Частота электромагнитных колебаний

Для расчета теплоемкости твердых веществ и газов применимы принципы квантовой теории. Согласно последней теплоемкость твердых, кристаллических веществ можно вычислить по известной формуле Дебая, используя характеристическую температуру 0 и частоты электромагнитных колебаний V, поглощаемых или излучаемых атомами при переходе электрона с одной орбиты на другую , [c.210]

Частота электромагнитных колебаний будет равна [c.30]

Поскольку за единицу времени волна проходит расстояние, равное и, число волн, которое укладывается в отрезке и, равно u/i-, последняя величина есть число колебаний в единицу времени, она называется частотой и обозначается буквой ч таким образом ч = и/Х. Так как частоты электромагнитных колебаний для видимого и ультрафиолетового излучения очень велики, то во многих случаях удобно пользоваться волновым числом v v = 1/Х. Как видно, м отличается от на постоянный множитель и. Волновое число показывает, сколько длин волн укладывается в 1 см. [c.289]

Одним из наиболее характерных свойств пламени является его способность излучать энергию. Излучение — следствие перехода молекулы или атома из возбужденного состояния в основное при этом в виде излучения выделяется квант энергии, равный /IV (Н — постоянная Планка, V — частота электромагнитного колебания). Излучение пламени может иметь тепловую или хемилюминесцентную природу. В первом случае переход атомов (молекул) в возбужденное состояние обусловлен их тепловым движением и является следствием обмена энергии при соударениях, во втором случае переход в возбужденное состояние происходит вследствие протекающих в пламени экзотермических химических реакций. [c.114]

Таким образом, частоты электромагнитных колебаний, которые могут излучаться атомом водорода, рассчитанные по полученному чисто теоретическим путем соотношению (1, 9), точно совпадают с частотами, известными из опытных данных. [c.31]

Электромагнитный спектр простирается от области жесткого 7-излучения с очень короткой длиной волны до длинных радиоволн. Частота электромагнитных колебаний v связана с длиной волны света X соотношением [c.141]

При изменении направления внешнего электрического поля происходит переориентация полярных молекул и изменение направления вектора наведенного диполя. При увеличении частоты электрического поля сначала отпадает ориентационная поляризация. Полярные молекулы не успевают следовать за сменой направления электрического поля. При дальнейшем увеличении частоты отпадает атомная поляризация. Электронная же поляризация сохраняется даже в переменном электрическом поле с частотой 10 сек , что соответствует частоте электромагнитных колебаний видимого света. [c.83]

В 1900 г. немецкий физик М. Планк объяснил особенности распределения энергии в оптических спектрах. Как известно, атомные спектры состоят из отдельных спектральных линий (линейчатые спектры), каждая из которых соответствует определенному уровню энергии и характеризуется определенными значениями частоты электромагнитных колебаний V и длины волны к, связанных [c.188]

Наиболее простые спектры зарегистрированы у атомов водорода и ему подобных ионов (Не+, +, Ве + и т.д.) Частоты электромагнитных колебаний спектральных линий описывают общей формулой [c.188]

Анализируя спектры, М. Планк предположил, что переход от одной спектральной линии к другой соответствует изменению энергии, пропорциональной частоте электромагнитных колебаний [c.189]

Другая проверка теории Бора заключалась в расчете спектральных линий водородных атомов и сравнении вычисленных спектров с экспериментально полученными. Переход к спектрам, т.е. к частотам электромагнитных колебаний, осуществляем сравнением уравнений (17.11) и (17.12) [c.192]

Если коротковолновой границе такой спектральной серии соответствует частота электромагнитных колебаний V,, то энергия ионизации /, может быть вычислена нз уравнения Планка [c.215]

Частота электромагнитных колебаний V обратно пропорциональна длине волны А, V = сА, где с — скорость распространения электромагнитных волн в вакууме, равная 3,00-10 м/с. Частоты электромагнитных колебаний имеют очень большие значения, поэтому вместо них часто используют величину, обратную длине волны, — волновое число У(СМ ). [c.23]

Монохроматическое излучение—это энергия излучения, характеризуемого одним значением частоты электромагнитного колебания. На практике этот термин употребляют в более широком смысле, используют для обозначения энергии излучения, частоты колебания которого заключены в столь узком интервале значений, что его мож-достаточно точно описать одним единственным значением частоты или длины волны [c.508]

Основной характеристикой электромагнитных колебаний является длина волны X или частота V, которые связаны между собой простым соотношением уХ=с и, таким образом, однозначно определяют одна другую. По мере изменения длины волны (частоты) электромагнитных колебаний меняется вид процессов, которыми они обусловлены. [c.17]

Это уравнение выражает условие частот. Частота электромагнитного колебания отсюда будет равна [c.466]

Для решения ряда задач аэро- и гидромеханики в последнее время получил широкое распространение лазерный доплеров-ский метод [145]. Появление оптических квантовых генераторов дало возможность создавать оптические доплеровские измерители скорости, которые могут быть использованы для исследования несамосветящихся объектов. Сущность эффекта Доплера заключается в изменении частоты электромагнитных колебаний при рассеянии на частицах, движущихся в потоке. Разность между частотами колебаний опорного и рассеянного излучений соответствует доплеровскому сдвигу частоты, пропорциональному скорости движения частиц потока. В исследуемые потоки вводятся мелкие частицы, причем при использовании квантовых генераторов в качестве источника когерентного излучения концентрация частиц (например, шарики полистирола диаметром 0,5 мкм) может быть ничтожной (1 30 000), что практически не сказывается на гидродинамических характеристиках потока. Интересные результаты работы [146], в которой метод использован для исследования распределения скоростей в жидкости при естественной конвекции, позволяют судить о возможности использования этого метода и для изучения поверхностной конвекции. [c.105]

Замечательный новый спектроскопический метод изучения молекул дало открытие ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Смысл этого явления заключается в следующем. Если какое-либо вещество содержит атомы, ядра которых имеют магнитный момент (такими атомами являются водород, азот, фтор, фосфор углерод и кислород имеют немагнитные ядра), то в магнитном поле ядра этих атомов стремятся ориентироваться по полю. В результате существования нескольких ориентаций ядерных моментов в магнитном поле уровни энергии атомов расщепляются на так называемые подуровни сверхтонкой структуры. Как известно из атомной теории, если спин частицы (ядра) равен /, то происходит расщепление уровня энергии на 2у4-1 подуровня, соответствующих разным ориентациям магнитиков в пространстве. Если наложить на образец, помещенный в постоянное магнитное поле, некоторое слабое переменное поле, то при определенных условиях резонанса, когда энергия квантов электромагнитного поля точно равна разности энергетических уровней магнитиков, будет наблюдаться поглощение электромагнитной энергии в образце, которое может быть легко измерено. Условие резонансного поглощения hv—Hg l, где к — постоянная Планка, V — частота электромагнитных колебаний, р — магнитный момент ядра, g — постоянная сверхтонкой структуры, Н — магнитное поле. [c.177]

Частота электромагнитных колебаний V, поглощаемых или излучаемых атомами при таких переходах электронов, пропорциональна изменению энергии Д атома, причем коэффициент пропорциональности является универсальной постоянной — одной из основных постоянных современной физики. Он получил название элементарного кванта действия постоянной Планка), обозначается через Л и равен 6,6256- эрг-с. [c.28]

Вид спектра поглощения зависит от типа исследуемого вещества я от длины волны поглощаемого излучения (см. рис. 6.2), Поэтому аналитические методы, основанные на поглощении излучения, разделяются на несколько основных групп в соответствии с используемым диапазоном частоты электромагнитных колебаний природа различных спектров обсуждается более детально в разделах, где приведено описание соответствующих методов. [c.124]

В отличие от магнитостатического, электромагнитного, индукционного и электродинамического магнитометров, работа ядерного магнитометра не зависит ни от температуры, ни от ориентации датчика. В ядерном магнитометре магнитное поле измеряется по величине частоты электромагнитных колебаний, которые современная техника определяет с точностью до миллионных долей измеряемой величины. Полный цикл работы прецессионного ядерного магнитометра включает два последовательных физических процесса поляризацию рабочего вещества (вода или раствор спирта в воде) и измерение частоты сигнала ядерной индукции в слабом магнитном поле (поле земли). [c.175]

Напомним, что между частотой электромагнитных колебаний и энергией соответствующих им квантов существует соотношение /гv=Д , где к — постоянная Планка. [c.267]

Так как частоты электромагнитных колебаний для видимого и ультрафиолетового излучение очень велики, то во многих случаях удобно пользоваться волновым числом V [c.289]

Каждое отдельное монохроматическое излучение (фотон) характеризуется определенной длиной электромагнитной волны X, которая связана с частотой электромагнитных колебаний уравнением [c.22]

В зависи.мости от того какие лучи электромагнитного спектра пропускать через вещество, могут возбуждаться либо вращательные, либо колебательные движения, либо электронные переходы, либо все виды движений одновременно. Возбуждение того или иного движения в молекуле происходит тогда, когда его частота совладает с частотой электромагнитного колебания (резонанс). Наибольшей энергией обладают рентгеновские лучи (Я = 0,01 — 10А), еатем ультрафиолетовые лучи (10ч-4000.4), затем видимый свет (4000.А.8000А), затем инфракрасные лучи (0,8—300 р), затем микроволны 0,03—100 см и далее радиоволны. Энергия радиоволн слишком мала, чтобы возбуждать колебания молекул органических веществ. Микроволны и длинные инфракрасные волны могут возбуждать только вращательные движения в молекулах. Если частоты колебания этих волн совпадают с собственной частотой вращения отдельных частей молекулы, то происходит резонансное поглощение энергии инфракрасного облучения этой частоты, что отразится в спектре поглощения. Такого рода спектры применяются для тонкого структурного анализа органических веществ. Инфракрасные спектры органических соединений обычно изучают в пределах длтш волн 1 25 х, при этом линии поглощения Б спектре появляются за счет вращательного п колебательного движения в молекулах исследуемого вещества. Каждой функциональной группе и группе атомов в молекуле исследуемого соединения в спектре соответствует одна или несколько линий с опре-денной длиной волны. С помощью инфракрасных спектров можнс проводить идентификацию чистых углеводородов, анализировать качественно и количественно смеси нескольких компонентов вплотг-до обнаружения таких близких структур как цис- и транс-изомеры. На рис. 16 приведен г /с-спектр толуола. [c.32]

Частоту электромагнитных колебаний измеряют в обратных секундах (с ), или герцах (Гц). Волновое число v измеряют в обратнык сантиметрах (см ) или в обратных метк ах (м ). [c.517]

Взаимодействие высокочастотного магнитного поля катушки с полем вихревых токов приводит к изменению полного сопротивления катушки, что нарушает резонанс высокочастотного колебательного контура и, следовательно, уменьшает амплитуду колебаний в катушке. При этом величина расстройки резонанса, а следовательно, и амплитуда колебаний в значительной степени определяются электропроводностью поверхностного слоя образца, которая, в свою очередь, зависит от степени поражения металла межкристаллитной коррозией. Более подробно физические основы токовихревого метода применительно к контролю межкристаллитной коррозии рассмотрены в работе [118]. Для определения степени поражения металла межкристаллитной коррозией используется токовихревой прибор ТПН-Ш с частотой электромагнитных колебаний 2 МГц. Блок-схема токовихревого прибора ТПН-1М приведена на рис. 114. Прибор состоит из генератора высокочастотных колебаний /, собранного на лампе 6Н 1П, в первичном контуре которого для стабилизации частоты применен кварц диодных детекторов 4 и 5 на лампе 6Х2П с компенсационным контуром 2 и контуром датчика 3 дифференциального усилителя постоянного тока 6, выполненного на лампе 6Н1П, и стрелочного индикатора 7 типа М-24 на 100 мкА. Генератор возбуждает высокочастотные электромагнитные колебания частотой 2 МГц, которые через емкость связи подаются на компенсационный контур и контур выносного датчика. Оба контура настраиваются в резонанс. Контур дат- [c.158]

Современный технический прогресс тесно связан с созданием и широким прнмеиеиием новых неорганических материалов со специфическими магнитными, электрическими и оптическими свойствами. Среди этих материалов видное место занимают ферриты — соединения окиси железа с окислами других металлов, обладающие ценным сочетанием ферромагнитных, полупроводниковых и диэлектрических свойств. Это позволяет применить ферриты там, где использование обычных металлических ферромагнетиков практически невозможно. Речь идет прежде всего о технике высоких и сверхвысоких частот. С увеличением частоты электромагнитных колебаний значительно возрастают потери энергии из-за возникновения вихревых токов. Мощность этих потерь прямо пропорциональна квадрату частоты и размерам тела, но обратно пропорциональна удельному сопротивлению ферромагнетика. Очевидно, что в высокочастотных полях потери энергии могут быть снижены увеличением сопротивления, а оно у ферритов достигает величины порядка 10 —10 ом см. [c.3]

Частота прецессии ядра равна частоте электромагнитного колебания, нсобхсдимого для перевода ядра из одного спинового состояния в другое. При таком ядерном переходе происходит изменение угла, образованного осью ядерного магнита с направлением внешнего магнитного поля. Это изменение можно индуцировать наложением электромагнитного поля с маг штным вектором, вращаюш,имея в плоскости, перпендикулярной основному магнитному полю. Если частоты Бращаюш,егося магнитного поля и прецессии ядер совпадают по величине, то говорят о выполнении резонансных условий. При этом может происходить поглош,ение и одновременное испускание энергии. Таким образом, ядерный магнитный резонанс (поглощение или испускание энергии) наблюдается в том случае, когда ядро (/ > > 0) помещено в постоянное магнитное поле и подвергается действию электромагнитного излучения нужной частоты. [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология