Макроскопический баланс энергии

В качестве примера использования макроскопического баланса энергии в построении модели рассмотрим процесс нагревания жидкости в емкости. При отсутствии потока перенос через поверхность равняется нулю и Q " = 0. Если не производится никакой работы, 1F=0. Если нет образования теплоты, Sr = 0. Слагаемое, учитывающее перенос теплоты, обычно пишется в следующей форме [c.89]

Макроскопической баланс энергии [c.400]

Решение. Применительно к системе, изображенной на рис. 14-2, уравнение макроскопического баланса энергии (14.4) имеет вид [c.409]

Предыдущий раздел был посвящен рассмотрению стационарных задач. Целесообразно остановиться также и на способах описания нестационарных режимов теплопереноса в неизотермических проточных системах. В настоящем разделе обсуждаются задачи, которые можно решить с помощью уравнения нестационарного макроскопического баланса энергии. Эти задачи весьма полезны, так как они позволяют оценивать времена, требуемые для осуществления разных процессов / нагревания, встречающихся в промышленности. Кроме того, некоторые из указанных задач интересны с позиций управления технологическими процессами и расчета контрольно-измерительной аппаратуры. [c.417]

Может ли уравнение макроскопического баланса энергии быть записано в форме (21.6) в случае, когда производная 5Ф/3< отлична от нуля [c.643]

Прииер 7-1. Вывод уравнения баланса механической энергии для установившегося течения несасвмаеной жидкоств. Проинтегрировать уравнение (3.33) и получить уравнение макроскопического баланса энергии для течения в системе, изображенной на рис. 7-1, наложив на эту систему следующее дополнительное ограничение на пзгги жидкости не должно встречаться никаких подвижных твердых тел (другими словами, жидкость не может производить работу над окружающей средой). Жидкость считать несжимаемой и предполагать, что осредненные характеристики потока не зависят от времени. Использовать теорему Остроградского — Гаусса для преобразования объемных интегралов в поверхностные [c.203]

Уравнение (14.3) носит название уравнения нестационарного макроскопического баланса энергии. По существу, оно является выражением первого начала термодинамики для систем с движущимися сплошными средами. Знаки, стоящие в этом уравнении при Qv.W, отвечают обозначениям, общепринятым в термодинамике. Нетрудно убедиться, что уравнение (14.3) может быть получено также интегрированием дифференциального уравнения сохранения энергии (уравнения о в табл. 10-2) по всему объед1у системы. [c.401]

Решение. Запишем уравнения нестащонарного макроскопического баланса энергии для жидкости внутри бака и для спирали электронагревателя. Из зфавнения (14.3) следует [c.421]

Решение. Прежде всего будем считать, что процесс квазпстационар-ный, профили скорости плоские и изменением потенциальной энергии можно пренебречь. Предположим также, что значения теплоедшостей постоянные, газовая смесь — идеальная и диффузия в направлении течения не происходит. Тогда уравнение макроскопического баланса энергии (21.6) можно записать в следующем виде [c.636]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология