Уравнение заданное на ветвях

В большинстве случаев при расчете потокораспределения отдельные расходы в узлах или на ветвях задаются. Последние тогда должны быть также отнесены и к соответствующим узлам. При этом каждый фиксированный на ветви расход суммируется с известным (или нулевым) расходом в начальном ее узле и вычитается из расхода в конечном узле, а отвечающие ему столбец матрицы А и компонента вектора х исключаются. Все полученные таким образом (с учетом алгебраического суммирования) расходы в узлах составят вектор правых частей 2. Покажем это для схемы на рис. 4.3, когда, к примеру, известны расходы на ветвях 2 и 4. Тогда искомая (но теперь уже неоднородная) система уравнений материального баланса в узлах примет вид [c.51]

Основанная на указанном принципе итерационная процедура идентификации в общих чертах заключается в следующем. Для каждого из и режимов задается начальное потокораспределение (х ° ). Исходя из известных параметров среды (плотности, вязкости, температуры), поступающей в систему, с помощью алгоритма, реализующего соотношения типа (8.3), находится распределение этих параметров по ветвям г.ц. Считая полученные параметры для данного этапа расчета заданными, составляется и решается система уравнений (11.34) —(11.36). После этого уточняются параметры, неявно входящие в соотношения типа (11.37), (11.38), и процесс повторяется до тех пор, пока с заданной степенью приближенности не совпадут оценки расходов на двух соседних итерациях. [c.161]

В теплой ветви коксовый газ охлаждается до —100°. Задаемся количеством образующегося конденсата = 0,2 м" и, пользуясь уравнением (53), составляем таблицу материального баланса. [c.72]

Расчет фильтра производится в следующем порядке. Сначала задаются значениями р и определяют по уравнению (5) частоту заглушаемых колебаний, принимают частоту резонатора (0 = Юд. Определяют собственную частоту соединительного канала по формуле (2), длину соединительного канала по формуле (4) и постоянную С из формулы (7). Далее находят объем камеры V из формулы (3). В том случае, когда О, т. е. объем камеры V велик, низкочастотный фильтр начинает работать как высокочастотный, так как зона пропускания низких частот становится очень узкой и при =0 левая граничная ветвь низкочастотного фильтра сливается с осью ординат. [c.78]

Другая широко используемая модель колебательной структуры твердого тела, хотя и несколько более сложная, чем рассмотренная модель Эйнштейна, была предложена П. Дебаем. В этой модели постулируются постоянство и изотропность скорости звука в кристалле для любых частот колебаний (твердое тело при этом считается непрерывным объектом). Как бьшо отмечено ранее, условие постоянства скорости звука действительно выполняется для низкочастотной части спектра, поэтому можно ожидать хорошей применимости модели Дебая для описания колебательного вклада в термодинамические функции при низких температурах, где модель Эйнштейна не работает. Дисперсионная кривая в рассматриваемом случае задается формулой 0) = дХ(к — средняя (по продольной и поперечным модам) скорость звука), а расчет плотности состояний по уравнению (2.9) с учетом наличия трех акустических ветвей дисперсионной кривой дает [c.99]

Бифуркационная кривая на плоскости (р, р2) (р > О, р2 > 0) задается в виде р = Г х,р2), где ж определяется из уравнения С х,р2) = О (р2 > О, О < ж < 1). При этом, если О ни на одной из ветвей кривой ё х,р2) = О, то точки (ж, 2), в которых х = о, переходят в особые точки бифуркационной кривой. [c.168]

Пример составления системы уравнений. Рассмотрим прежний пример цепи, схема которой дана на рис. 4.3 (для нее те = 4,и = 6и< =3). Стрелки на ветвях показывают выбра1шые направления потоков для начального приближения. Дополнительно предположим, что в узлах I и4 расположены потребители с нагрузками 2] < О и 4 < О, в узле 2 - источник с производительностью 0 + 4). а в узле 3 2з = 0. Кроме того, ветви 7 и 6 будем считать активными, с действующими напорами Я[ иЯ . Таким образом, заданы векторы узловых расходов Q = Ql, 2 , О, и действующих на ветвях напоров Я= (Я,, О, О, 0,0,Яб) . [c.65]

В применяющемся для расчетов с помощью вычислительных машин амо-рятмическом языке ФОРТАН, вообще говоря, переменные задаются либо целыми числами, либо действительными числами (т. е. содержащими знаки после запятой), однако можно с уверенностью утверждать, что для разделения случаев пересечения и непересечения траекторий шагов, т. е. для так называемой ветви 1 , следует применять целочисленные значения переменных. Поскольку в уравнение (II.2) входят дробные действительные числа типа 1/3 = 0,3333... и т. п., мы здесь применили систему описания координат узлов решетки только целыми числами. [c.86]

Машинный расчет Олдера и Уэйнрайта [<39]. Эти авторы исследовали уравнение состояния системы частиц в виде твердых шаров, притяжение между которыми отсутствует. Расчет произведен путем решения системы уравнений движения классической механики для 32 и 108 частиц, находящихся в ящике, на стенках которого заданы периодические граничные условия. Объем ящика менялся от 1,2 Уо до 2,0 Vo Vq — объем структуры с плотной упаковкой). Давление оценивали по скорости изменения количества движения частиц при столкновении со стенкой. Найденная зависимость p V) (фиг. 6) состоит из двух отдельных перекрывающихся ветвей. В состоянии, описываемом нижней ветвью, каждая частица зажата в своем положении окружающими соседями (расширенная область ближнего порядка) в состоянии же, описываемом верхней ветвью, частицы могут меняться местами с соседями (жидкая фаза). Из этих кривых следует, что в такой системе возможно превращение менее плотной фазы в более плотную. [c.378]

Для каждой фононной ветви 5 и заданного вектора падаюгцих нейтронов уравнение (4.73) задает в /г -пространстве поверхность, Sj. Три поверхности б ,, 2, обычно пересекают друг друга, и важно уметь правильно относить острые пики нейтронов к соответствующим ветвям колебаний. Это можно сделать, измеряя интенсивность по поверхности рассеяния, которая пропорпиональна величине [c.93]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология