Скорости обобщенные

Наиболее просто его можно вывести следующим образом. Поток компонента, выраженный через скорость дрейфа, записывается в виде Jl = С1 1. В свою очередь скорость дрейфа непосредственно связана с подвижностью В — г 1 = В , где — обобщённая термодинамическая сила. Таким образом [c.118]

В таблице 11 приведены обобщённые данные по скоростям важнейших реакций риформинга на бифункциональных катализаторах с указанием тепловых эффектов. [c.38]

Введя обобщённые термодинамические функции, позволившие учесть молекулярные взаимодействия на больших расстояниях и их влияние на распространение звука, В, Владимирский [345] пришёл к выводу о наличии дисперсии, обусловленной молекулярными взаимодействиями, отличительной чертой которой является то, что скорость звука может как возрастать с возрастанием частоты колебаний, так и убывать с ростом частоты. Последнее может иметь большое значение, поскольку, как уже отмечалось, отрицательная дисперсия экспериментально была обнаружена рядом исследователей. [c.191]

Термодинамические переменные могут изменяться в некоторых пределах или оставаться постоянными. Особенностью описания термодинамических процессов является то, что они рассматриваются не во времени, а в обобщённом пространстве независимых термодинамических переменных, т.е. характеризуются не скоростями изменения свойств, а величинами изменений. Все термодинамические свойства строго огфеделеиы только в равновесных состояниях. Различают следующие состояния термодинамических систем [c.10]

Неравновесная термодинамика граничных условий решает задачи, учитывающие то обстоятельство, что непосредственно у поверхности обтекаемого тела значения макроскопических параметров текущей среды отличаются от соответсвующих параметров, характеризующих состояние поверхности (например, температуры). Это отличие может быть описано введением некоторых эффективных граничных условий, которые имеют вид разного рода кажущихся разрывов макроскопических параметров у границ конденсированной фазы. Фактически это означает, что вместо граничных условий прилипания вводится граничное условие скольжения. Обобщённые системы феноменологических уравнений, вытекающие из выражения для граничной скорости возникновения энтропии, приводят к выявлению необычных эффектов, например, к выводу о возможности существования неравновесного поверхностного натяжения на непроницаемой границе газ-твёрдое тело или к объяснению обращённого профиля температуры в паровой фазе между двумя жидкими поверхностями (см. В. М. Жданов, В.И.Ролдугин Неравновесная термодинамика и кинетическая теория разреженных газов. УФН. 1998. Т. 168. С. 407-437). [c.47]