Импульсная последовательность системе координат

Применяя последовательно п раз формулы (IV, 523) и (IV, 524), найдем состояние системы в любой момент времени т. Вектор S n) описывает распределение времени пребывания частицы в системе. Координата S n) вектора 5(л) характеризует распределение времени пребывания частицы в к-и ячейке, а 5 (и)Дт — вероятность того, что частица будет находиться в к-й ячейке в период времени между (и+1)Дт и лДт. Таким образом, 5 (м) и Дт представляют собой отклик к-и ячейки на импульсное возмущение. Координата Sa i (п) определяет распределение времени пребывания всей системы, а координата Sn (л)— вероятность выхода частицы из системы за время пАх и является интегральной оценкой распределения времени пребывания или откликом системы на ступенчатое возмущение [c.450]

Применяя последовательно п раз формулу (111,67), найдем состояние системы в любой момент времени т. Вектор Е (п) описывает распределение времени пребывания частицы в системе. Координата (п) вектора Е (п) характеризует распределение времени пребывания частицы в А -ой ячейке, (и) Ат — вероятность того, что частица будет находиться в к-ой ячейке в период между (п — 1) Ат и п Ат, т. е. является откликом к-ой ячейки на импульсное возмущение. Координата е]у-1 (п) характеризует распределение времени пребывания для всей системы, а координата (п) отвечает вероятности выхода частицы из системы за время п Ат и является интегральной оценкой распределения времени пребывания или откликом системы на ступенчатое возмущение [c.271]

Использование импульсных последовательностей позволяет получить спектры ЯМР в качественно новом представлении, при котором спектральная информация разнесена по двум частотным координатам и обогащена сведениями о взаимозависимости параметров ЯМР. Прежде чем охарактеризовать возможности и назначения различных модификаций двумерной ЯМР-спектро-скопии, рассмотрим один из способов разделения спектральной информации по ортогональным осям. Проследим за поведением векторов намагниченности в системе ядер АХ в условиях эксперимента со спиновым эхом (рис. 5.42). 90-Градусный импульс, направленный по оси х, поворачивает все векторы намагничен- [c.329]

В разд. 4.2 мы исходили из предположения, что в эксперименте участвует только один сигнал, т. е. все ядра имеют одинаковую ларморову частоту, ту же, что и радиочастотное поле, попадающее таким образом точно в резонанс. В реальной спектроскопии такого не бывает ее предмет состоит как раз в измерении различий резонансных частот ядер образца. Для того чтобы на одном рисунке во вращающейся системе координат одновременио изобразить несколько частот, в большей части книги мы будем поступать весьма свободно, выбирая такую частоту вращения, чтобы картина была наиболее простой. При этом иам придется игнорировать все последствия нендеальиости условий поведения эксперимента. Однако, перед тем как войти в этот мир фантазий о бесконечно сильном и однородном поле В , о бесконечно больших (в масштабах импульсных последовательностей) временах релаксации, мы постараемся коротко описать ситуацию нарушения резонансных условий каким-либо не очень сложным способом. Если этот вопрос вас не интересует, то пропустите разд. 4.3.2 это не должно причинить серьезного ущерба вашим знаниям. Но разд. 4.3.3 и 4.3.4 следует обязательно уделить внимание, поскольку в них будут приниматься некоторые используемые в дальнейшем условия. [c.106]

Рис.1.6. Поведение намагаиченности при использовании импульсной последовательности спинового эха. На рис. не приведен спад свободной индукции, индуцируемый 90°-ным импульсом. (Слева) Схематически представлен РЧ импульс и сигнал спинового эха. В действительности импульсы на много порядков интенсивнее сигнала ЯМР. (Справа) Расфазировка и рефокусировка намагаиченности в неоднородном статическом магнитном поле В . Представление во вращающейся системе координат.

Справочник химика 21

Химия и химическая технология