной и нерадиоактивной пород с высоким удельным электрическим сопротивлением, [c.133]

Аналогичным поведением могли бь1 характеризоваться также многокомпонентные системы, какими являются битумы, и при невысокой температуре в них может произойти увеличение диэлектрических потерь в результате электропроводности. Однако трудно себе представить какую-либо связь между пространственными зарядами и максимумом диэлектрических потерь при высоких температурах, когда носители зарядов более подвижны. [c.42]

Совокупность химически связанных атомов представляет собой сложную систему атомных ядер и электронов. Между этими носителями зарядов действуют силы электростатического взаимодействия (притяжения и отталкивания). [c.41]

Применение газового зазора иллюстрируется на рис. 1.9. При подаче высокого напряжения на коронирующие электроды в газовой среде над поверхностью нефти образуется коронный разряд. Движение носителей зарядов в нефти вызывает появление потоков в слое жидкости. В результате возникает интенсивное перемешивание и взаимодействие капель, приводящее к их слиянию. [c.19]

Как уже было показано, при соприкосновении двух таких различных электропроводящих фаз, как металл и вода, на их границе возникает разность (скачок) потенциалов. Более сильно это явление проявляется с увеличением электропроводности жидкой фазы, например при погружении металла в раствор электролита. Находящиеся в электропроводящих фазах носители зарядов разного знака (положительные и отрицательные ионы или электроны) пересекают фазовую границу в неодинаковых количествах (во многих случаях пересечь ее могут носители заряда только одного знака). Следовательно, в одной фазе образуется избыток положительных зарядов, а в другой — отрицательных. Возникает разность потенциалов. [c.31]

Как было показано, при соприкосновении двух различных электропроводящих сред, таких, как металл и электролит, на их границе возникает разность (скачок) потенциалов. Находящиеся в средах носители зарядов разного знака (положительные и отрицательные ионы и электроны) пересекают фазовую границу в неодинаковых количествах. Часто эту границу может пересечь носитель заряда только одного знака. Следовательно, в одной фазе образуется избыток положительных зарядов, а в другой - отрицательных. Возникает разность потенциалов. [c.30]

Е(к) —энергия носителя заряда [c.164]

Как уже отмечалось, н полупроводника <, в отличие от металлов имеется два рода носителей заряда отрицательные--электроны и положительные — дырки. Поэтому проводпнкн по ряду свойств похожи на электролиты, где также присутствуют отрицательные и положител( Пые носители электричества — апиопы и катионы. Эта аналогия обнаруживается и и строении двойного электрического слоя, В ре.чультате наложения сил теплового движения и сил взаимодействия (притяжения и отталкивания) с поверхностью полупроводника внутри песо вблизи Гранины раздела устанавливается диффузное распределение зарядов и возникает так называемый объемный заряд. Таким образом, двойной электрический слой на границе раздела включает в себя как бы два слоя Гуи — один в раство- [c.274]

В этом уравнении опущена незначительная энергия отдачи и введена работа выхода ( 4 эВ) внутренних металлических поверхностей спектрометра РФС. Работа выхода материала спектрометра — это энергия, необходимая для удаления электрона с поверхности спектрометра. Работа выхода образца отличается от работы выхода материала спектрометра. Образец в спектрометре РФС находится в электрическом контакте со спектрометром, и, если имеется достаточное число носителей заряда (многие образцы представляют собой диэлектрики и носители заряда образуются в ходе облучения), уровни Ферми для образца и спектрометра будут одни и те же. Уравнение (16.25) можно понять, рассмотрев экспфимент РФС. При фотоионизации электрон образца получает некоторую кинетическую энергию ,. Для того чтобы попасть в спектрометр, электрон должен пройти через входную щель. Поскольку рабочие потенциалы спектрометра и образца различны, кинетическая энергия электрона изменяется до что обусловлено либо ускорением, либо замедлением фотоионизованного электрона входной щелью. В камере спектрометра электрон имеет кинетическую энергию и эта энергия измеряется прибором. Таким образом, для соотнесения энергии связывания с уровнем Ферми в выражение вводится К счастью, нет необходимости знать работу выхода каждого образца. [c.334]

Полупроводимость возрастает или убывает, если при адсорбции образуются или соответственно уничтожаются носители зарядов. Так, водород (донор) понижает проводимость полупроводников р-типа (N 0, СГ2О3) и повышает проводимость полупроводников п-типа (2пО, 5г) [68], в то время как кислород (акцептор) производит противоположное действие [69]. [c.30]

Физическая природа электризации тел трением до сих пор полностью не ясна. В соответствии с современными представлениями трение обеспечивает более тесное соприкосновение различных точек поверхностей тел, облегчая переход носителей электрических зарядов от одного контактируюшего тела к другому в случае различной концентрации в них носителей зарядов. Кроме этого, как указывал Я. И. Френкель, при трении происходит локальный рост температуры из-за абразивного процесса и снижения поверхностного натяжения. За счет этого выделяется большое количество энергии. Локальный рост температуры в местах контакта может оказаться достаточным для появления некоторого количества свободных носителей, переход которых и создает заряды. Электризация происходит и в результате трения тел из одного материала. При этом тело, нагретое до более высокой температуры, заряжается положительно. [c.127]

Помимо этого вида релаксационной поляризации акад. А. Ф. Иоффе была установлена объемно-зарядовая поляризация (рис. 23, г), тесно связанная с электрической проводимостью. Впоследствии этим термином стали называть ряд явлений, сходство между которыми состоит в том, что поляризация в диэлектриках происходит за счет образования объемных зарядов. Сущность объемно-зарядовой поляризации заключается в том, что при движении свободных носителей заряда через диэлектрик они могут не дойти до заряженных поверхностей, к которым движутся, или подойти к ним, но не разрядиться. Тогда в диэлектрике остаются объемные заряды положительные у отрицательной поверхности и отрицательные у положительной. Эти заряды смещены не на микрорасстояния, как при обычной поляризации, а на макрорасстояния. Причина указанных явлений еще полностью не ясна. Считается, что продвижению свободных зарядов могут мешать дефекты кристаллических решеток, которые способны в некоторых случаях захватывать электроны или ионы. Иногда ионы, дошедшие до электродов, не успевают полностью разрядиться за то время, в течение которого подходят новые ионы. [c.131]

Битумы обнаруживают тенденцию к образованию максимума диэлектрических потерь при более высоких температурах. На основании своих более поздних исследований, проведенных на битуме, в котором он увеличивал содержание асфальтенов, Сааль [44] объяснил это явление эффектом Максвелла — Вагнера. В этом случае диэлектрик состоит из двух или более компонентов с различными диэлектрическими постоянными и проводимостями. В подобных системах обычно имеются такие носители зарядов, которые могут перемещаться в теле диэлектрика на определенное расстояние. Когда движение носителей зарядов задерживается (в результате их захвата в самом теле диэлектрика или на поверхности раздела либо в результате невозможности их разряда и отложения на электродах), наблюдается появление пространственных зар>дов [451, вызывающих искажение макроскопического поля. Это явление возникает также в результате поверхностной поляризации. [c.42]

Тубулены представляют собой офаниченные фафеновые плоскости, свернутые в виде цилиндра. Это свертывание накладывает офаничения на возможные значения энергии электронов из-за появления замкнутых траекторий. Поэтому, в энергетическом распределении плотности носителей заряда по энергиям характерно появление особенностей в виде пиков (см., например [1]) при [c.138]

Буквами обозначены графики для разных значений уровня Ферми а -30 мэВ Ь - 60 мэВ. Сплошные линии соответствуют концентрации носителей заряда равной 0.1x10 см пунктирные - 2x10 см. [c.138]

Известно, что бор ча Стично растворяется в решетке, о.бразуя раствор замещения, а частично локализуется на границах кристаллитов, находясь как в атомарном состояиии, так и в виде вкраплений фазы карбида бора. Каждый атом замещеиия создает в валентной зоие одну дырку, тем самым изменяя концентрацию носителей заряда. Однавременно р.аств.орен1ие бора в решетке должно вызвать дополнительное рассеяние и соответственно уменьшение эффективной длины свободного пробега носителей заряда. В отличие от этого бор, находящийся на границах кристаллитов, не изменяет концентрацию носителей заряда и, очевидно, не влияет на их рассеяние (это предположение справедливо до тех пор, пока [1], существованием другой фазы можно пренебречь). [c.163]

Как было опмечено выше, ион изнрованные атомы бора вызывают дополнительное рассеяние носителей заряда. Длину 1свободно1го пробега /в, соответствующую этому механизму, можно оценить исходя из выражения(4) [c.165]

Исследованы при комнатной температуре и температуре жидкого азота эффект Холла и электросопротивление пироуглерода с температурой осаждения 2100°С, содержащего различное количество бора. Полученные данные обработаны с использованием электронно-энергетической модели Херинга—Уоллеса в предположении применимости кинетического уравнения Больцмана. Сделан вывод о существовании двух основных механизмов рассеяния носителей заряда в исследованных материалах — на ионизированных атомах бора и на собственных дефектах структуры. Оценены соответствующие им длины свободного пробега. Предложена формула, описывающая зависимость электросопротивления пироуглерода от содержания в нем растворенного в решетке бора. Ил. 1. Табл. 2. Список лит. 3 назв. [c.267]

Все свойства графитового монокристалла электрофизические, механические, теплофизические имеют ярко выраженную анизотропию. Это связано с отмеченным выше анизотропным распределением состояний а- и тг-электронов в кристалле графита и различием эффективных масс электронов и дырок вдоль и перпендикулярно слою. Значения эффективных масс носителей заряда вдоль слоя равны 0,06то и 0,04то и перпендикулярно слою 14то и 5,7то соответственно. [c.24]

Смотреть страницы где упоминается термин Носители заряда: [c.137] [c.137] [c.275] [c.378] [c.379] [c.380] [c.381] [c.80] [c.56] [c.126] [c.443] [c.451] [c.34] [c.117] [c.120] [c.121] [c.121] [c.122] [c.122] [c.163] [c.164] [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология