Повторение эхом

Выбор частоты повторения последовательности прост, еслн у нас имеются определенные предположения о величинах Т, для образца. Поскольку в этом случае используются тс/2-импульсы, оптимальная чувствительность достигается прн повторении эксперимента через каждые 1,ЗГ с (в предположении, что это ие вызовет проблем нз-за формирования эха или ложного переноса намагниченности, см. гл. 7, разд. 7.5.2), Прн таких условиях намагниченность будет находиться в стационарном состоянии, достаточно далеком от состояния теплового равновесия. Поэтому для каждого значения необходимо делать несколько холостых прохождений для установления этого стационарного равновесия. Полезной могла бы быть такая процедура на спектрометре, которая уменьшала бы задержку между прохождениями каждый [c.299]

Толщину изделия эхо-методом измеряют по длительности прохождения ультразвукового импульса и частоте повторения много кратных отражений УЗК. [c.189]

Но предполагавшиеся выше условия выполняются далеко не всегда. Гораздо вероятнее, что наше Т будет значительно меньше Т2, в свою очередь Т2 может быть меньше 7 , и, будучи ограничены во времени, мы заинтересованы в таком времени выборки, чтобы получить спектр с плохим разрешением, но без потери сигиалов (т.е. А, = Т ). Почти все двумерные эксперименты и многие одномерные эксперименты по наблюдению гетероядер производятся в этих условиях. Повторение прохождений с 7 < Т2 приводит к появлению стационарного эха [14], поскольку существующая к моменту следующего импульса поперечная намагниченность рефокусируется во время прохождения. Анализ такой ситуации слишком сложен, чтобы приводить его здесь (см. работы [14, 15]). На практике можно получить следующие результатьг [c.237]

Достоинство этого эксперимента заключается в том, что оп соединяет в себе селективную природу метки с чувствительностью протонного детектирования. В противоположность обращенному DEPT (гл. 6) мы должны иметь полную чувствительность по протонам. Потеря сигнала происходит только через механизм поперечной релаксации в течение эха. Обращенный DEPT переносит углеродные заселенности к протонам, понижая таким образом чувствительность в 1,3-4 раза частота повторения также определяется значениями для углеродов. В то же время эксперимент по обратному переносу поляризации дает много лучшее подавление сигиалов протонов, присоединенных к так как они могут быть насыщены при широкополосном облучении между прохождениями. Поскольку технические требования этих двух конкурирующих экспериментов довольно различны, имеет смысл рассмотреть оба эксперимента прн планировании действий по решению проблемы метки. Примеры использования разностного спинового эха даны в работе [2], [c.373]

В системах с гомоядерными скалярными или дипольными взаимодействиями неселективные рефокусирующие импульсы с /3 = х не влияют на (билинейный) гамильтониан взаимодействия, и поэтому эхо-сигналы в них оказываются модулированными [4.139, 4.189]. Фурье-преобразование огибающей эхо-сигналов [т. е. сигналов 5 2пт) с л = О, 1, 2,. ..] дает спектр спин-эхо или У-спектр [4.219, 4.220], в котором проявляется мультиплетная структура без химических сдвигов с ширинами линий, определяемыми величиной l/Ti, а не 1/72. Если частота повторения импульсов (2т) сравнима с разностью частот химических сдвигов или больше ее, то мультиплеты в спектре спин-эхо искажаются и (при очень быстрых [c.256]

Высокая частота следования импульсов обеспечивает яркое, немерцающее изображение. С другой стороны, частоту повторения импульсов следует выбирать настолько низкой, чтобы все отражения (эхо-нмпульсы), полученные от последнего посланного импульса, затухли премеде, чем будет послан следующий очередной импульс. [c.202]

Действие импульсных толщиномеров может быть основано на измерении частоты повторения многократно отраженных в изделии импульсов УЗК, на вычислении автокорреляционной функции последовательности этих импульсов частоты или периода свободных колебаний либо изменении амплитуды при сквозном прозвучивании. Эхо-импульсные толщиномеры делят на приборы для конфоля изделий с хорошо обработанными (Лг < 40 мкм) параллельными поверхностями (фуппа А) и фубо обработанными, корродированными и эродированными поверхностями (фуппа Б). [c.283]

Блок-схема малогабаритного лазерного спектрометра приведена на рис. 2. На установках такого типа выполнена большая часть измерений в экспедициях. Выбор азотного лазера для возбуждения флуоресценции растворенного органического вещества (РОВ) и нефтепродуктов (ИП) не случаен. Прежде всего, длина волны генерации Хвозб = 337 нм близка к оптимальной, а относительно слабое поглощение (0,07 м ) излучения на этой длине волны в природных водах [5] позволяет возбуждать объемы, достаточные для формирования надежно регистрируемого эхо-сигнала. Азотные лазеры обладают импульсной мощностью до нескольких мегаватт, а также высокой частотой повторения импульсов, что обеспечивает оперативное получение информации в масштабе реального времени. Импульсный режим генерации азотных лазеров делает возможным стробирование приемника, что резко улучшает отношение сигнал/шум и позволяет работать в любое время суток. [c.171]

Многократные повторения этого двухимпульсиого эксперимента (90°—180°), называемого экспериментом Хаиа, с последовательным изменением интервала т между радиочастотными импульсами позволяют построить график зависимости затухания амплитуды спинового эха от интервала 2т [c.34]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология