Горячие пятна

Горячие пятна на трубах Неправильная химическая очистка для удаления накипи Перегрев, окисление, неисправность в результате разрыва, сокращение рабочего цикла [c.332]

Особенно важное значение однородность катализатора имеет при осуществлении сложных необратимых процессов (окислительные аммонолиз и хлорирование, парциальное окисление углеводородов). Вариация соотношений констант разных реакций приводит к изменению избирательности и тепловыделения из-за резкого различия в тепловых эффектах основной и побочных реакций, что в свою очередь вызывает дальнейшее изменение избирательности процесса в слое катализатора возникают горячие пятна . [c.504]

Палладиевый катализатор можно регенерировать воздухом и водяным паром, принимая обычные меры предосторожности против возникновения "горячего пятна". Сгорание начинается примерно при 400°С, и максимальная температура составляет 5 25°С. [c.209]

Неоднородность потока в слое можно представить следующим образом. В одном из сечений слоя поток случайно неоднороден и характеризуется плотностью распределения. В следующем сечении скорости будут случайным образом перераспределены, но плотность распределения сохраняется. Такая схема структуры потока реализуется на ЭВМ. Расчет степени превращения и температуры в объеме слоя катализатора [188] показал, что Хк( ) и л к(У) практически совпадают. Однако в слое имеются участки, где температура сильно повышена из-за того, что в этом месте более плотная упаковка зерен, которая сдерживает поток. Скорость потока резко падает и появляется горячее пятно (рис. 3.20), которое может располагаться как на выходе из слоя, так и внутри него. Такие горячие пятна наблюдались экспериментально [189]. Появление горячих пятен - наиболее опасное явление в неоднородном зернистом слое катализатора при протекании экзотермической реакции. Поле температур в каталитическом процессе в неоднородном зернистом слое показано на рис. 3.20. [c.127]

Давление в реакторах. Обычно оксихлорирование проводят при давлениях 4—6 атм. Давление процесса прямо связано с объемной скоростью потоков реагентов и продуктов в реакторах. Проведение реакции при высоких давлениях снижает объем газов, приводя к уменьшению линейной скорости потока на единицу поперечного сечения. При этом уменьшается падение температуры по слою катализатора. Снижение давления оказывает противоположное действие. Объем газов и линейная скорость потока возрастают, горячие пятна в слое катализатора охлаждаются более эффективно. Чтобы проследить это, рассмотрим трубку реактора, в начале которой реакция идет очень [c.279]

Платина и ее металлические сплавы являются активными катализаторами окисления углеводородов и кокса. Горение кокса на АПК и полиметаллических катализаторах протекает со скоростью на два порядка выше, чем на АСК и А12О3. Процесс идет в диффузионной области с большим тепловыделением, особенно при выгорании алкильных цепочек кокса. Во избежание местных перегревов и спекания пла-. тины процесс искусственно тормозят и проводят в три этапа, ограничивая температуру и подачу кислорода в смеси с азотом. На первом этапе выжиг ведется при температуре 250- 350 С и концентрации кислорода 0,5%, на втором этапе при 350-450 С и 1% и на третьем, заключительном этапе при 450- 510 С и 3- 5% соответственно. Благодаря ступенчатому выжигу кокса, по длине слоя и диаметру зерна катализатора наблюдается перемещение горячего пятна зоны горения. Вначале окисляются непредельные углеводороды, адсорбированные на металлических центрах,, а затем - углеводороды, оставшиеся в системе. Длительность этого "мокрого этапа зависит от тщательности подготовки системы и может колебаться от нескольких часов до нескольких дней. Второй этап обусловлен горением коксогенов и кокса, находящихся вблизи металлических центров за счет спилловера ароматизированного кислорода. В продуктах горения этих соединений образуется много воды и меньше СО2. На завершающейся сухой стадии регенерации выгорает высококарбонизированный кокс, так называемый остаточный, глубинный, бедный водородом, расположенный на наибольшем расстоянии от металлических центров и источника подачи кислорода. Уменьшить неравномерность температур в слое и одновременно интенсифицировать процесс горения кокса можно уменьшая концентрацию кислорода при одновременном повышении давления в системе и увеличивая кратность циркуляции газовой смеси. [c.166]

Влияние давления в рубашке на температурный профиль очень похоже на обсуждавшееся выше влияние давления в реакторе. Когда давление в рубашке возрастает, температура катализатора вблизи входа в реактор повышается, поскольку уменьшается движуш,ая сила теплопередачи. В верхней части реактора устанавливается новое равновесие при более высокой температуре. За счет этого возрастает скорость реакции, кислород поглощается быстрее и температура катализатора быстрее снижается по длине реактора, так как вдали от входа реакция идет очень медленно. В результате горячее пятно сдвигается к входу в реактор. При промышленной эксплуатации обычно поддерживают низкое давление в рубашке в течение первых нескольких месяцев работы при наивысшей активности катализатора. Когда горячее пятно начинает смещаться ниже по реактору, давление в рубашке можно повысить, чтобы уменьшить это смещение или изменить его направление без перегрева катализатора. Самое высокое давление в рубашке обычно бывает в последние месяцы работы катализатора перед его заменой. [c.281]

Скорость потока реагентов. Скорости подачи реагентов сложным образом влияют на процесс оксихлорирования в неподвижном слое катализатора при использовании воздуха. Хотя при более высоких скоростях потока увеличиваются выход продуктов и количество выделяемого тепла, повышение температуры катализатора не обязательно. Кроме ускорения реакции и выделения тепла возрастает линейная скорость потока газов в реакторах, вызывающая более эффективное охлаждение катализатора и смещение горячих пятен по трубкам реактора. Варьирование давлений в системе и в рубашке может вернуть горячие пятна в первоначальное положение. При этом достигается устойчивый широкий профиль температур, а скорость реакции поддерживается на более высоком уровне без увеличения температурных максимумов. [c.283]

Наоборот, при снижении скорости потока уменьшается линейная скорость газов. При этом горячие пятна могут смещаться ближе к входу в реактор и вызывать сужение температурно- [c.283]

СЛОЯ катализатора, а на некотором расстоянии по ходу потока. Поэтому верхняя часть катализатора используется неэффективно, а служит только для предварительного подогрева газов. Поскольку начальное горячее пятно находится ниже по слою катализатора, остается меньшее расстояние для его смещения до замены катализатора. Для эффективного использования всего слоя катализатора газы нужно предварительно подогревать так, чтобы реакция начиналась как можно выше по слою катализатора. [c.285]

Хотя это не сразу очевидно, с выбранной схемой движения могут быть связаны сложные проблемы обслуживания некоторых типов теплообменников, а иногда и серьезные снижения коэффициента полезного действия теплообменника из-за специфических проблем, таких, как горячие пятна, вибрация труб или неустойчивость течения. Эти проблемы очень трудно поддаются аналитической оценке, чаще всего для их решения приходится прибегать к испытаниям. [c.167]

Механизм образования кластеров при бомбардировке пленки льда ускоренными атомными частицами в общем виде можно представить следующим образом [257, 258]. При ударе бомбардирующей частицы о мишень происходит разогрев небольшого участка поверхности. Образование такого горячего пятна подтвердилось при изучении процессов распыления металлических мишеней [263]. Для металлов температура в центре горячего пятна может достигать нескольких сотен градусов, а его диаметр— 10 нм. Вероятность образования горячего пятна в пленке льда значительно выше, чем в металле, поскольку энергия, приносимая бомбардирующей частицей, будет поглощаться материалом мишени более локально. В центральной части горячего пятна лед может разогреться до такой степени, что межмоле-кулярные связи, характерные для твердого тела, полностью разрушатся и вещество, находящееся в этой области, в начальный период можно рассматривать как перегретую жидкость или очень плотный газ. [c.185]

Во вторично-эмиссионном масс-спектре смеси, который приведен в табл. 7.2, в большом количестве наблюдаются смешанные ионы, т. е. ионы, в состав которых входят как атомы Н, так и атомы О. Учитывая, что при смешивании обычного и дейтерированного бензолов дейтероводородного обмена не происходит, наличие смешанных ионов в спектре свидетельствует о протекании ионно-молекулярных реакций в горячем пятне. [c.187]

На рис. 7.12 приведены неоднородные стационарные состояния при различных температурах. Интересно, что при изменении Т происходит переворот пятен. Например, при Т а 422,5 К неоднородное стационарное состояние имеет характер пятна СО на Оз, а при Г > 422,5 К — пятна О2 на СО. В первом случае ситуация характеризуется высокой активностью поверхности катализатора (большой скоростью ) с отдельными холодными пятнами, во 6,№ втором случае — поверхность в зна- 9 чительной степени не активна (й мала), но наблюдаются отдельные горячие пятна. [c.310]

Регулирование температуры в неподвижных слоях затруднено. Внутри реактора процесс протекает неизотермично, изменяются тепловые нагрузки и возникающие горячие пятна могут д1спортить катализатор. Псевдоожиженные слои близки к изотермичным. В работах лабораторного масштабу теплоотвод обычно несложен. Однако чем крупнее установка, тем более важное значение приобретает эта проблема. [c.441]

Возрастание концентрации примесей в продукте указывает на перегрев в отдельных трубках. Окисление этилена ведется при ограниченной концентрации кислорода, а на горячих пятнах он дополнительно расходуется. Часть окиси этилена, со-хранивщаяся в этих условиях, в дальнейшем теряется в результате изомеризации в восстановительных условиях на обеднен- [c.248]

Анализ изменения температуры во времени в разных точках по длине адиабатического слоя показывает, что такое изменение имеет характерный вид 5-функции, причем максимум температуры по направлению к выходу из регенератора возрастает. Тогда при определенных условиях в центральной части адиабатического слоя в нестационарном режиме горения кокса могут возникнуть значительные динамические тепловые забросы. Такой результат и был получен в работах [146, 161], где показано, что помимо начальных условий на максимум температуры в слое сильно влияет скорость подачи газового потока. При уменьшении расхода газа (увеличении времени контакта) температура слоя из-за динамических забросов может превзойти максимальное асимптотическое значение, соответствуюшее величинам Т , х° и Механизм появления забросов, по-видимому, следующий в область высоких температур из частично регенерированных участков слоя катализатора поступает реакционная смесь с достаточно высоким содержанием кислорода, результатом чего является ускорение химической реакции и увеличение тепловыделения. Выделяющееся в горячей зоне тепло вызывает рост температурного максимума до тех пор, пока тепловые потери на нагрев соседних участков не скомпенсируют тепловыделение. По-видимому, можно реализовать такие условия выжига кокса, при которых в слое появятся так называемые горячие пятна и в результате произойдет спекание катализатора. [c.87]

Неоднородности второго тина имеют масштаб порядка десятка и более размеров зерна катализатора, но существенно меньше характерных размеров слоя. Эти неоднородности в случае экзотермического процесса приводят к появлению горячих и холодных пятен, которые регистрируются на выходе из слоя [81. Причина их возникновения, как нам представляется, однозначно связана со способом формирования слоя. Неупорядоченная, неодинаковая загрузка различных участков слоя приводит к неоднородному распределению порозности в слое. Горячие пятна были обнаружены как в опытной установке диаметром 0,6 м, так и в промышленном круинотоннаяшом реакторе диаметром 3,0 м [9]. Появление неоднородностей этого тина в реакторе снин ает селективность процесса, может вызывать спекание катализатора и создавать в реакторе аварийную ситуацию, являясь запалом для реакционной смеси. [c.5]

После определения структуры кассету помещали в стенд диаметром 0,6 м и через нее пропускали разогретую до вх = 220°С паровоздушную смесь. Профиль температуры на выходе слоя в сечении среза томографа представлен на рис. 3, в. Для сравнения структуры слоя и распределения температуры масштабы по оси абсцисс иа рис. 3, б и в выбраны одинаковыми. Сопоставляя эти рисунки, видно, что более плотной упаковке слоя, возникшей при положеннн I бункера, однозначно соответствует по своему местоположеппю горячее пятно — локальная температурная неоднородность. Температура в центре пятна превышает среднюю по сечению кассеты t p = 289°С на Дг = 27°С. Участок слоя, соответствующий при загрузке положению П бункера, имеет незначительное уплотнение структуры нз-за небольшой разницы в высоте загрузки Лг — (как видно из рисунка с томограммы), поэтому увелпчепне температуры потока здесь невелико, однако оно имеет место. Переупаковки кассеты с последующей томографией и продувкой па стенде, т. е. исследование всей цепочки загрузка — структура слоя — распределение потока , а также значительное количество переупаковок слоя на стенде диаметром 0,6 м (сделано более 70 загрузок) с подробным замером поля температуры в 613 точках для каи дой загрузки (связь загрузка — распределение потока ) подтверждают со 100%-ной воспроизводимостью, что только различные условия при загрузке разных участков слоя являются причиной возникновения неоднородностей его порозности, которые приводят к появлению локальных неоднородностей фильтрующегося потока ( горячих и холодных пятен —по температуре). [c.10]

В результате проверки оказалось возможным выделить способ загрузки, обеспечивающий максимально однородную структуру. Этот способ, названный выше как метод, имитирующий дождь из частиц катализатора, сводится к следующему. Частицы с помощью какого-либо устройства распределяются по сечению реактора, расположенному на определенной высоте от границ формируемого слоя, и поступают в него, пролетая без взаимных столкновений одинаковое расстояние. Каждая частица имеет практически одинаковую потенциальную энергию п равную вероятность попасть в любой участок слоя. Это создает предпосылки для создания однородной структуры насыпного слоя, что и было подтверждено при его продувках. На рис. 4 показано поле температуры, замеренное на выходе из слоя. При средней температуре 291°С среднеквадратичное отклонение составило 5°С. Локальные неоднородности структуры слоя, порождающие горячие пятна, отсутствуют. Важен еще и тот факт, что изменение высоты свободного падения частиц при загрузке, т. е. изменение энергии канлдой частицы па одинаковую величину, приводит к образованию слоя с другим значением общей по слою порозности. Так, два слоя, упакованные этим методом с высоты / 1 = 1,0 м и /г2 = 0,15 м, различаются но насыпной плотности на 8- 12% (р1>р2), а потери напора потока газа, движущегося через слой, снижаются во втором случае на 45- -50%. [c.11]

Физически это можно объяснить различием интенсивности радиального тепло- и массопереноса в зависимости от расположения структурной неоднородности. Чем больше радиальный градиент тедшератур, тем интенсивней радиальный тенлонеренос. В свою очередь, чем большая стенень превращения достигается в нятне , тем интенсивней происходит подсос в него ненрореа-гировавшего вещества, что приводит к повышению температуры. В случае образования в слое локального разрыхления на выходе наблюдается холодное пятно и небольшое повышение температуры в области, прилегающей к пятну , которое объясняется диффузией непрореагировавшего вещества в более горячую зону. Отметим, что на выходе пз второго слоя при в = 0,3 температура в горячем пятне на 50°С превышает среднюю но радиусу, что согласуется с экспериментом. На рпс. 5 приведены профили скорости фильтрации на выходе нз пятна с проницаемостью бв = = 0,3 и из слоя. Профиль скорости фильтрации выравнивается на расстоянии 18Йз, а на выходе из слоя определяющее влияние на профиль скорости оказывает температурная неоднородность и наблюдается некоторое повышение скорости в области горячего пятна . Характеристики температурных неоднородностей на выходе из слоев приведены в табл. 2. Наличие горячих и холодных пятен обусловливает соответственно положительные и отрицательные значения коэффициентов асимметрии. При степенях превращения, близких к единице (4-й слой), структурные неоднородности оказывают слабое влияние на процесс, хотя реализующаяся при этом аэродинамическая неоднородность весьма значительна. Структурные неоднородности кроме всего прочего ухудшают стабильность процесса. Как показали расчеты, параметрическая чувствительность в области с пониженной проницаемостью (бн = 0,3) в 2 раза больше, чем в остальной части слоя, что накладывает жесткие ограничения на флуктуации входных параметров, т. е. ухудшает возможность эффективного контроля и управления режимом в слое. [c.65]

Как показали Билоус и Амундсон (1956 г.), результаты которых воспроизведены на рис. 1-6, действия малых изменений таких параметров на профили стационарного состояния иногда могут быть крайне значительными. Например, изменение только на 2,5 К (от 335 до 337,5 К) дает увеличение максимальной температуры на 67 К. Подобная высокая чувствительность уже отмечалась для коэффициента теплопереноса. Такой параметрической чувствительности можно избежать, если провести предварительное исследование. Если же пренебрегать исследованием параметрической чувствительности, то в трубчатом реакторе идеального вытеснения, как следствие некоторых малых флуктуаций параметра, могут появиться неожиданные локальные горячие пятна , при этом профиль стационарного состояния установится заново с гораздо большим температурным пиком. Аналогично, для реакторов периодического действия система с высокой параметрической чувствительностью иногда дает так называемый скачок температуры . Новый температурный пик может быть так высок, что возможен взрыв реактора. [c.124]

Скрученные ленты распространены вследствие простоты применения в существующем теплообменном оборудовании. Они идеальны в приложении к горячим пятнам, так как короткая лента помогает решить задачу интенсификации теплообмена, оказывая небольшое воздействие на общее падение давления. Кривые кипения для недогретой жидкости, закрученной лентой, подобны кривым для труб без лент[36] однако с можно увеличить на 100% [37], как показано на рис. 5. Критические тепловые потоки для завихренного потока примерно в 2 раза выше, чем для прямолинейного течения, при одинаковой мощности прокачки через опытный участок. [c.425]

Одним из сложных методических моментов является регулирование температуры образца при наличии горячего пятна (рис. 5), которое появляется обычно на конечной стадии испытания. Найти хорошее решение этого вопроса не просто. Американский стандарт 576, за счет отмеченного выше методического недостатка, позволяет уклониться от прямого столкновения с проблемой горячего пятна при условии регулирова- [c.29]

Для нагревателей я.к. особенно опасна, так как образование даже единичной язвы преждевременно выводит из строя нагреватель. Причина этого заключается в том, что образование язвы включает в себя не только интенсификацию диффузии катионов наружу, но так же и усиленный диффузионный поток кислорода и азота в металл. В результате ускоренного продвижения фронта окисления в металл и образования под язвой в подокалине большого количества нитридов алюминия (рис. 62) происходит локальное увеличение электрического сопротивления и температуры. Появление горячего пятна приводит к самоускорению процесса, который завершается местным расплавлением нагревателя. Таким образом, в случае токового нагрева я.к. развивается более интенсивно, чем при внешнем нагреве образцов. [c.94]

Успешно решаются задачи интроскопии, когда изучение строения в видимом диапазоне затрудняет или делает невозможным слои некоторых газов (дым, туман, пыль), жидкости (нефть, отдельные непрозрачные в видимом свете растворы) или твердые вещества, хорошо пропускающие инфракрасное излучение (синтетические смолы, полимерные материалы, германий, кремний, различные смеси). Частным случаем такого контроля является анализ качества непокрытых изделий, которые в видимом свете дают малоконтрастное или неинформативное изображение. Для контроля строения различных изделий используют термочувствительные вещества, термовизор, микротермовизор, радиовизор и инфракрасные микроскопы. Тепловые методы интроскопии можно использовать для определения формы и расположения неоднородностей обработки различных протяженных объектов (листы, полотна, трубы и др.). Так, легко различаются области неполной полимеризации синтетических пленок, горячие пятна бумаги, зоны изменения состава композиционных материалов. Наличие такой информации не только дает сведения о качестве, сортности про- [c.220]

Дуга постоянного тока является наиболее чувствительным методом возбуждения она широко используется при качественном анализе металлов. Дуга питается током 5—15 а при напряжении 220 в ее включают в цепь последовательно с переменным сопротивлением (10— 40 ом). Питание дуги осуществляется либо от системы мотор — генератор, либо от сети переменного тока через выпрямитель. Главным недостатком дуги постоянного тока является сравнительно малая воспроизводимость результатов. Разряд локализуется на горячих пятнах поверхности электрода, вследствие чего возгонка вещества становится неравномерной. Этого можно избежать, применяя фгу переменного тока, где разряд автоматически прерывается 120 раз в секунду. Для питания такой дуги требуется источник напряжением 2000—5000 в при силе тока 1—5 а. Ток регулируют пооредством дросселя с переменной индук- [c.95]

Если адсорбция продуктов и реагентов незначительна, результатом будет уменьшение степени превращения, так как диаметр реактора увеличивается. Если адсорбция значительна, то в результате уменьщается степень превращения и выход. Очевидность повышения степени превращения при ограничении перемешивания показана Рутхуффом . Когда при расчете реактора выбираются средства, чтобы прекратить или уменьшить циркуляцию твердой фазы (например, устанавливаются перегородки), то при теплопередаче может образоваться местный перегрев ( горячие пятна ). На рис. 111-69 приведены 4 способа (а — ё) разделения реактора со взвешенным слоем на ступени. [c.284]

Прерывистость высоковольтной искры делает ее удобным источником для количественного анализа. Поскольку искровой разряд имеет импульсный характер, он не ограничивается определенными горячими пятнами на электроде, а имеет тенденцию к случайному и более надежному отбору пробы со всей поверхносрти электрода. Это обеспечивает большую надежность количественного анализа. При тщательном проведении серийных анализов с помощью высоковольтной искры относительная погрешность составляет от 1 до 5%. [c.715]

При работе насоса возможно и чисто механическое разрушение сложных молекул масла, но все же главной причиной появления легких фракций следует считать термическое разложение на горячих пятнах скользящих поверхностей, а также каталитические реакции на свежесодранных поверхностях металла. Вот почему основными районами возникновения загрязнений в механических вакуумных насосах считают места перегрева, где условия смазки ограничены, например на концах пластин. [c.5]

Температура катализатора в реакторах с неподвижным слоем непрерывно изменяется по их длине. Трубки с катализатором диаметром около 25 мм в реакторе типа кожухотрубного теплообменника окружены охлаждающей средой, обычно кипящей водой. При подаче в трубку реакторапредварительно нагретых газов тепловыделение пропорционально скорости реакции. Тепло отводится охлаждающим агентом, температура которого приблизительно одинакова по всей длине трубки. Если на входе в реактор катализатор слишком активен, то тепло выделяется быстрее, чем отводится через стенки реактора. Температура насыпного слоя будет повышаться до тех пор, пока скорость отвода тепла через стенки не сравняется со скоростью тепловыделения. Профиль температур по длине трубки будет иметь максимум или горячее пятно в определенном месте трубки. Для обеспечения высокой с елективности, длительного срока службы катализатора и низкого перепада давления в реакторе нужно соответствующим образом Урегулировать температуру реактора. [c.261]

Дуговой разряд пентральная горя-ая область 2 облако остывающих паров 5 — горячие пятна на электродах 4 — слой расплава [c.62]

Дуга постоянного тот является наиболее чувствительным методом возбуждения она широко] используется в качественном анализе металлов. Дуга питается]током 5—15 а напряжением 220 в ее включают в цепь последовательное переменным сопротивлением (10—40 ол) питание может производиться от двигателя генератора или выпрямителя переменного тска. Главным недостатком дуги постоянного тока является сравнительно малая воспроизводимость. Разряд локализуется на горячих пятнах поверхности электрода, вследствие чего возгонка вещества становится неравномерной. Этого избегают, применяя дугу переменного тока, где разряд автоматически прерывается 120 раз в секунду. Для питания дуги требуется источник напряжения 2000—5000 в при силе тока 1—5 а. Ток регулируют посредством дросселя с переменной индуктивностью или реостата. Дуга переменного тока особенно пригодна для анализа остатков, образующихся при выпаривании растворов на поверхности электрода Искровой источник возбуждается от высоковольтной линии яеременного тока по схеме Фейсснера (рис. ИЗ). Высокое напря- [c.150]

Одновременно с образованием горячего пятна за счет неуп-ругих соударений с бомбардирующей частицей отдельные молекулы воды ионизуются, т. е. образуются ионы Н+, 0Н+ и Н2О+. Часть этих ионов, особенно те, которые образовались вблизи поверхности, могут выйти в вакуум и будут зарегистрированы как вторичные ионы. Другая часть ионов, которая образовалась в глубине горячего пятна, до вылета в вакуум имеет возможность многократно столкнуться с окружающими их молекулами воды. В результате таких столкновений они по реакциям (7.2) преобразуются в ионы Н3О+, которые затем могут приобрести сольватную оболочку в результате процессов (7.3). Образующиеся кластеры вместе с разогретым веществом испаряются в вакуум. У иона, образовавшегося вблизи поверхности, сольватная оболочка будет меньших размеров, чем у иона, образовавшегося в глубине горячего пятна. [c.185]

Поскольку основные физические свойства органических молекул и их энергетические состояния мало меняются при переходе из газообразного состояния в конденсированное, можно предположить, что процессы диссоциативной ионизации молекул ударом ускоренных атомных частиц в свободном и конденсированном состояниях одинаковы. Следовательно, масс-спектр, полученный путем ионизации паров бензола ударом ускоренных атомов Аг, — это набор осколочных ионов, которые образуются в горячем пятне в начальный момент времени. Такой масс-спектр был получен с помощью источника типа Нира, у которого вместо электронного пучка через ионизационную камеру пропускался пучок атомов Аг с энергией 2 кэВ. На рис. 7.7 приведены газовый и вторично-эмиссионный масс-спектры бензола СбНб. При сравнении этих спектров обращает на себя внимание следующий факт. Газовый масс-спектр (МСГ) преобразуется в почти точную копию вторично-эмиссионного спектра, если не- [c.187]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология