Частотная с несколькими частотам

Основная особенность относительного метода заключается в том, что для определения качества изделия его акустические характеристики сравнивают с характеристиками эталонного образца, форма и размеры которого соответствуют контролируемому изделию. Контроль осуществляют не на одной, а на нескольких частотах, при этом для количественной оценки структурного состояния металла принимают отношения амплитуд сигналов при прозвучивании на разных частотах. При массовом контроле деталей, когда необходимо лишь определить соответствие структуры металла действующим техническим условиям, достаточно вести разбраковку на двух частотах. Эти частоты выбирают путем предварительного исследования частотной зависимости затухания ультразвуковых колебаний в металле изделий. Их выбирают так, чтобы отношение сравниваемых амплитуд сигналов, генерируемых одним пьезоэлементом искательной головки, при допустимом отклонении структуры испытуемого изделия от эталонного образца было бы больше нуля, а при недопустимом отклонении равно нулю или наоборот [123]. Дальнейшие исследования показали возможность контроля относительным методом величины и формы графитных включений в серых и высокопрочных чугунах ПО, 116, 123], величины зерна в стали [110, 123], глубины межкристаллитной коррозии [107, 118], неоднородности сварных швов нержавеющих сталей [50, 109, 117, 119] и пр. не только в лабораторных, но и в производственных условиях. [c.68]

В селекторе сигналов имеется L = 2 сигналов длительностью т, которые соответствуют каждому из L возможных -мерных векторов, представляющему данную квантованную выборку. Для передачи каждой выборки применяется один из этих сигналов. Этот метод будем называть кодированной ИКМ без задержки. Этот метод передачи включает как частный случай квантованную частотную модуляцию, которую иногда называют частотной манипуляцией с несколькими частотами. В этом случае в качестве передаваемых сигналов применяются L синусоид, частоты которых равны соо, tOo -f A o.....tOo + [c.313]

На рис. Vni.8 представлены амплитудно-частотные характеристики передаточной функции теплообменника. Наибольшая амплитуда колебаний на выходе из теплообменника достигается при частотах, близких к нулю. При этом скорость снижения амплитуды передаточной функции при увеличении частоты оказывается несколько выше для теплообменника с большей поверхностью теплообмена. [c.329]

В опыте определяют импеданс медного электрода при нескольких значениях потенциала, начиная с —1,0 В (н.к.э.). Компенсацию проводят при работе моста по трехэлементной параллельной схеме, определив вначале частотно независимую величину сопротивления электролита. Все последующие измерения импеданса проводят при заданной частоте и получают таким образом ряд значений активного сопротивления в параллельном элементе моста, принимаемых за сопротивление реакции. [c.224]

Метод двойного резонанса может быть использован также в режиме полевой развертки, однако для полного анализа сложного спектра необходимо осуществить в этом случае несколько экспериментов. Второе поле генерируется с помош,ью боковой полосы, находящейся на постоянном расстояния Av от поля Вь Практически эффект развязки наблюдается только тогда, когда Av равно разности между резонансными частотами облучаемого и наблюдаемого ядер. В режиме частотной развертки это было бы эквивалентно эксперименту, в котором развертка спектральной области осуществляется с помощью двух полей, имеющих постоянную разность частот Av. Легко понять, что для каждой пары протонов необходимо проводить отдельный эксперимент (рис. IX. 5, б). [c.307]

Для улучшения отношения сигнал/шум РЧ сигнал подвергается фильтрации с помощью аналогового фильтра (как правило, это область так называемых промежуточных частот). Такой фильтр позволяет пропускать только интересующую нас область частот. Так как частотная характеристика для аналогового фильтра не является строго прямоугольной, то сигналы по краям спектра несколько ослаблены. [c.66]

Импульсная спектроскопия значительно сокращает время, необходимое для получения спектра ЯМР спад индуцированного сигнала продолжается несколько секунд или долей секунды записанный в памяти ЭВМ, он преобразуется в спектр в частотном представлении за несколько секунд. Однако еще в большей мере преимущества импульсной методики становятся очевидными при необходимости накопления/полезных сигналов (слабая концентрация вещества, малая чувствительность для данного ядра и т. д.). Накопление спектров и сложение их в памяти ЭВМ позволяет улучшить соотношение сигнал шум в суммарном спектре в у/п раз, где и-число накоплений. В режиме развертки по частоте для накопления ста спектров в цифровом накопителе требовалось время порядка часа. В импульсном режиме накопление СИС обычно идет с частотой повторения 0,5-5 с, и для накопления ста спектров во временном представлении необходимо 1-10 мин, после чего следует Фурье-преобразование суммарного СИС в спектр в частотном представлении. [c.326]

В работе [425, с. 66/232] процесс твердения бетона и раствора для кладки исследовали ультразвуковым методом прохождения. Показано, что в процессе твердения в течение 24 ч амплитуда импульсов сквозного сигнала возрастает в десятки раз, а в частотном спектре резко увеличивается доля высокочастотных составляющих. Если в самом начале процесса спектр сквозного сигнала лежал в пределах до 5 кГц, то через первые несколько часов центральная частота спектра составляла уже 120 кГц, а через 24 ч спектр занимал полосу от 20 кГц до 200 кГц. [c.772]

Вводится также частотная постоянная для радиальных колебаний Kf , в основном для пьезокерамических материалов, равная произведению диаметра на низшую частоту радиального резонанса. Несколько выше резонансных частот оказываются антирезонансные, на которых механический импеданс максимален. [c.93]

Измерение теплоемкости можно осуществить как при импульсном тепловом воздействии на образец, так и при стационарном нагреве (или охлаждении). Образец нагревается, в результате чего изменяются резонансная частота, по -ложение и вид резонансной кривой (см. рис. 7.11). Так как нафев не превышает нескольких градусов, изменением внутреннего трения обычно можно пренебречь, и изменения сводятся к сдвигу резонансной кривой по частотной оси. Если частота колебаний/ близка к резонансной, то тепловое воздействие приведет к изменению амплитуды колебаний. Это изменение и является мерой теплоемкости. В самом деле, удельная теплоемкость образца массой т со- [c.158]

Наиболее просто осуществляется методика, когда образец, нагретый до определенной температуры, быстро опускают (сбрасывают) в охлаждающую жидкость. Звук, генерируемый кипением жидкости, имеет характер шума, частотный спектр которого простирается от нескольких герц до десятков килогерц, причем наиболее интенсивны низкочастотные составляющие звука. АЭ-сигналы, возникающие при растрескивании материала, имеют импульсный характер с широким спектром частот. С применением частотной фильтрации, использующей указанное различие частотных спектров, был разработан при- [c.249]

По частотному признаку акустические методы делят на низкочастотные и высокочастотные. К первым относят колебания в звуковом и низкочастотном (до нескольких десятков кГц) ультразвуковом диапазонах частот, ко вторым - колебания в высокочастотном ультразвуковом диапазоне частот обычно от нескольких сотен кГц до 20 МГц. Высокочастотные методы обычно называют ультразвуковыми. [c.213]

Метод частотной фильтрации наилучшие результаты дает при выделении сигнала АЭ из механических шумов. Частотный спектр механических ударов не превышает 200 кГц, спектр шумов трения достигает 1 МГц. На высоких частотах затухание ультразвуковых волн значительно, что ограничивает дальность действия приборов АЭ. На частотах 2. .. 5 МГц дальность действия в объектах из стали не превышает нескольких десятков сантиметров. В связи с этим в большинстве приборов АЭ диапазон частот выбран от 20. .. 100 кГц до 2. .. 3 МГц. Наиболее распространенным диапазоном частот при АЭ контроле сосудов является диапазон 100. .. 200 кГц, а для контроля трубопроводов 10. .. 60 кГц. [c.323]

СИХ пор не исследовался, с целью проверки высказанных выше соображений нами были проведены исследования вязкоупругих свойств наполненных полимеров в динамическом режиме нагружения. Были изучены частотные и температурные зависимости модуля упругости при сдвиге G и тангенса угла механических потерь tg6 для эпоксидной композиции с различной концентрацией кварцевого наполнителя. Из приведенных зависимостей G от частоты деформирования были вычислены спектры времен релаксации. На рис. И1. 32 построена спектральная функция Н для различных времен релаксации т их при различных объемных долях наполнителя Ф. При малой концентрации наполнителя (Ф = 0,04) спектр времен релаксации претерпевает заметные изменения лишь в области малых времен, несколько смещаясь в сторону малых времен релаксации. [c.140]

При увеличении частоты длина волны деформации уменьшается и наконец становится сравнимой с размерами образца. При модуле Юнга порядка 10 дин/см и плотности 1 г/см продольная скорость распространения волны составляет 10 см/с. При частоте 10 Гц это отвечает длине волны, равной 10 см. Таким образом, нри более высоких частотах образцы превращаются в вибрационные системы со стоячей волной при резонансе и тогда но частотной зависимости амплитуды колебания можно определить действительную и мнимую части комплексного модуля. Ясно, что частотный диапазон этих методов несколько сжат. [c.115]

Первый способ заключается в изучении частотных зависимостей диэлектрических параметров при постоянной температуре. Такой способ оценки диэлектрических потерь г" и диэлектрической проницаемости е дает возможность легко рассчитать спектры времен релаксации. Однако практически он почти никогда не реализуется ввиду того, что возможность одной экспериментальной установки, как правило, не может перекрыть диапазон частот, превышаюш,ий 2—3 порядка. Поэтому для того чтобы получить более или менее полную информацию о релаксационных процессах в полимере, требуется перекрыть диапазон частот, соответствующий 10—12 порядкам. Этого можно достичь, проводя измерения на нескольких экспериментальных установках на образцах разных размеров и различной формы. Все это делает весьма затруднительным сопоставление таких экспериментальных данных. [c.240]

Величина углового коэффициента а несколько зависит от способа оценки границ плато высокоэластичности, поскольку переход к нему и со стороны низких частот, и в высокочастотной области совершается довольно плавно, но, во всяком случае, а близко к показателю степени 3,4 в зависимости вязкости от молекулярной массы (см. гл. 2). Это обусловлено тем, что высокочастотная граница плато высокоэластичности не зависит от молекулярной массы цепи, ибо она определяется сегментальной релаксацией, а низкочастотная граница плато, как и вся область медленных релаксационных процессов, смещается по частотной оси пропорционально вязкости полимера. [c.275]

Коэффициент затухания а зависит не только от соотношения d и X, но и от размеров кристаллических зерен d. На рис. 1-25 приведены графики частотной зависимости коэффициента затухания продольной волны в алюминии с размерами к)ристаллических зерен 0,13 и 0,23 мм. Из графиков видно, что на частотах в несколько [c.76]

На втором этапе юстируется механизм модулятора. Пластинки модулятора выставляются нормально к пучкам и положение их контролируется автоколлимационным методом. После этого модулятор и компенсатор поворачиваются на расчетный угол и выбирается амплитуда качания модулятора (30 —3°). Проверка стабильности частоты модуляции за время одного оборота кулачка, качающего пластинку-модулятор, производилась по наблюдению фигур Лис-сажу. За 0,5 сек (время прохождения одного профиля кулачка) поворот фигур Лиссажу не превышал 10°, что для частоты модуляции 23 гц соответствовало относительному изменению частоты не более 1/300. Дополнительная частотная модуляция, возникающая в основном из-за значительных переменных моментов в паре щуп — кулачок, приводила к ослаблению сигнала (при прохождении его через полосу пропускания резонансного усилителя) на величину порядка нескольких процентов. [c.343]

Подавляющая часть химических реакций в акустических полях происходит в водных растворах при наличии кавитации. При этом частотный диапазон варьируется, достигая нескольких МГц, а интенсивность составляет от долей до десятков и даже сотен Вт/см . Указанный диапазон частот много ниже частот собственных колебаний молекул, а удельные энергии много меньше энергий активации и поэтому, если не рассматривать ассоциаты, макромолекулы и возможные многофонон-ные механизмы, становится понятным, что именно сложные явления в кавитационных пузырьках ответственны за звукохимические превращения. [c.184]

При использовании методов колебаний возбуждают свободные или вынужденные колебания либо ОК в целом (интегральные методы), лкбо его части (локальные методы). Свободные колебания возбуждают путем кратковременного внешнего воздействия на ОК, например путем удара, после чего он колеблется свободно. Вынужденные колебания предполагают постоянную связь (через преобразователь) колеблющегося ОК с возбуждающим генератором, частоту которого изменяют. Измеряемыми величинами служат частоты свободных колебаний либо резонансов вынужденных колебаний, которые несколько отличаются от свободных под влиянием связи с возбуждающим генератором. Эти частоты связаны с геометрией ОК и скоростью распространения ультразвука в его материале. Иногда измеряют изменение амплитуды колебаний при вариации частоты в широком диапазоне частот — аплитудно-частотную характеристику (АЧХ) или величины, связанные с затуханием колебаний амплитуды свободных или резонансных колебаний, добротность колебаний, ширину резонансного пика. Методы вынужденных колебаний, основанные на анализе колебаний системы ОК — преобразователь при резонансных частотах или вблизи них, называют резонансными. Различные варианты методов колебаний рассмотрены в 2.6. [c.11]

Уравнения (4.48) и (4.49) позволяют вычислить <о и т р. Эти величины можно также найти, построив амплитудно-фазовую частотную характеристику предельной системы. Точки пересечения последней характеристики с окружностью единичного радиуса дают значения со , которых в общем случае может быть несколько (рис. 4.13). Отношения соответствующих углов уа, Тз к частотам ш. я2. яз равны значениям времени запаздывания T pi, т ра, Ткрз. Ввиду нескольких значений Ткр неустойчивые состояния системы будут сменяться устойчивыми в зависимости от значения [c.127]

Л.И.Доможиров [72, с. 15—21] изучал влияние формы цикла и частоты нагружения на скорость роста трещины в стали 00X12НЗД в воздухе и воде и показал (рис. 62), что при низких значениях интенсивности напряжений А/С = 14 МПа кривые зависимости скорости роста усталостной трещины от частоты нагружения в воздухе и воде почти параллельны. Это свидетельствует о том, что во всем исследованном частотном диапазоне вода несколько снижает скорость развития трещины, по-видимому, из-за образования пассивных пленок. При переходе от синусоидальной к прямоугольной форме цикла скорость роста трещины в воздухе и воде несколько уменьшилась, особенно при низких частотах нагруже- [c.127]

На рнс. 2.3 (вверху) показан ССИ образца (смссь Н20/П20), в спектре которого содержится только одиа линия. Он имеет ряд ожидаемых нами характерных особенностей. Осцилляции (биения), соответствующие по частоте химическому сдвигу линии, затухают в течение нескольких секунд. Почему это происходит, будет ясно из гл. 4. Но из простых физических соображений очевидно, что такой спад должен происходить. Ниже мы видим результат цифрового преобразования к частотному представлению. ССИ существует в течение конечного временн, поэтому возникает некоторая неопределенность в определении частоты и линия имеет характерную форму. Форму линии, которую мы видим на этом рисунке, иазываю 1 лорещевой. Она является результатом преобразования экспоненциально спадающего ССИ, что типично датя сигналов в спектрах жидкостей. [c.31]

В этом разделе мы рассмотрим описание двумерных временных рядов в частотной области Будет показано, что обсуждав-наяся в предыдущем разделе выборочная взаимная ковариационная функция имеет преобразование Фурье, называемое выборочным взаимным спектром. Этот спектр является комплексно-значной функцией, которую можно записать в виде произведения действительной функции, называемой выборочным взаимным амплитудным спектром, и комплексно-значной функции, называемой выборочным фазовым спектром Аналогично преобразование Фурье теоретической взаимной ковариационной функции называется взаимным спектром Его можно представить в виде произведения взаимного амплитудного и фазового спектров Взаимный амплитудный спектр показывает, как велики амплитуды связанных частотных компонент в двух рядах на определенной частоте Аналогично фазовый спектр показывает, насколько запаздывает или опережает по фазе такая компонента в одном из рядов соответствующую компоненту в другом ряде для данной частоты В следующем разделе приводятся примеры взаимных амплитудных и фазовых спектров,- полученные из взаимного спектра двумерного линейного процесса (8 1.14). Затем вводится несколько более полезное понятие, чем взаимный амплитудный спектр, а именно спектр когерентности Мы покажем, что спектр когерентности и фазовый спектр дают полное описание двумерного нормального случайного процесса. [c.98]

Отсюда вытекает, что нахождение силовых постоянных, харак-. теризующих водородный мостик, оказывается несколько более сложной задачей, чем решение ОСЗ для изолированной молекулы -воды. При этом возникающие трудности обусловлены отнюдь не усложнением расчетов, а причинами совершенно иного характера. Во-первых, даже небольшое усложнение системы приводит к рез-. кому увеличению числа искомых параметров, что в свою очередь требует введения в расчет гораздо большего числа частот собственных колебаний такой системы, чем для свободной молекулы.. Во-вторых, в связи с малой распространенностью автоматических длинноволновых (ниже 400 см ) инфракрасных спектрометров и лазерных установок для регистрации слабосмещенных линий ком- бинационного рассеяния спектры молекул и их комплексов в области колебаний собственно водородной связи практически совсем не изучены. В-третьих, даже в том случае, когда спектр низкочастотных колебаний исследуемой системы измерить удается, полосы собственных колебаний водородных мостиков оказываются перекрыты большим числом более сильных полос поглощения среды (кристалла или растворителя), лежащих в этой же частотной-области. При этом"обычно используемый для интерпретации полос Уон- и Уа-колебаний метод дейтерирования здесь оказывается совсем непригодным, так как в этом случае приведенная мас-( а меняется не вдвое, а менее чем на 10%. Последнее приведет к [c.41]

В зонах, где суммарная толщина обшивки и лонжерона не превышает нескольких миллиметров, дефекты соединения лонжерона с заполнителем выявляют локальным МСК. На рис. 4.20, б показано изображение разности текущего и опорного спектров на дисплее МСК-дефек-тоскопа АД-64М при выявлении зоны нарушения соединения между лонжероном и заполнителем при общей толщине слоев стеклопластика 4 мм. Спектры сигналов лежат в области относительно низких частот, поэтому использован частотный диапазон 0,3. .. 5 кГц. Горизонтальными ли- [c.524]

Основываясь на том факте, что различные виды дефектов могут по-разному влиятд, на отдельные моды волн, Кубяк и Роуэнд [864] разработали и описали систему контроля по рис. 24.15, 2а для получения нескольких мод волн в пластинах, работающих по принципу частотной модуляции, согласно разделу 10.7. При этом частота контроля варьируется в быстрой последовательности в диапазоне 2—25 МГц, так что все моды возбуждаются сразу же одиа за другой. Для расшифровки результатов используются накладываемая частота и изменение амплитуд. Устройство может выдавать в цифровом виде результаты испытаний для четырех выбираемых мод волн. [c.477]

Существует и другой способ диэлектрических измерений. Уравнения релаксационной теории, описывающие диэлектрическое поведение полимеров, как правило, симметричны относительно параметра соТ, поэтому, очевидно, изучение частотных зависимостей при Т = onst можно заменить исследованием температурных зависимостей диэлектрических параметров при о) = = onst. Так как с точки зрения релаксационной теории изменение температуры на несколько градусов часто оказывается эквивалентным изменению частоты на порядок, то понятно, что изменение диэлектрических характеристик полимеров в широком интервале температур будет эквивалентно изменению частоты на десятки порядков. Этот второй способ изучения диэлектрических свойств полимеров применяется наиболее часто. [c.240]

В заключение настоящего раздела следует сказать несколько слов об экспериментальных методах изучения адсорбции нейтральных вицеств. Метод электрокапиллярных кривых является, вообще говоря, наиболее прямым и не требует особой тщательности. Емкостные измерения, однако, могут вследствие медленной адсорбции оказаться неоднозначными, особенно в разбавленных растворах. Последнее, возможно, объясняется либо низкой скоростью адсорбции, либо, что бывает чаще (как в случае ртути), низкой скоростью диффузии адсорбируемого вещества из раствора на электрод. Такого рода эффекты проявляются в зависимости емкости от времени, либо (в случае мостового метода на переменном токе) в частотной зависимости электродной емкости. На рис. 51 приведен типичный пример. Следует отметить, что частотная зависимость наиболее слаба в области средних потенциалов, где 0 слабо зависит от Е, и наиболее сильна в области десорбционных пиков, где 0 быстро изменяется с потенциалом. С увеличением частоты высота адсорбционных пиков уменьшается, поскольку адсорбция не успевает следовать за изменениями потенциада Поэтому при достаточно высоких частотах е/ -> О, т.е. адсорбционная емкость в уравнении (70) оказывается равной нулю и в качестве непосредственно измеряемой емкости остается величина Как видно из отмеченного уже эффекта частоты (рис. 51), сохраняющегося вплоть до 20 Гц, адсорбция больших молекул типа к-гексанола вплоть до этих частот протекает весьма медленно. Тот факт, что измерения при [c.133]

Имаи предложил нуль-метод [276], в котором не делалось никЭ ких предположений относительно У или Z (смо также [151]). В этом методе измеряли частоту, при которой А = О для нескольких значений отношения концентраций с° /с°, Значения ( ) и а получали путем подгонки частотных данных для Д = О при разных значениях с /с° к уравнению (120), а ( ) определяли по уравнению (12). Для того чтобы при некоторой частоте мог наблюдаться нулевой сигнал, при а < 0,5 требуется, чтобы Сд/с > / 0 /0 , а при [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология