Максвелла пятно

Практическая ценность функций сложения для большого поля и соответственно целесообразность использования дополнительного стандартного наблюдателя МКО 1964 г. неоспорима, тем не менее при уравнивании по цвету больших полей могут возникнуть некоторые специфические проблемы. Если сравниваются два стимула с подобными цветами, но различными спектральными составами, может возникнуть трудность при выполнении точного визуального цветового сравнения. Она обусловлена свойствами желтого пятна сетчатки, обсуждавшимися ранее в связи с рис. 1.5. Может оказаться, что два стимула уравниваются вблизи точки фиксации, но различаются по цвету в других местах. Или если два стимула согласуются по цвету, в центре поля цветовое равенство нарушается. Пятно в поле зрения, которое движется, когда сдвигается точка фиксации, часто называют пятном Максвелла, так как Максвеллу принадлежит честь первому описать это явление. Существование пятна Максвелла явилось важной причиной того, что в 1931 г. для колориметрических измерений было принято именно поле зрения в 2 и соответственно стандартный наблюдатель МКО 1931 г., базирующийся на таком поле. Тем не менее во многих случаях пятно Максвелла почти, или совсем, отсутствует из-за малой степени метамеризма двух стимулов в других случаях можно иногда игнорировать сильное пятно Максвелла и получить общее цветовое равенство. [c.190]

С другой стороны, если пара стимулов обладает низкой степенью метамеризма, от них можно не ждать особых неприятностей. Различные наблюдатели или фотоэлектрические трехцветные колориметры будут более точно согласовываться между собой пятна Максвелла можно не увидеть изменение освещения ие может быть очень критичным. [c.209]

Решающим неудобством является не высокая стоимость колориметров или трудность получения результатов в стандартной колориметрической системе, а их малая чувствительность. Кажется парадоксальным, что колориметр, в котором равенство устанавливается глазом, может быть менее чувствительным, чем невооруженный глаз. Разница в данном случае составляет 500% или в 5 раз. Основным методом контроля цвета промышленных изделий является бинокулярное наблюдение большого поля на светлом фоне. В визуальном трехдветном колориметре наблюдение слабо освещенного поля небольшого размера на темном фоне производится обычно одним глазом через небольшое отверстие. Малый угловой размер поля зрения является серьезной помехой как уже было показано (рис. 2.19), неточность установки равенства по цветности резко увеличивается с уменьшением углового размера поля. Даже при наличии трехдветного колориметра с широким цветовым охватом и большим полем зрения, например размером 10—15°, все равно было бы трудно получить точное цветовое равенство при контроле промышленного изделия (например, пластикового покрытия электровыключателей) из-за появления четко различимого пятна Максвелла, вызванного значительным метамеризмом полей колориметра. В смеси поля сравнения преобладает энергия в длинноволновой, средней и коротковолновой частях спектра (красной, зеленой, синей) по сравнению с промежуточными длинами волн (желтые и сине-зеленые цвета). Для излучения, отраженного от промышленных изделий, такое распределение знергии не характерно. Поэтому увеличение размера поля свыше 2° нежелательно. Неточность уравнивания по цветности составляет 0,005 по а и г/, в то время как при прямом сравне-чии двух пластиков почти идентичного цвета легко обнаруживается разница в 0,001 ло х и у. Поэтому общий случай заключается в установке при измерениях на трехцветном колориметре идентичности цвета двух сравниваемых изделий, в то время как даже случайное прямое сравнение обоих этих изделий невооруженным глазом (особенно когда различия по спектру носят простой [c.225]

Электроны, испускаемые катодным пятном, ускоряются полем, приобретая при этом кинетическую энергию от 50 до 90 эВ в зависимости от разности потенциалов, создающей поле. Взаимодействуя с плазмой, электроны быстро термолизуются за счет процессов рассеяния в пределах плазменных микрополей. Разброс электронов по скоростям увеличивается, приближаясь к распределению Максвелла, и направленное их движение не исключает статистический разлет во всех направлениях. Если предположить, что плотность плазмы составляет 10 частиц в 1 см , то время релаксации при термолизации электрона будет около 10 с. Это время невелико по сравнению с длительностью [c.40]

Пребывания электрона в дуговой плазме, т. е. тем интервалом времени, по прошествии которого электрон покидает облако плазмы у горячего пятна. Из значения скорости дрейфа электронов (10 см/с) и радиуса плазмы (100 мкм) подсчитано, что время пребывания электрона в плазме составляет 10 с (Стю-вер, 1971). Таким образом, электроны в плазме подчинены распределению Максвелла и, следовательно, имеют вполне определенную температуру. Примерно две трети электронов плазмы эмиттируются горячим пятном. Вклад каждого из них в температуру электронного газа составляет 50—90 эВ. Еше одна трегь электронов образуется благодаря ионизационным процессам в плазме. Энергия их образования равна 20—30 эВ. Согласно этим данным, температура электронного газа составляет 300 000—500 ООО К. [c.41]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология