Стример положительный

В результате сравнения длины лавин на нескольких снимках, сделанных при строго одинаковых условиях через разное время после того момента, когда волна напряжения достигла электродов, скорость распространения электронных лавин оказалась равной 1,25 10 см сек. Это соответствует подвижности электронов в условиях опыта. Скорость распространения положительных стримеров оказалась большей, чем скорость роста электронных лавин и чем возможная скорость передвижения электронов в газе при данных условиях, а именно 3—4 10 см сек. Когда положительный стример достигает катода и связывает катод и анод непрерывным проводящим каналом, на катоде образуется катодное пятно в том месте, где канал ионизованного газа соприкасается с катодом и по этому каналу с очень большой скоростью 10 —10 см сек) пробегает импульс тока, превращающий канал [c.352]

Распространение стримера не обязательно начинается от анода и не обязательно совершается в направлении к катоду (положительный стример). Имеет место также и распространение стримеров, возникающих в какой-либо точке разрядного промежутка между катодом и анодом. Стримеры, распространяющиеся в сторону анода, называют отрицательными стримерами. Так же как и положительные стримеры, они растут быстрее, чем простая лавина электронов. [c.353]

Рис. 145, а II б. Схемы развития положительного стримера. [c.354]

При длинном искровом промежутке первоначальная лавина нередко начинает распространяться не непосредственно от катода, а из какой-либо точки разрядного промежутка между катодом и анодом. После того, как в ноле напряжённости Е такая лавина пробежала путь Жц, первая ступень положительного стримера распространяется от головки лавины до самого катода, как это показывают наблюдения, проведённые при помощи ячейки Керра. [c.358]

Между областями разрядного промежутка, лежащими около конца положительного и отрицательного острия, имеется существенное различие, на основании которого легко объясняется указанная выше разница в минимальной напряжённости поля, необходимой для распространения стримера у положительного и у отрицательного острия, а также различный внешний вид искровых каналов, идущих от положительного и отрицательного электродов. [c.359]

Что касается относительно редких случаев положительной молнии, то фактического материала о ней собрано сравнительно мало. Лидер положительной молнии следует рассматривать как положительный стример, соответствующий в лабораторной практике каналу искрового разряда, распространяющемуся от положительного острия. После достижения этим каналом земли имеет место главный импульс молнии. [c.368]

Переход коронного разряда в искровой или дуговой. Существенная роль стримеров в развитии любого искрового разряда приводит к тому, что заверщение пробоя, имеющее место при повышении напряжения между электродами коронного разряда, проявляется сначала в появлении коротких стримеров, распространяющихся от границы коронирующего слоя во внешнюю область разряда, затем в проскакивании отдельных искр и в увеличении частоты появления этих искр и, наконец, заканчивается снопом непрерывно следующих друг за другом искр, нередко переходящих в стационарную полоску положительного столба дуги. Можно стабилизовать такой режим разряда, когда коронный и искровой разряды непрерывно чередуются в течение длительных промежутков времени. Поэтому понятие о напряжении искрового перекрытия несколько условно и зависит от того, какую из описанных выше стадий принимать за завершившийся искровой пробой. [c.382]

На вершинах возвышающихся над землей объектов или на ее поверхности происходит концентрация зарядов противоположного знака. Для объектов с большой высотой навстречу лидеру развивается встречный канал — стример. Как только лидер достигает земли или стримера начинается главный разряд, который характеризуется протеканием по каналу тока большой величины. При этом происходит взаимодействие отрицательных и положительных зарядов, т. е. разряд электричества между землей и облаком. Канал молнии, через [c.139]

В результате сравнения длины лавин на нескольких снимках, сделанных при строго одинаковых условиях через разное время после того момента, когда волна напряжения достигла электродов, скорость распространения электронных лавин оказалась равной 1,25- 10 см сек. Это соответствует подвижности электронов в условиях опыта. Скорость распространения положительных стримеров оказалась, как это ука- [c.550]

Распространение стримера не обязательно начинается от анода и не обязательно совершается в направлении к катоду (положительный стример). Имеет место также и распространение стримеров, возникающих в какой-либо точке разрядного промежутка [c.551]

Обратимся ко второму условию соблюдение которого необходимо для того, чтобы мог образоваться и расти положительный стример. Основываясь на грубом параллелизме, имеющем место в разряде между явлениями ионизации и возбуждения газа, Лёб формулирует это условие так для образования положительного стримера необходимо наличие в головке лавины концентрации ионов ЛГ,-, не меньшей некоторой предельной концентрации соответствующей выходу из головки лавины коротковолновых фотонов, достаточной для поддержания роста стримера. При рй == 200 мм Нд см, т. е. в той области, где механизм теории стримеров начинает уступать место процессам, лежащим в основе теории Таунсенда-Роговского, подсчёт по уравнению (675) даёт 6,9 10 ионов в одном см . При р =760 мм Нд и й = 10 см — область, в которой теория Мика даёт результаты, согласные с опытом, тот же подсчёт даёт 8,8- 10 ионов в 1 см . На основании этих данных Лёб принимает за предельное значение —7 10 1 ион см , в первом приближении считает это значение величиной постоянной и пользуется им во всех своих подсчётах. [c.560]

Развивая далее картину пробоя при длинном искровом промежутке, Мик и Лёб полагают [1870, 1920], что во время распространения положительного стримера от точки X = Хо до катода дальнейшее продвижение головки первоначальной лавины несколько замедлено действием положительного заряда ионов на электронную головку лавины. Когда положительный стример достигает катода, в созданный им канал устремляются с катода электроны, освобождаемые у-процессами. Эти электроны нейтрализуют положительные объёмные заряды канала и превращают последний в ниточку плазмы с большой электропроводностью. [c.561]

Рис. 253. Схема ступенчатого распространения лавин и положительных стримеров в длинном искровом промежутке.

Экспериментальных данных, относящихся к искровому разряду в более или менее равномерном поле при больших значениях произведения рй, очень мало из-за трудности создать равномерное поле при большом й или экспериментировать при значительно повышенном давлении. Как показали снимки искрового разряда при большой длине разрядного промежутка [1921], наблюдаются случаи, когда при искровом пробое длинного разрядного промежутка навстречу один другому распространяются положительный и отрицательный стримеры от анода и от катода, встречающиеся посреди разрядного промежутка. [c.562]

Так как минимальная напряжённость поля, имеющая место в этих случаях, меньше, чем средняя, то отсюда следует, что в неравномерных полях стримеры могут распространяться через области с ещё более низкой напряжённостью поля. На основании экспериментальных данных Лёб оценивает напряжённость поля, минимальную для положительного стримера в 4400 в/см. [c.563]

При несколько большем напряжении в положительной короне с острия имеют место более мощные, сравнительно легко регистрируемые осциллографом импульсы — лавинные импульсы. Отдельные лавинные импульсы длятся 10" сек. Число электронов, участвующих в каждом из этих импульсов, 10 —10 . Для осуществления каждого лавинного импульса нужен уже не один, а целый ряд начальных свободных электронов. Лавинный импульс состоит из ряда быстро следующих друг за другом и частично сливающихся между собой электронных лавин. В определённом, очень узком интервале напряжений эти процессы получают полное развитие, и в положительной короне, поддерживаемой посторонним ионизатором, появляются стримеры ещё до достижения начального напряжения самостоятельной короны. Стримеры распространяются в направлении к внешней области короны и обрываются в точках, где напряжённость поля слишком мала для их свободного распространения. Стримеры отчётливо видны в виде ярких голубых полосок длиной иногда до [c.628]

Число электронов, участвующих в отдельном стримере, 10 —10 °. При достижении начального напряжения короны лавинные импульсы следуют непрерывно один за другим независимо от наличия внешнего ионизатора. Корона принимает вид импульсной короны, прерывистый характер которой проявляется лишь в частых беспорядочных флюктуациях тока. На рисунке 276 схематично приведены осциллограммы положительной короны с острия, снятые Тричелем [2052]. Кривые рисунка 277 представляют собой осциллограммы лавинных импульсов и зарождающихся стримеров положительной короны, снятые Кипом [2051].. При увеличении напряжения и средней силы коронного тока [c.629]

Объяснение механизма отрицательных стримеров основано на объёмной фотоионпзации газа и на создании усиленного поля перед головкой лавины. На рис. 144 показана схема образования отрицательного стримера. Свободные электроны, образуемые фотоионизацией впереди основной лавины, являются родоначальниками новых лавин, сливающихся в один мощный отрицательный стример, быстро продвигающийся к аноду. Подобные же схемы можно построить и для объяснения механизма положительных стримеров (рис. 145, а, б) А, В, С, В ж т. д.—общеизвестная схема лавин. Волнистыми чёрточками изображено распространение в газе фотонов. Схема О изображает положение дел в тот момент, когда отрицательная головка лавины только что коснулась анода, Р—события, имеющие место в последующие моменты времени, когда отрицательные заряды лавины ушли на анод, а образованные [c.353]

Обратимся ко второму условию, соблюдение которого необходимо для того, чтобы мог образоваться и расти положительный стример. Основываясь на грубом параллелизме, имеющем место в разряде между явлениями ионизации и возбуждения газа, один из авторов излагаемой теории Лёб формулирует это условие так для образования положительною стримера необходимо наличие в головке лавины кон-центрпциг ионов не меньшей некоторой предельной концентрации Nсоответствующей выходу из головки лавины коротковолновых фотонов в числе, достаточном для поддержания роста стримера. При /> =200 мм рт. а.-см, т. е. в той области, где механизм теории стримеров начинает уступать место процессам, лежащим в основе лавинной теории, подсчёт N. даёт 6,9-10 ионов в 1 см . При р = 7 0 мм [c.357]

Когда положительный стример достигает катода, в созданный им канал устремляются с катода электроны, освобождаемые у-прО" цессами. Эти э.1ектроны нейтрализуют положительные объёмные заряды канала и превращают последний в ниточку плазмы с большой электропроводностью. Катод как бы передвигается внутрь разрядного промежутка в точку (рис. 148). В области разрядного промежутка, лежащей за этой точкой ближе к аноду, идёт рост новой лавины [c.358]

Здесь /—отношение числа могущих ионизовать газ фотонов коротковолнового излучения, порождаемых головкой лавины, к числу положительных ионов, образуемых в этой головке одновременно с излучением фотонов, К—вероятность того, что в результате излучения фотонов и поглощения их молекулами 1аза появится новый свободный электрон в точке, находящейся на таком расстоянии X от головки и расположенной таким образом, что созданная этим электроном новая дочерняя лавина неизбежно вольётся в прежнюю. Равенство (99,8), по сути дела, выражает условие что стример распространяется как самоподдерживающаяся сово купность процессов. Роль вторичных процессов в этой совокупности играет фотоионизация газа в небольшом активном объёме у головки стримера. [c.360]

Наличие этих двух скоростей привело к заключению, что в ступенчатом лидере мы имеем дело с двумя процессами а) процессом распространения лидера в подготовленном канале ионизованного воздуха, тождественным с процессом распространения стрельчатого лидера, и б) процессом образования ионизованного канала, названным пилотирующим стримером. Свечение пилотирующего стримера слищком слабо для того, чтобы этот стример мог быть запечатлён на бойсограмме. Пилотирующий стример представляет собой не что иное, как обычное в длинной искре распространение лавины электронов, сопровождаемое периодическим обратным распространением по каналу лавины положительного стримера. Стрельчатый лидер и каждое продвижение вперёд ступенчатого лидера представляют собой процесс, аналогичный отрицательному стримеру. [c.368]

Так как исследования искрового ра.эряда показывают, что положительный стример требует в неравномерном поле меньшей средней напряжённости поля для своего распространения, чем отрицательный, то мы вправе ожидать, что положительная корона будет перекрываться отдельными искрами при меньшем напряжении между электродами, чем отрицательная. Повседневный опыт оправдывает это предположение. На этом именно основании положительной короной не пользуются в электрофильтрах. [c.383]

Двигаясь со скоростью 3 смкек, фотоны обгоняют электронную лавину. Отдельные лавины в отрицательном стриж ре (электропроводящем канале), нагоняя друг друга, сливаются, образуя сплошной канал ионизированного газа. Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. [c.95]

Если концентрация положительных ионов достигает определенной величины (близкой к Ю /сл ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотоионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положителыюго стримера и, в-третьих, вследствие фотоионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. [c.95]

Объёмная фотононизация газа. Объёмной фотоионизацией газа, или объёмным фотоэффектом в газе, называется ионизация газа в результате поглощения частицей газа кванта излучения. Объёмный фотоэффект происходит не только под действием коротковолнового излучения, проникающего в газ извне, но также и под действием радиаций, генерируемых внутри той области газа, в которой происходит разряд. На наличие такого коротковолнового излучения в разряде было указано уже давно [772]. Однако та значительная роль, которую играет объёмный фотоэффект в газе в некоторых типах газовых разрядов, была обнаружена лишь недавно при попытках объяснить механизм так называемой положительной короны и при возникновении новой теории искрового разряда — теории стримеров. [c.222]

Согласно теории стримеров, необходимым условием искрового пробоя является прорастание положительного стримера через весь искровой промежуток от анода вплоть до катода или же встреча в какой-либо промежуточной точке положительного и отрицательного стримера. После этого через искровой канал про-хекают очень сильные токи, приводящие к очень высокой температуре газа в канале и таким образом к термическому возбуждению и термической ионизации. [c.397]

Образцы полученных в этих условиях снимков представлены на рисунках 247 и 248. В картине ионизации, имевшей место при дальнейших стадиях, можно было разобраться, только уменьшив чувствительность прибора путём уменьшения отношения расширенного и первоначального объёмов пара в камере. На соответствующих снимках рисунка 249 видны скопления ионизованных частиц, сильно превосходящие лавины по степени ионизации. Эти образования названы стримерами и растут от анода к катоду, после того как головка лавины-родоначальницы достигла анода. В то время как лавины распространяются прямолинейно по силовым линиям поля, положительные стримеры, идущие от анОда растут по зигзагообразным, нередко развет-влённьци путям. [c.550]

Между областями разрядного промежутка, лежащими около конца положительного и отрицательного острия, а также около копчика канала искры, растущего от положительного и от отрицательного электрода, имеется существенное различие, на основании которого легко объясняется указанная выше разиица в минимальной напряжённости поля, небходимой для распространения стримера при положительном или отрицательном острие, и различный внешний вид искровых каналов, идущих от положительного и отрицательного электродов. [c.564]

На этой стадии приближения условия Мика и Лёба для возникновения стримера заменяются условием расстояние Х должно быть достаточным для того, чтобы вызванная фотоэффектом в объёме газа дочерняя лавина на своём пути от Ху до р (т. е. до головки начальной лавины) создавала бы в объёме этой головки такое же количество положительных ионов q, сколько создала начальная лавина, т. е. согласно (702), pai ° ионов. Строго говоря, [c.569]

Наблюдалось довольно большое число единичных ударов молнии, но, вообще говоря, удары отрицательной молнии являются кратными и состоят из быстро следующих друг за другом импульсов. Бойсограммы и осциллограммы обнаруживают при каждом импульсе наличие так называемого главного канала молнии и обязательно предшествующих образованию этого главного канала лидеров — гораздо менее ярких и часто улавливаемых с трудом на фотопластинке. Подобно стримеру в лабораторной искре лидер как бы пробивает в воздухе путь для разряда и соединяет область скопления отрицательных зарядов в облаке с землёй сильно разветвлённым каналом ионизованного газа. Но механизм образования и распространения лидера несколько сложнее,, чем в случае одного только стримера. Значительная часть отрицательного заряда облака в момент достижения земли головкой лидера оказывается разлившейся по каналу. В момент удара о землю головки лидррп положительные заряды, наведён- [c.577]

В канале пилотирующего стримера течёт ток I, создаваемый электронами, поступающими в этот канал из канала лидера [193G, 1870, 1941]. Согласно Лёбу, этот электронный ток создаётся вследствие убыли электронов из головки пилотирующего стримера путём диффузии в окружающее пространство. Канал пилотирующего стримера обладает некоторой конечной Электропроводностью и, следовательно, некоторым сопротивлением R. Градиент потенциала в этом канале определяется произведением тока на сопротивление единицы длины канала. В начальный момент, когда головка лидера только чго настигла головку пилотирующего стримера, электропроводность развивающегося дальше канала пилотирующего стримера велика, градиент поля мал. С течением времени происходит образование отрицательных ионов и рекомбинация положительных и отрицательных ионов. [c.585]

Что касается относительно редких случаев положительной молнии, то фактического материала о ней собрано сравнительно мало. Шонланд, Мик и другие исследовател м олнии склонны рассматривать лидер положительной молнии как обычный положительный стример, соответствующий в лабораторной практике каналу искрового разряда, распространяющемуся от положительного острия. После достижения этим каналом земли имеет место главный импульс молнии. Интересна попытка приблизиться в лаборатории к условиям, имеющим место при грозовом разряде в облаках, путём получения разряда между двумя пла-мёнами горящего светильного газа в качестве электродов [1950]. [c.586]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология