Фотоионизация газа объёмная

Наименьшим ионизационным потенциалом—3,88 в, что соответствует согласно (32,2) граничной длине волны нри объёмной фотоионизации газа Хрр = 3184 А, обладает атом цезия. Таким образом, под действием видимого света непосредственная объёмная фотоионизация не может происходить для каких бы то ни было газов или паров. [c.119]

Рис. 35. Схема прибора для наблюдения объёмной фотоионизации газов.

Рис. 36. Схема прибора для обнаружения объёмной фотоионизации газа по рассеянию отрицательного пространственного заряда у катода положительными попами.

ОБЪЁМНАЯ ФОТОИОНИЗАЦИЯ ГАЗА [c.121]

Ионизация газа рентгеновскими лучами. К процессам объёмной фотоионизации газа следует отнести также и ионизацию рентгеновскими лучами, так как эта ионизация происходит за счёт поглощения частицами газа квантов рентгеновского излучения. [c.124]

К процессам объёмной ионизации относятся ионизация при соударениях электронов и ионов с нейтральными атомами и молекулами (ударная ионизация, прямая и ступенчатая), ионизация при передаче атому или молекуле энергии возбуждения другого атома или молекулы (неупругие соударения II рода), ионизация газа при облучении его ультрафиолетовым, рентгеновским или у-излучением (фотоионизация газа в объёме), ионизация при повышении температуры газа, вызываемая столкновением наиболее быстрых атомов или молекул между собой (термическая ионизация). [c.22]

Сделаем противоположное допущение рекомбинация ионов во внешней области разряда совершается настолько интенсивно, что лишь очень незначительная доля отрицательных ионов достигает границы положительного коронирующего слоя. В этом случае процессы в положительном коронирующем слое не зависят от наличия отрицательного коронирующего слоя. Положительная корона поддерживается за счёт объёмной фотоионизации газа. Ток положительных ионов, покидающих границу положительного коронирующего слоя, почти одинаков с током отрицательных ионов, покидающих границу отрицательного коронирующего слоя. Число положительных ионов, достигающих границы отрицательного коронирующего слоя, также ничтожно мало. Попадая в отрицательный коронирующий слой, эти положительные ионы очень мало нарушают его режим. Отсюда необходимо сделать два заключения 1) общий разрядный ток при сделанном допущении ие может сколько-нибудь значительно отличаться от тока положительной или отрицательной короны, осуществлённой в отдельности между проводом и средней плоскостью при половинном напряжении между ними по сравнению с напряжением между обоими проводами 2) условие перехода разряда в самостоятельный в первом приближении то же, что и для положительного или отрицательного коронного разряда у каждого из проводов в отдельности, т. е.. [c.625]

Работа ионизации составных частей воздуха и некоторых других газов в эл.-в. и теоретический порог их объёмной фотоионизации в А (а) по [4], т. I, стр. 67 (б) по [365], стр. 258 [c.223]

Значительно более чувствительный метод обнаружения объёмной фотоионизации основан на рассеянии положительными ионами пространственного заряда, лимитирующего ток с раскалённой металлической нити [774]. Схема прибора показана на рисунке 103, где W — тонкая нагреваемая током вольфрамовая проволока, СС — сетчатый анод, О — гальванометр. Напряжение между катодом и анодом соответствует точке вольтамперной характеристики, в которой последняя имеет большую крутизну. Появление положительных ионов при облучении находящихся в приборе паров щелочных металлов или газов вызывает увеличение напряжённости поля около катода и возрастание электронного тока. Это возрастание значительно потому, что ионы движутся в поле во много раз медленнее электронов и, пока ка- [c.224]

Объёмная фотононпзация газа. Объемной фотоионизацией газа называется ионизация газа в результате поглощения частицами газа кпаптов излучения. Объёмшлп фотоэффект происходит не только под действием коротковолнового излучения, проникающего в газ извне, по также и под действием радиаций, генерируемых внутри той области газа, в которой происходит разряд. [c.119]

При опытах с объёмной фотоионизацией газов надо строить всю аппаратуру так, чтобы то излучение, действие которого исследуется, не могло попасть на катод. На рис. 35 показана схема прибора, удов,пстворяюи1его этому требованию. Попадающее в прибор излучение, пройдя рабочее пространство, не попадает на электроды, а рассеивается в световой ловушке . [c.119]

Объёмная фотононизация газа. Объёмной фотоионизацией газа, или объёмным фотоэффектом в газе, называется ионизация газа в результате поглощения частицей газа кванта излучения. Объёмный фотоэффект происходит не только под действием коротковолнового излучения, проникающего в газ извне, но также и под действием радиаций, генерируемых внутри той области газа, в которой происходит разряд. На наличие такого коротковолнового излучения в разряде было указано уже давно [772]. Однако та значительная роль, которую играет объёмный фотоэффект в газе в некоторых типах газовых разрядов, была обнаружена лишь недавно при попытках объяснить механизм так называемой положительной короны и при возникновении новой теории искрового разряда — теории стримеров. [c.222]

Раннюю постановку вопроса о механизме искрового разряда смотрите [1933, 1953]. Более полное объяснение механизма отрицательных стримеров основано на объёмной фотоионизации газа и на создании усиленного поля перед головкой лавины. Ретер дал наглядную схему образования отрицательного стримера, приведённую на рисунке 250. Согласно этой схеме, свободнее электроны, образуемые фотриогп зацией впереди основной давинц, [c.551]

Как положительные, так и отрицательные стримеры распространяются путём возникновения новых электронных лавин, вызванных электронами, освобождёнными при объёмной фотоионизации газа. Эти лавины вливаются в хвост первоначальной лавины положительного стримера или же возникают впереди толовки отрицательного стримера. Для возникновения лавины необходимо, чтобы напряжённость поля в каждой данной точке была равна или больше Е . Поэтому, отвлекаясь от искажения, вносимого в окружающее поле самим стримером, мы можем в первом [c.639]

Ближайшее рассмотрение возможных элементарных процессов, имеющих место при термической ионизации, не позволяет ограничиваться представлением об ионизации путём одних толькс соударений быстрых нейтральных частиц газа между собой. Так как при термической ионизации мы имеем дело с термодинамическим равновес.ием, то средняя кинетическая энергия электронов должна быть равна средней кинетической энергии нейтраль ных частиц. Ионизация последних происходит и при соударениях с электронами. Кроме того, объём, занимаемый газом, постоянно пронизывается равновесным излучением соответствующей температуры. В составе такого излучения всегда есть кванты, энергия которых достаточна для фотоионизации частиц газа. Поэтому при термической ионизации должен происходить и объёмный фотоэффект. [c.130]

Объяснение механизма отрицательных стримеров основано на объёмной фотоионпзации газа и на создании усиленного поля перед головкой лавины. На рис. 144 показана схема образования отрицательного стримера. Свободные электроны, образуемые фотоионизацией впереди основной лавины, являются родоначальниками новых лавин, сливающихся в один мощный отрицательный стример, быстро продвигающийся к аноду. Подобные же схемы можно построить и для объяснения механизма положительных стримеров (рис. 145, а, б) А, В, С, В ж т. д.—общеизвестная схема лавин. Волнистыми чёрточками изображено распространение в газе фотонов. Схема О изображает положение дел в тот момент, когда отрицательная головка лавины только что коснулась анода, Р—события, имеющие место в последующие моменты времени, когда отрицательные заряды лавины ушли на анод, а образованные [c.353]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология