Шумы Джонсона

НОСТИ падающего излучения. Напротив, чувствительность большинства остальных детекторов ограничена шумами сопротивления (называемыми также тепловыми шумами Джонсона), которые вызваны случайным тепловым движением электронов в элементах схемы, обладающих активным сопротивлением. Этот вид шумов постоянен и не связан с интенсивностью измеряемого излучения. [c.73]

Тепловой шум (шумы Джонсона-Найквиста) [c.382]

Шумы Джонсона, или шумы сопротивления [c.515]

Шум, вызванный влиянием побочных эффектов в электронных схемах, иногда носит название избыточный шум . К таким шумам помимо шума Джонсона относятся зависимые от тока шумы в некоторых резисторах, а также флуктуации в процессах усиления, имеющих статистическую природу, как, например, в фотоумножителях (разд. 7.5). [c.517]

Коэффициент шума МР зависит от природы источника и функции преобразования схе.мы, т, е. от усиления и ширины полосы частот. При этом, как правило, принимают, что источник имеет температуру, равную 20°С, и что на входе действует шум Джонсона на импедансе источника. Для усилительных устройств [c.519]

Рис. 7.14. Способ представления шума электрической цепи посредством эквивалентного шумового генератора на входе. Представлены также шумы Джонсона от источника.

В данном случае уравнение (125) может навести на мысль, что широкая wa и узкая wf эквивалентны узкой Wa и широкой wf. Однако это не совсем так, поскольку в схеме устройства стробирования имеется шум Джонсона, который передается на замеры с фильтрацией, заданной только Wa[i,x). Среднее значение квадрата замера можно подсчитать по уравнению (104) оно имеет тенденцию отклоняться к одному из первоначальных белых шумов по мере сужения Wa(i,t). Фактически известно, что шум устройства стробирования возрастает с его быстродействием, т. е. в зависимости от 1/Та- [c.529]

Наиболее часто встречаются два вида шумов. Так называемый белый шум характеризуется постоянством спектральной плотности в широком диапазоне частот. Таким шумом обладают термоэлементы и металлические болометры грубо приближенно можно считать, что им обладают фотоэлементы и фотоумножители. Спектральная плотность тепловых шумов в тепловых приемниках определяется формулой Джонсона-Найквиста [c.228]

Ток, возникающий при детектировании фотонов, можно представить как генератор тока, параллельный выходному сопротивлению Но детектора. Если представить щум Джонсона этого сопротивления как шумовой ток, то становится очевидным, что его роль возрастает по мере уменьшения Яо и М. В добавление к сказанному выше отметим, что следует рассматривать и другие причины появления шумов [32, 40] в полупроводниковых детекторах. Так, например, шум генерации-рекомбинации (разд. 7.4.1) в фотопроводниках дает дробовой шум, отфильтрованный посредством детекторного усиления (разд. 7.5.1.2), а именно белый шум в спектральном диапазоне, ограниченном коэффициентом 1/(1 + [c.526]

В более поздней работе [13] Джонсон описал метод определения ЬО детектора с помощью вычислительной машины. Механизация этих вычислений, разумеется, весьма желательна и полезна, особенно при выборе различных временных интервалов. Метод может быть использован для гармонического анализа шумов. Тем самым можно снизить ЬО путем устранения всех шумов, частота которых не совпадает с частотой выхода пика компонента. [c.107]

Всем приемникам в той или иной мере присущи следующие виды шумов 1) фотонный 2) флуктуащюнный (называемый также дробовым или тем-новым) 3) тепловой шум Джонсона (называемый также шумом сопротивления) 4) нюкочастотные шумы. Так, в фото детекторах доминируют фоновый и флуктуащюнный шумы. [c.221]

В высокотемпературной газовой хроматографии чаще всего применяются термокондуктометрические детекторы с металлическими нитями, потому что они имеют положительный температурный коэффициент сопротивления. Высокая температура нитей повышает их сопротивление, а вместе с ним, увеличиваются и электрические шумы — обычные шумы теплового возбуждения (шумы Джонсона). Более значительную роль играют так называемые токовые шумы ( urrent noise), прямо пропорциональные напряжению и, следовательно, температуре RP = EI Т). Другими факторами увеличивающими шумы, являются турбулентность, колебание скорости потока и напряжения, вибрация и изменения поверхности нити, обусловленные разложением веще ства. Совместное влияние всех этих факторов приводит в конечном счете к уменьшению величины отношения сигнала к шуму и увеличению нижнего предела детектирования о- Авторы экспериментально нашли, что показанная на рис. XIII-2 простая геометрическая конфигурация ячейки, с помещенной в центре платиновой нитью обеспечивает понижение шумов до минимума. [c.313]

Одна из наиболее интересных работ по вопросам детектирования и чувствительности опубликована Джонсоном и Строссом [12]. Эти авторы подчеркивают, что чувствительность (величина сигнала) детектора не является удовлетворительной мерой способности детектора определять малые количества компонента, поскольку необходимо учитывать уровень шума. Они ввели термин предельное детектируемое количество (порог чувствительности, предел определения), обозначающее минимальное количество [c.105]

Площадь щума определяют для большого числа независимых выборок из трех интервалов (Джонсон и Стросс использовали 25 выборок) и вычисляют стандартное отклонение площади шума N5. [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология